Закон косинуса

Закон Ламберта (закон косинусов) — устанавливает, что количество энергии dQ , излучаемое элементом поверхности dFi 4 направлении dF , пропорционально количеству энергии, излучаемой по нормали Еп, умноженному на величину пространственного угла dQ и os ф, т. е. [c.59]

Рис. 3.15. Угловое распределение отраженных электронов относительно нормали к поверхности, соответствующее закону косинуса.

Это соотношение, установленное В. А. Михельсоном [Л. 6], названо им законом косинуса. Очевидно, что при неизменной скорости [c.21]

Это соотношение носит название. закона косинуса (закон Михель-сона) [Л. 81 и 82]. Оно наглядно иллюстрируется схемой фиг. 9-3 (точка Л). Только благодаря выполнению этого фундаментального соотношения по всей линии фронта пламени положение последнего стабилизируется и оно как бы привязывается к устью горелки. Таким образом, пламя само является замечательным индикатором распределения скоростей в горящем потоке, фиксирующим местоположение поверхности указанного динамического равновесия скоростей. Принимая во внимание, что при ламинарном потоке распределение холодных скоростей в подводящей трубке подчинено параболическому закону, можно для каждой точки, лежащей на образующей конуса, определить Если принять, что среднее удельное тепловыделение на единицу поверхности фронта величина для данного состава смеси постоянная, то будем иметь [c.84]

Исследование случая изменения температуры стенки по закону косинуса для малых чисел Рэлея (Ка < 1), рассчитанных по радиусу цилиндра Я и максимальной разности температур поперек цилиндра, с помощью метода возмущений [150] показало, что преобладающим механизмом теплопередачи в этом случае является теплопроводность. Выполнено исследование процессов конвективного переноса в цилиндре при больших числах Рэлея для случая Рг = 0(1) в предположении, что существует изотермическое ядро постоянной завихренности [190]. Проведена серия измерений для воздуха в горизонтальном цилиндре, две половины которого, лежащие по разные стороны вертикальной плоскости, поддерживались при различных, но постоянных по величине температурах [172]. Числа Рэлея при этом изменялись в диапазоне от 2-105 до 8-10 . Из- [c.280]

В предыдущем разделе было показано, что излучение абсолютно черного тела, помещенного в изотермический объем, является изотропным, т. е. независимым от направления. На основе этого факта можно легко показать, что интенсивность излучения ь абсолютно черного тела выражается законом косинуса Ламберта [c.442]

В последнее уравиение нужно подставить значения обеих интенсивностей излучения для рассматриваемого. угла р. Если интенсивность излучения поверхности подчиняется закону косинуса, как и излучение абсолютно черного, тела, то направленная излучательная способность не зависит от угла р в направлении нормали к поверхности и идентична полусферической излучательной способности. [c.461]

Для других геометрических форм подсчет лучистого теплообмена бывает очень сложным, если на излучательные свойства не наложить определенных ограничений. При последующих подсчетах будут сделаны допущения, что испускаемое излучение подчиняется закону косинуса Ламберта и что свойства излучения не зависят от длины волны (серые поверхности). [c.493]

Если электронный пучок падает перпендикулярно поверхности, то угловое распределение отраженных электронов при их выходе на поверхности соответствует закону косинуса (рис. 3.15) [c.49]

Наблюдение в спектре характеристических линий от материала стенки камеры или столика указывает на то, что возбуждение имеет место на значительных расстояниях от точки попадания пучка на образец. Относительно этого следует отметить, что образцы с плоской горизонтальной поверхностью и с грубой поверхностью могут вести себя различно. Образец с грубой поверхностью рассеивает электроны во всех направлениях, в то время как отраженные от плоского расположенного нормально к пучку образца электроны распределены по закону косинуса с максимумом вдоль нормали и небольшим рассеянием в горизонтальной плоскости. [c.243]

Из треугольника OPQ, согласно закону косинусов, имеем а2 = Ь2 + г2 — 2Ьг eos (180 — 0) = Ь2 + г2 + 2бг os 9 [c.428]

В опытах по рассеянию молекулярных пучков на чистых поверхностях в ряде случаев наблюдалась повышенная доля зеркально отраженных молекул [6, 7]. Мы рас- сматриваем системы, в которых время контакта с поверхностью достаточно, чтобы выполнялся закон косинуса. [c.438]

Если интенсивность излучения поверхности подчиняется закону косинуса, справедливому для абсолютно черного тела, то степень черноты в направлении нормали становится независимой от угла р и такой же, как и интегральная полусферическая степень черноты [c.90]

Если направление движения газа не совпадает с нормалью к поверхности пламени, то поведение стационарного пламени в газовом потоке, движущемся произвольным образом, подчиняется двум законам, которые связаны с именем одного из основателей физики горения, русского ученого В. А. Михельсона. Это — закон косинуса и закон площадей. [c.268]

Закон косинуса непосредственно применим только к плоскому пламени. Естественное обобщение его на случай произвольным образом искривленного фронта пламени дает закон площадей. Пусть в потоке скорости v и поперечного сечения а стационарно покоится искривленный фронт пламени с общей поверхностью S. В каждой точке фронта пламя распространяется нормально к его поверхности со скоростью w. Следовательно, объем горючей смеси, сгорающей за единицу времени, может быть выражен как [c.268]

Легко заметить, что косинус угла между нормалью к поверхности пламени и направлением газового потока равен отношению фундаментальной скорости ш к реальной скорости горения и (закон косинуса). [c.369]

Этот закон установлен русским ученым Михельсоном и называется законом косинуса. [c.92]

Запись Y (О в виде Y 0 означает, что изменение деформации может рассматриваться как происходящее по закону косинуса или синуса в зависимости от того, исследуется ли действительная или мнимая компонента деформации. Для сути дела это безразлично, а использование величин деформации и напряжения в комплексной форме облегчает математические выкладки. [c.72]

Интенсивность излучения и закон косинусов Ламберта [c.39]

Если менять разность хода в одной из ветвей интерферометра, то на выходе интенсивность интерференционных колец будет изменяться по закону косинуса от нуля до некоторого Приемник излучения даст электрический синусоидальный сигнал, имеющий 100-процентную глубину модуляции для данной длины волны. [c.52]

Изучение характера взаимодействия молекулярных пучков с поверхностью твердого тела показало, что при определенных условиях некоторые поверхности рассеивают молекулы пучка не по закону косинусов, а направленно. Причем повышение температуры поверхности относительно температуры молекулярного пучка смещает пик интенсивности рассеивания в сторону нормали к данной поверхности и, напротив, снижение температуры поверхности относительно температуры молекулярного пучка отклоняет пик интенсивности рассеивания молекул на больший угол относительно нормали к поверхности. Это явление использовано для создания откачивающих устройств [86 ], возможные схемы которых показаны на рис. 14. [c.41]

При расчете же коэ ициента захвата молекул диффузного потока направление входа задается законом косинусов, т. е. количество молекул, летящих в направлении угла , пропорционально os 0 . Кроме того, это количество пропорционально [c.126]

Все молекулы после отражения от поверхности движутся в направлении, определяемом законом косинусов. [c.126]

Результаты расчетов на ЭВМ характеристик решеток криопанелей с различными углами наклона пластин р и различным шагом между соседними пластинами /г приведены в табл. 12. Общее число испытаний составляло 3001. Расчеты выполнены как для диффузного потока, с выбором направлений входа молекул в решетку согласно закону косинусов, так и для направленного потока, все молекулы которого входят в решетку под углом 6 = 0°. [c.129]

Закон косинуса. Если обозначим через Ю1 телесный угол между двумя конусами с углами при верщине 0 и О -Ь (/- , то [c.21]

Уско1)еиие поршня изменяется в зависимости от угла поворота кривошипа по закону косинуса. [c.245]

Фундаментальное соотношение (6-10) ( закон косинуса ) носит название закона Гун—Михельсона. Оно широко использовалось в работах русского ученого В. А. Ми-хельсона по теории нормального распространения пламени. [c.129]

При наличии у молекулы только двух моментов связей (илп функциональных групп) П и можно восиользоваться законом косинусов 0 — угол между моментами) [c.147]

В случае справедливости закона косинуса для этих материалов все кривые распределения энергии представляли бы собой окружности. Как видно из рисунков, непроводники обладают меньшими нзлучательными способностями [c.461]

Н е и 3 л у ч а ю щ и й газ, черные п о в е р х н о с т и. Предположим, что в данном участке объем наполнен газом, который не излучает и не поглощает тепло. Сосуд состоит из п стенок с поверхностями, отражающими диф-фузно. Допустим, что излучение шодчиняется закону косинуса, температура постоянна на каждой поверхности, а передача тепла конвекцией -во внимание не принимается. Для некоторых ногверхностей темпе(ратура задана, а температура остальных считается изменярощейся адиабатически. Требуется вычислить лучистый теплообмен между различными поверхностями и неизвестные температуры адиабатической поверхности. Предполагается, что угловые коэффициенты. между любыми поверхностями известны. [c.498]

Излучающий газ. Расчет, описанный в предыдущем разделе, можно распространить на случай, когда внутри замкнутого пространства находятся излучающий и поглощающий газы. Опять допустим, что стенки сосуда излучают по закону косинуса и что они отражают диффузным образом и являются серыми поверхностями. Газ, который наполияет сосуд, сначала также будем считать серым газом (Л = е). Позже это условие будет снято. Предполагается также, что газ имеет одинаковые температуры и концентрации по всему объему в замкнутом пространстве. Для данных условий также справедливы уравнения [c.501]

Угловое распределение отраженных электронов зависит от наклона образца. При нормальном падении (6 = 0°) распределение подчиняется закону косинуса, в то время как при е>0° распределение становится более вытянутым в направлении прямого рассеяния, а максимум находится в плоскости пучка и нормали к поверхности. Направленность отражения при наклонных поверхностях образца создает траекторную компоненту топографического контраста в режиме отраженных элек" ронов. [c.143]

Средний тангенциальный импульс падающих молекул, сохраняемый отраженными молекулами, описывают по Максвеллу [3.43, 3.44], предполагая, что некоторая часть молекул (1 —/) испытывает зеркальное отражение от стенки по закону угол отражения от стенки равен углу падения. Если /=1, то тангенциальный импульс в среднем не сохраняется и отражение происходит диффузно , т. е. в случайно выбранном направлении. Такое диффузное отражение по закону косинуса аналогично рассеянию света по закону Ламберта в оптике. Оптическая аналогия показывает, что только такое диффузное отражение действительно должно происходить для случая, когда масштаб шероховатости поверхности стенки больше, чем длина волны де Бройля, ассоциированная с импульсом падающей молекулы [3.36, 3.46]. Поскольку процесс диффузии через пору оказывается почти изотермическим, длина этих волн в среднем будет такого же порядка, как амплитуда тепловых колебаний стенки (эффект Дебая — Валлера, приводящий к термической шероховатости 10 см при комнатной температуре [3.36, 3.46]). Диффузное отражение должно также наблюдаться, если попавшие иа стенку молекулы пребывают на ней достаточно долго, так что достигают теплового равновесия, т. е. >10 -—Ю- з с [3.47] (см. разд. 3,1.7). Таким образом, зеркаль- [c.58]

За переменным двойным преломлением, например, на образце под переменной нагрузкой, проще проследить по амплитуде одного определенного эхо-импульса, чем по минимуму серии эхо-импульсов, поскольку амплитуда одрс деле[ яогй. импульса изменяется по закону косинуса фазового угла. Если двойное преломление будет достаточно высоким, для этого также используют пеп15ый, эхо-имнульс или однократно прошедший импульс при импульсном п1)0 шуб[ивапии. [c.640]

Если направление движения газа не совпадает с нормалью к поверхности пламени, то скорость распростра-непип пламени подчиняется двум законам закону косинуса для плоского пламени н закону площадей для ис-кривлепного гиаыенн. [c.13]

Отличить зеркальное отражение (1а) от остальных случаев легко, труднее экснеримеитальпо отличить диффузное отражение от случая конденсации — испарения при некоторых обстоятельствах они вообще неразличимы, так как возвращающиеся от стенки молекулы подчиняются тому же распределению (согласно закону косинуса), который действует нри отражении света от белой стенки. Обычно доля зеркально отраженных молекул, которая определяется из измерений коэффициента скольжения газа, относительно мала, составляя от О до 10%. В то же время О. Штерном [42] и его сотрудниками в блестящих экспериментах по доказательству интерференции молекулярных пучков на плоскостях решеток было установлено преобладание зеркального отражения (1а). В качестве падающих частиц использовались атомы гелия и молекулы водорода, которые направлялись на плоскости скола кристаллов фтористого натрия и лития. Причиной подобного почти полного отсутствия передачи энергии при ударе и, следовательно, отсутствия связи частиц со стенкой является малость масс ударяющихся частиц по сравнению с массами атомов стенки в сочетании со слабостью сил взаимодействия. В случае водорода, который все-таки относительно сильно адсорбируется, по-видимому, играет роль то обстоятельство, что частицы могут улавливаться стенкой только в дискретных колебательных состояниях. [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология