Адиабатический процесс работа

Для второй стадии цикла — адиабатического процесса — работу определяем по уравнению [c.69]

На участках цикла Карно ВС и ОА проводятся адиабатические процессы, работы которых определяются по выражениям [c.60]

Следует подчеркнуть, что при адиабатическом процессе работа расширения совершается только за счет убыли внутренней энергии газа, а работа сжатия целиком идет на ее увеличение, поскольку теплообмен с внешней средой отсутствует. Из рис. 4 видно, что при изменении объема от V до Уг при изобарическом процессе совершается наибольшая работа, меньшая при изотермическом, и, наконец, еще меньшая при адиабатическом. [c.44]

Следовательно, при адиабатическом процессе работа, совершаемая газом, может быть вычислена по формуле [c.78]

При адиабатическом процессе работа сжатия идеального газа в ступени компрессора определяется по уравнению [c.109]

При адиабатическом процессе работа, выполняемая системой или внещней средой над системой, может быть определена, если известно начальное и конечное состояние системы. [c.119]

На рис. 12 показаны те же процессы в координатах Т — 5 (энтропийная диаграмма). При изотермическом процессе удельная работа сжатия представлена площадью 1-А-А -С. При адиабатическом процессе работа сжатия выражается площадью 1-С-А-А -С. Разность между адиабатической и изотермической работой сжатия соответствует площади 1-С-А. [c.23]

Адиабатический процесс. Работы компрессора 1 а и сжатия 1сж могут быть вычислены путем интегрирования выражений (1в) и (2в). В этом случае, пользуясь уравнением адиабатического процесса р и = ро и находя с помощью этого уравнения у и р, после интегрирования получим [c.29]

Решая уравнение (37а) по отношению к адиабатическому процессу, получим следующие выражения для работы А этого процесса [c.71]

Уравнение (41) дает выражение работы так называемого а б с о л ю т н о г о адиабатического процесса, т. е. такого процесса, при котором рабочее тело (газ) при своем адиабатическом расширении или сжатии не совершает замкнутого [c.71]

Работа, производимая в обратимом адиабатическом процессе [c.131]

Катализатор разработали специально для адиабатического процесса, и он работает в широких пределах температур, в то время как стирол-контакт разработан для изотермического процесса и значительно более чувствителен к температурному перепаду в адиабатическом реакторе. [c.232]

Работа адиабатического процесса (Q = 0) [c.45]

Одним из важных промышленных режимов работы установок является адиабатический. Адиабатический процесс протекает в отсутствие внешнего теплообмена. Уравнение адиабаты можно получить на основе уравнения 1-го закона термодинамики такого типа [c.54]

Следовательно, работа в адиабатическом процессе может быть произведена рабочим телом (идеальный газ или другое тело) только за счет убыли внутренней энергии его. [c.59]

Интересная особенность автотермического процесса — возникновение гистерезиса. Если при постоянной скорости подачи сырья его температура возрастает, то реакция зажигается при определенной температуре питания [(Т о)з .] и реактор работает у верхней устойчивой рабочей точки. При снижении Т реактор продолжает работать с высокой степенью превращения до тех пор, пока не наступает затухание при температуре питания (Т о)заж- На рис. 1У-13 показана такая диаграмма гистерезиса для адиабатического процесса, построенная с использованием данных рис. IV- 2. В этом частном случае интервал гистерезиса равен (Го)зз . — ( о)зат. = 67 °С следовательно, адиабатический кубовый реактор [c.136]

Прозрачность стекла позволяет наблюдать за ходом процесса. В адиабатических процессах, протекающих при температурах примерно до 120 °С, кожух из стекла, вакуумированный до остаточного давления 10 мм рт. ст., обеспечивает достаточную термоизоляцию аппарата. При более высоких температурах, а также при использовании крупногабаритных аппаратов в качестве термоизоляционного материала применяют стекловолокно в слое изоляции оставляют смотровую щель, предназначенную для визуального наблюдения за ходом процесса (см. разд. 7.7). Важным преимуществом стекла является его высокая коррозионная стойкость. Поэтому многие химические реакции и процессы разделения проводят в аппаратах и установках, изготовленных из стекла или других керамических материалов. Широкому применению стекла в химической промышленности способствует высокая твердость и незначительная шероховатость поверхности стеклянных изделий. Стенки стеклянных аппаратов во время работы незначительно загрязняются и легко поддаются очистке. Ценным свойством стекла является также сравнительно небольшой коэффициент линейного расширения. Использование стеклянных аппаратов при переработке фармацевтических продуктов и однократной или двойной перегонке воды дает возможность получать продукты без запаха, вкуса й, главное, без примесей металлов. [c.325]

Для четвёртой стадии цикла работа адиабатического процесса будет отрицательна и численно равна работе во второй стадии, так как в результате адиабатического расширения газ возвращается к первоначальной температуре [c.74]

Работа адиабатического процесса (0=0) [c.15]

Затрата энергии на сжатие газа в адиабатическом процессе будет больше, чем в изотермическом. При политропическом процессе затрата работы на сжатие газа составит [c.107]

Мощность, затрачиваемую в компрессоре, находят по формулам, приведенным на стр. 219 сл. при этом работу сжатия (в дж/кг) для адиабатического процесса определяют по формуле (7-34). Эту работу можно найти также при помощи диаграммы /—5 для водяного пара как адиабатический перепад при сжатии пара от давления р1 до давления рг (рис. 13-16). [c.501]

Для идеального газа количество тепла, отводимого от цилиндра д) и холодильника (д- при охлаждении до начальной температуры Г , равно работе в цикле компрессора. В изотермическом процессе I = д н работа выражается площадью под изотермой. В адиабатическом цикле работа равна количеству тепла д1, выделяемого в холодильнике, и выражается площадью под изобарой р., на участке 2 —2. В политропическом цикле она выражается суммой количеств тепла (2] д -= < + 1), отводимого [c.31]

В термодинамике доказано, что энтальпия является потенциалом, т. е. изменения ее зависят только от начального и конечного состояний системы и не зависят от пути изменения состояния. Энтальпия имеет большое значение для определения тепловых эффектов в процессах при постоянном давлении и для определения работы в адиабатических процессах. [c.212]

Понятие минимальной работы можно распространить и на про цесс сжатия. Для адиабатического обратимого сжатия, как было указано выше, работа равна приросту энтальпии 2— ь или Аг. Это полностью согласуется с общим уравнением (111-171), так как для адиабатического процесса А5 = 0. Для изотермического процесса сжатия, по своей природе обратимого, работа сжатия определялась по уравнению (111-126), идентичному уравнению (111-171), [c.264]

Согласно уравнению (1.6), dU= vdT или dU = = Су(7г—Ti). Поэтому при адиабатическом процессе работа А = — v Ti—T i). Здесь Т2 — температура газа после расширения, а Ti —до расширения. Очевидно, Т2<Т и поэтому величина работы положительна. [c.21]

Возможен и совсем иной процесс. Если в ходе процесса отсутствует теплообмен с оку ужающей средой Q = О, 6(3 = 0), то такой процесс называют адиабатическим. В адиабатическом процессе работа может совершаться только за счет убыли внутренней энергии. Работа обратимого адиабатического расширения идеального газа [c.22]

В СОСТОЯНИИ (F — Fi + У2-, Т, р) на чистые газы, находящиеся в состояниях (F, Т, pi) и (F, Т, р . Такой процесс может быть реализован с помощью устройства, изображенного на фиг. 28. Контейнер объемом V состоит из двух контейнеров, причем полупроницаемая стенка В пропускает только частицы газа 2, в то время как полупроницаемая стенка А пропускает только частицы газа 1. Давление, которое оказывает на полупроницаемую перегородку не пропускаемый ею газ, равно его парциальному давлению. Отсюда следует, что при разделении двух контейнеров стенки контейнера с газом 1 испытывают парциальное давление pi, так что полная сила, действующая на контейнер, равна нулю. Следовательно, при адиабатическом процессе работа не совершается, и внутренняя энергия и температуры остаются неизменными. Соответственно не происходит и изменения энтропии. Чтобы вернуть газы в исходные состояния, разделенные газы изотермически сжимаются от объема У до объемов Fi и Fg соответственно. Интегрируя выражение dS = d QIT = pdylT = nRdyiy, получаем приращение энтропии для каждого компонента [c.95]

А д и а б л т II ч е с к и м п р о ц е с с о м называется такой процесс, при котором между системой и о к р у ж а ю шей средой не происходит тепл о-> ) б м с н а. Из эт0 0 с 1сдует, что для адиабатического процесса iiQ =0, а работа затраченная на систему пли совершенная системой, идет исключительно. на изменение внутренней энергии ее [c.70]

В случае изотермического процесса значения работы как при замкну-то.м цикле, так и абсолютное, равны друг другу и подсчитываются по уравнениям (38) и (38 а). Более подробно понятия абсолютного и кругового адиабатического цикла, а также вывод уравнений работы для ннх подробно изложены в учебниках по технической термодинамике. Из определения абсолютного и кругового цикла следует, что пракпически все расчеты адиабатических процессов производят по уравнениям кругового цикла. [c.72]

Таким образом, если адиабатическое сжатие или расширение ггзи идет с затратой или, соответственно, с получением определенной механической работы, то подсчет любого параметра его состояния (Р, V, Т, А) производят по уравнениям адиабатического процесса (39) —(426). Если же расширение газа протекает без совершения внешней работы (в пустоту ), то здесь [c.73]

Однако уравнения (44)—(446) дают точные результаты только для сравнительно высоких температур и низких давлений, так как эмпирические коэффициенты, входящие в эти уравнения, в свою очередь также зависят от температуры и от давления. Поэтому подсчет конечных температур при адиабатических процессах без отдачи вl euJнeй работы в расчетной практике обычно производят при помощи теплов111х Т--3 пли /—Т диаграмм (стр. 106). [c.74]

Диаграмма S—Г обладает тем преимуществом по сравнению с диаграммш V—р, что изотермические и адиабатические процессы изображаются на этой диаграмме горизонтальными и вертикальными прямыми линиями. Плоии1Д 1 цикла Карно (величина работы цикла) определяется площадью прямо г ь-ника AB D, а теплоты Qj и Qi—площадями прямоугольников п [c.102]

Для четвертой стадии цикла работы адиабатического процесса буде отрицательна и численно равна работе во второй стадии, так как в реаультаге адиабатического расширения газ возвраш,ается к первоначальной температуре [c.69]

Энтальпия по физическому смыслу определяет изменение потенциальной энергии системы в адиабатическом процессе. Она также соответствует теплоте процесса, если последний проводится при onst. В общем случае энтальпия определяет энергию такой системы, в которой происходит изменение внутренней энергии и работы расщирения. Действительно, продифференцировав выражение (3.4), получим [c.63]

Таким образом, теоретически максимальная величина избыточного давления составит 0,8 МПа. Для 14 горючих газов, протабулированных в работе [Нагг15,1983], средняя величина равна 7,7, и, следовательно, среднее значение избыточного давления равно 0,66 МПа. Вследствие этого будет разумным полагать, что в условиях адиабатического процесса и полного ограничения пространства углеводородные газы могут создавать избыточное давление величиной 0,65 МПа. [c.276]

Шахта реактора засыпается катализатором в ввде колец Рашга диаметром 14-20 мм. Сверху катализатор, как правило, защищен слоем огнеупорного материала высотой 400-1000 мм. Сопротивление слоя катализатора составляет не более О,5-1,О ат. В слое катализатора в адиабатических условиях протекает эндотермическая реакпия оставшегося метана с водяныгл паром. Температура газа при этом снижается до 950-10(Х)°С. Состав газа близок к равновесному при давлении око ло 30 ат остаточное содержание метана составляет 0,2-0,356. В процессе работы должен поддерживаться неизменным стехиометрический показатель конверсш - = 3,05-3,10. Это достигает- [c.124]

Причем, смешение производится а трубопроводе перед охлаждением смеси, то есть равновесное состояние фаз абсорбции осуществляется в трубопроводе смешения. В технологии используется не адиабатический режим работы, то еаь после смешения в трубопроводе смесь газа и нефти (абсорбента) охлаждается в конденсаторе-холодильнике перед разделением в емкоаи. На рис. 2.1 приведена принципиальная схема процесса стабилизации нефти применительно к концевой ступени сепарации. [c.25]

При прохождении газа через редукционный вентиль давление его падает от pi до рг без отдачи работы (без суиХественного изменения кинетической энергии). Это—адиабатический, необратимый процесс, или, точнее, адиабатический процесс с высокой степенью необратимости. Преобразовав уравнение баланса энергии (1-63) для условий 2i = 2a, Q = 0, L = 0 Wi = [c.239]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология