Олифант

Для получения положительных ионов не всегда необходимо испарять твердый слой с поверхности металлического носителя. Когда молекулы газа сталкиваются с раскаленной нитью, то имеется такая же вероятность эмиссии положительных ионов. Источник с поверхностной ионизацией, состоящий из раскаленной проволоки, окруженной парами калия, был использован Муном и Олифантом [1439] для получения ионов калия. Описано интересное развитие этого вида источника [771, 777, 1006, 1033, 2144]. Образец наносят на металлическую нить обычным способом, и эту нить нагревают для испарения образца с достаточной скоростью. Вторую, более раскаленную нить, расположенную поблизости, используют для ионизации паров. Этот метод обладает тем преимуществом, что в нем скорость испарения не зависит от температуры, необходимой для разложения молекул образца такой образец, как хлорид цезия, может испаряться при очень низкой температуре. Если для исследования веществ с высоким потенциалом ионизации необходима высокая температура нити, то это может быть достигнуто путем применения ионизирующей нити без дополнительной затраты образца, неизбежной при высокой температуре одно-нитного источника, причем не будет необходимости иметь образец в виде тугоплавкого материала. [c.125]

Некоторые исследователи пытались определить толщину адсорбционного слоя на поверхности жидкой ртути. Так как адсорбированные количества были очень малы, то во всех опытах пришлось применять косвенные методы, Олифант [ ] нашел, что толщина адсорбированного слоя углекислого газа на поверхности ртути лежит вблизи значения для мономолекулярного слоя. Однако при температуре опыта и максимальном парциальном давлении СО2 (16° и 0,5 ат) нельзя было бы и предположить более одного адсорбированного слоя. Айридел[ ], пользовавшийся измерением поверхностного натяжения и уравнением Гиббса для определения адсорбции некоторых органических паров на ртути, получил величины, соответствующие приблизительно мономолекулярному покрытию, однако его результаты содержат некоторые странные особенности, которые трудно понять. Например, он нашел, что адсорбция бензола достигает максимума, а затем падает с ростом давления. Будучи непоколебимым сторонником мономолекулярной адсорбции, он все же допускает, что адсорбция при насыщении иногда составляет несколько слоев. Наиболее надежные опыты Касселя[1 ], также пользовавшегося измерениями поверхностного натяжения и уравнением Гиббса, ясно указывают на наличие полимолекулярной адсорбции паров четыреххлористого углерода на [c.434]

В 1934 г. во время осуществления ядерных реакций Э. Резерфорд вместе с М. Олифантом и П. Хартеком получили атомы водорода в три раза тяжелее обычных. Это еще одна разновидность легчайшего элемента — сверхтя- [c.148]

Тритий. Третий изотоп водорода был открыт в 1934 г. Олифантом, Хартеком и Резерфордом). Он обладает атомным весом 3 и называется тритий (символ Т). Тритий нестабилен и претерпевает радиоактивный -распад с периодом полураспада 12,5 года. В обычном водороде он не содержится. Его образование и свойства подробно будут описаны в т. II, гл. 13. [c.65]

Как известно, тритий был открыт Резерфордом, Олифантом и Хартеком в 1934 г. при бомбардировке дейтеросоединений ускоренными дейтронами 1 [2]. Основные физические свойства трития следующие метод получения — Ь1(п,о )Зн, период полураспада — 12,26 года, молярная радиоактивность — 2,16 ПБк/моль (58,24 Ки/ммоль), средняя энергия -частиц — 5,7 кэВ, максимальный защитный слой — 0,6 мг/см , пробег в воздухе — 4,5 6 мм, энергия распада — 7,6 10 эВ/(час кюри). [c.484]

Бомбардировка отдельных изотопов. Олифант, Шайр и Крау-тер (1934 г.) получили другое доказательство тому, что в рассматриваемом процессе расщепления участвует изотоп Ы. Они пропускали луч положительно заряженных ионов лития через скрещивающиеся как в масс-спектрографе электрическое и магнитное поля, при этом изотопы Ы и и собирались отдельно на двух маленьких, слегка раздвинутых пластинках. Таким образом было получено каждого изотопа в чистом виде приблизительно по 5 10- г. [c.22]

Лоренс, Ливингстон и др. (1933 г.), а также Олифант и Ре4 зерфорд (1933 г.) показали, что протоны с большой энергией могут расщеплять также бериллий и фтор, но в значительно меньшей степени, чем расщепляются литий и бор. В каждом случае а-частицы испускаются таким образом [c.23]

Эта интерпретация была подтверждена Олифантом, Кинсеем и Резерфордом (1933 г.), которые измеряли длину свободного пути а-частиц и нашли ее равной 13 см, что эквивалентно суммарной энергии в 11,5 10 электрон-вольт. Дефект массы при образовании по вышеуказанной схеме двух а-частиц из ядра лития и дейтона должен привести к выделению 11-10 электрон-вольт. [c.24]

Выбивание протонов. При бомбардировке быстрыми дейтонами лития и некоторых других элементов наблюдается необычный тип расщепления- бомбардируемое ядро превращается в изотоп с атомным весом на единицу больше и в то же время выбрасываются быстрые протоны (Олифант, Шайр и Краутер 1934 г. Кокрофт и Уолтон, 1934 г.) [c.25]

Получение нейтронов. Третий тип расщепления под действием дейтонов приводит к выделению нейтронов. Олифант, Кинсей и Резерфорд (1934 г.) наблюдали при бомбардировке лития, что кроме группы а-частиц с длиной пробега в 13 см имеется смешанная группа с пробегами до 7,8 см. Это явление приписывается процессу испускания нейтрона [c.26]

Доказательства этому предположению были получены Олифантом, Шайром и Краутером (1934 г.), применявшими отдельные изотопы и и Ы, как было описано выше. Однако Лоренс и Ливингстон (1934 г.) высказали сомнение относительно точности этих опытов. Боннер и Брубекер (1935 г.) считают этот процесс расщепления возможным, так же как и процесс [c.26]

Получение трития. Особенно интересным примером расщепления является столкновение двух ядер дейтерия. Если пластинка покрыта тонким слоем хлорида или сульфата дейтераммония, т. е. N0 0 или (N0 )2 50 или тридейтерфосфорной кислоты ОдРО,, то под действием быстрых дейтонов (100000 V) получаются две резкие группы частиц с длиной пробега около 15 см. и 1,6 см, соответственно (Олифант, Гартек и Резерфорд, 1934 г.). Все частицы несут в данном случае по одному заряду и распределяются почти поровну на две группы поэтому вероятно, что расщепление приводит к образованию пары частиц с большой и малой длиной пробега. Все три бомбардируемые пластинки имеют только один общий компонент — дейтерий, поэтому результаты заставляют предполагать следующий процесс расщепления [c.27]

На фотографиях в камере Вильсона (Ди, 1935 г.) ясно видны две траектории, из которых одна значительно длиннее другой. Как и следует ожидать на основании предположенного процесса расщепления, траектории расходятся от пластинки в противоположных направлениях. Тщательное изучение длины пробега атомов 41 и Т дает для величины их энергии значение 3,97 10 электрон-вольт, эквивалентное 0,0042 единицам массы. Эта масса является избыточной, если исходить из дейтерия (Олифант, Кемптон и Резерфорд, 1935 г.). Атомный вес трития может быть рассчитан следующим образом [c.27]

Одним нз наиболее неожиданных результатов изучения изменений массы и энергии при процессах расщепления является предположение, что применяемые до сих пор масс-спектроскопические атомные веса легких элементов нейравильны. Эта точка зрения была независимо друг от друга высказана Олифантом, Кинсеем и Резерфордом (1935 г.) и Бетом (1935 г.). В процессе [c.28]

Изотопы лития были полностью разделены Олифантом (1934) с помощью массового спектрографа. Оба пучка Ll и Li , разделенные в этом приборе, улавливались на сильно охлажденные металлические пластинки, на которых саждалс слой металла порядка 10 г, которого было достаточно для осуществления некоторых ядерных реакций, вроде изложенных в гл. 2, IV. [c.45]

Газообразный дейтерий реагирует с водой в присутствии катализаторов по схемам Вз + НзО = Щ- - ОдО и Оз + НзО = НО + НОО (Олифант, братья Фаркас и др.). Для последней реакции равновесию отвечает соотношение концентраций [c.48]

Кроме дейтерия недавно Олифантом в лаборатории Р езер ф о р д а был обнаружен новый изотоп водород №, содержание которого в обычной воде меньше 1 10 . При концентрировании тяжелой воды электролизом он остается [c.48]

Извлечение вторичных электронов ионами из поверхности металла за счёт энергии ионизации иона подтверждается, например, опытами Пеннинга [582], результаты которых изображены на рисунке 85, относящемся к выделению ударами ионов неона вторичных электронов из меди. По оси абсцисс на этом рисунке отложено в вольтах ускоряющее ионы напряжение О, по оси ординат — число освобождённых из металла электронов, приходящихся на один ион. Экстраполяция графика Пеннинга к 7 == О показывает, что при поле [/ = О, когда ударяющийся о поверхность металла ион обладает лищь энергией ионизации, эмиссия электронов из меди при ударе ионов неона не равна нулю, а лежит в пределах от 0,02 до 0,025 электрона на один ион. Согласно кривой Пеннинга эмиссия электронов в пределах между 100 и 400 в зависит линейно от разности потенциалов И, пройденной ионами. Подобные же кривые получал и Олифант [596, 597]. В других исследованиях установлено, что число ионов, отражённых от поверхности металла без их нейтрализации, невелико (4—7%) 583, 584]. [c.190]

Еш е до открытия изотопа Не в естественном гелии ядра Не наблюдались в качестве продуктов различных искусственных ядерных реакций. Впервые его наблюдали Олифант, Кинзей и Резерфорд [70] при бомбардировке протонами. Они предложили подтвердившуюся в дальнейшем реакцию [c.22]

При бомбардировке дейтронов дейтронами Олифант, Хартек и Резерфорд [71] обнаружили излучение нейтронов и предложили реакцию [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология