Мосотти

Зависимость между поляризацией Р и поляризуемостью а может быть выражена уравнением Клаузиуса — Мосотти (Ы — число Авогадро) [c.69]

Поведение диэлектриков во внешнем электрическом поле описывается с помощью модели Онзагера [15], в которой молекула рассматривается как сфера некоторого радиуса, такого, что молекулы вне этой сферы образуют непрерывный континуум. Основное уравнение физики диэлектриков — уравнение Клаузиуса — Мосотти [c.62]

Измерив диэлектрическую постоянную при нескольких температурах, можно с помощью уравнения Клаузиуса — Мосотти определить поляризуемость и дипольный момент частиц вещества. Способ расчета виден из рис. 34. Если откладывать по оси абсцисс значения 1/Т, при которых проводилось измерение е,, а по оси ординат значения [(е — 1)/(ег + + 2)](Л1/р), то экспериментальные [c.86]

Мольная поляризация определяется уравнением Клаузиуса— Мосотти, согласно которому [c.83]

Численно величина поляризации неполярных веществ, т. е. не имеющих постоянного дипольного момента, может быть определена но известным значениям диэлектрической проницаемости вещества, его плотности и молекулярного веса при помощи уравнения Клаузиуса-Мосотти [c.399]

Для веществ полярного характера справедливо уравнение Клаузиуса-Мосотти-Дебая [c.400]

Все молекулы, образующие изотропную сферическую частицу, поляризуются электромагнитным полем падающего светового луча одновременно и одинаково (поле в пределах частицы считается однородным). Возникающая суммарная поляризация может быть рассчитана с помощью уравнения Клаузиуса—Мосотти [c.20]

Клаузиуса — Мосотти (справедливо для неполярных молекул)— [c.317]

Прежде всего остановимся на индуцированной поляризации. Если молекулу с симметричным распределением зарядов внести в электрическое поле с напряженностью Е, то на ядра и электронную оболочку будут действовать противоположно направленные силы, вследствие чего центры тяжести зарядов раздвинутся и возникнет диполь л, = а . Коэффициент пропорциональности ю называют поляризуемостью. Она характеризует размер и подвижность электронной оболочки, поэтому ее измеряют как степень ослабления электрического поля, т. е. как диэлектрическую проницаемость е. Между е и средним моментом всех диполей и имеется связь, которая выражается уравнением Клаузиуса — Мосотти [c.99]

Есл,и подставить это выражение в уравнение Клаузиуса — Мосотти, можно получить уравнение Дебая [c.100]

Уравнение Клаузиуса — Мосотти связывает мольную поляризацию с диэлектрической проницаемостью уравнением [c.258]

Комбинируя соотношения (II. 1), (II.2) и (П.З), получаем макроскопическое уравнение Клаузиуса—Мосотти [c.39]

Диэлектрическая проницаемость полиэтилена зависит от плотности, как это следует из уравнения Клаузиуса - Мосотти— Дебая. Эта зависимость имеет линейный характер в широком интервале изменения плотности. На рис. 7.30 представлены экспериментальные данные, из которых к ПЭВД относятся точки, лежащие в интервале значений плотности 918— 930 кг/м [58, с. 409]. Для ПЭВД с достаточной точностью может быть рассчитана молярная рефракция, входящая в формулу Клаузиуса-Мосотти— Дебая. Для групп —СНг молярная рефракция равна 0,1857. При этом значении из уравнения получается следующая зависимость е от плотности р [c.153]

Чем сильнее поляризованность вещества при заданном значении напряженности электрического поля, тем выше его диэлектрическая постоянная. Связь между величиной диэлектрической постоянной и величинами поляризуемости частиц вещества и их дипольным моментом дается уравнением Клаузиуса — Мосотти [c.95]

После подстановки этого уравнения в уравнение Клаузиуса — Мосотти получают уравнение [c.108]

В зависимости от вида избранных функций можно, получить и разные значения дипольного момента. В качестве функций от е было взято уравнение Клаузиуса — Мосотти — Дебая, так как другие выражения не дают, по сравнению с этим, никаких преимуществ. [c.111]

Наиболее важное применение диэлектрическая постоянная находит при расчете молярных поляризаций, иа. основании которых МОГУТ быть в свою очередь вычислены дипольные моменты. Молярная поляризация Р определяется по уравнению КлаУзиуса — Мосотти [722] [c.45]

Соотношение между микроскопической (а) и макроскопическими (х и е) характеристиками поляризуемости вещества часто записывают в виде уравнения Клаузиуса — Мосотти [c.651]

Формула (3.9.29) показьшает, что при а > 3 восприимчивость становится бесконечно большой, т. е. вещество поляризуется самопроизвольно (отсутствие внешнего поля). Такие вещества (сегнетоэлектрики) действительно существуют, хотя приведенное условие перехода в такое состояние не является достаточно корректным. Причина в том, что самопроизвольная поляризация возможна в веществе, молекулы которого обладают постоянным дипольным моментом, но в этом случае на любую молекулу кроме поля Лоренца действует более сильное поле ближайших соседей (локальное поле), наличие которого формула Клаузиуса — Мосотти не учитывает. Корректный расчет локальных полей требует учета структуры вещества (или дисперсной системы, если речь идет о ее поляризуемости) и дипольного взаимодействия соседних молекул (частиц). Сложность проблемы в том, что структура в свою очередь определяется взаимодействием молекул, так что возникает замкнутый круг двух взаимосвязанных задач, каждая из которых не может решаться отдельно от другой. Существует ряд теорий полярных диэлектриков, в которых постулируется наличие структуры того или иного вида. Разные теории отличаются способами описания структурно зависимой части поля, действующего на каждую молекулу [31]. Это теория локального по.тя Дебая, теория реактивного поля Онзагера, теория локального ноля Кирквуда. [c.651]

Поляризация диэлектрика находится в непосредственной связи с величиной диэлектрической постоянной. Из закона Кулона следует, что чем больше диэлектрическая постоянная среды, тем в большей степени ослабляется притяжение между телами с разноименными зарядами. Около каждого из заряженных тел, находящихся в диэлектрической среде, возникают вследствие поляризации диэлектрика заряды, противоположные знаку заряда тел, что и приводит к ослаблению взаимного притяжения этих тел. Между суммарной поляризацией П в электрическом поле и диэлектрической постоянной е существует зависимость (Клаузиус и Мосотти) [c.561]

Учитывая, что % = г—1 получаем известное соотношение Клаузиуса — Мосотти, которое хорошо согласуется с экспериментом в случае кристаллов кубической системы, неполярных жидкостей и газов [c.181]

С использованием представления о поле Лоренца при < 2 = 0, получена известная формула Клаузиуса — Мосотти — Дебая [c.19]

Согласно уравненрпо Клаузиуса-Мосотти для неполярного вещества [c.400]

Значения рредней поляризуемости неполярных жидкостей могут быть рассчитаны из уравнения Клаузиуса—Мосотти [c.10]

Уравнение Клаузиуса — Мосотти не отражает зависимость мольной поляризации от температуры. И действительно, имеется много веществ, для которых такая зависимость отсутствует. Среди газов к таким веществам относятся Н , Мо, О2, все углеводороды симметричного строения метан, этилен, ацетилен, бензол и т. д. Однако имеется весьма много веществ, для которых мольная поляризация зависит от температуры. Например, для аммиака при Т = 292,2° К Р = 57,57 см 1моль при Т = 466,0° К Я = 39,59 см 1моль. Для второй категории веществ характерно именно уменьшение мольной поляризации с повышением температуры. П. Дебай связал этот факт с наличием у таких молекул дипольного момента и в отсутствие внешнего электрического поля. Происхождение такого постоянного дипольного момента объясняется природной асимметрией молекулы. При внесении вещества, состоящего из полярных молекул, в электрическое поле возникающая поляризация связана с двумя причинами [c.258]

Влияние температуры состоит, по Дебаю, в нарушении благодаря тепловому движению этой ориентации. При повышении температуры, т. е. при более интенсивном тепловом движении молекул, общая мольная поляризация должна yмeньшaть . Для веществ, имеющих постоянный дипольный момент, формула Клаузиуса — Мосотти заменяется формулой Дебая [c.258]

Теория Дебая основана иа уравнении Мосотти — Клаузиуса (см. стр. 10). Если, согласно выраи-сеипю (1.21), поляризация определяется только деформацией электронных оболочек атомов, а, то она ие должна зависеть от температуры (при условии, что нагревание не изменяет состава и структуры молекулы). Действительно, это характерно для больншй группы молекулярных веществ, но имеется еще больше молекул, поляризуемость которых сильно зависит от температуры. В табл. 43 приведены два характерных примера обоих классов химических соедтгиеиий. [c.82]

Соотношение Клаузиуса — Мосотти, выведенное безотносительно к состоянию системы или к типу молекул ее составляющих, связывает общую мольную поляризацию -Робщ с диэлектрической проницаемостью В и мольным объемом [c.393]

Трактовка параметра порядка т] (х) как состояния поляризации слоев воды Р (х) получила дальнейшее развитие в последующей работе Грина и Марчелия [159], а затем в работах Рукенштейна и Шайби [160. Последние учли, в частности, зависимость поляризации поверхностного слоя молекул воды от толщины прослойки, использовав для этого аппарат теории электростатики и уравнение Клаузиуса—Мосотти. Для малых толщин прослоек зависимость П (А) имеет сложный вид, но для больших толщин (А Z) также может быть аппроксимирована экспонентой (VII.13) с характеристической длиной [c.227]

В табл. 27 приведены данные об изменении диэлектрической постоянной и плотности четырех жидкостей — сероуглерода, диэтилового эфира, н. пептана и этилового спирта, а также функции Клаузиуса — Мосотти Рк-м при давлениях до 12 ООО кПсм [146]. [c.84]

Поскольку символом а была обозначена сумма деформационной и ориентационной поляризуемостей, то уместнее эту формулу называть формулой Дебая [31]. В формуле Клаузиуса — Мосотти должна фетуриро-вать только деформационная поляризуемость молекул. [c.651]