Скорость звука в жидкостях и температуры

Зависимость скорости звука от температуры и давления. При изменепии температуры среды изменяется и скорость распространения в ней звука. Для всех жидкостей, кроме воды, скорость звука уменьшается с повышением температуры. Для воды при увеличении температуры скорость звука увеличивается [15], причем ряд авторов указывают на существование максимума скорости при температурах в интервале от 75° до 85°С. Из табл. 4, в которой приведены данные, характеризующие зависимость скорости звука в воде от температуры [16], следует, что при изменении температуры воды на 1°С скорость звука изменяется на - 2,5 м сек, т. е. составляет сравнительно большую величину ), с которой следует считаться при измерениях. [c.27]

Зависимость скорости распространения звука от температуры жидкости исследовалась многими авторами. На основе многократных исследований предложена эмпирическая формула [c.29]

В гидравлике — разделе прикладной механики, из> чающем законы равно весия и движения жидкостей, — под термином жидкость> понимают как собственно жидкости, так и газы. При рассмотрении ряда теоретических вопросов используется представление о гипотетической, так называемой идеальной жидкости — абсолютно несжимаемой под действием давления, не изменяющей своего объема с изменением температуры и не обладающей внутренним трением между частицами. Реальные жидкости, подразделяемые на капельные и упругие, в той или иной мере сжимаемы и обладают вязкостью. Капельные жидкости (собственно жидкости) почти полностью несжимаемы, коэффициент их температурного расширения мал. Упругие жидкости (газы) характеризуются значительной сжимаемостью и относительно большим коэффициентом температурного расширения. Необходимо отметить, что движение жидкостей и газов подчиняется одним и тем же законам лишь до тех пор, пока скорость газа меньше скорости звука.— Ярил. ред. [c.11]

Рассмотрим случай, когда резервуар, содержащий мгновенно испаряющуюся жидкость, пробит выше уровня жидкости. Даже небольшая утечка может привести к тому, что выброс пара при давлении в резервуаре будет продолжаться до тех пор, пока вся жидкость не испарится. Хотя при этом от окружающей среды подводится тепло, содержимое будет охлаждаться до температуры, зависящей от размера отверстий. Скорость истечения является функцией размера отверстия и давления в резервуаре. Поток может быть критическим. Это определяется значениями давления и местной скорости звука. Те же самые рассуждения можно применить и для случая разрыва патрубка, связанного с паровым пространством в резервуаре хранения. Вычисление скорости потока производится по стандартной методике. [c.82]

По сравнению с системой пограничного слоя для несжимаемой жидкости в этом случае к уравнениям движения (5.1.32) и неразрывности (5.1.33) добавляется еще уравнение энергии (5.1.34) и уравненне состояния (5.1.35), а также задается зависимость коэффициента вязкости ц. от энтальпии (температуры). В уравнениях (5.1.32) — (5.1.34) введены следующие обозначения к = ср/с — отношение коэффициентов теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме = 11 1 — число Маха, характеризующее отношение скорости набегающего потока к скорости звука в нем а Рг = = 1Ср/Х — число Прандтля О. — коэффициент теплопроводности). [c.115]

Результаты, полученные Б. Б. Кудрявцевым [16], показывают, что измерение скорости звука в жидкостях может служить методом изучения силового поля молекул. Кудрявцев [15, 16] показал, что, измеряя зависимость между скоростью звука и молекулярным объемом жидкости при постоянной температуре, можно определить внутреннее давление жидкости. Автор отмечает, что приближенно те же вычисления можно произвести, если известны зависимость скорости звука и плотности жидкости от температуры. Акустические измерения в жидкостях, но мнению Б. Б. Кудрявцева, можно использовать для вычисления постоянной а в уравнении Ван-дер-Ваальса и зависимости этой величины от температуры. [c.452]

Термин молярная скорость звука — условное, принятое в литературе по ультразвуку название постоянной (в нашем обозначении У ), не зависящей от температуры и характерной для данной жидкости [c.449]

Мы видели, что, согласно теории Ландау, магнитная восприимчивость и скорость звука ферми-жидкости не зависят от температуры. Опыты с жидким Не при температурах ниже 0,05 К подтверждают это. Измеряя С[/ и х жидкого Не при очень низких температурах, когда X и я становятся постоянными, можно найти параметры т, [c.259]

Наоборот, га зообразное состояние характеризуется весьма значительной сжимаемостью и сравнительно большим коэффициентом объемного расширения вещества поэтому с изменением температуры и давления плотность газов изменяется в широких пределах. Движение газов происходит по законам, аналогичным законам для капельных жидкостей, но до тех пор, пока скорость газового потока не достигнет определенного предела, а именно скорости звука. [c.21]

При скорости газа, соответствующей значениям М>0,3 (М=ге /а, т — скорость газа, а—скорость звука в газе), в пограничном слое наблюдается значительное повышение температуры в результате действия сил внутреннего трения. Поэтому в расчете теплоотдачи необходимо учитывать фактор интенсивности диссипации энергии движения и сжимаемость газа, В этом случае местный коэффициент теплоотдачи, вычисляемый по формулам для несжимаемой жидкости, [c.177]

ЯННЫ, в данном случае это означает не только то, что свойства каждого компонента не зависят от температуры и давления, но также то, что свойства обоих компонентов в жидкости очень мало отличаются друг от друга. Кроме того, скорости потока могут быть очень малы (меньше, чем половина единицы скорости звука), так что нагревом от трения можно пренебречь. Постоянной также считается скорость вне пограничного слоя. В таком случае вышеуказанная система уравнений упрощается и принимает следующий вид [c.559]

В уравнениях (5.30), (5.34) и (5.35) учитываются только теплопроводность и вязкая диссипация энергии. Учет других видов энергии, таких, как, например, химические реакции или джоулево тепло, можно легко осуществить, добавив в правую часть соответствующие слагаемые. Случай несжимаемой жидкости и небольших изменений температуры и давления представляет особый интерес, поскольку он реализуется во многих задачах. В этом случае плотность и коэффициенты переноса можно считать не зависящими от р и Г, и уравнения движения и энергии расщепляются. Это значит, что распределения и и р можно найти, пе используя уравнение энергии, а затем из уравнения энергии найти распределение температуры. Жидкость или газ можно считать несжимаемыми, если скорость течения мала по сравнению со скоростью звука а. Поэтому критерием несжимаемости является малость числа Маха М = и/а. [c.60]

Pg МОЖНО считать мерой отклонения объемных соотношений для растворов от идеального случая, поскольку было показано что относительные отклонения от простого закона смесей для сжимаемостей ряда растворов также прямо пропорциональны произведению с с . Из уравнения (1276) следует, что Pg обратно пропорционально квадрату объема. В этом проявляется аналогия между Pg и внутренним давлением в газах, которое соответствует члену а/ в уравнении Ван-дер-Ваальса. Поскольку Р зависит от объема, то эта величина является также функцией давления. Это обстоятельство может оказаться весьма важным при изучении жидкостей, у которых величины сжимаемости сравнительно велики. При условиях, в которых применяют уравнения (123) и (124), Р рассматривается в качестве постоянной величины для данной системы при постоянном составе и температуре. Такое упрощение оправдано тем, что эти уравнения описывают данные по сжимаемости во всей изученной области давлений и позволяют проводить экстраполяцию до атмосферного давления. В табл. 55 приведены некоторые значения сжимаемости, вычисленные для давления в 1 бар с помощью уравнения (124) из величин Р , полученных из данных по сжимаемости при 1000 бар, а также значения, полученные из данных по скорости звука [111] в растворах при 1 атм. Совпадение результатов не оставляет желать ничего лучшего. [c.262]

При увеличении концентрации твердой фазы от 8 до 27 % возрастают скорость и затухание УЗ. В магнитных жидкостях на основе керосина при концентрации магнетита > 20 % и температуре 20 С скорость звука 1,5 мм/мкс, коэффициент затухания -10 дБ/м на частоте 2,5 МГц. Из магнитной жидкости можно формировать преломляющую призму. [c.242]

Гк — критическая температура, измеренная по абсолютной шкале), то можно в удовлетворительном согласии с опытом рассчитать зависимость скорости звука в жидкости от температуры и давления (рис. 6). [c.76]

Собственно теплопередача с помощью тепловой трубки состоит в переносе теплоты, отбираемой от какого-либо внешнего теплоносителя испарительным концом трубки и затрачиваемой на парообразование рабочей жидкости, переносе этой теплоты быстро движущимся (со скоростью, близкой к скорости звука) паром на другой конец трубки, где эта теплота выделяется при фазовом переходе пар— жидкость (конденсации). Рабочая жидкость, обладающая необходимыми свойствами в зависимости от требуемого внешнего температурного уровня, циркулирует в герметичной трубке по замкнутому контуру. Для диапазона 200-500 К в тепловых трубках используются под повышенным давлением обычные жидкости, среди которых вода обладает наибольшей теплотой фазового перехода, что существенно для тепловой производительности трубки. При низких температурах (до 200 К) в криогенной технике используются низкокипящие вещества, такие как фреоны, азот, гелий и т. п. В интервале 550-750 К используются расплавы щелочных металлов. [c.358]

Для всех жидкостей, за исключением воды, скорость звука имеет отрицательный температурный коэффициент. В воде, напротив, скорость звука увеличивается с ростом температуры, про-хотя через максимум при 70 °С [159]. Эта аномалия связана, по-видимому, с низким значением коэффициента теплового расширения воды. [c.583]

При исследовании скорости звука со стороны жидкости рабочая камера заполнялась этиленом до давления 0,05 Ша выше давления насыщенных паров и затем этилен удалялся из рабочей камеры до тех пор, пока давление после выравнивания температуры не устанавливалось равным давлению перед последним удалением этилена из рабочей камеры. [c.84]

Уравнение (6) дает возможность рассчитывать скорости звука в жидкостях при разных температурах по данным о поверхностном натяжении [12]. На рис. 1 приведено сопоставление результатов подобного расчета (сплошная кривая) с экспериментально найденными значениями скорости звука для этилового спирта в широком интервале температур. При расчете принято 7 = 1,4, т = 2, п= . Если принять, что для различных жидкостей и ш имеют одно и то же значение, а величины т мало различаются между собою, то в случае идеальных смесей, для которых внутренняя энергия аддитивна по отношению к внутренней энергии компонентов при выражении состава смеси в мольных долях, для скорости звука будет справедливо выражение [c.73]

Мольная теплоемкость газа, Дж/(моль-К) при постоянном давлении и 25 °С при постоянном объеме и 0,101 МПа Теплота испарения при нормальной температуре кипения, кДж/кг Скорость звука, м/с в газе при 25 °С в жидкости при /кип Показатель преломления в жидкости при /кип (Я оо) [c.50]

Из работ, выполненных с применением вышеуказанного изменения в определении приведенной температуры 0, наибольший интерес представля- -ют, пожалуй, те, в которых сопоставлена зависимость скорости звука от 0 для разнообразных жидкостей. Однако из исследований, выполненных в 50-х годах Ноздревым, ясно видно, что если вернуться от определения (8.15) к обычным приведенным параметрам, то это существенно обогащает и уточняет все термодинамические заключения в молекулярной акустике. И здесь как и р других применениях теории соответственных состояний, важной (а для уточнения расчетов и совершенно необходимой) является осторожная, обоснованная классификация веществ на группы термодинамически подобных. [c.270]

Как было показано в гл. I, импульс давления, приложенный в определенном месте жидкости, передается в другие точки со скоростью распространения звука. Если давление мало, то скорость распространения волны давления остается постоянной. При изменении температуры и давления происходит изменение скорости распространения волны. При одноразмерном движении потока, т. е, нри плоских волках, амплитуда и форма волны подвергаются незначительным изменениям. Если волны распространяются от сферического источника, как в случае электроимпульсного подъема, амплитуда давления уменьшается с увеличением расстояния от источника. Возмущение распространяется в воде по радиусам б виде волны сжатия с крутым фронтом, т. е. в виде ударной волны. Скорость распространения ударной волны вблизи канала разряда незначитель ио превышает скорость распространения волны давления (- 1520 л<,/се/с). Это объясняется малым коэффициентом сжимаемости жидкости, поскольку для увеличения скорости в 2 раза по сравнению со скоростью звука в воде давление за фронтом волны должно составлять 18 ООО ат. В то же время, чтобы повысить скорость волны в воздухе в 2 раза по сравнению со звуковой скоростью, давление за фронтом должно быть 4,5 ат. [c.161]

Оценку скорости звука для неполярных и слабо полярных соединении можно произвести по двум методикам [4.11]. Одна из них в качестве исходных данных использует два значения плотности жидкости — при температуре кипения и при той температуре, при которой рассчитывается скорость звука [c.167]

Как известно, для так называемых нормальных жидкостей скорость звука монотонно уменьшается, а сжимаемость монотонно увеличивается с ростом температуры. Ввиду этого ясно, что аномальные температурные зависимости этих свойств у воды обусловлены особенностями ее структуры, главным образом, изменением структуры с ростом температуры. [c.166]

Условия X > 1 и (ОТ, > 1 соответствуют или очень высоким частотам, или очень большим временам релаксации. Первое из этих условий может быть реализовано лишь на гиперзвуковых частотах, второе— при измерениях при очень низких температурах. Результаты прямых экспериментов по рэлеевскому рассеянию света в жидкостях и твердых телах - , так же как и экспериментальные данные по измерению скорости ультразвука в полимерах вблизи 4,2 °К, показывают, что и в этом случае не наблюдается уменьшения скорости звука с ростом величины сот. Наоборот, с ростом сот (при сот > 1) скорость звука с, как правило, возрастает. [c.26]

Определению скорости звука в различных жидкостях посвящено много работ. Наши расчеты относятся в ос новном к распространению ультразвука в воде и водных растворах при относительно невысоких концентрации, давлении и температуры. Аналогично соображениям, высказанным при определении скорости звука в газах, можно принять, что и в жидкости процессы сжатия и расширения под действием звуковой волны происходят адиабатически, так как скорость изменения звукового давления настолько велика, что теплообменом между частицами среды можно пренебречь. [c.27]

Температурный коэффициент х для исследования жидкостей является величиной отрицательной и равной примерно—3 м/(с-град). При повышении температуры скорость звука уменьшается приблизительно по линейному закону. Исключение составляет вода, которая является сильно ассоциированной жидкостью, и степень ассоциации ее уменьшается с температурой. Поэтому при повышении температуры сжимаемость воды уменьшается, а скорость звука растет примерно с аг — = +2,5 м/(с-град), достигая максимума при 74° С, а затем подобно другим жидкостям падает. [c.29]

Акустический анализ негомогенных жидкостей (т.е. частиц, суспендированных в растворах электролитов, например, микробных культур) особенно сложен. С помощью ультразвука определяли концентрацию загрязнений в сточных водах [37]. Рост дрожжевых (и других) культур также контролировали ультразвуковым методом, используя гибкий пьезоэлектрический мембранный преобразователь, состоящий из полиацеталевой смолы, хлорированного полиэтилена и цирконат-титаната свинца [42]. Измерительная ячейка состояла из двух пьезоэлектрических мембран (каждая площадью 2,5 х 1,5 см и толщиной 0,2 мм), разделенных слоем культуральной жидкости толщиной 2,5 мм. Частоту колебаний передающей мембраны фиксировали равной 40 кГц так, чтобы на приемной мембране генерировался сигнал с амплитудой приблизительно 20-100 мВ. Хотя с ростом концентрации выходное напряжение должно увеличиваться [81], на самом деле в диапазоне концентраций от 10 до 500 мМ наблюдалось лишь небольшое увеличение амплитуды (приблизительно на 5 мВ). Рост скорости звука с температурой в диапазоне от 25 до 40°С также был незначительным. В процессе роста культур плотность культуральной среды нередко меняется, поэтому контролировали отклик сенсора при различных концентрациях глицерина (плотности от 1 до 1,10). Изменения амплитуды и в этом случае были малы. Напротив, введение популяций бактерий или дрожжей приводило к значительно большим значениям сигнала (при изменении числа клеток от 1 до 10 в 1 мл амплитуда сигнала менялась от 20 до 50-80 мВ). Отклик сенсора линейно зависел от числа клеток (до 10 клеток/мл) и лучше отражал кривую роста, чем данные измерений проводимости культур [11]. Хотя датчик мог выдержать несколько циклов паровой стерилизации, возможность растрескивания пьезомембраны создает серьезные проблемы. Принципы, лежащие в основе метода, не совсем ясны. Более или менее уверенно можно полагать только, что сжимаемость суспензии играет большую роль, чем скорость звука и плотность [42]. [c.450]

Скорость звука в жидкости убывает с температурой почти линeй ю. Недавно В. Ф. Ноздревым 4] было исс.чедовано оптическим методом изменение скорости звука с температурой В жидкостях, находящихся под давлением насыщенного пара э широком интервале температур, начиная от комнатной температуры вплоть до критической. Результаты этого обстоят тельного исследования приведены на рис. 91а, б и в. [c.151]

Как можно заключить из рассмотрения графиков, линей-.-пая зависимость скорости звука от температуры сохраняется почти до критической температуры. Это справедливо для весьма разнообразных жидкостей насыщенных углеводородов, ефиров уксусной кислоты, ароматических углеводородов и спиртов, Приведённые данные описываются уравнением [c.151]

Если исследуемая жидкая среда находится вне области дисперсии (такими являются все пластовые нефти, заключенные в системах иод действием давления и температуры), тогда согласно законам физики [43] математические соотношения для вычисления скоростей звука и ультразвука становятся в основном соотношениями одинаковыми. Следовательно, наряду с использованием колебания ультразвуковой волны в качестве индикатора, характеризующего степень проходимости через слой изучаемой жидкости, можно пользов ться также и импульсом звуковой волны или скоростью звука. Тогда для этих целей необходим уже эхолот конструкции марки ЭП-1 с исправленным на ускорение лентопротя кным механизмом (ири скорости 8,75 м1мин). [c.44]

Испарение жидкости происходит на некоторой глубине I от поверхности тела. По толщине этого слоя 5 имеется перепад температуры А/ = 2 — h- В закрытых капиллярах имеет место циркуляция влажного воздуха, обусловленная тепловым скольжением (рис. 10-16). Это циркуляционное движение обусловлено небольшим градиентом давления внутри замкнутых капилляров. В открытых капиллярах, сообщающихся с атмосферным воздухом, перепад общего давления релаксируется со скоростью звука, поэтому градиент общего давления равен нулю (Р=Рд= onst). [c.419]

Исследование процесса образования пузырей и капель при истечении жидкостей или газов из отверстий и сопел имеет исключительно важное значение для разработки научно-обоснованных методов расчета колонных аппаратов, в которых межфазная поверхность создается путем диспергирования жидкости или газа. Механизм образования пузырей и капель чрезвычайно спожен и определяется очень большим числом параметров. Параметры, влияющие на процесс образования пузырей, можно подразделить на конструктивные, параметры, связанные со свойствами газов и жидкостей, и режимные параметры. К первому классу относятся диаметр, форма, ориентация и конструкция сопла, а также материал, из которого он изготовлен. Кроме того, чрезвьиайно важным конструктивным параметром для образования пузырей, является объем газовой камеры, из которой происходит йстечение газа в жидкость. К параметрам, связанным со свойствами выбранной системы, можно отнести поверхностное натяжение на границе раздела фаз, плотность и вязкость жидкости и газа, угол смачивания и скорость звука в газе. И, наконец, режимные параметры включают объемный расход диспергируемой фазы, величину и направление скорости сплошной фазы, высоту уровня жидкости в колонне, перепад давления в сопле и температуру. Не все названные параметры равноценны и одинаково важны для процессов образования капель и пузырей, однако большинство оказывает существенное влияние на величину отрывного диаметра и частоту образования диспергируемых частиц. [c.48]

Таким образом, скорость звука является одной из основных термодинамических характеристик системы при рассмотрении процесса распространения колебаний. Из формул (2.25) и (2.26) следует, что при сделанных допущениях скорость звука в жидкостях и газах зависит от их свойств и температуры. Акустические свойства веществ характеризуются также так называемым удельным акустическим сопротивлением, равным РрСд. [c.31]

Для многих приложений, в первую очередь для систем аварийной защиты АЭС, требуется рассчитывать скорость истечения двухфазного потока через отверстия или насадки. Наиболее важной является задача об истечении насыщенной или не до-гретой до температуры насыщения жидкости. Истечение такой жидкости сопровождается падением давления ниже локального давления насыщения, что приводит к парообразованию внутри канала. Наличие в потоке сжимаемой фазы создает возможность появления критического режима. Критические режимы истечения двухфазных потоков значительно отличаются от аналогичных режимов при истечении однофазной сжимаемой среды, где наступление критического режима связано с достижением в критическом сечении локальной скорости звука (см. п. 1.10.5). Так, если при однофазном критическом истечении в критическом сечении устанавливается давление, отличное от противодавления рпр и не изменяющееся при дальнейшем снижении противодавления, то в двухфазном потоке достижение максимального критического расхода смеси не обязательно сопряжено с установлением в критическом сечении давления, не зависящего от противодавления [46]. При достижении максимального расхода /ыакс хотя и устанавливается давление рср, отличное от противодавления, но оно зависит от последнего в некотором диапазоне его изменения (рис.1.100). Само определение скорости звука в двухфазном потоке не является однозначным, ибо оно зависит как от действительной структуры потока, так и от принятой физической модели процесса распространения волйьг возмущения, причем согласно [46] расчетные значения скорости звука в зависимости от принятой модели могут отличаться на порядок. [c.111]

Теплопроводность I4 примерно в 5 раз меньше теплопроводности Н2О (табл. 43). Четыреххлористый углерод — обычная жидкость, для которой имеет место, как и для всех других жидкостей, уменьшение скорости звука с ростом температуры, уменьшение теплопроводности и рост теплоемкости. У воды при малых температурах все наоборот. Характер изменения всех этих свойств в воде напоминает характер их изменения для обычных веществ в газообразном состоянии. В самом деле, теплопроводность газа растет с ростом температуры [c.136]

Механизм образования пузырей и капель чрезвычайно сложен и определяется очень большим числом параметров, влияющих на процесс образования пузырей. Параметры можно подразделить на конструктивные, связанные со свойствами газов и жидкостей, и режимные. К конструктивным относятся диаметр, форма, ориентация и конструкция сопла, а также материал, из которого оно изготовлено, объем камеры истечения. К параметрам, связанным со свойствами выбранной системы, можно отнести поверхностное натяжение на границе раздела фаз, гшотность и вязкость жидкости и газа, угол смачивания и скорость звука в газе. Режимные параметры включают объемный расход диспергируемой фазы, величину и направление скорости сплошной фазы, высоту уровня жидкости в колонне, перепад давления в сопле и температуру. [c.706]

Целесообразно рассматривать движение газа гидравлически одномерным, выбирая одно главное осевое направление движения потока (прямолинейное или криволинейное). В двух других поперечных направлениях, т. е. в сечении, нормальном к указанному главному направлению, скорость, температура, концентрация и удельный вес газа прпниман)тся средними по сечению. Обозначим пх V, У, с и Если скорость газа мала по сравнению со скоростью звука, то, как известно, жидкость можно считать несжимаемой. [c.506]

Ряд уравнений вида (V, 2) был предложен В. К. Першке [126], полагавшим, что в основе зависимостей логарифмического вида лежит одинаковый закон изменения любого физического свойства жидкости с температурой, выражаемый уравнением (У,55). Последнее было проверено им для С =р —р ,а, л, АЯцар и для нескольких жидкостей на теплоемкости, показателе преломления и скорости звука. Першке указывал, что в отдельных случаях в уравнении (V, 55) значения Ъ для данного свойства, но для различных жидкостей равны или близки между собой (гомологические ряды, бензол и его галогенпроизводные, сжиженные газы). Записав уравнение (V, 55) для двух жидкостей и исключив величины ( кр —Першке получил десять уравнений, шесть из которых относятся к уравнениям вида (V, 55), а четыре — к уравнениям вида (V, 56). К этим десяти уравнениям можно присоединить еще десять попарным сочетанием соответствующих свойств. В тех случаях, когда в уравнении (V, 55) значения коэффициента Ъ совпадают для обоих свойств, в уравнении (V, 2) коэффициент наклона совпадает с единицей. Это означает, что разница в значениях свойств не будет зависеть от значения параметра условий. [c.185]

Теплопроводность и тепловое расширение. Проблема теплопроводности жидкостей (и в некоторой степени газов) до сих пор остается преимущественно на стадии эмпирического исследования. Ковальчик [1144] дал обзор вопроса и тех уравнений, которыми теплопроводность может быть связана с вязкостью, молярным объемом, температурой плавления и скоростью звука. Сакиадис и Коте [1776, 1777] составили таблицы данных о теплопроводности для ряда соединений и привели функции, которые устанавливают корреляцию между распространением тепла и звука. [c.56]

Киттель описал соотношение между трансляционной и колебательной энергией и механизм их передачи [1114а]. Применив модель жидкого состояния Эйринга, Киттель представил картину распространения звука следую-ш,им образом. Скорость Нередачи акустической (или тепловой) энергии через молекулу очень велика, поскольку молекулярные колебания совершают мгновенную передачу любой подводимой энергии во все части молекулы. Что же касается пространства между молекулами, то оно образует барьер для передачи энергии. В молекулярных агрегатах с Н-связью имеется меньше пустот . На этом основании можно думать, что внутримолекулярная Н-связь будет мало сказываться на скорости звука, что согласуется с опытом [1776]. (В табл. 19 приведены некоторые данные о скорости звука в ряде жидкостей с Н-связями.) Та же самая модель объясняет, почему скорость звука в жидкостях с Н-связями возрастает при увеличении давления и уменьшении температуры. [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология