Звука скорость в воде

Решение. Рассматриваемая погрешность определяется расстоянием между резонансными пиками столба воды. Применим формулу (2.51) к двум гармоникам типа воспользуемся следующим правилом если некоторая величина выражается в виде двух равных друг другу дробей, то она же равняется отношению разностей числителей и знаменателей этих дробей. В результате Лг= = С2((т — л)/[2 /т — fn)]= 2/(2Af), если считать ш—л=1 Сг —скорость звука в воде. [c.170]

Применяют частоты 100... 150 кГц. В качестве иммерсионной жидкости используют воду с добавками спирта для лучшего смачивания. Скорости звука в воде и резине очень близки, поэтому преломления звука на границе шины практически не происходит. Для шин с глубоким рисунком протектора возникает периодическое изменение сквозного сигнала, связанное с повышенным затуханием ультразвука в резине. Для устранения этого явления в иммерсионную жидкость вводят добавки, повышающие затухание ультразвука, например уксусную кислоту. [c.221]

Скорость распространения звука в воде (около 1400 м/сек при 4 °С) примерно в 4 раза больше, чем в воздухе. По мере нагревания воды до 80 °С она несколько возрастает, а затем начинает уменьшаться. [c.137]

При автоматизированном высокопроизводительном контроле сотовых панелей, листов, препрегов и других крупногабаритных объектов методом прохождения с использованием струйного контакта созданию многоканальных установок мешают взаимные помехи между каналами, обусловленные большой скоростью звука в воде. Это заставляет увеличивать расстояния между парами преобразователей соседних каналов. Кроме того, смачивание ОК в большинстве случаев нежелательно. Максимальная скорость сканирования для струйного контакта не превышает 0,75 м/с, что ограничивает производительность. [c.499]

Путь звука в воде w фактически входит в расстояние только в виде отношения скоростей звука суз с в воде и в образце. [c.644]

Рис. 7.16. Зависимость скорости звука в воде от давления при различной температуре (/=12 Шц) [33а].

Рис. 7.17. Зависимость скорости звука в воде от температуры при различных давлениях (/ = 12 Мгц) [33а .

Скорость звука спирты, вода. [c.383]

Скорость звука метанол, вода, О—100°. [c.420]

Зависимость скорости звука от температуры и давления. При изменепии температуры среды изменяется и скорость распространения в ней звука. Для всех жидкостей, кроме воды, скорость звука уменьшается с повышением температуры. Для воды при увеличении температуры скорость звука увеличивается [15], причем ряд авторов указывают на существование максимума скорости при температурах в интервале от 75° до 85°С. Из табл. 4, в которой приведены данные, характеризующие зависимость скорости звука в воде от температуры [16], следует, что при изменении температуры воды на 1°С скорость звука изменяется на - 2,5 м сек, т. е. составляет сравнительно большую величину ), с которой следует считаться при измерениях. [c.27]

Приборы абсолютного и относительного отсчета. Длительность развертки обычно во много раз меньше времени прохождения звука через измерительный сосуд. Поэтому, чтобы прошедший через среду импульс совпал по времени с разверткой, в прибор должна быть введена цепь задержки запуска развертки. Величина требуемой задержки определяется скоростью распространения звука в той или иной среде, диапазоном измерений, а также длиной измерительного сосуда. Так, например, для сосуда длиной 25 см время прохождения звука в воде равно 165 мксек. Величина требуемой задержки будет равна г = 165— = 165 мксек, так как обычно (-с—длительность развертки). В этом случае для прибора с длительностью развертки 40 мксек достаточно иметь около трех переключений времени задержки. Такой прибор позволяет измерить полное время распространения звука в данном сосуде и, следовательно, при известной его длине дает возможность вычислить абсолютное значение скорости звука. Прибор называется прибором абсолютного отсчета. [c.169]

Как было показано в гл. I, импульс давления, приложенный в определенном месте жидкости, передается в другие точки со скоростью распространения звука. Если давление мало, то скорость распространения волны давления остается постоянной. При изменении температуры и давления происходит изменение скорости распространения волны. При одноразмерном движении потока, т. е, нри плоских волках, амплитуда и форма волны подвергаются незначительным изменениям. Если волны распространяются от сферического источника, как в случае электроимпульсного подъема, амплитуда давления уменьшается с увеличением расстояния от источника. Возмущение распространяется в воде по радиусам б виде волны сжатия с крутым фронтом, т. е. в виде ударной волны. Скорость распространения ударной волны вблизи канала разряда незначитель ио превышает скорость распространения волны давления (- 1520 л<,/се/с). Это объясняется малым коэффициентом сжимаемости жидкости, поскольку для увеличения скорости в 2 раза по сравнению со скоростью звука в воде давление за фронтом волны должно составлять 18 ООО ат. В то же время, чтобы повысить скорость волны в воздухе в 2 раза по сравнению со звуковой скоростью, давление за фронтом должно быть 4,5 ат. [c.161]

Известно, что частота колебаний f=20 кГц, плотность дистиллированной воды р=0,997 г/см и скорость звука в воде с=1,49- [c.21]

Представляет интерес изменение скорости звука в зависимости от статического давления. При 20° С в пределах от 1 до 1000 ат скорость звука в воде возрастает примерно на 0,05 м/с на 1 ат. [c.29]

Аналитическое описание течения эжектирующего и эжектируемого потоков имеет существенное отличие от ранее рассмотренной (см параграф 5.1) схемы, заключающееся в определении параметров газа и жидкости в сечении запирания в насадке. Если в газовом эжекторе эти параметры определялись из условия достижения низконапорным потоком в сечении запирания скорости звука [формулы (5.9), (5.12) ], то в случае течения жидкости это условие становится неправомерным. Так как скорость звука в жидкости очень велика (при нормальных условиях скорость звука в воде равна 1445 м/с), то из уравнения сохранения энергии легко получить, что скорость течения, равная скорости звука, может быть достигнута при давлении подачи жидкости, превышающем 1000 МПа. [c.177]

Электрическое поле передается металлам со скоростью, близкой к скорости света. Электрический ток начинает проходить через металл по всей длине цепи в момент ее замыкания. (Это не означает, что скорость электронов в металле имеет порядок скорости света. Электроны движутся значительно медленнее. Точно так же в трубе, наполненной водой, ударная волна при открывании вентиля распространяется в жидкости со скоростью звука, в то время как скорость воды значительно меньше.) [c.576]

Можно пытаться избежать этого затруднения, производя опыт в другой среде, например в воде. Но скорость звука в воде примерно в пять раз больше, чем в воздухе, следовательно, потребовалась бы скорость снаряда, в пять раз превосходящая скорость снаряда в воздухе, требование — явно неосуществимое. [c.98]

К сожалению, звуковые колебания с такими частотами соответствуют столь длинным волнам, что градиенты акустического давления пе могут восприниматься не только отдельными ресничками, но и целыми клетками. В самом деле, скорость звука в воде равна 1500 м/сек. При частоте 100 гц длина волны в воде составит 15 м. Легко понять, что посредством столь длинных волн нельзя передавать информацию о локализации источника этих акустических сигналов воспринимающей системе с размерами порядка микрон (линейный размер клетки около 100 мк.) [c.196]

Вода обладает многими другими аномалиями. Так, вязкость воды уменьшается с ростом давления (у всех других жидкостей вязкость возрастает). Скорость звука в воде возрастает с ростом температуры (у всех других жидкостей она уменьшается). Теплота испарения, теплопроводность и диэлектрическая проницаемость воды больше, чем у всех других жидкостей. По поверхностному натяжению вода занимает второе место после ртути, по теплоте плавления — второе место после аммиака. Теплоемкость воды втрое больше, чем у других распространенных веществ. При повышении температуры от О до 70—75 °С сжимаемость воды уменьшается (см. ниже рис. 3), тогда как у всех других жидкостей сжимаемость возрастает. По этому показателю вода становится похожей на обычные жидкости лишь вблизи температуры кипения. [c.14]

В направлении на приемник, обозначает длительность посылки сигнала, W — мощность излучения, с — скорость звука в воде. Как видим, в данном случае сила реверберации убывает обратно пропорционально квадрату времени. [c.780]

По тому же пути пошло исследование скорости звука в воде. Еш е сравнительно недавно было широко распространено мнение, будто при исследовании распространения звуковых волн в водной среде можно считать процессы сжатия и расширения изотермическими. [c.783]

Как известно, первые измерения скорости звука в воде были произведены не в море, а на озере в 1827 г. Измерения в море начались значительно позднее. [c.784]

Прежде было распространено мнение, будто скорость звука в воде зависит от силы источника звука. Поэтому были произведены измерения в двух вариантах в воде взрывались либо небольшие заряды пироксилина (в несколько килограммов), либо большие заряды (свыше 100 кг). В первом случае взрыв производился с корабля (электротоком), во втором заряды сбрасывались на ходу и взрывались автоматически по достижении определенной глубины (гидростатический запал). Опыты показали, что на достаточных расстояниях от места взрыва, где кончается область ударных волн и начинается область собственно акустическая, никакого различия в скоростях звука нет между первой и второй группами опытов. Следовательно, скорость звука практически не зависит от силы источника там, где не нарушаются линейные соотношения между давлением и смеш ением частиц воды. [c.784]

Направление изделия по отношению к звуковому лучу должно быть достаточно точным, чтобы не допустить его нежелательного отклонения вследствие преломления при обычно применяемом акустическом контакте через входной участок из воды. Ввиду больших различий в скорости звука между водой (1485 м/с) и сталью (спрод = 5920 м/с, попер = 3250 м/с) даже небольшие отклонения- от заданного направления прозвучивания довольно заметно проявляются в виде больших отклонений-преломленного звукового пучка в самом изделии. При тоже-часто применяемом акустическом контакте через слой воды такой эффект не наблюдается. При недостаточно тщательном направлении держателя искателя скорее происходит обрыв, акустического контакта вследствие разрушения водяной пленки в зазоре. [c.403]

Миллер [105] приводит значения вязкости жидкой воды в интервале температур от —10 до +150 °С. Вязкость воды при давлениях до 5000 кПа и при 160 °С измерена в работе Уэбера [151 ]. Брие [21 ] подтвердил, что удельная электропроводность воды имеет максимальное значение между 250 и 265 °С. Скорости распространения звука в воде (в м/с) при 22—25 °С, измеренные Бруксом [23 ], несколько ниже значений, полученных Гринспаном и Чейгом [61 ] [c.24]

Н-Связи влияют не только на скорость распространения, но и на поглощение звука. Холл ]860] объяснил избыточное поглощение звука в воде как результат запаздывания молекулярной перестройки. Он допустил существование двух состояний с различной энергией и определил, что АР при переходе между ними составляет 0,5 ккал/моль. Основываясь на теории вязкости Юилла и Эйринга [626], Холл пришел к выводу, что переход между этими состояниями осуществляется путем разрыва Н-связей. Смит и Лоусон [1897] частично подтвердили теорию Холла, но поставили под сомнение идею о разрыве Н-связей. Они нашли —АЯ равным 2,6 ккал/моль и предположили, что эта величина отвечает энергии изгиба Н-связи. Этот вопрос все еще остается открытым. [c.58]

М — число Маха (отношение скорости потока к скорости звука в воде), М = У/с, где К—скорость жидкости в рассматриваемой точке с—скорость звука в той же точке. Число М характеризует влияние сжимаемости жидкости на ее движение и является мерой скорости. Движение называется дозвуковым, если М < 1, и сверхзвуковым, если М > 1. Число М является основным критерием подобия для установившихся движений сжимаемой жидкости, совершаюшихся с большими скоростями. Скорость звука (с) в газовых средах составляет от 150 до 1000 м/с, в воздухе при нормальных условиях — 330 м/с. [c.209]

Вывод о невозможности восприятия акустических сигналов реальных биохимически частот рецепторами с размерами порядка десятков микрон основан на принятии величины скорости звука в воде 1500 м/сек. Возможно ли исходить из других величин Мы уже отметили, что в работе Б. Б. Кудрявцева и особенно в работах А. П. Сарвазяна и др. [253] показано, что в гелеобразных средах, а также в трубках с податливыми стенками, скорость звука на три порядка меньше, чем в воде, так как в этих условиях нормальная продольная звуковая волна не рас- [c.196]

Эта проблема скоро реально встанет перед нами радиоволны доходят с Земли до Марса примерно за 4 минуты. Не вызывает сомнений, что космонавтам придется отказаться от привычки обмениваться короткими предложениями и переходить на длинные монологи, больше похожие на письма, чем на разговоры. Другой пример, приводимый Роджером Нейном (Roger Payne), касается своеобразных свойств акустики моря, вследствие которых чрезвычайно громкая песня некоторых китов теоретически могла бы быть слышна по всему земному шару при условии, что киты будут плыть на определенной глубине. Мы не знаем, действительно ли они общаются между собой, находясь на больших расстояниях друг от друга, но если они это делают, то перед ними должны вставать те же затруднения, что у астронавта на Марсе. На то, чтобы песня пересекла Атлантический океан и на получение ответа, должно уйти, исходя из скорости распространения звука в воде, примерно два часа. Именно этим я предлагаю объяснить тот факт, что некоторые киты могут выдавать непрерывный монолог, не повторяясь, на протяжении целых восьми минут. Затем они начинают песню сначала и повторяют ее до конца и так много раз подряд, причем каждый полный цикл длится примерно восемь минут. [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология