Результаты измерений теплопроводности жидкостей

Абас-заде А. К. Результаты измерения теплопроводности жидкостей и паров в зависимости от температуры. Труды Азербайджанского государственного педагогического института, т. 1, Азнефтеиздат, 1953. [c.82]

Результаты измерений теплопроводности жидкостей. . 403 [c.403]

РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЙ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ЖИДКОСТЕЙ [c.403]

При применении метода коаксиальных цилиндров для измерений теплопроводности жидкостей, и в частности воды, приближенный учет поправок на отвод тепла через центрирующие устройства может дать удовлетворительные результаты. [c.64]

Значения коэффициента теплопроводности X исследуемой жидкости по результатам измерений определялись следующим образом. Обозначим разности температур [c.57]

Наличие поверхностных зарядов и растворенных веществ значительно осложняет, как показано выше, интерпретацию результатов измерений скоростей термоосмоса, зачастую плохо воспроизводящихся из-за неконтролируемого влияния электроосмоса и капиллярного осмоса. Кроме того, заметное влияние может оказывать эффект тепловой поляризации [109], обусловленный конечной теплопроводностью жидкости в резервуарах, разделенных мембраной. Это приводит к отличию фактического перепада температуры на мембране ДУ от измеряемой разности температуры в резервуарах ДГ ,. В отсутствие хорошего перемешивания значения АТ могут быть на два порядка величины меньше, чем АТ ,, что приводит к занижению [c.336]

Оценивая проведенные опытные работы, на основании которых были выведены эти эмпирические зависимости, следует прежде всего отметить, что достаточно точное опытное определение теплопроводности есть одна из очень трудных задач. Главная трудность заключается в устранении конвекционных токов, сильно искажающих результаты определений. Наиболее надежные с этой точки зрения измерения дает метод плоского слоя, когда тонкий слой жидкости помещается между двумя пластинами, одна из которых является нагревателем, а другая холодильником. Этот метод довольно хорошо разработан для испытаний при нормальном давлении и для умеренных температур и дает максимальную точность 1—2%. Для определения теплопроводности жидкостей при повышенных температурах и давлениях он наталкивается на очень большие экспериментальные трудности. Значительно более удобным методом измерения теплопроводности является метод коаксиальных цилиндров, который применял [c.166]

Подробно излагаются новые динамические методы измерения теплопроводности и изобарной теплоемкости жидкостей и газов при высоких давлениях и температурах. Приведены результаты экспериментальных исследований теплопроводности, изобарной теплоемкости и температуропроводности различных классов органических соединений в диапазоне температур от комнатной до критической и давлений до 150 МПа. [c.293]

Измерение коэффициента теплопроводности теплоизоляционных материалов при низких температурах основано на определении массы испарившейся криогенной жидкости (например, жидкого кислорода или азота) в результате подвода тепла к образцу теплоизоляции. Этот способ используется для определения коэффициента теплопроводности. как при атмосферном давлении, так и в условиях вакуума [81—84]. [c.55]

Правильный выбор критерия оценки достоверности данных является важным этапом в организации экспериментальных исследований и последующей обработке результатов. Помимо очевидных признаков реалистичности данных (например, монотонности зависимости давления пара от температуры, изменения плотности от давления, концентрации компонента от О до 1 в мольном измерении и т. д.) используются признаки, основанные на аналогии изменения свойств. Например, разность между теплопроводностями насыщенных жидкости и пара при данной температуре изменяется линейно с энтальпией парообразования при той же температуре [3]. [c.183]

Преимущества оптических методов в экспериментах по измерению теплопередачи путем теплопроводности и конвекции в случае, когда несущественно влияние излучения, проявляются при использовании перечисленных в табл. 5 рабочих сред. Экспериментальные результаты можно выразить через безразмерные комплексы (Ми, Ог, Рг). Газы практически прозрачны для теплового излучения. Коэффициенты поглощения перечисленных в табл. 5 жидкостей столь велики, что даже практически неразличимая тонкая пленка может поглотить все тепловое излучение стенки. Все другие жидкости, перечисленные в табл. 4, имеют средние коэффициенты поглощения, поэтому при их использовании необходимо учитывать излучение. [c.163]

В тех случаях, когда применение термокондуктометрических методов оказывается допустимым, они обеспечивают высокую скорость измерения и легкость регистрации результатов. Полная автоматизация измерений не составляет особой сложности. Воспроизводимость результатов около 5%. В углеводородных газах при этом оказывается возможным определить всего 0,5 мкг воды [83]. Содержание влаги в нелетучих жидкостях и в твердых материалах определяют косвенным методом, выдерживая образец в сухом газе, теплопроводность которого измеряют после полного установления равновесия. [c.205]

По-видимому, следует объяснить необходимость этого отступления в область теории. Если вязкость, плотность, теплопроводность и т. д. вновь полученной химиком жидкости можно определить посредством относительно простых экспериментов, то с плазмой все обстоит иначе. Например, если пытаться измерить вязкость плазмы методом капилляра, то неизбежно существование громадного градиента температуры по сечению опытной трубки из-за отвода тепла к ее стенкам. Возникает вопрос к какой температуре относить полученные результаты Поэтому приходится прибегать в основном к теоретическим методам расчета свойств, которыми почти не пользуются, если возможен точный эксперимент. Кроме того, любые расхождения между теорией и экспериментом в случае, скажем, воды свидетельствуют о несовершенстве теории. Что касается плазмы, то мы не знаем точности ни теории, ни эксперимента. Даже неизвестно точно, что такое температура. Из всего множества определений, имеющихся в литературе, нельзя выбрать ни одного достаточно строгого. Конечно, это не означает, что все определения температуры неверны. Но их многообразие не позволяет выбрать единственное определение и считать его в настоящее время наиболее правильным. При количественных измерениях это может привести к ошибке на несколько порядков. Поэтому нужно осторожно относиться к литературным данным, например, по коэффициенту теплоотдачи для плазмы, так как его определение предполагает измерение некоторой разности температур, а надежной техники для измерений высоких температур пока не существует. [c.70]

Теплопроводность выше Х-точки. Кеезом и мисс Кеезом [25] исследовали теплопроводность в слое Ь гелия I (фиг. 149), представлявшем собой круговой цилиндр радиусом 18 мм и высотой 5 мм. Слой жидкого гелия находился в промежутке между двумя медными блоками А VI В, каждый из которых заключал в себе нагреватель и бронзовый термометр. Метод заключался в создании постоянного потока тепла через слой жидкости и в измерении разности температур после того, как процесс достигал стационарности. Авторы сообщили о результате своих измерений при одной лишь температуре г =3,3°К теплопроводность оказалась равной Х=6 10 кал/град, см-сек. Это значение по порядку величины близко к теплопроводности газов Фиг. 149. Прибор при Обычных температурах. [c.320]

Исключительно большой вклад в измерение теплопроводности жидкостей внесли две группы исследователей Ридель с сотрудниками [145] и Сакиадис и Коутс [152—155], К сожалению, их результаты часто не согласуются между собой Сакиадис и Коутс обычно приводят значения Я на 5—10 % выше, чем определенные Риделем. Эта разница вносит сомнения относительно применимости любого расчетного метода. Шалоне и Пауэл [20] проанализировали те и другие исследования и пришли к заключению, что в основном значения по Риделю более приемлемы, хотя в обзоре НИЛ, упомянутом выше, данные обеих групп исследователей обычно считались надежными. Имеются тадже другие представляющие интерес экспериментальные работы [15, 35, 136, 189, 193]. Лучшие рекомендации, которые могут быть сделаны в настоящее время заключаются Б следующем. [c.454]

Появившиеся, особенно в последние годы, экспериментальные работы по оценке лучистой составляющей Ха убедительно показывают, что этот эффект при высоких температурах и достаточно больших толщинах жидкостного слоя может искажать результаты определения коэффициента теплопроводности жидкостей. Первой работой в этом направлении были исследования X. Польт-ца [285, 286], где были поставлены эксперименты по определению коэффициента теплопроводности шести жидкостей (толуол, бензол, четыреххлористый углерод, парафин, вода и метанол) при различных толщинах слоя жидкости (от 0,5 до 5 мм). В результате было установлено наличие зависимости измеренных значений Хл от толщины слоя жидкостей, обладающих относительно слабым поглощением в инфракрасной области спектра, и отсутствие такой зависимости для сильнопоглощаю-щих жидкостей (вода, метанол). Следует отметить, что в случае цилиндрической геометрии влияние излучения меньше, чем в плоских слоях жидкости. Так, в [289] показано, что при методе нагретой нити для толуола поправка на излучение не превышает 0,7% при 20°С, в то время как при измерении теплопроводности толуола по методу плоского слоя при одинаковой толщине слоя и граничных поверхностях вклад излучения составляет 3—7% в температурном интервале 20—80°С [290]. [c.177]

Чем выше тепловой поток от 1Юверхности нагрева к жидкости, чем больше температура поверхности нагрева превышает точку кипения жидкости, тем больше перегрев в пограничном слое и тем больше скорость роста пузырей. Выполнено множество измерений этой разности температур на многих типах поверхностей в различных жидкостях при различных условиях. Характерные результаты серии испытаний для кипения вблизи нагреваемой проволоки, помещенной в открытый объем жидкости, показаны на рис. 5.1 П). Тепловые потоки в пределах 300 000 БТЕ/(0 т -ч) [813 000 ккал м -ч) обычно достигались при небольших разностях температур при кипении воды в большом объеме. Часто, стремясь получить еще больший тепловой поток, поверхность нагревают до слишком высокой температуры. Тогда скорость образования пузырей становится настолько высокой, что возникает состояние, при котором над поверхностью образуется паровая пленка, отделяющая поверхность от жидкости. Теперь тепло передается либо путем теплопроводности и излучения через паровую пленку, либо в результате прерывистых контактов жидкости [c.85]

ШейИЫе, причем в качестве весов использовались найденные критерии точности первого приближения. Далее были вычислены отклонения данных каждого автора от этих средних взвешенных второго приближения. Квадраты обратных значений средних квадратичных отклонений использовались в качестве весов при вычислении третьего Приближения. Вычислением средних значений третьего приближения и определением отклонения от них работа была закончена. В итоге были получены данные по теплопроводности жидкостей, являющиеся результатом усреднения значений различных авторов с учетом объективной точности их измерений. Полученные Филипповым [Л. 7-31] наиболее вероятные значения теплопроводности жидкостей при 30° С и атмосферном давлении приведены в табл. 7-1. В четвертой графе этой таблицы дана оценка степени достоверности приведенных данных, вычисленная по формуле, [c.309]

Значительное влияние стенок горелки на скорость выгорания жидкости было установлено в работе [1,3,10]. На рис. 23 приведены результаты измерения скорости горения изоамилового спирта в горелках с различными диаметрами. Полными кружками здесь обозначены значения скорости V выгорания спирта в стеклянной горелке, толщина стенок которой равнялась приблизительно 1 мм, а полузачерненными — скорость выгорания спирта в горелках из нержавеющей стали с толщиной стенки 0,4 мм. Из рисунка видно, что скорость и уменьшается с увеличением теплопроводности материала горелки. Подобная картина наблюдалась при горении бутилового спирта и других жидкостей, но эффект был в различных случаях неодинаков. Можно также сказать, что с увеличением диаметра горелки й влияние толщины стенки становится меньше. [c.86]

Как известно, при отсутствии конвекции основными видами переноса теплоты через слой исследуемой жидкости являются кондукция и излучение. Обычно считают, что влияние излучения в условиях измерений коэффициента теплопроводностт в тонки.х слоях жидкостей (/1=0,3 -1 мм) при комнатных температурах ничтожно мало и поэтому при обработке результатов измерений поправку на излучение не вводят. При более высоких температурах излучение может оказать влияние на измерения коэффициента теплопроводности. [c.176]

Этот вопрос хорошо рассмотрен у Джейкоба [74]. Интересный пример теплопроводности в двухфазной системе встречается при изучении теплопроводности мелких порошков. При достаточно высоких давлениях средняя длина свободного пробега молекул газа много меньше размеров пустот в порошке, и значение коэффициента теплопроводности системы заключено между значениями для газа и твердого вещества. Ниже определенного давления, зависящего от размера пор, газ в порах ведет себя как кнудсеновский газ, и в результате его теплопроводность ниже, чем теплопроводность этого газа при том же давлении в большом объеме. В результате коэффициент теплопроводности пористой среды может оказаться ниже, чем коэффициенты теплопроводности твердого вещества и газа, измеренные при обычных условиях. Коэффициент теплопроводности однородных смесей твердых тел, жидкостей и газов часто столь же трудно вычислить, как и коэффициенты теплопроводности двухфазных смесей. Со смесями проделаны некоторые экспериментальные измерения, но в общем для жидкостей и твердых тел имеется мало опытных данных и теоретических методов. Несколько более надежны теоретические методы для смесей газов. [c.257]

Исследованию чистых жидкостей и растворов посвящено, вероятно, наибольшее число работ, выполненных неспектроскопическими методами. Техника работы с жидкостями проста, и жидкое состояние является естественным для многих соединений. К важнейшим методам исследования относятся измерения давления паров, криоскопия, исследования растворимости и распределения между фазами. Реже для изучения Н-связи используют парахор, показатель преломления, теплопроводность, акустические свойства, осмотическое давление и магнитную восприимчивость. К сожалению, отсутствие адекватного описания жидкого состояния нередко затрудняет интерпретацию результатов. [c.40]

Эксперимента.льные результаты по коэффициенту теплопроводности исследованных жидкостей даны впрн-ложепиях 2 и 3. Каждое число в таблицах представляет среднее значение двух-трех индивидуальных измерений. [c.170]

Ван Иттербеек и Кеезом [171], пользуясь методом колеблющегося диска, произвели измерения вязкости газообразного гелия до температуры в 1,6°К. Полученные ими результаты довольно хорошо согласуются с результатами Камерлинг Оннеса и Вебера и с результатами Фогеля. Лишь при температуре жидкого кислорода согласие со значением вязкости, приводимым Камерлинг Оннесом и Вебером, не является удовлетворительным, что связано, как указывают авторы, с тем обстоятельством, что их экспериментам при температуре жидкого кислорода сильно мешало кипение жидкости. Экспериментальные результаты довольно хорошо согласуются с результатами вычислений Юлинга [172], за исключением случая самых низких температур (ср. ниже в этом параграфе раздел Сравнение данных о теплопроводности с теорией ). Экспериментальные значения вязкости приведены в табл. 41, [c.126]

К числу уникальных явлений принадлежит также механизм переноса тепла в жидком гелии II. Результаты простых экспериментов по измерению теплового потока показывают, что теплопроводность жидкого гелия II превосходит теплопроводность меди, тогда как обычные жидкости имеют малую теплопроводность. Кроме того, если в какой-либо точке ванны с жидким гелием II возбудить тепловой импульс, то температурная волна будет распространяться по жидкости с конечной скоростью, причем температура жидкости, по которой прощла волна, останется неизменной. Это явление во. многом аналогично распространению механических возмущений, т. е. звуковых волн, в упругой среде. Вследствие этой [c.344]