Планка Эйнштейна уравнение

Колебательное слагаемое теплоемкости газа на одну степень свободы по уравнению Планка—Эйнштейна равно [c.48]

Работы Планка, Эйнштейна, Бора, де Бройля, Гейзенберга, а также Шредингера, предложившего волновое уравнение, заложили основу квантовой механики, изучающей движение и взаимодействие микрочастиц. [c.21]

На основании закона Эйнштейна можно найти величину постоянной Планка для этого нужно определить зависимость от, частоты падающего света. Найденная экспериментальная зависимость " для цезия представлена на рис. 7. Как видно из уравнений (1.23) и (1.24), наклон прямой в координатах V v равен hie. Данный метод является одним из наиболее точных способов определения постоянной Планка. [c.21]

При расчете реакций между твердыми фазами интегрирование уравнения (IX, 23) можно осуществить, используя уравнения теплоемкости твердого тела Планка—Эйнштейна и Дебая (см. стр. 48). По этим уравнениям получают значения Сц для перехода к теплоемкости Ср добавляется член эмпирически отражающий разность Ср—Со- [c.321]

При мер 42. Найти Ср° для метана через каждые 200 град, в интервале 300—1500° К, используя уравнение теории квантовой теплоемкости Планка — Эйнштейна. [c.56]

Колебательную составляющую теплоемкости на одну степень свободы для газов и твердых веществ или вычисляют по формуле Планка—Эйнштейна (1.73), или используют таблицы Эйнштейна и Дебая, приведенные в справочниках, например [111]. Уравнение (1.73) [c.30]

В соответствии со вторым постулатом Бора атом поглощает или излучает энергию при взаимных переходах с одной орбиты (пх) на другую (пз). С учетом уравнения Планка-Эйнштейна (1) и зная, что г = п г) [см. уравнения (6) и (7)], получим [c.74]

В данном уравнении ку означает фотон. Пользуясь уравнением Эйнштейна, устанавливающим соотношение между массой и энергией, и уравнением Планка — Эйнштейна, определяющим соотношение между энергией светового кванта и его частотой или длиной волны, можно рассчитать, что каждый [c.539]

Соотношение (1.8) называется уравнением Планка. В дальней-, шем Эйнштейн распространил представления Планка о дискретности энергии иа электромагнитное излучение, указав, что его можно рассматривать как поток квантов (см. разд. 1.3). [c.12]

Г по уравнениям Планка — Эйнштейна и Дебая (см. стр. 47, 48), если характеристические температуры 0 участников реакции известны. [c.71]

Ранее (см. гл. XII) была рассмотрена энергия осциллятора по теории Бора—Зоммерфельда и было показано, что следствием уравнения (XX.1) является дискретный спектр энергии, что привело к формулам Планка для излучения абсолютно черного тела, а Эйнштейна и Дебая — для теплоемкости. Теория Бора — Зоммерфельда позволила объяснить основные черты спектра атомов. Линейность спектров являлась следствием дискретности энергий, а квантовые числа оказались непосредственно связанными с числами П в уравнении (XX. 1). [c.424]

Соотношение (11) весьма напоминает квантовое уравнение Планка — Эйнштейна для частоты, определяемой внутриатомными переходами [c.234]

Такова функция Планка-Эйнштейна. Очевидно, зная частоту колебаний атомов исследуемого вещества (уравнение 43), мы по уравнению (50) можем вычислить характеристическую температуру 6, затем определить С , (а затем перейти к к С.) для любой интересующей нас температуры. Все остальные величины формулы (51) представляют собой уже известные нам константы. [c.51]

Современная квантовомеханическая теория строения атомов и молекул, разработанная Де-Бройлем, Шредингером, Гейзенбергом и др., учитывает двойственность природы электронов и других микрообъектов, т. е. их корпускулярно-волновые свойства. Свет также обладает корпускулярно-волновыми свойствами, что обнаруживается в ряде различных явлений в его интерференции и дифракции, с одной стороны, в его фотоэффекте и давлении — с другой. Двойственность природы света обнаруживается и в уравнении, связывающем количество движения фотона тС с длиной волны X. Это уравнение легко получается из уравнений Планка (И,6) и Эйнштейна (В,1). Сопоставляя эти два уравнения, получим [c.64]

Уравнения Планка и Эйнштейна позволяют получить соотношение между длиной волны света и массой фотона. [c.22]

Сравнивая уравнение (5.1.10) с формулой Планка для плотности энергии в спектре излучения абсолютно черного тела, получим соотношения Эйнштейна [c.180]

Теперь вполне естественной кажется мысль о массе и импульсе р фотона. Сопоставим уравнения Планка и Эйнштейна [c.27]

Значение атомной теплоемкости для твердых тел может быть вычислено по уравнению Планка и Эйнштейна для энергии линейного осциллятора, возбуждаемого квантами энергии. Оно для комнатных температур теоретически равно 3R или 24,94 Дж/моль град. При известных значениях химического эквивалента и удельной теплоемкости можно определить валентность и атомную массу элемента, пользуясь законом Дюлонга — Пти. В самом деле, умножая значение химического эквивалента на удельную теплоемкость, получим [c.14]

Y t), у которого отдельные переходы (скачки) невелики. В этом смысле линейное уравнение Фоккера — Планка использовалось в частных случаях Рэлеем , Эйнштейном , Смолуховским и Фоккером . [c.197]

Эйнштейн и другие с большим успехом использовали это феноменологическое определение функций А н В (см. 8.3), но только для линейных уравнений Фоккера — Планка. Если макроскопический закон нелинеен, то, как впервые отметил Макдональд, возникают трудности. [c.198]

Основываясь на результатах таких экспериментов, Эйнштейн пришел к выводу, что свет состоит из отдельных частиц, обладающих определенной энергией и вызывающих фотоэлектрический эффект эти частицы получили название фотонов. Эти представления относятся к проблеме взаимодействия между светом и отдельными атомами и вытекают из идеи Планка о квантовании энергии. Если воспользоваться уравнением Планка для описания энергии фотона, Е = ку, то [c.65]

Работа выхода 14 представляет собой количество энергии, требуемое для удаления электрона из атома металла. В приведенной записи указывается, что величина к—это постоянная Планка, однако в свое время потребовалось определить ее значение, и лишь спустя несколько лет после вывода уравнения Эйнштейна Милликен экспериментальным путем установил, что оно совпадает со значением постоянной, введенной Планком при описании излучения абсолютно черного тела. [c.66]

Значения колебательных тенлоемкости С, энергии Е (деленной на характеристическую температуру 0) и энтропии 5 как функции от Т/в кривые рассчитаны по уравнениям ПлаНка — Эйнштейна (уравнения гармонического осциллятора). [c.332]

Так как энергия вращательного движения молекул всех газов, кроме водорода и дейтерия, достигает предельного значения уже при невысокой температуре, то Свращ рассчитывают, исходя из принципа равного распределения энергии по степеням свободы. Тогда для двухатомных и многоатомных газов с линейными молекулами Свращ = 2/2 Я, а для трех и более атомных газов Саращ = 3/2 Я. Колебательное слагаемое теплоемкости газа на одну степень свободы по уравнению квантовой теории теплоемкостей Планка — Эйнштейна равно [c.54]

Эта теория, разработка которой была начата Планком, Эйнштейном и Бором, нашла замечательно ясную форму лировку в 1926 г. в виде знаменитого уравнения Шредин-гера. Квантовая механика не только позволила физикам решить все головоломки, которые накопились в области атомных спектров. Она поставила на прочный теоретиче ский фундамент всю химию. Наконец-то был понят сокровенный смысл атомного номера в таблице Менделеева Стал ясен истинный смысл валентности, выяснена природа химической связи, скрепляющей атомы в молекулах. [c.7]

К сожалению, еще весьма недостаточно число исследований, посвященных измерениям теплоемкостей при различных температурах таблица теплосодержания в силу этого обстоятельства содержит далеко не исчерпывающий ма]ериал. Приходится прибегать и к уравнению (188) и к (190) Нернста. При наличии необходимых сведений в таблицах теплосодержания, а также при наличии соответствуюш.их функций Планка-Эйнштейна (или же Дебая) предпочтительна формула (190), значительно упрощающая расчеты. В этом мы уже имели возмажность убедиться при вачисле- [c.211]

Математик. Вы хорошо подметили трудности, которые действительно возникли перед математиками после выхода замечательных работ А. Эйнштейна, М. Смолуховского, А. Фоккера, М. Планка и дф. Появился класс диффузионных случайных процессов и понадобился строгий математический аппарат для их исследования. Это и было сделано такими крупными математиками, как А.Н. Колмогоров, Н. Винер и др. Позвольте мне здесь не говорить об основах созданной ими теории [Вентцель, 1975 Вентцель, Фрейдлин, 1979 Гардинер, 1986]. Для наших приложений важно следующее. Если условия (1.5) и (1.6) выполнены, то микродвижения взаимодействующих частиц в организме практически можно считать диффузионным процессом, а для описания физиологических процессов использовать дифференциальные уравнения [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология