Теплопроводность жидкостей под давлением

Свойства — зависимости от температу-р ы давление пара Ру, энтальпия испарения Наса, плотность жидкости плотность пара ру теплоемкость жидкости с , теплоемкость пара су вязкость жидкости ць вязкость пара теплопроводность жидкости X, поверхностное натяжение а коэффициент термического расширения жидкости а парахор Рсь- [c.186]

К свойствам, представляемым зависимостями от температуры, относятся давление пара чистого компонента (упругость пара) плотность жидкой и паровой фаз теплоемкость жидкой и паровой фаз вязкость жидкой и паровой фаз коэффициенты теплопроводности жидкости, теплопроводности пара поверхностное натяжение теплота парообразования. [c.99]

МПа температура теплоносителя 615—494 К давление теплоносителя 0,95 МПа. Физические свойства кипящей среды плотность жидкости 549 кг/м плотность пара 37,2 кг/м теплота испарения 220 10 Дж/кг теплопроводность жидкости 0,1452 Вт/(м К) теплоемкость жидкости 2895 Дж/кг коэффициент поверхностного натяжения 0,0248 Н/м, [c.254]

Влияние температуры и давления на теплопроводность жидкостей. В общем случае теплопроводность жидкостей уменьшается с ростом температуры вплоть до температур, значительно превышающих критическую, т. е. до закритической области (см. также рис. 3). В области температур, существенно меньших критических, это уменьшение составляет примерно % ла каждые 10 К приращения температуры. С ростом даиления теплопроводность незначительно возрастает. Вплоть до давления 5 МПа этот эффект пренебрежимо мал, особенно при низких температурах. Однако влияние давления возрастает по мере приближения к критической точке. [c.162]

Влияние давления на теплопроводность жидкостей при обычных давлениях невелико. [c.176]

Теплопроводность жидкостей колеблется обычно в пределах 0,08—0,6 ккал м ч град) [0,093—0,698 вг1 М град) С увеличением температуры значение Я для жидкостей, как правило, уменьшается. Давление практически не влияет на теплопроводность жидкостей. [c.283]

Для расчетов примем, что температура кипения жидкого топлива при атмосферном давлении составляет 200° С (соляровое масло), а удельный вес жидкости 7 = = 900 кг м . Для теплопроводности жидкости Х, ее теплоемкости с и теплопроводности газов Хр можно принять следующие ориентировочные значения = = ОД ккал (м-ч-град), с,к = 0,5 ккал (кг-град), V = 0>06 ккал (м-ч-град). [c.254]

При давлении до 3,5 МПа теплопроводность жидкостей практически не зависит от давления. При повышении давления до 10 МПа АЯ= = 2%, до 68 МПа Д .= 20%. [c.99]

Расчет коэффициента теплопроводности жидкостей при высоких давлениях может проводиться по ура внению Энскога [27, с. 88] [c.99]

В настоящей книге дан обзор теорий и формул, предложенных для вычисления теплопроводности разреженных газов, обзор имеющихся формул для подсчета теплопроводности жидкостей. Даются обобщающие зависимости для теплопроводности газов при атмосферном давлении. [c.3]

Основной частью прибора для измерения теплопроводности жидкостей при атмосферном давлении, созданного Мустафаевым, по методу регулярного режима является цилиндрический бикалориметр [Л. г1-84]. На этой установке им измерена теплопроводность воды от О до 50° С, бензола от 20 до 30° С и толуола от О до 30° С. [c.98]

Бикалориметры плоский, шаровой и цилиндрический успешно применялись для определения коэффициентов теплопроводности порошкообразных, сыпучих и зернистых материалов и несколько позднее для определения теплопроводности жидкостей при атмосферном-давлении. [c.104]

Именно этими работами показано, что метод регулярного режима может быть использован для исследования теплопроводности жидкостей и газов в широких интервалах температур и давлений с точностью такой же, как и при использовании других методов. [c.104]

Как видно из рис. 4-1, теплопроводность жидкости с повышением температуры понижается. При повышении давления и неизменной температуре теплопроводность жидкости возрастает. [c.179]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ ПРИ АТМОСФЕРНОМ ДАВЛЕНИИ [c.284]

ЭМПИРИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ ДЛЯ ПОДСЧЕТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ЖИДКОСТЕЙ ПРИ АТМОСФЕРНОМ ДАВЛЕНИИ [c.287]

Из всех рассмотренных нами теорий и выведенных на их основе формул для вычисления теплопроводности жидкостей наиболее теоретически обоснованной, простой и дающей хорошее совпадение с опытными данными можно признать формулу Предводителева—Варгафтика. Эта формула хорошо описывает изменение теплопроводности неассоциированных и ассоциированных жидкостей при изменениях температуры в широком интервале при атмосферном давлении. [c.307]

Теплопроводность жидкостей при 30° С и атмосферном давлении степени достоверности Д [c.310]

Из известных экспериментальных работ Бриджмена [Л. 8-1, 8-2] видно, что значения коэффициентов теплопроводности жидкостей зависят от давления, они увеличиваются с ростом давления. [c.317]

Рис. 8-1. Зависимость теплопроводности жидкостей от давления.

Пользуясь уравнением (8-2), можно вычислить значения коэффициента теплопроводности жидкостей, определяя значения е в зависимости от приведенных давления и температуры. [c.318]

В этих уравнениях А — инвариант, числовое значение которого при определении теплопроводности жидкости ккал/м - ч - град равно 1,5408 Ог — коэффициент, служащий для увязки левой и правой частей уравнения (9-8) для каждого исходного вещества, а — для раствора по (9-9) Срг — теплоемкость при постоянном давлении при температуре 30° С каждого компонента раствора, ккал/кг - град] Ср— для раствора по уравнению (9-10) pi — плотность каждого компонента, кг]л р —для раствора по уравнению (9-11) Aii — молекулярный вес каждого компонента М — для раствора по уравнению (9-12) gi — весовые доли раствора в процентах. [c.335]

Имеется простой метод определения изменения коэффициентов теплопроводности жидкостей в зависимости от давления, предложенный [c.27]

Теплота парообразования при нормальной температуре кипения, кДж/кг Коэффициент теплопроводности жидкости при 25 С, Вт/(м К) Коэффициент теплопроводности паров при 25 °С и атмосферном давлении, Вт/(м К) [c.50]

Коэффициент теплопроводности жидкости возрастает с ростом давления, однако до 50 кгс/см — незначительно. Для газов он мало изменяется с изменением давления. [c.32]

Теплопроводность жидкостей лишь в незначительной степени зависит от давления. Так, прн повышении давления до 2000 ат теплопроводность жидкостей увеличивается в среднем на 10—15% [0-5]. [c.542]

Для определения коэффициента теплопроводности жидкостей при давлении 1,033 кГ/см - и температуре 0° С А. С. Предводителев и Н. Б. Варгафтик [Л. 29 и 30] рекомендуют использовать уравнение [c.68]

Ламбда-переход — характеризует принципиальные изменения свойств жидкого гелия. При охлаждении жидкого гелия путем откачки паров было установлено, что при температуре 2,18 К наблюдается ряд аномалий. При этой температуре имеет место резкий максимум плотности жидкости. Теплоемкость в этой точке имеет разрыв (рис. 65), резко возрастая при 2,18° К, а затем интенсивно уменьшаясь. Кривая теплоемкости напоминает по форме букву Х, что явилось причиной таких названий, как >.-пере-ход и .-точка. При повышении давления .-точка сдвигается в область более низких температур, составляя 1,77° К при 2,5 Мн м . Линия .-перехода как бы разделяет жидкий гелий на две части, соответствующие состояния называются Не и НеП (см. рис. 63). Этот переход из одного состояния жидкости в другое не сопровождается выделением теплоты перехода, как, например, при конденсации газа или затвердевании жидкости, и называется фазовым переходом 2-го рода, .-переход также сопровождается резким возрастанием теплопроводности жидкости, которая у НеП в 1000 раз превышает теплопроводность серебра или меди. Качественно этот скачок проявляется в том, что при охлаждении ниже А,-точки жид- [c.136]

Из формулы (IV. 96) следует, что коэффициент теплоотдачи зависит от массового потока пара /п, который в свою очередь является функцией коэффициента массоотдачи р, и от эквивалентного коэффициента теплопроводности жидкости Если происходит испарение жидкости из пористого твердого тела, то р и А, зависят от формы и размеров поверхности испарения, физических свойств жидкости и парогазовой смеси, температуры и давления. При испарении жидкости из пористого тела действительные поверхности теплоотдачи и массоотдачи различны. По мере испарения жидкости ее поверхность перемещается в глубь твердого тела. При этом определяющую роль играют процессы переноса в капиллярах, форма и размеры которых зависят от строения пористого твердого тела. Это создает большие трудности для математического описания процессов массо- и теплоотдачи. Поэтому обычно значения р и Я определяются экспериментально. [c.336]

Оценивая проведенные опытные работы, на основании которых были выведены эти эмпирические зависимости, следует прежде всего отметить, что достаточно точное опытное определение теплопроводности есть одна из очень трудных задач. Главная трудность заключается в устранении конвекционных токов, сильно искажающих результаты определений. Наиболее надежные с этой точки зрения измерения дает метод плоского слоя, когда тонкий слой жидкости помещается между двумя пластинами, одна из которых является нагревателем, а другая холодильником. Этот метод довольно хорошо разработан для испытаний при нормальном давлении и для умеренных температур и дает максимальную точность 1—2%. Для определения теплопроводности жидкостей при повышенных температурах и давлениях он наталкивается на очень большие экспериментальные трудности. Значительно более удобным методом измерения теплопроводности является метод коаксиальных цилиндров, который применял [c.166]

Теплопроводность жидкостей лишь в незначительной степени 1ависит от давления. Так, ирк повышении давления до 2000 аг теплопроводность жидкостей увеличивается и среднем на 10—)5°/о [0-5). [c.542]

Выражение (1У.2.2), которое сводит зависимость теплопроводности жидкостей и сжатых газов от температуры и давления к единой 1к тому же монотонной) функции объема, исключительно важно с практической точки зрения дтя упорядочения, интерполяции и экстраполяции экспериментальньк данных. Оно положено в основу таблиц рекомендуемых значений теплопроводности жидкостей и газов /101, [c.61]

Кроме перечисленных выше работ, для исследования теплопроводности жидкостей и газов методом коаксиальных цилиндров пользовались многие исследователи, в числе которых Крауссольд [Л. 1-21] Ридель [Л. 1-50, 1-51], исследовавший относительным методом теплопроводность растворов солей, важных для холодильной техники Филиппов и Новоселова [Л. 1-52], исследовавшие относительным методом теплопроводность растворов нормальных жидкостей Филиппов [Л. 1-53], исследовавший относительным методом теплопроводность растворов ассоциированных жидкостей Ленуар и Комингс [Л.. 1-54], исследовавшие относительным методом на многослойной установке теплопроводность азота, гелия, аргона "и этилена при давлении 200 кГ/сл при температурах от 40 до 60° С, и другие исследователи. [c.71]

Метод регулярного режима для исследования теплопроводности жидкостей при атмосферном давлении получил развитие в 1958, 1959 гг. в работах Геллера и Расторгуева по исследованию нефтепродуктов и масел Л. 1-81, 1-83, 1-92], в работах Мустафаева [Л. 1-84, 1-85]. Этот метод совершенствовался дальше в работах Голубева и Назиева [Л. 1-86, 1-вЭ, 1-90], применивших его для исследования газов в широком интервале температур и давлений с максимальной ошибкой до 2,5%. [c.104]

Теплопроводность вещества можно считать изученной, если мы располагаем надежными данными зависимости теплопроводности газа вещества при атмосферном давлении от температ фы (довысоких температур), можем нанести в координатной системе %=f(T) значения коэффициентов теплопроводности по верхней (сухой насыщенный пар) и нижней (кипящая жидкость), пограничным кривым, нанести значения коэффициентов теплопроводности а изобарах как при давлениях меньше критического, так и для давлений больше критического. На такой единой диаграмме расположится зависимость теплопроводности от давления и температуры в жидкой и в газообразной фазах, а также и в критической области. [c.178]

Формула Бриджмена, давая приблизительно правильные значения теплопроводности жидкостей при атмосферном давлении, дает совсем неверные значения для теплонроводности жидкостей под давлением. Согласно формуле Бриджмена теплопроводность при давлении в 12 000 кГ1см по сравнению с теплопроводностью при атмосферном давлении возрастает в 3 или 4 раза. Экспериментально же полученная величина определяет изменение в 2,7 раза, а для большинства жидкостей даже в 2 раза. Вычисленное изменение теплопроводности воды с давлением сходятся с данными опыта не лучше, чем для других жидкостей. [c.295]

ШейИЫе, причем в качестве весов использовались найденные критерии точности первого приближения. Далее были вычислены отклонения данных каждого автора от этих средних взвешенных второго приближения. Квадраты обратных значений средних квадратичных отклонений использовались в качестве весов при вычислении третьего Приближения. Вычислением средних значений третьего приближения и определением отклонения от них работа была закончена. В итоге были получены данные по теплопроводности жидкостей, являющиеся результатом усреднения значений различных авторов с учетом объективной точности их измерений. Полученные Филипповым [Л. 7-31] наиболее вероятные значения теплопроводности жидкостей при 30° С и атмосферном давлении приведены в табл. 7-1. В четвертой графе этой таблицы дана оценка степени достоверности приведенных данных, вычисленная по формуле, [c.309]

Абас-Заде A. K., Исследование теплопроводности жидкостей и их napoiB в зависимости от температуры и давления, -включая критическую область, МГУ, докторская диссертация, 1961. [c.397]