Фурье Пекле

Диффузионные критерии Фурье, Пекле, Прандтля и Нуссельта здесь и далее обозначаются без подстрочного индекса. [c.20]

Ро (Ре) = 2 = 1 — критерий Фурье — Пекле [c.44]

Число Пекле Число Фурье [c.105]

Из уравнения Фурье — Кирхгофа (см. табл. 1.4) находится критерий Пекле [c.30]

Рбд = ш1/0 — критерий Пекле Род = Вх 1 — критерий Фурье [c.447]

Численные решения уравнения (5.3.1.1) с использованием выражений (5.3.3.14) получены в [33,34]. Результаты расчетов зависимости среднего по времени критерия Шервуда от числа Фурье при различных значениях модифицированного критерия Пекле приведены [c.281]

Согласно циркуляционной модели, массопередача в капле имеет нестационарный характер, когда значение критерия Фурье Ро<0,15. На участке со стационарным характером массопередачи значение критерия Нуссельта достигает асимптотического значения Ми = 17,9 и не зависит от значения критерия Пекле Ре. В работе [48] оценены границы применимости и показано, что модель ограничена определенным размером капель и при- [c.124]

Критерий подобия тепловых процессов Рет называется критерием Пекле и представляет собой отношение скоростей переноса теплоты в движущейся среде за счет течения жидкости (конвективный механизм) и теплопроводности (молекулярный механизм). Он аналогичен критерию Рейнольдса, который можно рассматривать как отношение скоростей переноса количества движения по конвективному и молекулярному механизмам. Поскольку на конвективный перенос теплоты влияют условия движения жидкости, то условия подобия тепловых процессов помимо равенства критериев Пекле и Фурье для образца и модели должны включать равенство критериев гидродинамического подобия. Поэтому в соответствии со второй теоремой подобия тепловые процессы описываются обобщенной зависимостью [c.76]

При рещении задач диффузионной кинетики в качестве обобщенных переменных используют безразмерные комплексы (критерии подобия), получающиеся путем подобного преобразования уравнения переноса (1.147) критерий Фурье Род =/)т/Р — формула (1.168) и критерий Пекле Рбд = ш//1) — формула (1.169). Специфический для рассматриваемых процессов безразмерный комплекс получается путем подобного преобразования граничного условия (V, 105). Имеем [c.456]

Полученные числа Ыи, Ро и Ре являются числами теплового подобия. Число Нуссельта характеризует интенсивность теплообмена на границе раздела фаз. Число Фурье характеризует связь между скоростью изменения температурного поля, размерами и физическими характеристиками среды в нестационарных тепловых процессах. Число Пекле характеризует отношение количеств тепла, распространяемых в потоке жидкости конвекцией и теплопроводностью. [c.125]

В соотношении (3.56) отсутствует гидродинамический критерий гомохронности Но = шх/1, поскольку он является произведением критериев Пекле и Фурье и>1/а) ах/1 ) = юх/1 = Но. Определяемый в гидродинамических задачах критерий Эйлера исключается из набора влияющих критериев, поскольку в большинстве случаев его собственное значение является функцией критериев Ке, Рг и геометрических симплексов Г1, Г2, [c.236]

В случае высоких скоростей скольжения число Фурье или Пекле может составить третий безразмерный параметр Лд. Таким образом можно записать [c.32]

Оценка применимости приближенных моделей массопередачи. Рассмотрим прежде всего область применимости модели Кронига и Бринка по критериям Пекле и Фурье. По оценке авторов, основное допущение предлагаемой ими модели о постоянстве концентраций вдоль линий тока выполняется при условии [c.186]

Согласно работам [10—12] процесс нестационарен лишь в самый начальный момент формирования диффузионного пограничного слоя. Время релаксации пограничного слоя мало и равно отношению диаметра капли к скорости ее подъема, т. е. число Фурье, соответствующее нестационарности процесса, обратно пропорционально числу Пекле (т = 4/Ре). [c.139]

Была сделана оценка длины кривых, при которых вычисленные значения коэффициентов турбулентной диффузии отличались бы от фактических не более чем на 1%. Результаты соответствующих расчетов приведены на рисунке в виде зависимости модифицированного критерия Фурье Ро = 0x1 от модифицированного критерия Пекле Ре, == иЫО. [c.188]

Перенос массы Коэффициент диффузии 0 В. диффузионный критерий Фурье Ре — Ре, - -д — диффузионный критерий Пекле 8Ь= критерий Шервуда критерий Льюиса [c.30]

Перенос теплоты Коэффициент температуро- проводности а ат Ро — 2 тепловой критерий Фурье п Ре. ==-- а тепловой критерий Пекле КТ Ми = -- X критерий Нуссельта [c.30]

Если пополнить законы Фурье и Фика конвективными членами, то преобразование их к безразмерным переменным приведет к появлению критерия Пекле, а уравнения гидродинамики таким же образом дают критерий Рейнольдса. Комбинируя эти критерии между собой, можно получить и все остальные критерии подобия, которыми мы пользовались выше. [c.49]

Используя данные, изложенные выше (стр. 65), представляется возможным при моделировании процессов вентиляции рассматривать в качестве определяющих критерии, полученные из уравнений, описывающих турбулентное течение. Такими критериями являются критерий VI А и Лт// . Первый аналогичен критерию Рейнольдса и критерию Пекле, второй применяется при описании нестационарных процессов и аналогичен критерию Фурье. [c.72]

Безразмерную величину аЬ/Р в теории теплопереноса называют числом Фурье (это по существу безразмерный аргумент, безразмерное время), а безразмерную величину Жо//а — критерием Пекле. Итак [c.271]

Здесь каждое слагаемое положительно, потому они должны быть малы по сравнению с единицей. Первое слагаемое связано с числом Фурье Ро, второе — с числом Пекле Ре [c.96]

Математическое описание процесса конвективной теплопередачи в этих условиях весьма сложны и может быть приблизительно описано целой системой дифференциальных уравнений Фурье-Киргофа (уравнение теплопроводности в движущейся среде), а также установлением зависимости между критериями Нусельта. Пекле, Брандтля, Гросгофа, Рейнольдса и др. [c.95]

Анализ методами теории подобия ур-ния конвективной диффузии (1) позволяет получить диффузионное число Фурье Fo = Dj,ai/P (где /-характерный линейный размер, в м), к-рое характеризует изменение потока диффундирующей массы во времени и необходимо только для характеристики нестационарных процессов, а также диффузионное число Пекле Ре = u//D g. К этим величинам должны быть добавлены безразмерные параметры, получаемые из ур-ния движения число Рейнольдса Re = ut/v, где v-кинематич. вязкость, в м /с число Фруда Fr, а для случая естеств. конвекции также число Грасгофа для М. Gr. Число Пекле часто преобразуют к виду Ре = ReS , где S = v/D g-число Шмидта. [c.655]

Здесь с, — текущая концентрация растворенного компонента в /-й фазе с,о — начальная концентрация с,гр — концентрация на границе раздела фаз со стороны г-й фазы и , UQi — радиальная и тангенциальная составляющие скорости жидкости (газа), обтекающей частицу Уоо — скорость движения частицы или скорость жидкости на бесконечности Ро — число Фурье Ре — число Пекле Д — коэффициент диффузрш в г-й фазе, м /с Л, 5 — радиус и диаметр частицы соответственно г — радиальная координата 0 — угловая координата, отсчитываемая от лобовой точки — оператор Лапласа в сферических координатах д, с — индексы, обозначающие соответственно диспфсную частицу и сплошную (жидкую или газообразную) фазы. [c.274]

Числа Вт —Бингама во — Боденштейна Ва — Дамкелера Ра — Фаннигана Го —Фурье Ме — Меркеля Ми — Нуссельта Ре — Пекле Ро — Пуазейля Ке — Рейнольдса ЗЬ — Шервуда 81 Стентона ТУе — Вебера. [c.36]

Уравнение (П1.37) представлено в безразмерной форме. В нем с—С(г, 0, т) — локальная концентрация, отнесенная к начальному значению концентрации внутри капли г — безразмерное радиальное расстояние, выраженное в единицах радиуса капли Гк 9 — полярный угол (значение 0 = я. соответствует точке набега-ния потока на каплю) т — безразмерное время или число Фурье Ре= =ё (Рд—Рс)/3 Хс >д(2+3)Х ) —число Пекле. [c.159]

Числа Вт — Бингама Во — Боденштейна Da — Дамкелера Fa — Фаннигана Fo —Фурье Me — Меркеля Nu —Нусселыа Ре — Пекле Ро — Пуазейля Не — Рейнольдса Sh — Шервуда St — Стентона We — Вебера. [c.36]

Введем безразмерные величины 7 = (ы — Ыо)/( 1 — о), где о, 1 — значения и на поверхности и в набегающем потоке соответственно Ре — 2УаоЯ1В — критерий Пекле, где Ум — скорость набегающего потока, Я — радиус частицы, О — коэффициент диффузии т = — критерий Фурье г = г // Vr = Уг/У с, Ув = = Ув/Уоо., [c.60]

В отличие от исследований Кронига и Бринка в работах Левича, Воротилина и Крылова [10—12] предполагается, что при больших числах Пекле, по аналогии с внешней задачей, основное изменение концентраций происходит в тонком диффузионном пограничном слое, а в ядре концентрация постоянна. Данной модели соответствует стационарный механизм массопередачи, в то время как согласно Кронигу и Бринку процесс существенно нестационарен вплоть до чисел Фурье т = 0,05. Именно нестационарностью процесса при лимитирующем сопротивлении диспергированной фазы объясняются концевые эффекты, наблюдаемые при весьма малом времени капле-образования [2, 13]. [c.139]

Цс/рс с — диффузионные критерии Нуссельта, Пекле и Прандтля для сплошной фазы р0д = 4ОдТ/й(- — диффузионный критерий Фурье для дисперсной фазы )с и >я — коэффициенты диффузии соответственно в сплошной и дисперсной фазах Ре==рс от /Цс — критерий Рейнольдса для капель. [c.260]