Цилиндрические линзы

Сферическая линза Цилиндрическая линза [c.70]

Все сказанное выше по поводу линз распространяется, согласно рис. 3.8 и 3.9, также и на цилиндрические линзы. При прохождении плоской и сферической волн через сферическую и цилиндрическую линзы получаются следующие формулы для звуковых давлений [c.70]

Цилиндрические и сфероцилиндрические конденсоры. Для создания равномерной по высоте освещенности в спектре иногда применяют цилиндрические и сфероцилиндрические линзы. Цилиндрическая линза обычно располагается так, чтобы ее ось была параллельна щели и действительное изображение источника образовывалось на щели. Здесь и далее предполагается, что щель вертикальна. При этом щель оказывается равномерно освещенной по всей высоте. Однако этого недостаточно для равномерного освещения [c.143]

Как и в первой сферо-симметричной схеме, кома и астигматизм могут быть исправлены по всему полю зрения выбором угла падения на зеркало входного коллиматора и установкой цилиндрической линзы. [c.126]

В ультразвуковой технике линзы применяются в системах для получения изображения и для фокусировки звуковых полей. Сюда относятся также известные в оптике зональные пластинки или линзы Френеля (рис. 3.11). Их преимущество заключается в том, что они тоньше обычных сферических или цилиндрических линз. Впрочем, они оптимальны только для одной длины волны, т. к. разница в фазе между зонами и расстояния между зонами пригодны лишь для некоторых определенных длин волн. Кроме того, импульс должен быть длинным, чтобы получить интерференцию при сдвиге фаз иногда довольно большого числа длин волн [278, 1498, 1499, 732] материалы для линз рассмотрены в работе [587]. [c.72]

Если требуется фокусировка звукового пучка только в одной плоскости, то излучатель можно выполнить в форме цилиндрической оболочки или использовать цилиндрическую линзу. При этом лучше применять прямоугольные излучатели [696]. [c.108]

В поле зрения окуляра 17 наблюдаются две линии, представляющие изображение щели, одна из которых искривлена в соответствии с неровностью контролируемой поверхности. При этом прибор работает в режиме двойного микроскопа. Включив цилиндрическую линзу 16, его можно использовать как интерферометр. При этом в окуляр видны интерференционные полосы, параллельные изображениям щели. О величине неровностей судят по степени изгиба этих полос. [c.498]

И, 2- объективы 9 - контролируемая поверхность 0- зеркало 3 - светоделительная призма 4 - зеркало 5 - объектив трубы 16,17 — цилиндрическая линза и окуляр объектива трубы ф - угол падения луча на объект [c.499]

Оо фокусирующие устройства, используемые в масс-спектроскопия, фокусируют — ионные лучи лишь в одной плоскости, и потому они эквивалентны цилиндрическим линзам. Были описаны приборы, в которых применены все эти методы фокусировки первого и более высокого порядка. Известны также методы получения идеальной двойной фокусировки были сконструированы приборы, использующие подобные системы. Еще один важный метод фокусировки пучка ионов — по времени пролета , используется в масс-спектрометрах, которые описаны позже. В этом методе все ионы с определенным отношением массы к заряду достигают коллектора в одно и то же время и могут быть отделены от ионов с иным отношением массы к заряду, которые попадают на этот же самый коллектор в иное время. [c.17]

В литературе описывается ряд самопишущих рефрактометров. Примерная схема одного из таких рефрактометров показана на рис. 8.1. Его действие основано на том принципе, что фокусное расстояние ли 1зы является функцией ее радиуса кривизны, а также показателей преломления линзы и окружающей ее среды. Этот принцип используется в ячейке, которая конструируется из стеклянной пластинки и цилиндрической линзы (с радиусом кривизны г), соединяемых посредством латунного кольца. Ячейка заполняется исследуемой жидкостью. Фокусное-расстояние / такой кюветы определяется выражением [c.136]

Цилиндрическая линза 8 фокусирует луч, отклоненный в сторону, на фотопластинку, в то время как кювета сфокусирована вертикально. [c.129]

Л—нефелометрическая приставка В—фотометрическая головка / — лампа 8 в 2 —пластинка, разделяющая световой поток 3— цилиндрическая линза, сужающая световой поток при исследовании малых объемов 4 — конденсор 5 — кювета 6 — камера с дистиллированно водой 7 — объектив нефелометрической приставки 8 и У —линзы приставки 9 — рассеиватели /О — объективы фотометрической головки // — призмы /2 —призма, сводящая световые пучки к одной оси 13—-светофильтры / — окуляр /5 — красный светофильтр (вводится в ход лучей при исследовании флуоресцирующих образцов) [c.91]

Свет от осветительной лампочки 1 (она также обозначена на рис. 117) направляется на конденсор 24. Нить лампы проектируется с помощью конденсора и зеркала 25 на диафрагму 26. Эта диафрагма, представляющая узкую щель, системой зеркал 28, 18 (зеркало гальванометра), 80, 31, объективами 27, 29 и цилиндрической линзой 32 (рис. 117), расположенной над зеркалом 31, проектируется в виде резкой светящейся точки на фотоэмульсию пластинки 33, на которой производится запись. Зеркало 34 дает возможность наблюдать глазом светящийся зайчик, если вместо фотопластинки 33 поместить матовое стекло. [c.193]

Астигматизм, так же как и кома, может быть частично исправлен смещенным мениском лучше же всего его исправлять цилиндрической линзой, установленной в сходящемся пучке (спектрограф СТЭ-1) такая линза может быть изготовлена неточно. [c.119]

Наиболее простая сферо-симметричная схема [14.3] представлена на рис. 14.10. Решетка 1 (или призма) помещается вблизи центра кривизны сферического зеркала этим обеспечивается постоянство величины комы и астигматизма по всему полю зрения, что, в свою очередь, позволяет полностью исправить каждую из этих аберраций одним каким-либо приемом кома исправляется расположением зеркал коллиматора 3 и камеры 2 по г-образной схеме, а астигматизм — установкой цилиндрической линзы 4 недалеко от входной щели 5. Введение поворотного плоского зеркала 6 сокращает длину прибора вдвое. Такая схема требует дополнительного исправления фокальной поверхности, которая представляет собою сферу с радиусом, равным фокусному расстоянию зеркала камеры. Кривизна поля хорошо исправляется плоско-выпуклой линзой 7, установленной в непосредственной близости с фото- [c.124]

Суммарный астигматизм коллиматора и камеры компенсируется цилиндрической линзой, установленной вблизи входной [c.165]

ООО и 30 ООО для использованных растров. Для компенсации углового увеличения применялись две цилиндрические линзы. Сферическая аберрация и кома были малы. Астигматизм составлял 0,04 мм при астигматической разности около 1 м.ш и исправлялся цилиндрическими линзами. Дисторсия составляла 12 мк при диаметре диафрагмы 20. чм.. [c.380]

LiF. Щель S-i делителя порядков имеет высоту 0,5—2 мм. Фокусное расстояние линз Lg, и 5 — 330 мм (система рассчитала на дифракционный спектрограф с фокусом 3,4 ж). Линза Z/5, надеваемая на щель спектрографа S , проектирует призму прибора на коллиматор спектрографа, обеспечивая равномерность освещения. Скрещенные цилиндрические линзы L, и 2 образуют осветительную систему. Линза проектирует источник I на диафрагму S , выделяя определенный участок плазмы из источника. [c.121]

Чем меньше линзы растра, тем более совершенна осветительная система. Диаметр растровой линзы должен быть не более 0,1 диаметра конденсорной линзы. Наряду с линзовыми применяются также зеркальные растровые конденсоры. Растры иногда делаются из цилиндрических линз. Это возможно, поскольку блуждания источника происходят обычно в одном направлении, перпендикулярном его оси, и только их следует компенсировать. [c.145]

Для компаратора ИЗА-2 удобна объективная насадка в виде положительной цилиндрической линзы с фокусом 20—30 см. [c.290]

Движение границы можно наблюдать двумя методами — методом тени Теплера, например в варианте Филпота—Свенссона (1938—1939 гг.), или методом шкалы Ламма (1937 г.). Оба эти метода основаны на использовании изменения показателя преломления раствора при изменении его концентрации. При прохождении параллельного пучка света через кювету с раствором в области границы, где имеется градиент концентрации и соответственно показателя преломления, лучи искривляются в направлении к большему показателю преломления. Если спроектировать через кювету источник света в форме светяш,ейся горизонтальной линии, то на экране за кюветой кроме основного изображения источника (горизонтальной линии) получится и некоторое размытое изображение (под или над линией). Его можно эффективно зарегистрировать количественно с помощью наклонной щели и цилиндрической линзы. В результате на экране получается вертикальная линия для мест с постоянным показателем преломления и зубец для области границы. Форма и размер зубца позволяют оценить размытость границы и разность концентрации частиц по обе стороны, а его вершина фиксирует точное положение границы и перемещение ее во времени. В методе Ламма через кювету наблюдают и фотографируют светящуюся шкалу. Область границы определяется по изменению плотности линий на шкале. [c.157]

Перспективна мoдификaш я метода, основанная на применении "световой плоскости". Излучение источника света (обычно лазера) цилиндрической линзой преобразуется в плоский поток с малой расходимостью. В фокусе линзы ширина пучка порядка 10. .. 50 мкм в зоне 2 мм (вдоль пучка). Дефекты материала, рассеивающие свет (метод темного поля), визуализируют телекамерой, оптическая ось которой направлена ортогонально световой плоскости. При использовании ИК-лазера метод эффективен для исследования кристаллов кремния, фосфида индия, др. материалов микроэлектроники. Аналогичный метод, но с боковым расположением телекамеры, применяют для изучения структуры потоков газа или жидкости. [c.520]

От ртутной лампы высокого давления при помощи линз и диафрагм получают почти параллельный, слегка расходящийся пучок света, который проходит через кювету и адсорбируется в ловушке 7. Цилиндрическая линза уменьшает расхождение в вертикальном направлении. На пути первичного пучка помещают светофильтры. Кроме того, для снижения интенсивности первичного пучка используют нейтральные фильтры с пропусканием 50, 25, 12 и 6%. Полуоктагональная (с сечением в виде половины восьмиугольника) рассеивающая кювета сваривается [c.102]

Изображение источника света 1 фокусируется онденсорной линзой 2 на кювету 3. Прямоугольный экран 4, верхний рай которого гладкий горизонтальный, фокусируется сферическими линзами 5 и б на второй экран 7, который наклонен под углом к 4. Цилиндрическая линза с вертикальной осью фокусирует 7 на фотографическую пластинку в плоскости, перпендикулярной своей оси. В плоскости, параллельной оси, она пропускает луч без изменения. Изображение кюветы фокусируется в этой плоскости линзой 6 на фотографическую пластинку 9. Диагональный край пластинки 7 закрывает свет, отклоненный вверх, с одной стороны и не закрывает с другой, поэтому граница между освещенной и неосвещенной областями отклоняется в сторону пропорционально отклонению луча вверх. [c.129]

А — нефелометрическая приставка Б — фотометрическая головка I — лампа 2 — пластинка, разделяющая световой поток 3 — цилиндрическая линза, сужающая световой поток при измерениях малых объемов 4 — конденсор 5 — кювета 6 — камера с дистиллированной водой 7 —объектив и 9 — линзы нефелометрической приставки 5 — светоловушка 10 — 6а-рабаны левой и правой диафрагм II — объективы фотометрической головки 12, 13 — призмы /4 —окуляр, /5 —красный светофильтр для исследования флуоресцирующих образцов /5 — рассеиватели /7 — промежуточная трубка с насадкой /в — светофильтры [c.53]

Л—нефелометрическая приставка, —фотометрическая головка, /—лампа на 8 в, 2—пластинка, разделяющая световой поток, 3—цилиндрическая линза, сужающая световой поток при исследовании малых объемов, 4—конденсор, 5—кювета, 5—камера с дистиллированной водой, 7—объектив нефелометрической приставки, 8—линзы приставки, Р—рассеиватели, /О—объективы фотометрической головки, //—призмы, /2—призма, сводящая световые пучки к одной оси, 13—светофильтры, 14— окуляр, /5—красный светофильтр (вводится в ход лучей при исследовании флюоресцирующих образцов), /5—светоловушка, /7,/7 —барабан правой и левой диафрагмы, 18—промежуточная трубка с насадкой [c.91]

Наиболее широкое распространение при регистрации границ при седиментации получил метод скрещенных диафрагм и цилинд. рической линзы (метод Фильпота — Свенсона) [97, 132, 1331-Принцип этого метода заключается в преобразовании вертикальных отклонений лучей, прошедших через кювету, в горизонтальные. Принципиальная схема приведена па рис. 4.37. Источник света с помощью цилиндрической линзы фокусируется на горизонтальную щель 7 и с помощью линз 2 а.З проектируется на экран 4. При прохождении через кювету 7 с раствором, в которой существует градиент показателя преломления вдоль оси г, лучи света отклоняются в сторону возрастания показателя преломления и в тем большей степени, чем больше йп д,г в соответствующем слое. Объектив 8 фокусирует изображение кюветы на фотопластинку. На экране с наклонной щелью 4 вместо одного изображения щели , которое наблюдается при (1п1йг = О, получается серия узких горизонтальных полос, смещенных одна относительно другой в вертикальном направлении и образующих широкую горизонтальную полосу. Наклонная щель 4 выделяет из линейных изображений щели 1 серию точек , смещенных в горизонтальном направлении тем больше, чем более смещены линейные изображения в вертикальном направлении. Вертикальная цилиндрическая линза 5 регистрирует и фокусирует на фотопластинку 6 горизонтальные отклонения. [c.161]

В отличие от монохроматора, светосила спектрографа в случае линейчатого спектра не зависит от ширины и высоты щели. Действительно, во сколько раз возрастает площадь щели, а следовательно, посылаемый ею поток, во столько же раз увеличивается площадь ее изображения. Поэтому освещенность изображения щели сохраняется постоянной. Как видно из уравнения (3.61), светосила возрастает при уменьшении фокусного расстояния камерного объектива. При этом, однако, как правило, уменьшается практическая разрешающая способпость прибора, так как падает его линейная дисперсия (см. формулу (3.55)). Этого можно избежать, если ограничиться уменьшением только масштаба вертикального увеличения, что легко достигается с похмощью цилиндрической линзы, образующая которой параллельна дисперсии. Линза должна быть расположена между объективом коллиматора и фотослоем так, чтобы давать в фокальной плоскости уменьшенное в несколько раз изображение щели. К сожалению, в светосильных приборах такой прием использовать трудно вследствие кривизны спектральных линий и аберраций, вносимых цилиндрической линзой. [c.86]

Цилиндрическая линза заполняет светом коллиматор только в горизонтальном сечении. Б вертикальном сечении коллиматор заполнен только в той мере, в какой его заполняет источник. Практически это означает, что при освещении цилиндрической линзой обычно используется только узкая полоска коллиматора. Для улучшения заполнения коллиматора иногда применяют сфероцилиндрическую линзу. Ее помещают так, чтобы вертикально расположенное изображение источника совпадало со щелью. Вследствие плохого заполнения коллиматора цилиндрические конденсоры сейчас почти не применяются. Однако их применение оправдано при освещении приборов с вогнутой решеткой. В этом случае применение астигматичного конденсора может иногда уменьшить потери света, связанные с астигматизмом спектрального прибора. [c.143]

Однако и при визуальных наблюдениях можно достичь аналогичного эффекта. Для этого известно два способа. В тридцатых годах В. П. Линпик предложил снабдить измерительный микроскоп качающимся объективом, который укреплен на горизонтальной оси, перпендикулярной направлению спектральных линий. Подшипники этой оси обладают малым трением, и достаточно слегка качнуть объектив, чтобы он совершал подобно маятнику колебательное, малозатухающее движение с небольшой амплитудой. Слабые линии при этом выглядят гораздо резче, и наводить на них нить микроскопа можно точнее. Однако это приспособление не нашло применения в промышленных приборах, а самостоятельная переделка микроскопа довольно трудна. Того же результата можно достичь, вводя астигматизм в оптическую систему обычного микроскопа. Для этого можно сделать насадочную цилиндрическую линзу на объектив или окуляр. Может употребляться положительная или отрицательная линза с осью, расположенной вдоль дисперсии. Фокусное расстояние такой линзы выбирается так, чтобы перекрывались изображения точек на протяжении 0,1—0,3 мм спектральной линии. Больший астигматизм вводить невыгодно, так как чрезмерно размоются границы линий и возможно падение разрешающей способности, связанное с кривизной спектральных линий, а также с аберрациями простой цилиндрической линзы. [c.290]

Поскольку спектрографы большой дисперсии, как правило, характеризуются меньшей светосилой по сравнению с приборами средней дисперсии, то переход к этим приборам может привести к уменьшению ожидаемого снижения пределов обнаружения (см. 3.1). Это связано с тем, что при фотографировании спектра на приборе большой дисперсии при неизменности всех остальных условий анализа почернение фона станет ниже оптимального. Однако и в этой ситуации в ряде случаев, как уже указывалось, сни-ясение относительных пределов обнаружения может быть достигнуто путем соответствующего увеличения времени экспозиции и расходуемой навески образца. Можно также рекомендовать с целью уменьшения потерь света использовать для освещения щели спектрографа однолинзовый конденсор, проектирующий изображение источника на щель спектрографа. Это позволяет в несколько раз увеличить освещенность на фотопластинке и соответственно повысить почернение фона. Дополнительный выигрыш, по-види-мому, может быть получен и при использовании сферического зеркала, в фокусе которого располагается источник света [240, 144, 1313] (см. 13.5). Рекомендованные в работе [265] безлинзовое освещение при очень близком расположении источника от щели прибора или помещение цилиндрической линзы перед фотоэмульсией, вероятно, не всегда являются рациональными. В этих случаях по- [c.80]

Метод скрещенных диафрагм и цилиндрической линзы Фильпота — Свенссона [c.278]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология