Электромагнитное излучение волное число

Все органические молекулы, в том числе и молекулы асфальтенов, обладают общим свойством — поглощать электромагнитное излучение. Поглощение весьма селективно, т. е. излучение определенной длины волны данной молекулой сильно поглощается тогда как излучение других длин волн поглощается слабо или совсем не поглощается. Область поглощения называется полосой, а совокупность полос поглощения данной молекулы является характеристичной для этой молекулы и не может быть продублирована никакой другой молекулой, даже весьма близкого строения. Однако в молекулах органических соединений, особенно сильно выраженной ароматической природы, бывают случаи когда способностью поглощать электромагнитную энергию обладает не вся молекула, а только определенная группа атомов, входящих в ее состав в то время как остальная часть молекулы остается инертной в отношении этого излучения. Важно подчеркнуть, что характер поглощения этой группой атомов не изменяется существенно даже при структурном видоизменении всей молекулы. Это дает возможность определять некоторые структурные элементы в молекулах просто сравнением их спектра со спектрами молекул известного строения. Поэтому для успешного решения молекулярно-структурных проблем с помощью электронных спектров необходимо весьма подробно знать спектральные характеристики различных поглощающих групп атомов. Это положение напоминает положение хромофорных групп в молекулах органических веществ, ответственных за их окраску. [c.211]

Электромагнитное излучение характеризуется как волновыми (длина волны или частота колебаний), так и энергетическими (электрон-вольты или джоули) параметрами. Длина волны и частота колебаний связаны между собой уравнением у = с/Х, где V — частота колебаний, Гц (1Гц=1 с- ) с —скорость света в вакууме (З-Ю см С ) X —длина волны в ангстремах (1А=Ю- м = = 10 мм), нанометрах (1 нм = 1 ммк=10- мм = 10- м), микрометрах (1 мкм = 10 м). Часто излучение характеризуется также волновым числом V, измеряемым в обратных сантиметрах, см . [c.51]

Частота V — число раз в секунду, когда электрическое (или магнитное) поле достигает своего максимального положительного значения. Для измерения частоты используют единицу системы СИ — герц (1 Гц = = 1 с ) или кратные ей мегагерц (1 МГц = МО Гц), гигагерц (1 ГГц = = МО Гц). Длина волны электромагнитного излучения связана с его частотой соотношением [c.199]

Основной характеристикой электромагнитного излучения яв ляется длина волны % или частота V (чаще вместо частоты ие пользуется волновое число V). Электромагнитные излучения раз личных длин волн (частот) составляют электромагнитный спектр В спектрофотометрии используются ультрафиолетовый (УФ), ви димый и инфракрасный (ИК) участки электромагнитного спектра [c.458]

Энергетические характеристики электромагнитного излучения. Электромагнитное излучение может быть охарактеризовано следующими параметрами длиной волны Я,, частотой V, или волновым числом V, и соответствующей им энергией Е излучения (табл. 1). [c.5]

Инфракрасный спектр поглощения отражает взаимодействие молекул вещества с электромагнитным излучением в диапазоне волн длиной 1—50 мк. Напомним, что обычно единицы Длины волны Х в ИК-спектре — микрон, а единица волнового числа ш — см . Для пересчета одной единицы в другую справедливо соотношение [c.471]

Какая из перечисленных величин пропорциональна энергии электромагнитного излучения скорость, волновое число или длина волны [c.377]

Планком проблемы излучения абсолютно черного тела все экспериментальные работы подтверждали волновую теорию излуче- ния. Однако с 1900 г. накопившееся очень большое число экспериментальных фактов несомненно указывало на корпускулярную природу электромагнитного излучения, что не ограничивалось рассмотренными конкретными примерами. Так, Эйнштейн, а позднее Дебай разрешили проблему удельной теплоемкости твердых тел на основе квантовых положений, а Комптон так объяснил рассеяние Х-лучей электронами при их взаимодействии, как если бы оно произошло между релятивистскими бильярдными шарами. Имея в виду обилие доказательств в пользу квантовой теории, можно было бы склониться к мнению, что цикл замкнулся, и ученые опять вернутся к основным взглядам Ньютона. Но это абсолютно не так. Конечно, нельзя отрицать, что электромагнитное излучение, как уже было показано, имеет как волновой, так и корпускулярный характер. Это ставит перед нами дилемму фотон — волна или частица Эта проблема не относится к числу легко разрешимых решение ее не может быть получено при просто химическом или физическом подходе. Здесь приоткрывается новая страница естествознания. Эта проблема имеет и определенный философский характер. [c.38]

При прохождении любого электромагнитного излучения, в том числе и рентгеновского, через вещество происходит частичное рассеивание излучения. Под действием периодически изменяющегося электрического поля электроны вещества начинают колебаться с частотой, равной частоте падающего излучения.Колеблющиеся электрические заряды становятся источниками вторичного электромагнитного излучения гой же частоты, которое распространяется во всех направлениях и наблюдается как рассеянное излучение. Пучок рассеянного излучения, выбранный в некотором направлении, складывается из волн, рассеянных в этом направлении. Однако в подавляющем большинстве направлений эти волны на фронте рассеянной волны не совпадают по фазе и частично или полностью гасят друг друга, и заметного рассеяния не происходит. Однако при прохождении пучка через периодическую структуру — кристалл в некоторых определенных направлениях рассеянные волны совпадают по фазе и, усиливая друг друга, дают интенсивный пучок рассеянного излучения. Возникновение интенсивного рассеяния рентгеновского излучения по неко-торы.м дискретным направлениям в результате взаимодействия их с периодическими структурами называется дифракцией рентгеновского излучения. [c.160]

Линейная завнсимость между величинами, характеризующими процесс поглощения излучения А, lg Т), и концентрацией вещества в растворе или толщиной поглощающего слоя может быть получена только ири постоянном значении коэффициента погашения е. Как видно из уравнения (1.9), е не зависит от с и / и характеризует степень поглощения электромагнитного излучения каким-либо веществом. Степень поглощения неодинакова при различных длинах волн и зависимость величины, характеризующей поглощение (А, г, lge), от длины волны (к), частоты (V) или волнового числа (V) можно изобразить спектральной кривой поглощения. Не существует единой системы построения кривых спектров поглощения. [c.17]

Волновое число - величина, связанная с длиной волны электромагнитного излучения соотношением V = 10 /А.. [c.292]

Приведенные формулы справедливы для любого электромагнитного излучения, в том числе и для видимого света, длины волн которого гораздо больше размеров атомов и молекул. Однако в случае видимого [c.27]

Длины волн электромагнитных излучений часто характеризуют также волновым числом V [c.294]

Еще одной формой энергии, с измерением которой приходится иметь дело в химии, является энергия излучения. Энергия, поступающая к нам от Солнца, представляет собой энергию электромагнитного излучения, распространяющегося со скоростью света и обладающего волновыми свойствами,—оно характеризуется длиной волны X, частотой V и амплитудой (рис. 2.13). (Ознакомиться с греческим алфавитом, буквы которого часто применяются для различных обозначений в химии, можно по приложению II.) Частота волнового процесса определяется числом волн, проходящих через фиксированную точку за секунду, и зависит от длины волны X и скорости ее распространения с следующим образом [c.32]

Энергия электромагнитного излучения определяется его частотой. Частоту обычно выражают как число колебаний в секунду в единицах, называемых герцами. Звуковая волна, вызывающая 1000 колебаний в секунду, имеет частоту [c.32]

Спектр можно рассматривать как последовательное расположение электромагнитного излучения по длинам волн. Длины волн могут изменяться от 10"мм до миллионов метров. Для удобства используются ангстрем (А), равный 10" см, и микрометр (мкм), ранее называвшийся микроном (ц) и равный 10" см. В ИК-спектроскопии часто используется волновое число v, которое связано с длиной волны X соотношением v (см" ) = (Ю Ц где X выражено в микрометрах. Для наглядности волновое число может быть представлено как число целых длин волн электромагнитного излучения в одном сантиметре (рис. 1.1). Волновое число прямо пропорционально энергии и частоте колебаний структурного элемента исследуемого соединения [c.14]

При воздействии на вещество относительно слабого электромагнитного излучения, каким являются тепловые инфракрасные лучи с длиной волн 2—20 мкм. поглощается часть энергии, соответствующая частоте, с которой колеблются те или иные связи в молекуле. В ИК-спектрах чаще указывают не значения для волн, а их обратную величину — часто гу, или волновое число, размерность которого см ( обратные сантиметры ). [c.484]

С точки зрения классической электродинамики, возникновение сплошного спектра объясняется резким торможением электронов в поле ядер атомов, из которых состоит анод. Как известно, всякое неравномерное движение заряженной частицы сопровождается электромагнитным излучением в окружающее пространство. Торможение каждого электрона в тонком поверхностном слое анода создает электромагнитный импульс, который можно рассматривать как сумму бесконечного числа налагающихся друг на друга электромагнитных волн, различных длин от нуля до бесконечности (теорема Фурье). Так как анод непрерывно бомбардируется электронами, то совокупность [c.140]

Исследование оптической активности молекул, в том числе и молекул координационных соединений, имеет давнюю историю. Еще 70 лет назад у тартратных комплексов переходных металлов был обнаружен эффект Коттона, задолго до того, как впервые удалось разделить оптические изомеры комплексов переходных металлов. Термин эффект Коттона [1] относится ко всей совокупности явлений, которые наблюдаются при взаимодействии электромагнитного излучения с оптически активными молекулами в области длин волн, соответствующих полосе поглощения. [c.147]

Основные параметры электромагнитного излучения— длина волны К, частота колебаний v[ " ], волновое число V [см ] связаны между собой уравнением [c.31]

Электромагнитное излучение может быть охарактеризовано энергетическими и волновыми параметрами. Энергия излучения выражается в электронвольтах (зВ) или в джоулях (Дж). В качестве волновых параметров используются длина волны %, частота V или волновое число V. Длина волны может быть выражена в метрах, сантиметрах, микрометрах (10 м), нанометрах (10 м, нм) или [c.34]

Свет — это узкая область в спектре электромагнитного излучения. Оно характеризуется частотой V (с , Гц), либо волновым числом V (см- ), либо длиной волны К (см., нм). Эти величины взаимосвязаны [c.11]

Характеристикой электромагнитного излучения служит также волновое число о, которое определяется числом волн, приходящихся на 1 см. Если длина волны выражена в сантиметрах, волновое число равно 1/А,. [c.98]

Длина волны и частота колебаний светового излучения (число длин волн, излучаемых в 1 сек.) служат характеристиками излучения. Следует отметить, что частота характеризует периодичность электромагнитного излучения во времени и не зависит от среды, в которой распространяется свет, а длина волны характеризует периодичность излучения в данной среде пространства и меняется в зависимости от свойств среды, в которой распространяется свет. Эта зависимость определяется показателем преломления [c.10]

Электромагнитное излучение можно охарактеризовать несколькими параметрами. Частота — число колебаний в единицу времени (используется при описании энергии как электромагнитной волны) обычно единицей частоты служит герц (1 Гц=1 колебание в секунду). Скорость распространения с в вакууме равна 2,9979-10 м-с , в других средах она несколько меньше. [c.15]

ГИИ при каком-либо атомном или молекулярном процессе. В табл. 17 указаны те виды процессов, при которых возникают соответствующие излучения или которые могут возбуждаться пмп Там же приведены длины волн X, волновые числа ш и значения энергии квантов Е = кч различных видов электромагнитного излучения. [c.236]

Энергия излучения обычно характеризуется электромагнитным спектром (рис. 1), охватывающим область от километровых радиоволн до десятых долей ангстрема у-излучения и космических лучей. Для характеристики участка спектра часто используют волновое число V, которое в отличие от длины волны К не зависит от рефракции среды. Волновое число v показывает, какое число длин волн приходится на 1 см пути излучения в вакууме и определяется соотношением V = 1/Х. Следовательно, с частотой v поглощаемого излучения волновое число связано соотношением v = vie. [c.6]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

Гамма-лучи представляют собой электромагнитное излучение с очень короткой длиной волны (т.е. фотоны высокой энергии). Положение гамма-лучей в шектромаг-нитном спектре показано на рис. 5.3, ч. 1. Гамма-лучи можно обозначать символом о7- Ядра, испускающие такое излучение, не меняют ни своего атомного номера, ни массового числа. Гамма-излучение почти всегда сопровождает какое-ниб удь другое [c.246]

Сегодня квантовая химия позволяет с высокой точностью вычислять равновесные межъядерные расстояния и валентные углы, барьеры внутреннего вращения, энергии образования и энергии диссоциации, частоты и вероятности переходов под влиянием электромагнитного излучения в весьма широком диапазоне длин волн (от рентгеноэлектронных спектров до спектров ЯМР), энергии активации, сечения и константы скорости простейших химических реакций. В ходе квантовохимических расчетов для многих молекул было обнаружено, с одной стороны, существование значительного числа минимумов на потенциальных поверхностях, разделенных часто невысокими барьерами (нежесткие молекулы), была установлена высокая чувствительность электронного распределения к изменениям ядерной конфигурации, а с другой стороны, были подтверждены и постулируемые классической теорией возможности переноса локальных характеристик отдельных фрагментов молекул в рядах родственных соединений и т.п. Квантовая химия значительно облегчает интерпретацию различных экспериментальных спектров. [c.5]

Это значит, что если спектр сканируют при вращении решетки монохроматора с постоянной скоростью, то спектр автоматически регистрируется на диаграмме в линейной шкале длин волн. Если барабан призменного монохроматора вращается с постоянной скоростью, то спектр не получается линейньпи ни в длинах волн, ни в волновых числах. Однако в волновых числах спектр для некоторых целей более удобен. В ИК-спектроско-пии электромагнитное излучение практически вообще не представляют в единицах длин волн. Вероятно это связано с тем, что данная спектральная область соответствует колебательным процессам, и ее логичнее представлять в единицах, обратно пропорциональных длине, т. е. в обратных сантиметрах — волновых числах. В ИК-спектроскопии их часто называют частотами, имеющими размерность обратные сантиметры. Отметим, что в аналитической молекулярной спектроскопии — спектрофотометрии и люминесценции практически всегда используют нанометры. [c.203]

Инфракрасные спектрь[ поглощения (ИК-спектры) относятся к инфракрасной части электромагнитного излучения. Обычно применяемая область длин волн 2,5-10 —2,5-10 м или 2,5—25 мкм (волновые числа 4000—400 см ), энергия кванта 0,5—0,05 эВ. Поглощение в этой области связано с возбуждением колебательных уровней атомов в химических связях. Так же как электроны в молекулах располагаются на определенных уровнях энергии, атомные колебания в химических связях характеризуются дискрет- [c.53]

При абсорбции электромагнитных излучений с большой длиной волны первичным процессом является поглощение фотона, происходящее в единичном акте. Затем могут происходить последующие процессы возбул<дения и (если энергия излучения достаточно велика) ионизации, причем они приобретают большее значение при переходе к меньшим длинам волн. Именно эти последующие процессы вызывают химические эффекты, которые нас интересуют и которые будут обсуждены в гл. П. Независимо от природы и интенсивности этих процессов, поглощение излучения, осуществляемое в единичном акте, показывает, что число dn фотонов, поглощенных при прохождении излучения через слой dx вещества, пропорционально dx и числу п падающих фотонов. Отсюда следует, что —dn — . in dx, а поскольку п пропорционально интенсивности I, мы получаем [c.23]

Неорганический синтез широко использует такие факторы, как температура, давление (в том числе за счет взрыва), концентрация компонентов, скорость гомогенизации реагирующих масс, инициирование и ускорение реакций за счет катализа, воздействие электромагнитного излучения в широком диапазоне длин волн и энергий и т. п. Следует отметить широкое распространение таких методов, как синтез при высоких и сверхвысоких давлениях и температурах, приведший к получению искусственного алмаза и боразопа, осуществление процесса под воздействием ударных волн, синтез в неводпых средах, в том числе в расплавленных солях. Эффективно проходит синтез в низкотемпературной плазме (например, получение окислов тугоплавких металлов). Электрические разряды в газах часто нримепяются для получения соединений, которые вследствие высокой эпдотермичности их образования не могут быть получены другим путем. [c.59]

Ряд интересных задач, важных, в частности, для исследований по защите от акустического шума и вибраций, появляется при изучении распространения энергии из одной точки в другую по г трактам (рис. 6.1). В этом случае вычисление частотной характеристики, определяющей зависимость наблюдений на входе и выходе, позволяет правильно определить общую меру линейной связи между входной и выходной величинами, но не дает возможности оценить вклад отдельных трактов. Для решения таких задач в первую очередь необходимо четко различать дисперсное и бездисперсное распространения энергии, т. е. зависит ли скорость распространения энергии от частоты. Некоторые типы распространения энергии дисперсные примерами могут служить волны на поверхности океана или же волны изгиба в конструкциях. Однако во многих других случаях процесс распространения энергии можно считать бездисперсным, например электромагнитное излучение и продольные волны (волны сжатия) в различных средах, в том числе в воздухе и воде (акустический шум). [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология