Распределение поглощенной дозы

Данным выражением можно пользоваться до энергий порядка нескольких мегаэлектронвольт, так как с увеличением энергии электронов все больше меняется характер распределения поглощенной дозы по толщине материала. [c.21]

На рис. 2 приведена типичная осциллограмма и полученная из нее линейная анаморфоза кинетической кривой второго порядка. Результаты импульсного радиолиза обрабатывают стандартными методами кинетического анализа [79, 80]. В большинстве случаев изменения концентрации можно выразить уравнениями для скорости реакции первого, псевдопервого или второго порядка. Случай кинетики первого и псевдопервого порядка имеет то преимущество, что для расчета константы скорости не обязательно знать концентрацию или коэффициент экстинкции веществ, участвующих в реакции. Не накладывается также и требование об однородном распределении поглощенной дозы. Большинство констант скорости для реакций второго порядка гидратированного электрона с растворенными веществами было получено в условиях псевдопервого порядка. При этом, конечно, необходимо знать концентрации реагентов [c.127]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПОГЛОЩЕННОЙ ДОЗЫ [c.12]

Рис. 6. Зависимость распределения поглощенной дозы нейтронов и гамма-радиации в фантоме от содержания водорода в его материале.

Важно подчеркнуть вытекающее из приведенного сопоставления значение видовых особенностей радиочувствительности как одного из важных факторов, определяющих ОБЭ нейтронов. Иногда этот фактор упускают из виду, обращая внимание только на характер распределения поглощенной дозы в организме. Вместе [c.42]

Рис. 1—15. Пространственное распределение поглощенной дозы для разных видов излучения (по Тобиасу и др., 1971). Все кривые проведены так, что относительная доза, равная 1,0, лежит в центре опухоли диаметром 4 см уплощение и расширение пика Брэгга достигается установкой по ходу пучков специальных гребенчатых фильтров

Подбирая соответствующий тип излучения и варьируя энергию ионизирующих частиц, можно добиться оптимального распределения поглощенной дозы, в частности благоприятного соотношения между степенью поражения. нормальных тканей и опухолей, залегающих на значительной глубине, что показано на рис. 1-15. [c.42]

Распределение поглощенной дозы по толщине [c.11]

Ввиду того что ионизационные потери пропорциональны отношению Z/A [см. формулу (1.2)], которое можно считать постоянным приблизительно для первой трети элементов периодической системы Д. И. Менделеева, кривая распределения поглощенной дозы для большого числа легких веществ имеет практически одну и ту же форму. Небольшие отклонения от нормального распределения (обычно в положении максимума [24—26]) обуслов- [c.12]

На рис. 1.3 изображено полученное с использованием данных работы [28] распределение поглощенной дозы для электронов различной энергии. Полученное распределение подтверждается экспериментом (см., например, работы [30—32]). [c.13]

Рис. 1.3. Распределение поглощенной дозы по глубине облучаемого вещества (р = 1 г см ) для электронов с энергией 300 (У), 500 кэв 2) (нижняя шкала) и 750 (5), 1000 кэв (4) (верхняя шкала) (толщина фольги из титана 25 мкм, воздушный промежуток между фольгой и облучаемым объектом 30 мм).

Последнее уравнение близко но своим коэффициентам к уравнению кривой распределения поглощенной дозы, полученному в работе [34], где в качестве аргумента выбрана кинетическая энергия электронов, а нелинейная зависимость пробега электронов от энергии учтена введением специального табулированного коэффициента. [c.15]

Следует отметить, что распределение поглощенной дозы по глубине вещества претерпевает значительные изменения, если падение электронов на облучаемый объект отличается от нормального. Уже при угле падения пучка электронов 45" максимум кривой сдвигается непосредственно к поверхности и задний фронт становится еще более пологим заметно увеличивается доля энергии электронов, выходящих из облучаемого объекта, за счет обратного и боковых потоков, обусловленных многократным рассеянием [35, 36]. [c.15]

Распределение поглощенной дозы может претерпевать также заметные изменения, если толщина облучаемого объекта меньше максимального пробега электронов и, особенно, если объект находится на подложке из материала с большим атомным номером в результате уменьшения (увеличения) числа обратно рассеянных электронов, а также при облучении многослойных систем с воздушными промежутками (вследствие потери в них части энергии первичными и вторичными электронами и их рассеяния). [c.15]

Радиационно-химический процесс характеризуется поглощенной дозой излучения Д мощностью поглощенной дозы излучения Р, а также неравномерностью распределения поглощенной дозы (мощности дозы) по объему облучаемого объекта б. [c.15]

Под неравномерностью распределения поглощенной дозы (мощности дозы) в объекте или системе (неравномерностью [c.16]

Величины и характеризуют непроизводительный расход энергии пучка, но в то же время определяют равномерность распределения поглощенной дозы по толщине объекта при одностороннем облучении. Формула (1.14) не учитывает утечки энергии с электронами из облучаемого объекта в результате процессов рассеяния. Поправку на это рассчитать трудно, определяют ее обычно экспериментально. [c.17]

В отличие от жидкостных полимерные дозиметрические системы (обычно в виде пленок) используют главным образом для измерения поглощенных доз в относительно тонких слоях поверхностной дозы при облучении толстых объектов или средней объемной дозы, если объекты соизмеримы по толщине с дозиметрической пленкой. Такого рода дозиметры широко применяют также для измерения относительного распределения поглощенной дозы по толщине облучаемого объекта. [c.52]

Как было показано в гл. 1, распределение поглощенной дозы по толщине облучаемого объекта характеризуется существенной неравномерностью (см. рис. 1.2), которую можно определить по формуле (1.10). [c.69]

В качестве другого примера использования этого метода в несколько измененном виде рассмотрим облучение полого цилиндра с конечной толщиной стенки (трубы) при вращении его вдоль оси параллельной линии развертки. Энергия электронов выбрана такой, что толщина стенки А — 0,6 / тах- В этом случае, как показывает аналогичное суммирование участков кривой распределения (средней ее части и хвоста ), можно существенно улучшить равномерность распределения поглощенной дозы по сечению стенки на участке 0,3 / тах — 0,6 / тах. Если внутренний диаметр полого цилиндра <10 тах, поглощением энергии электронов в воздушном промежутке внутри [c.71]

Поглощающие фильтры используют для выравнивания распределения поглощенной дозы по толщине объекта в прилегающих к облучаемой поверхности слоях [93, 194]. Фильтры за- [c.72]

Рис. 4.2. Распределение поглощенной дозы по толщине объекта при двустороннем облучении с использованием фильтров (М — облучаемый материал, Ф — фильтр).

Равномерность распределения поглощенной дозы в прилежащих к облучаемой поверхности объекта слоях может быть улучшена путем последовательного облучения объектов несколькими пучками с различной энергией электронов. [c.73]

Главное отличие дозиметрии потоков заряженных частиц от дозиметрии рентгеновского и у Излучений состоит в том, что заряженные частицы имеют гораздо более высокие значения ЛПЭ, чем рентгеновские и -лучи. Если ис1 лючить очень низкие энергии, то можно считать, что при прохождении пучка рентгеновских лучей через слой материала толщиной 1 см поглощается лишь несколько процентов знергии пучка. Поэтому поглощенная доза в пределах О бъема такого слоя является почти постоянной величиной. В случае заряженных частиц пучок полностью поглощается при прохождении сравнительно небольщото слоя вещества. Это приводит к неравномерному распределению поглощенной дозы по глубине облучаемого объекта. На рис. 77 [c.339]

По данным работы [691], оборудование для радиационной прививки размещается в непосредственной близости от облучателя у-установки К-150 000. Реактор представляет собой вертикальный цилиндр из нержавеющей стали марки 1Х18Н9Т объемом 120 л, на верхнем фланце которого находится сосуд с жидким мономером, защищенный свинцовым экраном. Давление паров мономера в аппарате, находящемся в реакторе, определяется температурными параметрами процесса. Модифицированию могут подвергаться пленки, ткани, волокна, гранулы полиэтилена. Равномерность распределения поглощенной дозы излучения достигается вращением аппарата от электропривода. Приводной вал уплотняется вакуумным сальниковым устройством, которое дает возможность поддерживать остаточное давление не более 1 мм рт. ст. в течение 48 ч. [c.247]

Рис. 9. Распределение поглощенной дозы нейтронов в фантомах разной геометрии при одностороннем (слева) облучении. (По Willhoit, Jones, 1970).

Рис. 11. Распределение поглощенных доз радиации в фантомах собаки (Л), кролика (Б) и морской свинки (В) при равномерном облучении нейтронами в биоканале реактора ВВР-М.

Рис. 13. Распределение поглощенной дозы нейтронов и гамма-излучения в фантоме 1) и теле 2) собаки (посмертное определение). (По Wingate et al., 1967).

Рассматривая этот вопрос, надо сразу же отметить, что сравнение повреждающего действия нейтронов и гамма-радиации или рентгеновского излучения в терминах относительной биологической эффективности в этих случаях недостаточно правомерно. Для строгой оценки ОБЭ разных видов радиации необходимо, чтобы их действие сопоставлялось в условиях одинакового распределения поглощенной дозы. Однако при сравнении действия нейтронов и рентгеновых лучей или гамма-радиации это не может быть выполнено в силу неодинакового сечения реакции взаимодействия различных элементов с указанными видами излучения. Следовательно, уже на уровне клетки или ее микроструктур энергия нейтронов и гамма-квантов или квантов рентгеновых лучей поглощается и распределяется неодинаково. На уровне макроорганизма это условие нарушается еще сильнее, и с увеличением размеров биообъектов и различий в их анатомическом строении неодинаковое распределение дозы все больше влияет на результаты сопоставления. По существу, особенности распределения дозы становятся одним из основных факторов, определяющих различие эффектов облучения. В связи с этим предложено говорить не об относительной биологической эффективности нейтронов, а об отношении равного эффекта. По тем же соображениям для гигиенического нормирования и оценки опасности каждого вида радиации также предложено вместо понятия относительная [c.29]

Основное объяснение, как представлялось, могло заключаться в особенностях распределения поглощенной дозы нейтронов и редкоионизирующего излучения в мягких тканях и в костных образованиях. Поглощение энергии гамма-квантов или относительно жесткого рентгеновского излучения в значительно меньшей степени зависит от элементарного состава ткани, чем поглощение энергии нейтронов, которое происходит в основном за счет реакции с ядрами водорода. Поэтому при равномерном облучении организма эффект воздействия редкоионизирующей радиации определяется в первую очередь относительной радиочувствительностью критических органов, поглощающих примерно одинаковую дозу. [c.98]

Теоретически распределение поглощенной энергии (дозы) по глубине вещества было получено Спенсером [20, 21] методом пространственных моментов , а также Бергером [22] с применением метода Монте-Карло в широком диапазоне энергий электронов и атомных номеров облучаемых веществ. Метод Монте-Карло был использован также для расчета распределения поглощенных доз в сложных многослойных системах, состоящих из материалов с различными 2 [23]. Полученные авторами этих работ распределения хорошо согласуются с наблюдаемыми в экспериментах. Как видно из рис. 1.1, ионизационные потери в достаточно широком диапазоне энергий (1—8 Мэе) изменяются сравнительно мало (10—15%). Это приводит к тому, что форма распределения поглощенной дозы по глубине вещества слабо зависит от энергии электронов. На рис. 1.2 показано нормальное распределение поглощенной дозы, пригодное для практического использования в рассматриваемом интервале энергий при падении электронов на поверхность плоского полубесконечного поглотителя под прямым углом [6]. Максимум распределения находится на глубине 7з тах, а на глубине lзRmax доза вновь становится равной дозе на поверхности [c.12]

С увеличением энергии электронов максимум распределения постепенно сдвигается в глубь вещества и уменьшается, задний фронт распределения становится еще более пологим [19, 27]. С понижением энергии электронов (Г<1 Мэе) форма распределения поглощенной дозы практически остается близкой к нормальной, если считать фольгу выходного окна /скорителя бесконечно тонкой , т. е. в случае, когда можно пренебречь рассеянием и потерями кинетической энергии элек гронов в материале фольги. Однако в реальных условиях, когда электронный пучок проходит через фольгу выходного окна конечной толщины, поглощенная в ней и в воздушном промежутке (между фольгой и облучаемым объектом) энергия возрастает с уменьшением кинетической энергии электронов. [c.13]

Дозиметры размещают на поверхности или внутри объема облучаемого объекта, что в большинстве случаев (когда их толщиной по сравнению с толщиной объекта можно пренебречь) позволяет измерять распределение поглощенных доз по всему объекту. После облучения дозиметр устанавливают в специальный измерительный прибор [168], состоящий из нагревателя с высокостабилизированной регулируемой температурой (между 200 и 300° С), фотоэлектрического умножителя для регистрирования термолюминесцентного свечения, электронной схемы, усиливающей и преобразующей сигнал с умножителя, измеряемый на конечной стадии вольтметром (обычно с цифропечатью), который имеет шкалу, отградуированную в единицах поглощенной энергии рад). [c.54]

Для достижения заданной степени равномерности распределения поглощенной дозы по толщине объектов разработаны универсальные методы. Применение этих методов в большинстве случаев позволяет также в значительной степени повысить коэффициент использования энергии электронного излучения по толщине облучаемого объекта (КИИТ). Наибольшее распространение среди них получили двустороннее облучение применение поглощающих фильтров и отражающих подложек использование электронных пучков различных энергий облучение многослойных и перемешиваемых систем, использование тормозного излучения. [c.69]

Более высокое значение КИИТ получают, применяя так называемые перемежающиеся фильтры, т. е. фильтры, которые вводятся в пучок периодически [101]. Аналогичный эффект наблюдается, если объект облучают дважды с фильтром и без него [27]. В этом случае кривая распределения поглощенной дозы по толщине объекта является суперпозицией кривых распределения, полученных путем воздействия на объект пучка электронов при наличии фильтра и без него с учетом коэффициента перекрытия пучка во времени. На практике такие фильтры выполняют в виде ротора, состоящего из нескольких секторов, укрепленных на одной оси и пересекающих пучок [c.72]

Мэе [101]. Устройство состояло из четырех лопастей толщиной 0,34 г/см с углом раствора 30° и позволило уменьшить неравномерность распределения поглощенной дозы по толщине облучаемого объекта от его поверхности до 1/3 7 тах с 25 до 10%. Скорость вращения фильтров равна 200 об1мин. [c.73]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология