Движение газа безвихревое

Осесимметричные безвихревые движения газа описываются уравнением неразрывности [c.224]

Уравнение (2.25а) является основным при исследовании движения газа. Его решение дает картину движения газа, т. е. скоростное поле, относящееся к данному моменту времени. Придавая координатам значения, соответствующие поверхностям камеры, получим распределение скорости вдоль внешней границы пограничного слоя. При таком подходе, разумеется, вытеснительное действие слоя, т. е. его обратное влияние на безвихревую часть заряда, учтено быть не может. Поэтому рассматриваемая дальше модель может квалифицироваться как модель первого приближения. [c.95]

ЛАМИНАРНОЕ ДВИЖЕНИЕ — струйное, безвихревое движение жидкости или газа по трубам, при к-ром отдельные струи жидкости или газа движутся параллельно одна другой. [c.108]

Всякое движение газа неразрывно связано с идущим в нем термодинамическим процессом. При этом возможны такие ситуации, когда этот процесс является однопараметрическим. Отсюда возникают термодина.ми-ческие подмодели, среди которых наиболее важной и часто эксплуатируемой является модель изэнтропического движения. Далее, большое место в газовой динамике занимает теория установившихся течений (в том числе безвихревых). В этой подмодели пространство событий отходит на второй план, каждое событие является вечным , застывшим во времени. В пространстве течения процесс утрачивает, вообще говоря, свойство детерминированности, что влечет целый ряд новых эффектов. К ним относится, например, переход через скорость звука и связанное с ним из.менение типа основных дифференциальных уравнений. [c.83]

Движение газа называется безвихревым, если в этом движении вихрь tu равен нулю [c.101]

В безвихревом изэнтропическом движении газа слабый разрыв на контактных характеристиках невозможен. Другими словами, всякий разрыв на контактной характеристике необходимо является сильным разрывом. [c.105]

Для игнорирования плотности газа в уравнениях движения пренебрегают изменением давления внутри пузыря под действием силы тяжести и ускорения ожижающего агента. Таким образом, поверхность пузыря образуется линиями тока твердых частиц и должна быть поверхность с постоянным давлением газа. Следовательно, форма пузыря должна определяться задачей о линиях тока при безвихревом движении в указанных условиях. [c.96]

По Партриджу и Роу облако циркуляции по форме близко к сфере (концентрация газа в нем принята одинаковой по всему объему), поднимающейся в режиме безвихревого движения через газовую среду иного состава. Авторы далее использовали эмпирическое уравнение массообмена между неподвижными тарами и ньютоновской жидкостью. [c.290]

Ламинарным (безвихревым) называется установившееся стационарное движение жидкости или газа. При ламинарном движении во всем объеме жидкости вектор го1 =0. [c.254]

Авторы, воспользовавшись аналогией между псевдоожиженным слоем вблизи начала псевдоожижения и капельной жидкостью, применили законы движения пузырей и капель в двухфазных системах газ — жидкость и жидкость — жидкость к псевдоожиженным системам. Рассматривая потенциальное (безвихревое) движение пузыря в невязкой псевдожидкости, они предложили теоретическую зависимость для расчета скорости подъема пузырей. В дальнейшем Дэвидсону и Харрисону удалось получить теоретическое соотношение, позволившее оценить максимально возможный размер пузырей ожижающего агента в псевдоожиженных системах, и показать, что различие между однородным и неоднородным псевдоожижением в сущности определяется именно размером этих пузырей. [c.8]

Здесь уь = (1 —+26). Область замкнутой циркуляции газа, связанная с пузырем, возникает при условии > Уб-Эффективное давление твердой фазы нетруДно определить из уравнения (4.2-5). Действительно, поскольку движение твердой фазы безвихревое и установившееся, суммарное давление р + можно найти с помощью интеграла Эйлера—Бернулли (4.2-35). Используя уравнения (4.2-35) и соотношения (4.8-25), (4.8-26) и (4.8-31), получим следующее выражение для эффективного давления твердой фазы р на поверхности пузыря при г = / [c.166]

При решении задач о движении среды с небольшими градиентами скорости и температуры реальный газ можно считать идеальным, т. е. лишенным вязкости и теплопроводности. Будем рассматривать безвихревое изоэнтропическое течение газа. При указанных допущениях линеаризованные по Чарному И. А. [9] уравнения для одномерных движений сжимаемой жидкости в трубах, как известно, состоят из уравнения неразрывности потока [c.156]

Из сказанного следует, что безвихревое, или потенциальное, движение также не может ни возникнуть, ни исчезнуть при непрерывных течениях газа без трения. [c.290]

Эти же выводы в более общем виде можно получить следующим способом. Пусть в потоке газа находится несколько контуров Zj,/а, /3..., ограничивающих вихревые области (рис. 128). Вне этих контуров вихревых областей нет. Проведем контур /, который окружает все указанные контуры его точки лежат вне вихревых областей. Тогда область движения, заключенная внутри I и вне контуров 4, /2, 4 - будет представлять область безвихревого движения. Поток вихря в пен равен нулю. На основании теоремы Стокса можно сказать, что циркуляция Г по контуру I будет равна сумме потоков вихрей через области, ограниченные контурами /j, 1 , /3. ... С другой стороны, по той же теореме потоки вихрей через эти контуры соответственно равны циркуляциям, т. е. величинам Г , Га, Г3. ... Отсюда следует [c.295]

Лемма 1. При непрерывном безвихревом движении нормального газа выполняется соотношение [c.101]

Рассмотрим безвихревое изэнтропическое течение газа. С учетом этих допущений нелинейная система уравнений для одномерных движений сжимаемой жидкости в трубах с переменным сечением, как показано ранее, состоит из уравнения сохранения массы или неразрывности потока [c.41]

Очевидно, что при S = onst и w = О уравнение (9) равносильно векторному уравнению импульсов (с учетом определения (7)). Поэтому безвихревое изэнтропическое движение газа описывается системой, состоящей из уравнения неразрывности и интеграла Коши-Лагранжа для двух неизвестных функций - плотности р и потенциала скоростей <р. С учетом равенства (7) и определения оператора Лапласа [c.103]

В гидродинамике доказывается, что движения идеальной жидкости, бывшие безвихревыми в некоторый момент времени, всегда остаются безвлхревыми. Если же движение было в некоторый момент вихревым, оно всегда будет вихревым. Возникновение вихрей должно быть вызвано специальными причинами, например вязкостью газа или жидкости. [c.103]

Как отмечалось выше, поступающие в факел частицы подхватываются потоком газа и выносятся им в верхнюю часть каверны. При этом восходящее движение частиц имеет безвихревой характер, а их распределение по сечению струи зависит главным образом от инерционности частиц и площади сечения. Так, мелкие частицы, поступающие в сравнительно широкую струю, выносятся вверх преимущественно в слое, примыкающем к стенкам каверны. При уменьшении диаметра частиц уменьшается их число в ядре струи, т.е. понижается давление в каверне. С другой стороны, уменьшение диаметра частиц приводит к ослаблению эжекции и, следовательно, к некоторому повышению давления в каверне, которое компенсируется снижением давления, связанного с меньшей потерей импульса на движение частиц. В результате с уменьшением диаметра и плотности частиц область сужения факела смещается вверх. Напротив, достаточно крупные частицы, хотя и способствуют эжекции, проникают в центральную область струи (если, конечно, последняя не слишком широка) и образуют жгут , локализованный по оси или плоскости симметрии струи. Следовательно, давление в каверне тем выше, чем тяжелее ускоряемые труей частицы жгута, т. е. область сужения факела с увеличением размера чи плотности материала частиц смещается вниз. [c.17]

При отсутствии трения, поверхностей разрыва и ударов впхревые движения в газе возникнуть не могут. Следовательно, если газ находился в потенциально , (безвихревом) движении и на него накладывается второе потенциальное дви ение, то новое сложное движение также будет потенциальным. В ряде практически важных задач теории центробежных и осевых компрессоров считают, что удельный вес мало изменяется, т. е. принимают газ за несжимаемую жидкость. При таком допущении скорости сложного потенциального движения будут равны геометрической сумме сьюростей составляющих движений. Благодаря этому важному свойству потенциальных движений несж имаемых жидкостей упрощается решение задач теории взаимодействия твердого тела и жидкости путем наложения простейших потенциальных потоков друг на друга [И1—1,3]. [c.291]

Рассмотрим вначале безвихревое и изэнтропическое движение идеального газа. Процесс течения можно считать изэнтро- [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология