Перенос тепла излучением

Перенос тепла излучением [c.199]

Перенос тепла излучением в псевдоожиженных системах чаще всего невелик из-за малой разности температур ожижающего агента и твердых частиц, а также взаимного экранирования последних. [c.458]

Перенос тепла излучением. В случае низкотемпературной изоляции излучение является одним из важнейших путей теплопередачи. Поток тепловой энергии, излучаемый поверхностью в единицу времени, выражается законом Стефана — Больцмана [c.106]

Важный вопрос теории рассматриваемого метода исследования - учет роли переноса тепла излучением в среде, полупрозрачной для инфракрасного теплового излучения. Этот вопрос относится к одной из самых серьезных проблем, возникающих при изучении теплопроводности жидкостей. Наличие радиационного переноса тепла путем переизлучения в среде может не только су щественно искажать данные по теплопроводности, но и приводить к нарушению закона Фурье со всеми вытекающими отсюда последствиями. В этих условиях теряет смысл понятие коэффициент теплопроводности, перенос тепла становится зависящим от кон( и-гурации системы, от излуча-тельных свойств поверхностей и т.п. (к этому вопросу мы вернемся в гл. У, 2 при обсуждении данных по теплопроводности углеводородов). Б работе /15, 18/ были проведены расчеты вклада радиационного переноса для плоских температурных волн и показано, что в экспериментах с плоскими зондовыми датчиками измеряемая теплопроводность является чисто молекулярной, свободной от радиационного вклада. В /10/ этот важный вывод был распространен на эксперименты с проволочными датчиками. [c.8]

Теплообмен в псевдоожиженном слое складывается из конвективного переноса тепла от ожижающего агента к твердым частицам и переноса тепла путем теплопроводности внутри самих частиц. Переносом тепла излучением обычно можно пренебречь ввиду малой разности температур ожижающего агента и твердых частиц. Кроме того, для частиц весьма малых размеров, обычно подвергаемых псевдоожижению, пренебрегают различием температур в объеме частицы и принимают в качестве расчетной некоторую ее среднюю температуру 0. Для частиц, обладающих хорошей теплопроводностью, можно считать, что весь перепад температур сосредоточен в тонком пограничном слое (пленке) вокруг частицы, а ее внутреннее термическое сопротивление является пренебрежимо малым. [c.294]

Значение Риз, Вт, вычисляется по разным формулам в зависимости от вида изоляции. Если перенос тепла может быть выражен через коэффициент теплопроводности Я, то риз--=ХР(То.с—Т). при переносе тепла излучением [c.200]

Полный перенос тепла излучением в взвеси определяется интегрированием (7.9) при использовании упрощений [69—74], необходимых для решения конкретных задач. Для нас представляет интерес только процесс излучения в движущихся взвесях исследованию этого вопроса посвящено сравнительно мало работ [71, 75]. [c.248]

ОПТИМАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ ДЛЯ ПЕРЕНОСА ТЕПЛА ИЗЛУЧЕНИЕМ ОТ СТЕНКИ К ГАЗУ [c.248]

Степень черноты газовой среды можно выразить в функции произведения парциального давления рл на длину луча Ь. Для получения выражения, определяющего результирующий перенос тепла излучением, необходим учет геометрических факторов. Общее решение проблемы лучистого теплообмена в системах серых тел можно найти в литературе Л. В-1, В-3—В-23]. [c.10]

Анализ перераспределения переносимого излучением тепла между СО2 и НаО показывает, что с ростом влажности топлива перенос тепла излучением СО2 несколько снижается, а перенос тепла излучением Н2О резко возрастает. [c.40]

Кроме приведенных выше граничных условий, необходимо найти плотность теплового потока излучения д , входящую в уравнение (6.8.3). Для определения этого члена применялись различные модели излучения газа. Некоторые из них обсуждаются подробнее в разд. 17.6. В общем случае предполагается, что процесс переноса тепла излучением является одномерным, и д (у) рассчитывается с использованием некоторых упрощающих допущений. В работах [55—57, 64] обсуждается проблема расчета характеристик переноса излучением с помощью модели излучения серого газа, экспоненциальной широкополосной модели излучения газа и других моделей. [c.405]

Многие технологические процессы (обжиг руд, газификация твердого топлива, термическая обработка металлов и др.) проводятся в псевдоожиженном слое при высоких температурах, когда в теплообмене может играть существенную роль перенос тепла излучением. Так, наиример, при температуре в слое 900—1100°С до Ю7о тепла передается от слоя к стенке излучением [600]. [c.337]

Перенос тепла излучением описывается уравнением [c.138]

Т-ра спекания прозрачного стекла 1250 С, т-ра отжига 1080—1100° С, скорость кристаллизации макс. при т-ре 1600—1640° С. Теплоемкость прозрачного стекла при т-ре от О до 1600° С изменяется от 0,170 до 0,278 ккалЫг град. Вследствие совместного переноса тепла излучением и кондукцией эффективный (или сум- [c.561]

При этом могут одновременно происходить перенос тепла излучением, конвекцией, теплопроводностью, а также тепловыделение (поглощение тепла) внутри зоны. Одновременно все эти виды теплообмена развиваются чаще всего во внешней (полупрозрачной газообразной) среде. Особенно характерным для теплофизики энерготехнологических процессов является наличие тепловыделения (поглощения тепла) в зонах. Эти источники тепла, как их называют, возникают в результате протекания в зонах энерготехнологических агрегатов и печей различных химических реакций или фазовых превращений (горение топлива, испарение влаги, восстановление, плавление металла или его кристаллизация и т.д.). [c.378]

Для труб некруглого сечения, по которым течет жидкость прозрачная для излучения, может оказаться существенным перенос тепла излучением. [c.263]

Рис. V.l. Диаграмма для определения эффективной теплопроводности зернистого слоя при неподвижной среде, заполняющей слой, без переноса тепла излучением -е = 0,2 2-е = 0.3 5—е= =0,4 4 —е = 0,5 5-е = 0,6.

При уменьшении давления газа, заполняющего пустоты в дисперсном материале, перенос тепла газом уменьшается и в идеальном случае, при р О полностью отсутствует. В этом случае согласно уравнениям, приведенным в предыдущем разделе, коэффициент теплопроводности дисперсного материала становится равным нулю. В действительности его величина остается довольно заметной даже при отсутствии переноса тепла излучением. Причиной этого является теплообмен между отдельными частицами в местах контакта. Контактный теплообмен тем больше, чем больше сила, прижимающая частицы друг к другу. В обычных условиях этой силой является вес материала. Поэтому измеряемый коэффициент теплопроводности дисперсного материала должен зависеть от его плотности и толщины слоя (в вертикальном направлении). Еще большее влияние может оказывать нагружение материала внешней нагрузкой. Соответствующие закономерности необходимо знать, в частности, для расчетов теплоизоляции с применением вакуума, воспринимающей нагрузку от атмосферного давления. [c.27]

Применявшаяся ранее методика расчета переноса тепла излучением в сосудах Дьюара [48], основанная на классической теории, дает заниженные величины теплового потока. Наличие расхождений отмечалось и ранее [76], однако правильное объяснение было дано лишь на базе теории аномального скин-эффекта. [c.41]

Это соотношение наиболее известно и обычно приводится в учебниках для характеристики действия экранов. Оно соответствует применению одного или нескольких подвешенных металлических экранов в сосудах Дьюара. В этом случае установка одного экрана уменьшает перенос тепла излучением в 2 раза. [c.45]

Перенос тепла излучением в поглощающей и рассеивающей среде. В большинстве случаев переноса излучения в дисперсных средах необходимо учитывать многократность рассеяния частицами. Многие задачи теории переноса лучистой энергии че- [c.56]

Рис. 18. Схема распределения температур по слою дисперсного материала при переносе тепла излучением

Когда подвергающиеся очистке газы находятся в какой-либо емкости или проходят по газоходу, темшература стен которого отличается от температуры газа, то метод измерения температуры должен учитывать эффект теплового излучения, присущий системе. Так, если газы холоднее окружающей их стены, то стены будут излучать тепло в направлении теплоизмерительного элемента, и зарегистрированная температура будет выще фактической температуры газа. И наоборот, для газов, более горячих, чем газоход термоиэмерительный элемент будет излучать тепло в направлении окружающих стен и таким образом не достигнет реальной температуры газа. Перенос тепла излучением приводит к большой разнице температур и очень быстро растет при увеличении температуры так, при температуре порядка 1500 °С разница достигает 200— 300 °С. В емкости или газопроводе с теплоизоляцией, где темпе- [c.62]

В предлагаемой книге авторы предприняли попытку изложить полученные к настоящему времени на основании ряда упрощающих предположений результаты теоретического исследования массотеплообмена движущихся реагирующих частиц со средой. Предполагается, что изменением плотности при химических превращениях (выражающимся, в частности, в появлении потоков Стефана) можно пренебречь. Баро- и термодиффузия, а также перенос тепла излучением считаются пренебрежимо малыми. Предполагается также, что плотность и вязкость среды не зависят от концентрации и температуры и, следовательно, раснределения концентрации и температуры не оказывают влияния на обтекание частицы. Это приводит к возможности независимого анализа гидродинамической задачи о вязком обтекании и диффузионно-тепловой задачи о полях концентрации и температуры. Необходимая для решения диффузионно-тепловой задачи информация о поле скоростей считается известной. Коэффициенты диффузии и температуропроводности считаются не зависящими от концентрации и температуры. В некоторых разделах книги наряду с поверхностными превращениями рассматриваются также реакции, протекающие в объеме. [c.10]

Жидкий объем любого масштаба может подвергаться воздействиям гидростатической подъемной силы, возникающим однократно или многократно от многих и разнообразных видов и сочетаний физических процессов. Подъемная сила может возникнуть из-за разности плотностей в поле объемной силы, а разность плотностей образуется вследствие тепло- и массопереноса. В свою очередь тепло- и массоперенос, вызывающий появление подъемной силы, может быть обусловлен действием многих и разных механизмов. Например, даже кажущийся простым эффект возникновения подъемной силы, действующей на лист кукурузы, освещенный солнцем, оказывается достаточно сложным. Солнце нагревает лист, который для поддержания теплового равновесия (терморегулирования) может испарять водяной пар. В процессе фотосинтеза хлоропласт листа поглощает СОа из воздуха и выделяет Ог. Таким образом, в образовании результирующей подъемной силы одновременно участвуют перенос тепла и три процесса массопереноса. Эти процессы объединяются с переносом тепла излучением. Другой пример — потеря метаболической теплотымлекопитающими с поверхности их тел. Теплота тела порождает теплоперенос вблизи его поверхности. Но часто такое же по порядку величины воздействие оказывает потение. Испарения с поверхности тела увлажняют прилегающий слой воздуха. Таким образом, возникают две составляющие аэростатической силы, направленной вверх. [c.9]

В предыдущих главах при рассмотрении свободноконвективных течений мы не учитывали другие виды теплопереноса или же механизмы, которые могли возникать одновременно с конвекцией. Совместное действие различных механизмов переноса в примыкающих друг к другу областях обсуждалось в предыдущем разделе. Здесь же мы рассмотрим одновременное совместное действие кондуктивно-конвективного переноса, на которое накладываются радиационные эффекты. Так, в некоторых сопряженных задачах переноса, например в задачах, рассматривавшихся в разд. 17.5 (в частности, в задаче о пограничном слое вблизи нагретой вертикальной поверхности), перенос тепла излучением может играть существенную роль даже при относительно низких температурах, поскольку теплопередача естественной конвекцией часто оказывается очень малой, особенно в газах. В зависимости от свойств поверхности и геометрии задачи перенос излучением во многих практических ситуациях нередко близок по величине или даже больше, чем конвективный теплоперенос. Именно поэтому важно определить его влияние на характер течения и теплопередачу. [c.483]

Важный класс процессов переноса связан с текучими средами (такими, как воздух, инертные газы и азот), которые в значительной степени являются непоглощающими и неизлучающими. В этом случае механизмы конвективного переноса в жидкости и переноса тепла излучением на поверхности могут считаться по существу не зависящими друг от друга, хотя и могут взаимодействовать между собой через граничные условия. Если температура стенки при этом задана, то радиационный перенос тепла можно рассчитывать независимо от характера течения, используя известные свойства поверхности, температурные и соответствующие геометрические параметры (см., например, работу [82]). Аналогичным образом естественноконвективное течение жидкости и характер теплопередачи могут быть определены, исходя из заданного граничного условия для температуры и свойств жидкости. [c.484]

Второй пример - перенос тепла излучением. В этом случае процесс теплообмена описывается сложными соотношениями, в которые входят интегралы по всему пространству от различных характеристик среды, т.е. учитывается, что энергия, излученная в одном месте, может рассеиваться и поглощаться в других местах. В приближении оптически тонкого слоя излучающий объем и стенка обмениваются теплом, как бы далеко друг от друга они ни находились, т.е. процесс сильно нелокален. С математической точки зрения аналогичный подход развивался и в теории турбулентности. Примером могут служить работы Крейкнана [1959, 1974], в которых спектраль ная плотность энергии турбулентности находится из решения систем1>1 нелинейных интегро-дифференциальных уравнений. Представляется, что и это математическое оформление непригодно для описания турбулентности, так как роль нелокальных процессов сильно преувеличивается. [c.262]

Кольцевая форма печного канала и размещение топливосжигающих устройств на стенках по всей длине зон П и III обусловливают ряд особенностей тепловой работы кольцевых печей. Существенный перенос тепла излучением по криволинейной оси печного канала невозможен, и при отсутствии пережима свода на границе между зонами I н II исключается существование особого сечения 1имеющегося в обычных методических печах (рис. 12.22). [c.656]

Малые линейные размеры отдельных потоков газа между зернами позволяют пренебрегать излучением газовой фазы. Интен- сивность переноса тепла излучением может быть оценена коэффициентом теплопроводности излучением Хлуч- [c.331]

Для переноса тепла излучением через многослойновакуумную изоляцию коэффициент теилопроводности может быть вычислен по формуле [24] [c.156]

В условиях высоковакуумпой и вакуумно-многослойной изоляции перенос тепла излучением происходит между металлическими поверхностями. [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология