Нормальная фундаментальна скорость

Основная количественная характеристика пламепи — это так называемая нормальная, или фундаментальная скорость горения и , представляющая относительную скорость перемещения фронта пламени в нанравлении нормали к поверхности фронта и онреде.ияемая формулой [c.235]

Кинетическое горение однородной среды. Представим себе, что возник фронт горения в сплошной однородной горючей смеси. Позади фронта окажутся высокотемпературные продукты сгорания, впереди— готовая горючая смесь, еще не вступившая в процесс. Вследствие теплопроводности смеси и возникшей разности температур тепло начнет передаваться вперед, опережая фронт горения и поджигая новые, близлежащие слои смеси. Фронт начнет перемещаться с некоторой ограниченной скоростью вперед, в направлении, нормальном к его поверхности, от уже сгоревших участков в сторону свежей смеси. Нормальная скорость распространения фронта горения может быть при известных условиях экспериментально измерена. Она получила название нормальной (или фундаментальной) скорости (м орл) распространения пламени. [c.82]

Благодаря быстрому протеканию реакций горения в гомогенной смеси фронт пламени имеет малую толщину в направлении его распространения и является границей между исходной смесью и продуктами горения. Так как в этом случае реакция горения в разных элементах объема смеси протекает неодновременно, то приведенное выше определение скорости гомогенной реакции здесь непригодно. Вместо этого в качестве характеристики скорости процесса вводится понятие нормальной (иначе, фундаментальной) скорости распространения пламени. Она представляет собой линейную скорость перемещения фронта пламени Ун, м/с, относительно исходной горючей смеси в направлении нормали к поверхности фронта. Эта скорость может быть выражена также количеством исходной горючей смеси, реагирующей в единицу времени на единице поверхности фронта пламени [c.20]

К явлениям распространения горения относятся нормальное распространение пламени, горение в неравномерно движущемся газе и турбулентное горение и, наконец, детонация. Нормальным горением называется распространение пламени в отсутствие газодинамических эффектов, связанных с градиентами давления, или с турбулентностью. Скорость распространения этого идеализированного процесса называется нормальной (или фундаментальной) скоростью пламени. Она зависит только от кинетики реакции и коэффициентов теплопроводности и диффузии и может, следовательно, рассматриваться как физическая константа смеси. [c.262]

Важной характеристикой такого вида горения является нормальная или фундаментальная скорость распространения пламени. [c.153]

В ламинарном потоке образуется гладкий и четкий фронт пламени, скорость перемещения которого в направлении перпендикулярной его поверхности называется нормальной или фундаментальной скоростью. [c.202]

Нормальной или фундаментальной скоростью распространения пламени W называют скорость распространения плоского фронта по отношению к неподвижному газу в направлении, перпендикулярном его поверхности. [c.268]

Если процесс идет с постоянной скоростью и положить, что i>l/P, а анализируемое вещество вначале сосредоточено в малом объеме, то фундаментальным решением уравнения (IV.2) оказывается уравнение нормального двумерного гауссовского распределения [c.123]

Манометрическая бомба. Давление в манометрической бомбе создается вследствие сгорания исследуемого вещества, помещенного в замкнутый объем небольшой величины. Данный прибор часто называют бомбой переменного (возрастающего) давления. Манометрическая бомба позволяет определять большинство баллистических характеристик порохов и ВВ (скорость горения и зависимость ее от давления, силу пороха, количество и состав газов) и является основным прибором лабораторий внутренней баллистики. Фундаментальные закономерности нормального горения порохов при высоких давлениях (до нескольких тысяч атмосфер) были установлены с помощью манометрической бомбы. [c.9]

Для молекул, состоящих из N атомов, картина оказывается гораздо более сложной. Мы ограничимся здесь общим описанием подхода, применяемого при вычислении фундаментальных колебаний. Определение частот колебаний представляет интерес прежде всего в связи с интерпретацией инфракрасных спектров, а также для использования в статистической термодинамике. В выражения для констант равновесий и скоростей наряду с другими величинами входит функция распределения по колебательным состояниям. Из ЗМ степеней свободы Л -атомной молекулы 3 приходятся на поступательное движение и еще 3 (2 в случае линейных молекул) на вращательное движение молекулы. Остальные ЗМ — 6 (для линейных молекул ЗМ — 5) степеней свободы соответствуют колебаниям. Если колебания атомов отвечают гармоническому движению, все они колеблются с одинаковой частотой и в фазе (все атомы одновременно проходят через положения равновесия), то мы имеем дело с так называемыми нормальными колебаниями. Для расчета таких колебаний необходимо знать межатомные силы (описываемые силовыми постоянными) и конфигурацию молекулы (валентные углы и длины связей). Волновое число коле-бания (называемое в этой области спектроскопии фундаментальной частотой) вычисляется из величины X [c.376]

Скорость распространения пламени относительно свежего газа называется фундаментальной, или нормальной скоростью горения [c.12]

Фундаментальное решение уравнения (1) для процесса, идущего с постоянной скоростью, при разумных начальных и граничных условиях и в предположении, что т, имеет вид двумерного нормального закона распределения Гаусса [c.11]

Введение. В предыдущих главах было показано, что удельная скорость химической реакции может быть выражена через некоторые фундаментальные постоянные, характеризующие молекулу, — моменты инерции, частоты нормальных колебаний начального и активированного состояний и др., а также энергию активации процесса. В принципе все эти величины могут быть получены непосредственно из спектроскопических данных и из поверхности потенциальной энергии реагирующей системы, причем поверхность в свою очередь также определяется из спектроскопических данных. Поэтому если имеются в распоряжении необходимые спектроскопические данные, то в принципе можно вычислить удельную скорость реакции. Этот метод был изложен в предыдущих главах настоящей книги. Однако следует отметить, что имеется сравнительно мало случаев, в которых его можно применить, не обращаясь к каким-либо экспериментальным данным, основанным на действительных измерениях скоростей реакций. [c.204]

В этой главе анализируется поведение жидкости, которая вращается с постоянной угловой скоростью относительно вертикальной оси. Несмотря на это, приложение результатов к атмосфере и океану с некоторой долей приближения оказывается возможным. Этот момент обсуждается в разд. 7.4. В разд. 7.5 рассматривается фундаментальный горизонтальный масштаб длины, который возникает в задачах о приспособлении вращающейся жидкости под действием силы тяжести. Он называется радиусом деформации Россби. Поскольку анализ применим ко всем нормальным модам стратифицированной жидкости, то имеется бесконечное множество радиусов Россби, каждый из которых связан с отдельной модой. [c.235]

В предыдущем разделе рассмотрены условия горения, вызываемого самопроизвольным и самоускоряющимся превращением, т. е. самовоспламенением. Теории самовоспламенения рассматривают лишь условия возникновения очага пламени, т. е. процессы, протекающие до йомента вспышки. Очевидно, что для выявления условий, при которых горение подавляется, необходимо иметь представление об усло1Виях раапространения пламени в горючей среде. Пламя, возникающее при самовоспламенении или воздействии высокотемпературного источника (при воспламенении), передает в соседние сл( свежей горючей смеси тепло и активные частицы, распространяющие горение. Скорость распространения горения относительно свежей смеси, измеренная по нормали к поверхности горения, называется нормальной (фундаментальной) скоростью распространения пламени и обозначается Мн. Этот показатель является одной из важнейших физдко-химических характеристик горения (или горючей смеси). [c.22]

При Г газовых смесей на скорость распространения фронта Г. (пламени) и форму его пов-сти существенно влияет гидродинамич. течение среды. Скорость и распространения пламени по неподвижной среде зависит от состава смеси, т-ры и давления и является физ.-хим. характеристикой смеси. Она наз. нормальной, или фундаментальной, скоростью Г. Для р-ции п-го порядка и ехр( /2ЛТг) р" , где р-давление. Для разл. горючих смесей и составляет от неск. см/с до десятков м/с. Наблюдаемая скорость распространения пламени отличается от и из-за движения газа перед фронтом Г., напр, вследствие термич. расширения продуктов при распространении пламени от закрытого конца трубы к открытому. При Г. в больших объемах расширение продуктов приводит к гидродинамич. неустойчивости пламени-самопроизвольному искривлению его пов-сти, образованию на ней ячеистых структур и др. [c.597]

Систематическое исследование влияния теплопроводяпщх элементов на гидродинамическую устойчивость горения ЖВВ было предпринято в работе [208] на примере стехиометрической смеси ТНМ с бензолом. В экспериментах использовали прямоугольные плексигласовые или кварцевые пробирки с сечением 5x6 мм , причем в части опытов у двух стенок располагали тонкие медные или стальные полоски, служивпше теплопроводящими элементами. Результаты экспериментов представлены на рис. 119, из которого видно, что металлические пластины заметно увеличивают скорость горения в докритическом режиме и критическую скорость горения, однако критическое давление перехода на турбулентный режим остается неизменным. Отсюда следует, что эффект введения теплопроводящих элементов заключается в увеличении эффективной скорости горения смеси в то же время устойчивость горения жидкой смеси определяется собственной, фундаментальной скоростью. Уместно отметить, что в случае порошкообразных систем критические условия нарушения нормального горения также определяются фундаментальной скоростью горения и не зависят от физических эффектов, приводящих к росту регистрируемой скорости сгорания. [c.258]

Распространение пламени произвольной формы, не осложненное внешними воздействиями, происходит от каждой точки фронта по нормали к его поверхности, так же как и распространение сферического пламени при центральном зажигании. Такое неосложненное горение называется нормальным, а скорость перемещения пламени по неподвижной смеси вдоль нормали к его поверхности — нормальной скоростью пламени и-а (см/с). Эта величина является фундаментальной характеристикой определенной горючей смеси и представляет собой минимальную скорость пламени, с которой оно распространяется при плоской форме фронта. [c.323]

В непосредственной близости от степок, где скорость газового потока спадает к нулю, становятся неприложимььми как закон косинуса, так и самое понятие фундаментальной скорости распространения пламени. Если бы мы могли считать эти понятия приложимыми на любом расстоянии от стенки, то это привело бы к бесконечнолму растяжеьию фронта племени, что невозможно. Но понятие фундаментальной скорости распространения пламени исходит из допущения, что передача тепла происходит только в направлении, нормальном к поверхности фронта пламени,-Именно это допущение позволяет рассматривать задачу как одномерную, делает ее однозначно определенной и приводит к определенному значению скорости распространения пламени, зависящему только от тепловых и кинетических характеристик реагирующей смеси. [c.273]

Из числа изученных г,iеводородов наибольшие значения фундаментальной скорости пол) чены для бензола и наименьшие для изооктана. Добавление этиловой жидкости к гепта-новым смесям не приводит к заметному и.зменениго скорости пламени. Таким образом, оказывается, что нет соответствия между фундаментальной скоростью пламени в условиях данных экспериментов и детонационными свойствами топлива в двигателях. Действительно, тщательная проверка всех характеристик нормального горения обнаруживает, что ни одна из них не может быть связана с детонационными свойствами топлив. Поведшие всех углеводородных топлив в бомбе настолько похоже, что необходима высокая точность измерений, чтобы обнаружить разницу в их свойствах, которые не зависели бы от самой аппаратуры. [c.31]

Нами проводятся фундаментальные исследования, направленные на расширение синтетических возможностей олефинов нормального строения, в частности на получение на их основе циклических и ациклических кислородсодержащих соединений обладающих комплексом практически ценных свойств антидетонаторов, ингибиторов коррозии, душистых веществ и других. Несмотря на то, что электрофильное оксиметилирование является хорошо изученной реакцией, терминальные олефины не эффективно вступают в эту реакцию. С целью поиска путей интенсификации этого процесса было исследовано влияние микроволнового излучения на кинетику и селективность протекания реакции. В ходе исследований было установлено, что в зависимости от условий и длины углеводородной цепи олефина, с различной селективностью образуются алкилзамещенные 1,3-диоксаны, 4-гидрокситетрагидропираны, тетраги дрофу раны. Сопоставление результатов исследований реакции оксиметилирования а-олефинов формальдегидом, в условиях кислотного катализа при термическом и микроволновом нагреве реакционной смеси показало, что в последнем случае скорость реакции возрастает в 3-5 раз при этом степень осмоления реакционной смеси, связанное с протеканием побочных процессов существенно ниже, чем при термическом нагреве, а конверсия субстрата и выходы конечных продуктов выше. В ходе исследования были найдены оптимальные условия позволяющие получать замещенные производные 1,3-диоксанов, тетрагидропиранов, тетрагидрофуранов. [c.35]

Из сказанного выше вытекают заключения фундаментального значения. Во-первых, аномалия вязкости у полимеров обусловлена их релаксационной характеристикой. Во-вторых, во всяком случае у высокомолекулярных полимеров М > 10 М ) аномалия вязкости определяется их полидиснерсностью. В-третьих, легко объясняется тот факт, что с расширением ММР в сторону больших молекулярных масс снижаются критические скорости и напряжения сдвига, отвечающие появлению аномалии вязкости. В-четвертых, с усилением аномалии вязкости увеличиваются высокоэластические деформации и интенсифицируется проявление нелинейных эффектов (нормальных напряжений и связанных с ними явлений). [c.199]

Фундаментальное значение для характеристики полимерных систем имеют начальные значения вязкости (т]гп) и коэффициентов первой разности нормальных напряжений Цы), измеряемые при низких скоростях сдвига, когда они практически не зависят от скорости сдвига (у), а также параметры, определяющие релаксационные характеристики полимеров зависимости модулей накопления и диссипативных потерь от частоты при циклическом деформировании с малыми амплитудами. Это дает возможность определить протяженность плато высокой эластичности (Algojp), критическую частоту сое"(макс.), отвечающую максимуму зависимость G"( o) и рассчитать релаксационный спектр Н (0), где 0 — время релаксации. Максимуму функции Я(0) отвечает 0 = 0макс- [c.364]

Рассматривая первую и вторую производные этого выражения по г>2 для точки J кривой Югонио, характеризуемой условием 5 2=0 (см. выше), находим, что отношение (2.120) проходит через максимум в этой точке это значит, что нормальная детонационная волна распространяется с такой скоростью, которая отвечает наибольшему возможному уменьшению каждой порции энергии, сообщенной волне. Согласно фундаментальному принципу уменьшения энергии во всех процессах природы, вытекающему из второго закона термодинамики, представляется естественным заключить, что когда степень уменьшения энергии в некотором процессе меняется в зависимости от его скорости, устойчивой будет та скорость, которая допускает наибольшее уменьшение. Так, из чисто термодинамических соображений заключаем, что скорость детонации, отвечающая точке /, должна быть устойчивой 1). [c.246]

Статистическое элиминирование НС1 от нормальных хлор-алкановых групп ПВХ, ведущих к образованию -хлораллильных групп с константой скорости k . Значение k оценивалось в [113, 121]. Например, при 175°С e = (0,8 0,1) 10 с [ИЗ], что практически совпадает с константой скорости дегидрохлорирования модельного соединения — 8-хлоргексадекана (табл. П1.5). Как и следовало ожидать, k является фундаментальной характеристикой ПВХ, не зависящей ни от молекулярной массы, ни от способа получения полимера [ИЗ]. [c.207]

Из результатов нашей работы, связанной с измерением химических элементов в эпителиальных клетках, стимулированных к вступлению в клеточный цикл, мы заключаем, что регуляторным фактором в митогенезе является не абсолютная внутриклеточная концентрация Na, а скорее всего скорость входа Na в клетки. Это, по крайней мере, существенно для нормальных пролиферирующих клеток. Для нас очевидно, что существует фундаментальное различие между регуляцией внутриклеточного Na в нормальных и трансформированных клетках. Мы надеемся, что это различие можно будет использовать для избирательного терапевтического воздействия на раковые клетки. Наши предварительные результаты являются обнадеживающими, и исследования в этом плане продолжаются. [c.380]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология