Корреляционные уравнения

Энергию активации бимолекулярной радикальной реакции К1+Н2Н—vR,H+R2 удается найти по теплоте этой реакции на основе корреляционного уравнения Поляни — Семенова, которое для экзотермических реакций имеет вид [c.291]

Гаммет предложил корреляционное уравнение [c.662]

Коль [37] обработал данные Шнеерсона и Лейбуша, предложив корреляционное уравнение [c.153]

Комбинированные режимы. Простое корреляционное уравнение относительно Nu для всех чисел и Рг можно получить с помощью соотношений (22) и (24), [c.277]

В заключение отметим, что абсолютные расхождения между расчетными и экспериментальными значениями констант при применении корреляционных уравнений различного вида иногда достигают 0,2—0,4 логарифмической единицы, т. е. ошибка в абсолютном значении константы скорости может составить 100— 150%, поэтому результаты расчетов следует рассматривать как оценочные. [c.67]

Наиболее распространены полный факторный эксперимент и его дробные реплики. Корреляционные уравнения, выводимые с помощью этого метода, имеют следующий вид [c.98]

Необходимо отметить, что значимость эффектов взаимодействия учитывающих нелинейность математической модели, полностью определяется интервалом варьирования переменных, в котором получены корреляционные уравнения. Прп достаточно малых интервалах варьирования взаимодействия становятся незначимыми, а уравнения функциональной связи — линейными. [c.98]

Адекватное описание полученных экспериментальных данных единым корреляционным уравнением свидетельствует о единстве механизма процесса алкилирования для изученных олефинов во всех использованных средах и температурных режимах [173]. Было установлено, что контролируемые в экспериментах факторы и их взаимодействия оказывают влияние на процесс, но эти влияния неодинаковы для замещения и В . [c.94]

Для монодисперсных сферических и другой правильной формы зерен предложены следующие ориентировочные корреляционные уравнения для определения коэффициента массопередачи к [3, 16, 171 [c.54]

Гладкие прямые трубы. Сравнение большого числа экспериментальных данных по теплоотдаче с известными в литературе корреляционными уравнениями, проведенное в [14], показало, что полуэмпирические уравнения, аналогичные корреляции, предложенной Прандтлем, лучше других описывают экспериментальные данные. Уравнение Прандтля для полностью развитого турбулентного течения имеет вид [c.236]

Это соотношение предложено в [13] для ламинарного режима течения в тонких пограничных слоях (10 более высоких чисел Релея, поскольку возникает турбулентное течение, так и для более низких, поскольку вблизи передней кромки не выполняются приближения теории пограничного слоя. Для низких чисел Рейнольдса решение в общепринятом виде получить нельзя. Однако экспериментальные данные [14] свидетельствуют о том, что нрн На- -0 число Nu стремится к предельному значению 0,68. Этот результат использован в [13] нри получении корреляционного уравнения для всех чисел Ra<10Э [c.275]

Решения и корреляционные уравнения для однородного обогрева. Для постоянной плотности теплового потока на пластине в тонких ламинарных пограничных слоях получены теоретические решения. Эти результаты подобны результатам для однородной (постоянной) температуры стенки. Согласно [25] асимптотические выражения имеют вид [c.277]

О. Сферы. Автор [821, используя теоретические решеиия [83] для Рг—0,7, 184] для 5с=1, 100, 500 и 650 и 1,76] для Зс->-оо, получил следующее корреляционное уравнение для локальны-х и средних чисел Нуссельта в тонком ламинарном пограничном слое [c.291]

Авторы [6] использовали два первых члена приведенного выше ряда, решение ]14] для длины пути смешения при больших числах Ка и Рг и универсальную зависимость 115] от числа Рг в виде соотношения (76) из 2.5.7 для того чтобы получить следующее корреляционное уравнение [c.296]

В [16] предложены другие корреляционные уравнения, описывающие выбранные экспериментальные данные для воздуха и воды. [c.296]

Р. Горизонтальное кольцо. В [42] получено следующее корреляционное уравнение для конвективного теплообмена [c.305]

О. Концентрические сферы. Авторы [44] получили корреляционное уравнение для конвективного теплообмена в воздухе между изотермическими концентрическими сферами в виде [c.307]

Для расчета числа тарелок использовался график Джиллилен-да, представленный в виде корреляционных уравнений.. Далее стоимость ректификационной колонны определялась как величина пропорциональная произведению потока паров на число таре лок. [c.299]

Режимы с небольшим проявлением инерционного течения. Важная область лежит между верхней границей существования режима ползущего течения и нижней границей существования режима течения в тонком ламинарном пограничном слое. Интерполяция между соотношениями (2) и (5) возможна, но особая точка в (5) является препятствием для получения корреляционного уравнения для этих условий. В [3] предложено аппроксимировать предельное поведение в режиме ползущего течения с помощью константы Ыио, а следовательно, интерполяционное выражение имеет следующий вид [c.313]

ЦИИ. в [12] для этих условий рекомендуется использовать следующее корреляционное уравнение [c.314]

Горизонтальные пластины. В [12] предложено следующее корреляционное уравнение для локальных и средних значений интенсивности теплообмена в ламинарном вынужденном потоке вдоль горизонтальных пластин [c.314]

Разность температур, связанная с переносом теплоты при вынужденной конвекции в каналах, вызывает появление градиента плотности. Влияние появляющегося в результате действия сил плавучести движения на интенсивность теплоотдачи изучено достаточно хорошо, поскольку такие течения в каналах имеют широкую практическую значимость. Но даже в этом случае в связи с рядом дополнительных сложностей не получено достаточно хороших корреляционных уравнений по сравнению со смешанной конвекции при внешнем обтекании (см. 2.5.9). [c.315]

В. Горизонтальные каналы. Однородная температура стенки. В [17] предложено корреляционное уравнение для теплообмена при течении воздуха во входном участке круглой трубы с постоянной температурой стенки [c.319]

Результаты, полученные из (13), (20) и (21), сопоставлены с экспериментальными данными [21] для воды на рис. 13, Соответствие является вполне удовлетворительным. Это корреляционное уравнение и эти данные находятся в хорошем соответствии с результатами теоретических расчетов [22, 23]. В [20] предложено также следующее модифицированное выражение для случая конечной теплопроводности стенки [c.320]

Для случая полностью развитого теплообмена в трубе с конечной теплопроводностью стенки в [24] предложено корреляционное уравнение [c.320]

Было обнаружено [6 , что эмпирическое соотношение, приведенное в [4 , хорошо описывает наблюдаемые в термосифонных ребойлерах максимальные тепловые потоки. Это соотношение представляет собой эмпирическую зависимость, в которую входит ряд симплексов, составленных из большого числа теплофизических параметров. Было также обнаружено, что более простое корреляционное уравнение описывает экспериментальные данные с такой же точностью. Эти данные относятся к широкому диапазону жидкостей, включая воду, спирты и углеводороды, для труб диаметром 19—50 мм и длиной 1,5—3,7 м, а корреляционное уравнение, аналогичное уравнению для камерных ре-бойлеров, имеет вид б] [c.80]

Коэффициенты корреляционных уравнений [c.126]

Энтальпия образования алифатических карбониевых ионов и потенциалы ионизации соответствующих радикалов адекватно описываются корреляционными уравнениями, основанными на модели взаимодействия. Предположение о гиперконъюгациоя-иой стабилизации энтальпий образования алифатических карбо-ний ионов не удалось подтвердить [7]. [c.13]

Выравнивание температуры в кипящем слое более удобно оценивать другим параметром — эффективной температуропроводностью йд. На основании опытных данных, полученных на воздухе [5—7], выведены [3] корреляционные уравнения для вьгаисления эффективных температуропроводностей в вертикальном направлении (в см сек) и в горизонтальном направлении (в см 1сек) [c.45]

A. Введение. Сведения о коэффициентах теплоотдачи между частицами в плотноунакованных слоях и жидкостью являются необходимыми при конструировании и эксплуатации химических реакторов. Оценка интенсивности теплообмена важна, например, для химических реакторов с неподвижным катализатором, в которых поглощается или выделяется большое количество теплоты, илн для регенеративных теплообменников с неподвижным слоем. В качестве элементов неподвижного слоя используются частицы различных форм, такие, как сферы, цилиндры, кольца Рашига и др. Проблемам теплообмена в химических реакторах вследствие их важности посвящено большое число статей. Обзоры [1, 2] свидетельствуют о том, что корреляционные уравнения отличаются большим разнообразием. Ниже рассмотрен ,1 результаты, полученные в слоях, образованных сферами одинакового размера. [c.259]

В 1963 г. авторы [29, 30] с помощью конечно-разностного метода получили решение для двумерной ламинарной естественной конвекции в прямоугольном канале с обогреваемой и охлаждаемой вертикальными стенками и с теплоизолированными или частично теплопроводными горизонтальными стенками. Результаты этого и многих последующих решений, полученных с помощью метода конечных разностей и метода взвешенных невязок, показали их применимость в пределах более широкой области пара-метроЕ. В этой связи эти результаты использовались здесь вместе с экспериментальными данными для оценки корреляционных уравнении. [c.300]

В [6] уравнение (2) модифицировано путем замены Ra на Rau os 0, исключения функции /(Рг), введения множителя из корреляционного уравнения, приведенного в [44], и замены показателя степени 15 на 3 для получения следующего выражения для Ос0-<4я/9 [c.308]

Приближения теории ламинарного пограничного слоя становятся несправедливыми при приближении чисел Re и Ra к нулю. Это имеет место, когда толщина пограничного слоя достигает значения, равного характерной длине поверхности. Режимы с малыми числами Не и На не имеют практической ценности длл плоских поверхностей, по могут быть важ]1ыми для небольших горизонтальных цилиндров (проволок) и частиц. Корреляционное уравнение, полученное в [8] для вынужденной конвекции около цилин- [c.313]

Турбулентный режим. Для построения корреляционного уравнения при полностью турбулентном режиме течения нет достаточного числа экспериментальных данных. В отсутствие таких данных рекомендуется использовать уравнение (I) с п=3 и значениями Ып/г и Ыидг, рассчитанными по уравнениям для чисто вынужденной и чисто свободной конвекции для турбулентных режимов. Течение под действием подъемных сил может задержать начало развития турбулентности в вынужденном потоке, и, следовательно, сначала, как упоминалось выше, числа Ыи уменьшаются. [c.313]

А. Вертикальные каналы. Совпадающие по направлению влияния сил свободной и вынужденной конвекцин при ламинарном течении. Большое число корреляционных уравнений предложено для совпадающих по направлению типов конвекции. Соотношение (1), 2.5.9 с га=3, которое имеет вид [c.316]

По /келапию проектировщика соотношение (4) может быть заменено другим корреляционным уравнением для пузырькового кипения на одиночной трубе, которое также приведено в 2.7.2. Перечень соотношений для отдельных жидкостей содержится в [9]. [c.77]

Коэффициент теплоотдачи при пленочном режиме кипения может быть рассчитан по корреляционному уравнению из [20], которое представляет собой обобщение экспериментальных данных, полученных при кипении нескольких типичных промышленны.х углеводородов. Однако в это уравнение входит скорость циркуляции, которую для термосифонных ребойлеров трудно определить из-за отсутствия соотношений для расчета потерь давления в двухфазном потоке при пленочном режиме кипения. Оценка с некоторым запасом может быть получена по уравнению, приведенному н [21], В качестве первого приближения может быть использовано модификационное уравнение, приведенрще в [21], в котором отсутствуют поправки для учета. чавнсимости теплофизических свойств от температуры. Это уравнение имеет вид [c.81]

Справочник химика Том 3 Изд.2 (1965) -- [ c.933 , c.937 , c.966 , c.999 ]

Введение в теоретическую органическую химию (1974) -- [ c.228 , c.235 , c.239 ]

Органическая химия нуклеиновых кислот (1970) -- [ c.205 ]

Введение в электронную теорию органических реакций (1977) -- [ c.85 , c.103 ]

Теоретические основы органической химии (1979) -- [ c.249 , c.262 ]

Конфирмации органических молекул (1974) -- [ c.269 ]

Теория технологических процессов основного органического и нефтехимического синтеза (1975) -- [ c.21 ]

Токсичные эфиры кислот фосфора (1964) -- [ c.486 ]

Автоматизированные информационные системы для химии (1973) -- [ c.289 ]

Начала органической химии Кн 2 Издание 2 (1974) -- [ c.174 , c.306 , c.457 ]

Начала органической химии Книга 2 (1970) -- [ c.193 ]

Справочник химика Том 3 Издание 2 (1964) -- [ c.935 , c.937 , c.966 , c.999 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология