Модуляция фазовая

Фазово-модуляционные флуорометры. Общая схема устройства фазово-модуляционных флуорометров приведена на рис. 39. Для модуляции света с частотой 10 —10 Гц чаще всего используют ультразвуковые дифракционные решетки или ячейки Керра или Поккельса в сочетании с поляризаторами света. В качестве приемника света используют фотоумножители. Фазовое детектирование и определение глубины модуляции производят при помощи специальной электронной аппаратуры (узкополосных усилителей, фазовых детекторов). Сдвиг фазы можно измерять с точностью до [c.113]

Рис. 6.9. Зависимость выхода Jj от фазовой модуляции

Фиг. 42. Пространственное распределение фазовой модуляции Ф ы, г) в безразмерных координатах а>=(4я/Х) -310(6/2) и г= (4я/Х) 81п(а/2) соА [70].

Наличие подобных объемных метастабильных структур подтверждается изучением процессов их неравновесных фазовых превращений при изменении фазового состояния самой матрицы (фазовые переходы жидкость-лед I , жидкость-пар ), так и при модуляции фазовой прочности льдов (при фиксированной температуре) в составе ассоциатов электрическим или магнитным полем (электромагнитной волной). [c.67]

Для изучения кинетики люминесценции используют импульсные и фазово-модуляционные методы. В импульсных методах люминесценция возбуждается одиночным или периодически повторяемым импульсом света. При этом требуется импульсный источник света с достаточно крутым задним фронтом светового импульса и система регистрации с малой постоянной времени. В фазовом и модуляционном методах возбуждение люминесценции производится непрерывным источником света, интенсивность которого про-модулирована некоторой частотой, и регистрируется фаза или глубина модуляции испускаемого излучения. [c.102]

В фазово-модуляционном методе интенсивность возбуждающего света периодически меняется, и производится измерение фазы или глубины модуляции люминесценции. При этом функцию возбуждения удобно разложить в ряд Фурье [c.217]

Прн малых углах клина (е/2 0) величины со и 2 также приблизительно равны нулю. Следовательно, оптимальный интерференционный контраст (Л. 1) и малую фазовую модуляцию (ф 0) [c.109]

Соображения, касающиеся мнимого клина, качественно можно распространить на фазовые объекты (разд. 3). В этом случае плоскость фокусировки практически параллельна оси р (оси со) и для получения оптимальных условий нужно определить положение этой плоскости, в котором она проходит через ось клина С (начало координат). Изменение интерференционного контраста /С (со, 2 = 0) и фазовой модуляции ф (о, z = 0) вдоль оси ш показано на отдельных графиках фиг. 41 и 42. Согласно (76а) и (766), при 2 = 0 [c.110]

Фазовая модуляция ф (ы, 2 = 0) является линейной периодической [c.111]

Таким образом, в результирующем спектре фазы зависят от положения линий. Интересно, что <р не зависит от угла поворота импульса /3. Рис. 4.2.7 иллюстрирует зависимость фазы намагниченности <р от угла свободной прецессии ф = ИТ. Фаза <р меняется очень сильно для резонансных частот, расположенных вблизи боковых частот импульсной последовательности (ф = О, 2тг), в то время как для частот, расположенных между боковыми полосами импульсной модуляции, наблюдается более слабая, почти линейная зависимость от угла прецессии. Вследствие этого в фурье-спектре появляются нежелательные фазовые сдвиги, зависящие от частоты. [c.163]

С импульсной модуляцией, элементы которых формируют сигналы в виде периодической последовательности импульсов. Такие элементы называют импульсными. Один из параметров периодической последовательности импульсов после импульсного элемента зависит от взятых в отдельные (дискретные) моменты времени значений непрерывно изменяющейся величины перед элементом. Этими параметрами могут быть высота (амплитуда А) импульсов, длительность (ширина / ) импульсов, частота То = 1 повторения импульсов или смещение импульсов по фазе. Соответственно этим параметрам существуют следующие виды модуляции импульсных сигналов амплитудно-импульсная (ЛИМ), широтно-импульсная (ШИМ), частотноимпульсная (ЧИМ) и фазоимпульсная (ФИМ). Графики сигналов при импульсной модуляции первых трех видов показаны в табл. 1.1. При фазовой модуляции изменяется во времени смещение импульсных сигналов, что равносильно изменению частоты или периода их следования, поэтому частотно- и фазоимпульсные модуляции обычно относят к одному виду — время-им-пульсная модуляция. [c.15]

Таким образом, сонолюминесценция воды и образование перекисных радикалов при явлениях кавитации, СВЧ-воздействии, электролизе воды могут свидетельствовать о протекании процессов неравновесной фазовой трансформации кристаллической фазы с участием примесных соединений, в том числе ионных форм. Механизм подобных процессов очевидно обусловлен возникновением кристаллохимических (деформационно-кристаллизационно-тепловых) неустойчивостей при деформации ассоци-ата или модуляции фазовой прочности кристаллов внешними полями. [c.27]

Исходя из данных по влиянию геомагнитных полей на параметры золеобразования растворов некоторых солей [11] можно предположить, что геомагнитные поля проявляют свое действие через изменение линейных размеров и зарядовых состояний ассоциатов воды. В соответствии с представлениями о фазовой прочности кристаллических тел подобное влияние следует рассматривать как модуляцию фазовой прочности кристалла магнитной (Н) и электрической (Е) - компонентами полей. В результате подобной модуляции (например, магнитной компонентой поля) в ассоциате имеет место фазовый переход кристалл-жидкость . [c.139]

При внешних электрических, магнитных или акустических (механических) воздействиях выше пороговых значений имеют место дальнодействующие магнито-дипольные взаимодействия ассоциатов. При модуляции фазовой прочности в макроскопических ансамблях ассоциатов возникает неустойчивость, сопровождаемая нелинейными эффектами пиннинга (захвата) электромагнитных (абрикосовских) вихрей по цепочечным структурам парамагнитных центров, образуемых ион-радикала-ми ассоциатов. Возникает уникальный природный реактор по преобразованию рассеянной энергии в энергию неравновесной плазмы, электромагнитную и кинетическую энергию движения среды, который может быть описан с позиций нелинейной динамики куперовских пар в анизотропной среде. [c.357]

Другим методом измерения времени затухания флуоресценции является фазовый метод. Так как испускаемая флуоресценция запаздывает по сравнению с возбуждающим светом, то при возбуж-денпп флуоресценции пульсирующим светом возникает сдвиг фаз а, который измеряется экспериментально и из которого вычисляют время затухания флуоресценции, связанное с V соотношением tga = т2яv, где V —частота модуляции света. [c.71]

Фазово-модуляционные методы. Теоретические основы фазовомодуляционной флуориметрии. В фазово-модуляционном методе интенсивность возбуждающего света периодически меняется и производится измерение фазы или глубины модуляции люминесценции. При этом функцию возбуждения удобно разложить в ряд Фурье [c.111]

ИСТОЧНИК модулированного света 2, — монохроматор или светофильтр 3 — образец 5 — линия опорного. электрического сигнала 6 — приемник света и фазовый детектор и (или) н шеритель глубины модуляции 7 — измсрнтелыилй прибор [c.113]

Временную развертку спектральной картины технически удобнее осуществлять с помощью достаточно медленного периодического изменения напряженности магнитного поля около ее резонансчо-го значения Яо. При наступлении резонанса система ядерных магнитных моментов поглощает энергию высокочастотного магнитного поля, что приводит к увеличению активного сопротивления катушки индуктивности, т. е. к уменьшению добротности высокочастотного контура. Это вызывает периодическую амплитудную модуляцию высокочастотного напряжения на контуре. Напрял<ение усиливается, детектируется и подается на регистрирующий прибор (обычно катодно-лучевой осциллограф) с временной разверткой, синхронизированной с изменением магнитного поля. Дисперсионный компонент резонансного сигнала вызывает изменение реактивного сопротивления катушки, что ведет к фазовой модуляции, на которую амплитудный детектор не реагирует. Следовательно, регистрирующий прибор выписывает зависимость резонансного поглощения С от напряженности магнитного поля Я. Такая схема регистрации может быть применена только тогда, когда интенсивность сигнала ядерного резонанса заметно превосходит уровень шума применяемого усилителя. Интенсивность резонансного сигнала при прочих равных условиях пропорциональна отношению тг/ть поэтому наилучшее отношение сигнал/шум наблюдается для полимеров, у которых то достаточно велико (для каучуков). [c.218]

Разработан вариант метода модуляционной спектроскопии отражения, в котором помимо величины ARIR регистрируется электроыодуляция фазы отраженного света Ч С этой целью для освещения электрода используется 5-поляризованный свет от г-зера, а отраженный свет анализируется с помощью лазерного интерферометра. В результате фазовая модуляция преобразуется [c.34]

С гармонической модуляцией сигналов, в которых при непрерывном изменении задающего воздействия или регулируемой величины модулируют (изменяют) гармонический сигнал с несущей частотой, специально задаваемой в регуляторе или управляющей системе. При этом изменяется один из параметров гармонического сигнала амплитуда, частота или фаза. В соответствии с отклонениями какого-либо из этих параметров формируется регулирующее (управляющее) воздействие, которое обычно имеет вид непрерывного сигнала. 3)лементы, осуществляющие модуляцию, называют модуляторами, а элементы, преобразующие модулированный сигнал в управляющий, — демодуляторами. В зависимости от изменяемого параметра гармонического сигнала модуляция может быть амплитудной (АМ), частотной (ЧМ), фазовой (ФМ). Графики сигналов, как функций времени для перечисленных видов модуляции, приведены в табл. 1.1. [c.15]

Первый вопрос, который необходимо иметь в виду, состоит в том, чтобы регистрируемые сигналы модулировались как функцией синуса, так и функцией косинуса. Это нужно для того, чтобы различить положительные и отрицательные частоты при комплексном преобразовании Фурье. В деталях этот вопрос объясняется в гл. 4 (разд. 4.3.5). Очевидно, что если фазы двух импульсов последовательности OSY совпадают (см. рнс. 8.20а), то сигнал в конце времени составит М sin 2t vii еслн же они отличаются на 90°, то сигнал будет определяться соответствующим косинусом (см. рис. 8.206). После того как мы убедились в том, что модуляция сигналов верна, нам также нужно сдвинуть еще н фазу приемника иа 90° (для того чтобы убедиться, что нужный нам квадрант данных имеет интересующие нас фазы см. ниже). Это происходит автоматически, еслн мы варьируем второй импульс, однако требуется фазовый сдвиг приемника, если мы варьируем первый импульс, Полный фазовый цикл приведен в табл, 8.2. Прн этом мы выбрали вариацию первого нмпульса. [c.286]

Выбор между фильтрами типа эха и анти-эха. Описанные выше два метода квадратурного детектирования по Vj появились сравнительно недавно (примерно в 1981-1982 гг.). До этого был распространен другой и во многих аспектах худший способ. Но н до настоящего времени ои еще широко используется, поэтому мы должны его изучить. Существенный момент, необходимый для того, чтобы различать знаки частот, состоит в том, что выборка двух сигналов с фазовым смещением на 90° остается той же самой, однако сигналы не хранятся отдельно. Вместо этого они либо вычитаются, либо складываются, давая одну компоненту (технически эта процедура преобразует амплитудную модуляцию сигналов в модуляцию ее фазы), которая затем преобразуется так, словно она возникала при однофазовом детектировании. Другими словами, основной фазовый цикл для OSY (без учета Y LOPS) становится таким, как в табл, 8.3 (вычитание, г.е. фильтр типа эха) илн в табл. 8.4 (сложение, т. е. фильтр типа анти-эха). Отметим, что пары прохождений [c.288]

Коррекция фазы по v, обычно не нужна, поскольку отсутствуют источники фазовых искажений, которые встречаются в Vj. Таким образом, фазовое соотношеиие между двумя импульсами, определяющее форму модуляции каждой компоненты, составляет точно величину О нли 90° (в предположении, что спектрометр настроен правильно ), поэтому не возникают не зависимые от частоты фазовые ошибки. Не требуется также задержка перед началом выборки данных по координате Vj, так как ty может начинаться с нуля это устраняет частотно-зависимые фазовые ошибки. На практике на некоторых спектрометрах нельзя стартовать по г, с нулевого значения. Только в данном случае noipe-буется зависимая от частоты коррекция фазы (в обозначениях гл. 4, разд. 4.3.5, а должна иметь нулевое значение, а Р необходимо подбирать), Это определяется при исследовании сечении по координате Vj, однако не является такой проблемой, как подстройка фазы по Vj, потому что может потребоваться лишь незначительная коррекция. [c.295]

Структура интерференционного поля, т. е. расположение плоскостей 5 = onst, отличается от соответствующей структуры интерференционного поля, образованного центральным точечным источником света. Вследствие фазовой модуляции ф параллельные плоскости 5 = onst изгибаются относительно оси клина. Они нормальны [c.110]

Можио получить распределение интерференционного контраста всей интерференционной системы, соответствующей тепловому пограничному слою, а также фазовую модуляцию ф, если рассматривать деформированный волновой фронт как сумму плоских волновых фронтов различных интерференционных систем, соответствующих мнимым клиньям с различными углами (s/2) и различными координатами р, к. Ось р растягивается в пограничной области с изменением угла клина. Эту аналогию с мнимым клином можно использовать для качественного описаиия общего случая фазового объекта с пространственными деформированными волновымг фронтами, равно как линзу можно считать состоящей из большого числа малых призм. [c.122]

Кроме этого, форма импульса должна избегать фазовой модуляции и предпочтительно описываться простой функцией. По этим причинам более сложные формы импульсов не всегда привлекательны, и только некоторые из них стали популярными при регистрации спектров высокого разрешения, такие, например, как полиномиальные, или эрмитовы, и им родственные импульсы [28]. Времениная функция, соответствующая усеченному гауссиану, определяется выражением [c.50]

Поперечная и продольная релаксации индуцируются процессами, происходящими на молекулярном уровне. Они отражают взаимодействие ядерного спина с его окружением. Скорости релаксации пропорциональны квадрату величины, характеризующей эти взаимодействия. В случае спин-решеточной релаксации, при которой осуществляется обмен энергией с окружением, эти взаимодействия оказываются промодулированными во времени, что происходит за счет взаимодействия спинов с флуктуирующими магнитными полями, вызывающими переходы между стационарными состояниями спиновой системы на частоте Ш/. Те же процессы, которые вызывают спин-решеточную релаксацию, ведут и к спин-спиновой релаксации, поскольку при спин-решеточной релаксации одновременно разрушается фазовая когерентность прецессии отдельных спинов. В то же время временная модуляция взаимодействий не является обязательным условием для разрушения фазовой когерентности процессы, не модулированные во времени, представляют собой дополнительный канал поперечной релаксации. [c.35]

Первоначально для генерации стохастического возбуждения использовалась быстрая псевдослучайная фазовая инверсия [4.65]. С тех пор предложено большое число других методов модуляции, включая модуляцию радиочастоты с помошью прямоугольных и шебечущих импульсов [4.262, 4.284, 4.285]. Однако все эти методы не имеют сушественных преимуществ перед шумовой развязкой. [c.291]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология