Возбуждение рентгеновскими лучами

ВОЗБУЖДЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ [c.106]

Рис. 55, Схема возбуждения рентгеновских лучей

Развитие экспериментальных исследований, особенно в области физики, в конце XIX и начале XX в., привело к ряду важных открытий (например, открытие радиоактивности элемента), доказавших сложную природу атома и определивших дальнейшие пути изучения его внутреннего строения. Открытие явления радиоактивности подтвердило наличие в атомах более простых частиц и возможность превращения атомов одних элементов в атомы других. Был открыт электрон и связанный с ним ряд явлений, как, например, поток свободных электронов в вакууме, возбуждение рентгеновских лучей при торможении потока электронов, испускание электронов накаленными телами (термоэлектронная эмиссия), фотоэлектрический эффект, давление света и др. [c.10]

Специфика возбуждения рентгеновскими лучами, по сравнению с фотовозбуждением, заключается в том, что на люминофор действуют фотоны со значительно большей энергией. При этом свечение люминофора вызывается не непосредственным действием самих рентгеновских лучей, а воздействием электронов, вырываемых из атомов или ионов основы люминофора рентгеновскими лучами. Вследствие этого рентгенолюминесценция имеет многие общие черты с катодолюминесценцией. Различие заключается в том, что эффективность возбуждения рентгеновскими лучами возрастает с увеличением коэффициента поглощения рентгеновских лучей веществом люминофора, который, как известно, растет с увеличением атомного номера элементов. Поэтому, в качестве рентгенолюминофоров наиболее целесообразно применять соединения, содержащие тяжелые элементы, например. d, Ва, W. Рентгенолюминофоры применяют в экранах двух типов для рентгеноскопии и флюороскопии с непосредственным наблюдением видимого изображения [c.158]

Таким образом, для получения истинного значения концентрации элемента в образце i в измеренную величину относительной интенсивности излучения Кг расчетным путем вводится целый ряд поправок, учитывающих различия в поглощении рентгеновских лучей в сплаве в эталоне /(х) возбуждении рентгеновских лучей как функции глубины проникновения электронов в образец f(z) усилении характеристического излучения добавочной флюоресценцией f(v). Таким образом [c.571]

По оси ординат отложен фазовый угол света люминесценции добавки. / и 2 —1,3,5-трифенил-Д -пиразолин (ЗФП) в поливинил-толуоле 3 п 4 — 1,1,4,4-тетрафенил-1,3-бутадиен (ТФБ) в полистироле. Кривые / и 3 соответствуют возбуждению рентгеновскими лучами, 2 и 4 — возбуждению ультрафиолетовым светом (А, = 3200—А 3800 А) [c.123]

В последнее время появились работы, в которых обсуждается возможность замены рентгеновской трубки искусственным радиоактивным источником излучения. Характеристическое рентгеновское излучение можно возбуждать Р-частичками (аналог первичного метода возбуждения) и тормозным излучением, возникающим при торможении Р-частиц на экране (аналог флуоресцентного возбуждения рентгеновских лучей). В работе [93] использовано у-излучение и рентгеновское излучение источника Ти для флуоресцентного возбуждения /С-излучения элементов с порядковыми номерами от 30 ( п) до 92 (и). Найдено, что такой генератор рентгеновских лучей наиболее пригоден для анализа соединений элементов с порядковыми номерами от 47 до 64, однако его можно использовать и при анализе таких пар элементов, как N6—Та, Ъх—Н1. [c.440]

Полная мощность или интегральная интенсивность рентгеновского пучка в ваттах выражается произведением эффективности (эмпирической) возбуждения рентгеновских лучей и мощности катодного пучка [6, стр. 14], откуда следует [c.21]

Если электроны бомбардируют бесконечно толстую мишень, то они быстро замедляются при взаимодействии с атомами мишени. В результате они проникают совсем неглубоко в материал мишени . Кроме того, различные электроны, взаимодействуя с отдельными атомами мишени, теряют разное количество энергии. Поэтому даже при бомбардировке анода электронами одной и той же энергии создается энергетический спектр электронов. Возбуждение рентгеновских лучей при этом осуществляется электронами, имеющими существенно различную энергию. Вследствие этого рентгеновские лучи, испускаемые мишенью, распределены в соответствующей широкой области длин волн. Иными словами, даже электроны одинаковой энергии будут возбуждать полихроматический рентгеновский пучок. [c.22]

Рис., 15. Спектр молибдена. возбужденный электронами при наиряжении 35 кв (кривая 1) и полихроматическим пучком при том же напряжении на рентгеновской трубке (Кривая 2). При возбуждении рентгеновскими лучами большая часть энергии сосредоточена в характеристических линиях, а при возбуж/де-НИ.И электронами — в непрерывном спектре

Итак, все линии одной рентгеновской серии имеют общее начальное и различные конечные состояния (этим они существенно отличаются от других спектров). Начальное состояние характеризуется наличием дырки в одном из энергетических уровней. Для образования этой дырки данный электрон должен быть выброшен либо из-за удара атома другим весьма быстрым электроном (электронное возбуждение), либо из-за поглощения фотона (возбуждение рентгеновскими лучами). В каждом из этих элементарных процессов должен выполняться закон эквивалентности Эйнштейна для фотоэффекта. [c.46]

Описанные выше первые сведения о характеристическом (см. 1.8) и непрерывном (см. 1.5) рентгеновских спектрах требуют уточнения с тем, чтобы они могли служить основой для рассмотрения оптики рентгеновских лучей. Это окажется полезным также и для более глубокого ознакомления с природой возбуждения рентгеновских лучей электронами (1.4), основанного на лучшем понимании зависимости непрерывного спектра от длины волны. [c.112]

ВОЗБУЖДЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ 115 [c.115]

Обычно для возбуждения рентгеновских лучей желательна высокая интенсивность непрерывного спектра. Эффективность возбуждения рентгеновских лучей [c.116]

Эффективность возбуждения рентгеновскими лучами [c.118]

ЭФФЕКТИВНОСТЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ РЕНТГЕНОВСКИМИ ЛУЧАМИ 119 [c.119]

Переменная составляющая приложенного к трубке напряжения вызывает непрерывное изменение эффективности возбуждения рентгеновских лучей на протяжении каждого периода (этап II, табл. 9). Полихроматический пучок рентгеновских лучей для каждой длины волны имеет свой полный коэффициент поглощения и свое отношение коэффициентов фотоэлектрического поглощения и рассеяния (этап V). Точный учет этих факторов весьма затруднен. К счастью, для расчетов, результаты которых даны в табл. 9 (см. также рис. 53), достаточны разумные оценки. Эффективность была вычислена для среднеквадратичного напряжения, которое в 2 раз меньше амплитудного напряжения. Эффективная длина волны пучка была [c.139]

Возбуждение рентгеновскими лучами [c.188]

Керамика состава ОдзОазОп со структурой фаната, допированная ионами В1 проявляет люминесцентные свойства [359]. Возбужденный рентгеновскими лучами сцинтиллятор обнаруживает послесвечение, которое используется в медицинской радиодиагностике. Измерения термолюминесценции в интервале температур от 50 до 600 К позволяют определить концентрацию ловушек в этих материалах. По всей вероятности, ловушки связаны с дефектами решетки, обусловленными дефицитом кислорода. Термолюминесценция при более высокой температуре обнаруживает глубокие ловушки, которые определяют послесвечение в этих люминесцентных материалах. [c.299]

В Дубне был разработан новый метод синтеза тяжелых элементов с помощью магических ядер. (Подробнее о нем рассказано в следующей статье.) Этим методом, предложенным профессором Ю. Ц. Оганесяном, был получен легкий спонтанно делящийся изотоп 105 при облучении висмута-209 ионами титана-50. С помощью топ же комбинации частица—мишень экспериментаторы з Дармштадте получили изотоп 105. Изотоп 105 был зарегистрирован по альфа-распаду в Веркли. В Ок-Ридже успешно завершились эксперименты по установлению генетической связи между альфа-распадом изотопа ""105 и возбуждением рентгеновских лучей (L-серии) элемента № 103. [c.493]

В соотношение (1) вводят поправки на эффект взаимодействия электронов с веществом антикатода, на поглощение рентгеновского излучения в антикатоде и на вторичное возбуждение рентгеновских лучей. Поправки, предложенные Кастеном на основе теоретического рассмотрения взаимодействия электронов и рентгеновских лучей с твердым телом и с использо- [c.63]

При комнатной температуре спектры фотолюминесценции природных алмазов представляют собой широкую бесструктурную полосу (так называемая полоса А) с максимумом в районе длин волн 440— 450 нм (рис, 112), Синтетические алмазы, полученные в традиционных условиях синтеза, при возбуждении УФ-светом не люминесцируют. Свечение их можно наблюдать при возбуждении рентгеновскими лучами, электроиа.ми и други.ми частицами (катодолюминесценция). Спектры катодолюминесценции (КЛ) синтетических алмазов приведены иа рис. 113. [c.118]

Рентгеновское возбуждение атомов вещества может возникать в результате бомбардировки образца электронами больших энергий или при его облучении рентгеновскими лучами. Первый процесс называют прямым возбуждением последний — вторичным или флюоресцентным. В обоих случаях энергия электрона или кванта первичной рентгеновской радиации, бомбардирующих излучающий атом, должна быть больше энергии, необходимой для вырывания электрона из определенной внутренней оболочки атома. Электронная бомбардировка исследуемого вещества приводит к появлению не только характеристич. спектра элемента, но и, как правило, достаточно интенсивного непрерывного излучения флюоресцентное излучение содержит только линейчатый спектр. В ходе нервич-ного возбуждения спектра происходит интенсивное разогревание исследуемого вещества, отсутствующее при вторичном возбуждении. Наконец, первичный метод возбуждения лучей предполагает помещение исследуемого вещества внутрь откачанной до высокого вакуума рентгеновской трубки, в то время как для получения спектров флюоресценции исследуемые образцы могут располагаться на пути пучка первичных рентгеновских лучей вне вакуума и легко сменять друг друга. Поэтому приборы, использующие спектры флюоресценции (несмотря на то, что интенсивность вторичного излучения в тысячи раз меньше интенсивности лучей, полученных первичным методом), в последние годы почти полностью вытеснили из практики установки, в к-рых осуществляется возбуждение рентгеновских лучей с помощью потока быстрых электронов. [c.327]

Коротковолновая граница непрерывного спектра имеет ярко выраженную квантовую природу. Возбуждение рентгеновских лучей электронной бомбардировкой в принципе напоминает ка-тодолюминесценцию, так как оба эти явления представляют собой обратные фотоэлектрические эффекты. Коротковолновая граница Хо, открытая Дьюаном и Хантом [7], подчиняется соотношению [c.20]

Оценка энергии рентгеновского пучка с помощью этого соотношения становится менее надежной при уменьшении величины V. Тем н-е менее это соотношение подчеркивает неэффективность возбуждения рентгеновских лучей электронной бомбардировкой. В типичных случаях В рентгеновское излучение переходит менее 1% энерпии электронов. Почти вся остальная энергия превращается в тепло для охла-ждения . мишени, ак п-равило, не-об.ходимы специальные шриопособления. [c.22]

Рассмотренный здесь вопрос по существу является частью общей проблемы фона при эмиссионном рентгеноспектральном анализе (см. 8.2). Забегая вперед, отметим, что при измерении интенсивности рентгеновских линий всегда приходится считаться с наличием фона. На рис. 27 показана запись характеристического спектра, возбужденного рентгеновскими лучами. Отдельные линий испущены элементами, содержание которых в образце было порядка михрограммов. На записи видно, что фон может замаскировать линию элемента (например, хрома), дающего слабый сигнал. Отметим также различие между рис. 20, где линия изображена без фона, и реальной записью спектра на рис. 27. [c.79]

Прежде чем перейти к методу И, рассмотрим зависимость интенсивности характеристической линии, возбужденной рентгеновскими лучами в пленке, от толщины последней. Дальнейшее изложение важно и для эмиссионного рентгеноспектрального анализа основные идеи содержатся в явном или скрытом виде в работе Глокера и Шрайбера [166]. [c.165]

СТИ (по весу). Он использовал метод первичного возбуждения и потому эффекты поглощения были сведены к минимуму (см. 7.10). В отличие от этого попытка определения щелочноземельных металлов в морской воде, предпринятая в лаборатории авторов, оказалась безуспещной прежде всего из-за сильных эффектов поглощения, которые сопровождали возбуждение рентгеновских лучей. Применение разбавления соответствующим разбавителем, прозрачным для рентгеновского излучения анализируемых элементов, может иногда уменьшить или устранить эффекты поглощения (см. 7.8), но эта методика оказывается бесперспективной, если элементы, подлежащие определению, присутствуют в слишком малых концентрациях совместно с другими веществами (соли в морской воде в случае цитированного примера), которые главным образом и определяют эффект поглощения. Случай, когда разбавление оказывается удачным именно из-за снижения таких эффектов, уже был рассмотрен при определении примеси тетраэтилсвинца в бензине (см. 7. 13). [c.245]

Для возбуждения рентгеновских лучей необходимо бомбардировать атомы частицами или фотонами с большой энергией, в случае ультрафиолетовйтх лучей доста-10 [c.10]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология