Поверхность коэффициент излучения

Р , С , — поверхность, коэффициент излучения и абсолютная температура излучающего тела [c.46]

Материал Состояние поверхности Коэффициент излучения [c.414]

В котором F — коэффициент, зависящий от коэффициента излучения поверхности зерна и структуры слоя Т — абсолютная температура в данном месте зернистого слоя, К. [c.106]

Со — приведенный коэффициент излучения системы пламя — облучаемая поверхность, Вт/(м -К ) ф — коэффициент, характеризующий размеры факела пламени ф — угловой коэффициент, характеризующий условия взаимного расположения источника излучения и облучаемой поверхности [c.25]

Отношение величины энергии полного излучения любой поверхности к величине энергии полного излучения абсолютно черного тела называется степенью черноты поверхности е, или коэффициентом излучения. Энергия излучения абсолютно черного тела определяется исключительно его температурой. [c.167]

Сравнение (26) при р/=0 и f,,==1 с (27) показывает, что, если все стенки черные, угловой коэффициент и коэффициент переноса излучения идентичны. В этом случае на поверхность / попадает только та часть излучения черной поверхности i, которая непосредственно излучается в ее направлении. Если же стенки не черные, то плотность потока, испускаемого поверхностью i излучения, равна только е,В,-, а поверхность / поглощает не все падающее на нее излучение, но зато излучение поверхности i отражается другими поверхностями и часть его попадает на /. В результате возрастает при [c.470]

Теплообмен излучением в этих трубах происходит аналогично теплообмену плоской поверхности с площадью, равной площади отражателя, экранируемой трубами (рис. 4). Если предполагается, что поверхность отражателя адиабатическая, то коэффициент излучения эквивалентной плоской поверхности равен [c.114]

С. Пример расчета по различным моделям. Расчеты по различным моделям выполнены для цилиндрического технологического нагревателя мощностью 3,3 МВт. Проектная температура газа на выходе из конвективного участка равна 600 К. Поглощающие теплоту трубы с наружным диаметром 0,14 м расположены в один ряд с расстоянием между центрами 0,25 м. Коэффициент излучения труб равен 0,85, и установлено, что температура поверхности труб равна 650 К. Топливная смесь (88 % углерода и 12 % водорода по массе) сгорает при 25% -ном избытке воздуха (что соответствует 18,6 кг воздуха на 1 кг топлива), который предварительно подогревается до 480 К. [c.120]

Если активные поверхности Ру и р2 не черные, а серые с коэффициентами излучения б1 и б2, то поток тепла изменяется и может быть представлен уравнением, аналогичным выражениям (1У-104) и (IV- 17) [c.310]

Значение ф1,2 легко определяется в случае двух параллельных неограниченных ( Ф =1) серых поверхностей с коэффициентами излучения б1 и 82. Переданное между этими поверхностями тепло равно разности энергии общего излучения Рь покидающего поверхность и энергия излучения Ог, покидающего поверхность р2 И падающего на поверхность Ру. [c.310]

Т и — температура первой и второй поверхностей в °К Л — приведенный коэффициент поглощения для системы С — приведенный коэффициент излучения для системы. [c.459]

Если поверхность излучения более нагретого тела значительно меньше замкнутой вокруг него поверхности излучения другого тела, т. е. < р2, то вычитаемым в знаменателе можно пренебречь и тогда = С, (коэффициенту излучения более нагретого тела). [c.274]

Величина е, характеризующая способность вещества к поглощению света определенной длины волны, называется молярным коэффициентом экстинкции. Если длина измеряется в см, а концентрация — в молях на литр, то единицей измерений для коэффициента экстинкции является л/моль см. Поскольку число молей в литре равно числу ммолей в мл, т. е. в 1 см , то можно ту же единицу записать в виде см /ммоль. Нетрудно убедиться, что молярный коэффициент экстинкции есть число, показывающее, на какой площади нужно разместить 1 ммоль (6,02 10 молекул) вещества, чтобы при прохождении излучения через такую поверхность интенсивность излучения упала бы в 10 раз. [c.148]

В последних трех уравнениях индекс 1 относится к нагревателю, 2 —к нагреваемому изделию, 3 —к стенке печи i2, С1з,Сз2 —приведенные излучательные способности, Вт/(м2.К ) Fi2, fia, 32 — взаимные поверхности облучения, м2, — чисто геометрические параметры, определяемые в зависимости ОТ размеров и формы тел, участвующих в теплообмене, и их взаимным расположением в пространстве. Они могут быть выражены через угловые коэффициенты излучения Fu = = ф12 г, Flз = Фlз Fl -Рз2==фз2 з, где ф12,ф1з и Фз2 —усредненные угловые коэффициенты излучения, численно показывающие, какая доля из полного излучения одного тела попадает на другое. [c.71]

Общий коэффициент излучения зависит от состава газового потока (излучательной способности компонентов), толщины слоя фазы и способности твердой поверхности поглощать тепловые лучи [И, 12, 20]. [c.31]

Здесь П — расчетные поверхности взаимного излучения при замене трубного экрана плоской поверхностью р — коэффициент, учитывающий, во сколько раз эффективная лучевоспринимающая поверхность теплообмена между излучающей стеной и трубным экраном меньше поверхности между излучающей стеной и сплошным экраном [c.426]

Из других свойств графита необходимо отметить следующие. Коэффициент излучения матовой поверхности графита равен [c.45]

Известно выражение [1.9] для углового коэффициента излучения системы, включающей сферу малого радиуса и прямоугольник бесконечной длины, где центр сферы расположен по нормали к поверхности прямоугольника, про- [c.134]

Таким образом, суммарный эффект от увеличения светимости факела за счет изменения видимого коэффициента излучения и температур, входящих в уравнение лучистого теплообмена, в одних случаях увеличивает теплопередачу излучением от факела поверхностям нагрева, расположенным в топочной камере, а в других— уменьшает. Изменение теплоотдачи излучением сопровождается изменением температуры газов на выходе из топочной камеры, а это в свою очередь приводит к повышению или понижению температуры перегретого пара [Л. 18— 23]. [c.29]

Для определения результирующих потоков излучения необходимо располагать данными по коэффициентам излучения. Коэффициент излучения является сложной функцией, зависящей от природы излучающего тела, его температуры, состояния поверхности, а для металлов— от степени окисления этой поверхности. Для чистых металлов с полированными поверхностями коэффициент излучения имеет низкие значения. Так, при температуре 100коэффициент излучения по отношению к его величине для абсолютно черного тела не превышает 0,1. Металлы характеризуются высокой отражательной способностью, так как из-за большой электропроводности луч проникает лишь на небольшую глубину. Для чистых металлов коэффициент излучения может быть найден теоретическим путем. Относительный коэффициент (степень черноты) полного нормального излучения для них связан с удельным электрическим сопротивлением рэ зависимостью [c.385]

В случае серых поверхностей (коэффициенты излучения которых меньше, чем черного тела) результирующее излучение между двумя поверхностями, разделенными лучепрозрачной средой, может быть вычислено по уравнению, предложенному Хот-телем [3] [c.20]

Материал Вид и качество поверхности Температура в С / Коэффициент излучения С в ккал/м X Хчас °К Относительная излучаемость е [c.347]

Здесь т — время г — внутренний радиус трубопроводов б—толщина отложений у — кинематическая вязкость воздуха ив — скорость воздуха 1 — температура поверхности масляных отложений t — температура воздуха а — коэффициент излучения X — теплопроводность воздуха а — температуропроводность воздуха Е — энергия активации ко — предэкспоненциальный множитель (р — коэффициент в формуле Крауссольда АТ — среднеарифметическая температура воздуха и поверхности отложений д — тепловой эффект реакции р — стехиометрический коэффициент Со — массовая концентрация кислорода вдали от реагирующей поверхности Ро — атмосферное давление р — давление сжатого воздуха с — теплоемкость отложений р—кажущаяся плотность отложений. [c.34]

Последняя формула предполагает равенство температур ядра слоя Тв и частиц на поверхности газового пузыря, обращенной к теплопередающей стенке. Здесь = 4,9 -10 — коэффициент излучения абсо.чютно черного тела, температуры Тв и —в единицах абсолютной шкалы (К). Если принять что газовый [c.431]

Щ Количество тепла, передаваемое потоком газов непосредственно открытой поверхности материала, определяется по формулам, аналогичным указанным выше, в которые вместо температуры и коэффициента излучения поверхности футеровки представляются аналогичные их значения для материала. Суммируя количество тепла, передаваемое материалу потоком газов непосредственно и черф футеровку по всей длине печи, получим общее количество, которое должно соответствовать заданному тепловым балансом. [c.231]

Коэффициенты (р1.л и (р., называются угловыми коэффициентами излучения поверхностей Ну иа Яо и Н, иа Ну. Каждый коэффициент определяет долю от всей излучаемой даиион поверхностью энергии, которая падает Г а другую иоверхност1>. Гкли-чнны угловых коэффициентов зависят от взаимного расположения и размеров поверхностей. [c.168]

Другой распространенной конструкцией теплонрнем-ника являются горизонтальные трубы, ра шещенные в вертикальной плоскости между стенками-отра,жателями.Такое расположение труб используется в критических условиях, когда требуется равномерное распределение труб по периметру. Как правило, шаг разме цения труб равен двум диаметрам и отношение максимального теплового потока к среднему равно 1,2. Строгое описание такой конфигурации представляет собой серьезную проблему. В 19 предложено заменить каждую трубу вертикальной плоско11 поверхностью, которая поглощала бы такое же количество излучения, как и труба (см. рис. 4). Высота каждой плоской поверхности равна расстоянию между трубами, умноженному на параметр Р, определяемый по (5). Эффективный коэффициент излучения плоской поверхности, заменяющей трубы, больше, чем коэффициент излучения труб, и равен [c.114]

Если потери через стенку пренебрежимо малы, то (16) позволяет определит , ([функциональную зависимость тепловой характеристики тонки от двух безразмерных групп параметров и Г, . Приведенная плопностьД учитывает любые изменення рабочих параметров, таких, так тип топлива, избыток или изменение температуры воздуха из-за подогрева (что влияет па температуру пламени или коэффициент излучения газа), поверхность поглотителя теплоты по отношению к поверхности стеиок и коэффициент излучения стенки. Связь между Q й, 0 с1 и Т, проиллюстрирована на рис. 1. Практический интерес представляет интервал 0,1 <0 <2. Из рис. 1 следует, что при низких значениях приведенной плотности эффективность увеличивается при уменьшении приведенной плотпости, приближаясь к предельным значениям, равным 1 — Т1 (это не выполняется при учете потерь через стенки), а при высокой приведенной плотности эфк1)ектициость обратно пропорциональна О. Изменение температуры теплоприемника оказывает незначительное воздействие, если 7 1<0,3. [c.116]

Для трубчатых поглот 1телей теплоты, расположенных рядом с отражателями, общее сопротивление излучению может быть вычислено по выражению для плоского поглотителя с использованием величин площади поверхности отражателя, закр )Шаемон трубами А1, и афс юктивного коэффициента излучения Е1, вычисленного по (4), 3.11.2. [c.117]

Высоковакуумная изоляция. Основное достоинство высоковакуумной теплоизоляции состоит в значительном снижении теплопередачи [115]. Количество передаваемого через остаточный газ тепла снижается с увеличением глубины- вакуума и при давлении 10 мм рт. ст. становится весьма малым. асчеты показывают, что проводимость остаточногсугаза при давлениях в вакуумированном пространстае" юрядка 3 10 мм рт. ст. составляет менее 0,05% от лбщего потока тепла для поверхностей с коэффициентом излучения 0,74 или менее 1% для поверхности алюминиевой фольги [134]. Кроме того, при высоковакуумной изоляции не требуется никаких дополнительных материалов. [c.127]

Очевидно, что рефракционно-геометрический коэффициент не зависит от величины, формы и расположения отражающих поверх ностей, так как они только замыкают систему. Не играет роли и коэффициент излучения этих стенок. Безразлично, полностью ли они отражают излучение или частично отражают, а частично поглощают важно только,, чтобы эти поверхности были адиабатически изолированы снаружи. [c.310]

Когда обе поверхности и плита имеют одинаковые коэффициенты излучения, то, согласно уравнению (IV-123), все эмиссионногеометрические коэффициенты формы будут равны. Решение уравнения (1У-126) дает температуру плиты [c.312]

Во время сушки поверхность поглощает излучение аЕ, преобразуя его в тепло Е — интенсивность излучения, а — коэффициент поглощения). За счет этого тепла температура поверхности достигает значения /пов с парциальным давлением пара растворителя над поверхностью, равным рпов- Температура потока воздуха над этой поверхностью равна t, а парциальное давление пара растворителя в нем р. С единицы поверхности будет испаряться г(Рпов — р) моль растворителя и уходить путем конвекции О к( пов —О тепла ( к — коэффициент теплоотдачи путем конвекции). Обозначив через г мольную теплоту испарения растворителя, получим балансовое уравнение [c.657]

Но так как излучение тела зависит не только от его температуры, но и от его коэффициента теплового излучения, разные тела при одной и той же температуре будут посылать на рабочий конец термоэлемента пирометра разное количество энергии. Поэтому градуировку этих пирометров производят по специальной эталонной лампе, имеющей свойства абсолютно черного тела. При измерении температуры реальных физических тел пирометр будет показывать меньшую против действительной яркостную температуру интегрального излучения. Для больщинства нагреваемых в электрических печах изделий и материалов, поверхность которых окислена, коэффициент теплового излучения е=0,9 0,7, и для них погрешность измерения составит 2,5—9,0%. В случае нагрева в защитной атмосфере или в вакууме, когда поверхность тел блестящая и е достигает 0,4—0,3, погрещ-ность равна 25—35%- Поэтому с помощью радиационного пирометра нельзя вести точное измерение температуры, пользоваться им можно лишь в случаях, когда поверхность объекта излучения близка по своим свойствам к абсолютно черному телу или точно известен коэффициент теплового излучения тела, температуру которого надо измерить. [c.34]

В газовой фазе при высокой температуре перенос тепла осуществляется также лучеиспусканием. За основу для расчета этого процесса принимается уравнение Ньютона. Коэффициент прямой отдачи тепла лучеиспусканием л находится по уравнению (7), приведенному в табл. 1.4 (С1 2 —общий коэффициент излучения /"ср —температура прозрачной для тепловых лучей фазы Г т температура поверхности стенки ф —угловой коэффициент, учитывающий взаимное расположение обменивающихся теплом поверхностей). [c.31]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.18 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.2 , c.3 , c.4 , c.5 , c.6 , c.7 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.18 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.8 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология