МэВ-нейтроны быстрых нейтронах

Серия приборов Типа Нейтрон предназначена для измерения относительной массы влаги в различных сыпучих материалах. Прибор Нейтрон-3 выполняется с погруженым или накладным первичным измерительным блоком. Контроль влагосодержания является важной проблемой для разных отраслей народного хозяйства. Измерять содержание влаги можно многими косвенными методами неразрушающего контроля (1, 2], но наиболее достоверная информация получается при нейтронной влагометрии, когда контролируемый материал облучается потоком быстрых нейтронов. При соударениях нейтронов с ядрами элементов материала происх,одит их замедление, причем, чем больше концентрация водорода (воды) в материале, тем больше замедленных нейтронов регистрирует электронный блок на основе счетчика нейтронов. Влагомер Нейтрон-3 дает в среднем правильные показания только в том случае, если вблизи его измерительного блока не происходит сгущения или налипания обезвоженного материала. Конструкция нейтронных влагомеров постоянно совершенствуется, а так как результаты такого контроля непосредственно зависят от процентного содержания водорода, то достоверность контроля велика. [c.355]

Точный расчет толстостенной защиты от быстрых нейтронов требует сложных вычислений. На практике широкое распространение получил полуэмпирический метод сечения выведения , с помощью которого можно определить ослабление быстрых нейтронов тяжелыми материалами, вводимыми в водородсодержащую защиту. Все процессы, приводящие к поглощению нейтронов, учитываются в сечении выведения упругое и неупругое рассеяние, а также поглощение нейтронов. Сечение выведения определяется расчетным или экспериментальным путем. [c.59]

Далее предположим, что быстрые нейтроны деления (при гг = 0) начинают процесс замедления в замедлителе, а не в горючем. На основе этих предположений для ячейки, показанной на рис. 10.3, можно написать следующую систему уравнений для быстрых нейтронов в замедлителе [c.488]

Приведем некоторые значения длин волн, характерные для быстрых и медленных тепловых нейтронов. Быстрые нейтроны получаются в реакторах с энергией / 10 МэБ и им соответствуют длины волн к Ю А, сравнимые с размерами атомных ядер. Медленные тепловые нейтроны, находящиеся в тепловом равновесии с замедлителем при температурах от О до 100° С, имеют длины волн соответственно от 1,55 до 1,33 А ). Это обстоятельство , позволяет использовать медленные нейтроны в структурной нейтронографии. [c.73]

МэВ и Мп (Г1,2 = 2,578 ч, Еу = 2,657 МэВ). Поэтому обычно рекомендуется измерять радиоактивность Ка через 10—15 ч после активации, когда распадутся короткоживущие радионуклиды. При использовании в активационном анализе быстрых нейтронов необходимо учитывать вклад параллельно протекающих ядерных реакций Mg(n, р) Ка и А1(м, а) Ка в образование радионуклида Ка сечение этих реакций — 1,2-10 и 0,56-10 барн соответственно. Экспериментальное изучение мешающего влияния пороговых ядерных реакций на активационное определение натрия в Mg и А1 с использованием реакции (п, у) показало, что степень влияния зависит от доли быстрых нейтронов в общем нейтронном потоке [442]. [c.139]

Известно, что быстрый нейтрон с энергией примерно 2 мэв, попадая в графит, испыты вает серию упругих соударений с ядрами углерода и постепенно теряет свою кинетическую энергию (замедляется), пока (примерно через 110—120 соударений) она не сравняется с энергией теплового движения атомов. Такие нейтроны называются тепловыми. Кинетическая энергия тепловых нейтронов зависит от температуры среды (замедлителя). При комнатной температуре ее среднее значение равно 0,025 эв. Дальнейшие соударения тепловых нейтронов с ядрами углерода практически не изменяют их энергии. Тепловые нейтроны перемещаются в среде (диффундируют) до тех пор, пока не будут захвачены ядрами углерода или примесями. [c.30]

Для того чтобы подчеркнуть большую разность в поперечных сечениях для быстрых и медленных нейтронов, имеет смысл рассмотреть кроме деления и другие типы реакций, вызываемых нейтронами. Тепловые нейтроны могут быть захвачены практически всеми ядрами, и захват обычно приводит к (п, у)-реакции. Этот процесс, называемый радиоактивным захватом, известен как для делящихся, так и для неделящихся ядер и поэтому является процессом, конкурирующим с делением. Поперечные сечения таких реакций часто очень велики, и, как это можно видеть на при- мере кадмия (рис. 11-15), поперечные сечения могут быстро уменьшаться с ростом энергии бомбардирующего нейтрона. Можно было бы предположить, что в результате деления ядра происходит расщепление атома на два осколка примерно одинаковых размеров. Это, однако, неверно. Из рис. 11-16 видно, что [c.417]

Широко применяемые нейтронные генераторы как правило работают при ионном токе несколько сот микроампер, что обеспечивает выход нейтронов 10 —10 нейтрон сек. В результате замедления быстрых нейтронов получают потоки тепловых нейтронов интенсивностью 10 —10 нейтрон [см -сек). В настоящее время разработаны нейтронные генераторы, устойчиво работающие при полном рабочем токе 2—5 ма. С помощью таких генераторов получают потоки нейтронов интенсивностью до 10 нейтрон сек при работе в непрерывном режиме [56]. При работе в импульсном режиме короткие нейтронные импульсы достигают исключительно высокой интенсивности порядка —10 нейтрон сек. [c.47]

Перспективным для ядерной энергетики может оказаться самарий [8]. Природный самарий состоит из семи изотопов с массовыми числами 144, 147, 148, 149, 150, 152 (самый распространённый изотоп) и 154. Самарий-147 альфа-активен, период его полураспада 10 лет. По величине сечения поглощения тепловых нейтронов, ап (Sm) 6500 барн, самарий уступает только гадолинию, причём его изотоп Sm уступает по сечению только двум изотопам гадолиния, ап ( Sm) = 66 000 барн. Керамические материалы, в которые входит окись самария, стали использовать в качестве защитных материалов в реакторостроении. Следует отметить, что изотоп Sm является одним из осколков деления урана — реакторным ядом, препятствующим развитию цепных реакций и даже способным погасить их. Для реакторов на быстрых нейтронах Sm не опасен, так как они его ядрами не захватываются [8]. [c.151]

Процесс поглощения медленных нейтронов атомами замедлителя быстрых нейтронов (например, ядрами атомов воды, парафина или графита) в значительной мере определяет время жизни нейтронов в замедлителе, которое, например, в парафине составляет около 200 мксек. За это время происходит около 150 столкновений нейтрона с протонами, и он проходит путь общей длиной около 0,5 м. Среднее эффективное сечение реакции Н(п, v) для медленных нейтронов составляет около 0,4X X 10 2 СМ . [c.168]

Воздействие различных видов излучений на живые организмы неодинаково. Например, если эффект, создаваемый р- и у-излуче-нием, условно принять за единицу, то при той же дозе излуче-ния тепловые нейтроны, быстрые нейтроны и а-частицы будут характеризоваться соответственно значениями 2,5, 10 и 10. Поэтому для характеристики действия излучений на живые организмы вводится понятие относительной биологической эффективности (ОБЭ), единицей которой служит так называемый биологический эквивалент рентгена (бэр). Интенсивность излучения выражается в единицах дозы излучения (Р/ч или бэр/ч), а суммарное излучение измеряется в единицах интегральной дозы излучения (бэр или миллибэр—мбэр). [c.351]

Аналитические возможности активационного анализа на быстрых нейтронах многократно исследовались для самых разных экспериментальных условий, причем основное внимание было уделено нейтронным генераторам. Прежде всего был изучен круг определяемых элементов и образующихся изотопов, а также чувствительность метода, которая с распространенными нейтронными генераторами в настоящее время не превышает [c.87]

Оценку порядка величины активности, получаемой при делении урана, отнесенную к одному из продуктов деления, длл случая непосредственной бомбардировки дейтонами можно произвести, используя соотношение (1), для бомбардировки быстрыми нейтронами — соотношение (2) и для тепловых нейтронов-—соотношение (3) или (4), при условии, что известна величина вы- ,хода или эффективное сечение. Поскольку в литературе имеются только данные о выходе под действием тепловых нейтронов, то мы обсудим вопрос об ожидаемой активности лишь для этого [c.60]

Такие тепловые нейтроны очень эффективны для некоторых ядерных реакций и часто применяются для получения препаратов меченых атомов. Их легко получать, пропуская быстрые нейтроны через слой замедлителя. Чаще всего для этого применяют воду, парафин или некоторые другие соединения водорода. При каждом соударении с протоном нейтрон теряет часть своей энергии и после двух десятков таких соударений нейтроны приобретают энергию, равную средней энергии тепловых движений молекул замедлителя, а именно 0,026 Мэв при комнатной температуре. Дальнейшее замедление нейтронов этим путем, очевидно, невозможно из-за устанавливающегося теплового равновесия с молекулами замедлителя. Правильное возрастание эффективного сечения медленных нейтронов с уменьшением скорости нарушается появлением резонансных пиков при некоторых определенных узких интервалах скоростей эффективные сечения резко возрастают и могут достигать огромных величин, в десятки тысяч раз превосходящих геометрическое сечение. Эти интервалы скоростей отвечают энергиям, совпадающим [c.162]

Природный уран состоит из двух изотопов , которые разно относятся к поглощению нейтронов. Изотоп легко делится нейтронами любых скоростей, особенно тепловыми. Для последних его эффективное сечение делений имеет очень высокую величину 550 барн, но содержание этого изотопа в природном уране равно лишь 1/139. Преобладающий изотоп наоборот, вовсе не делится тепловыми нейтронами. Быстрые нейтроны не ниже 1,1 Мэв его делят, но с большей вероятностью они им захватываются по реакции (п, у) с образованием, который затем последовательно испускает два электрона с образованием нептуния Ыр и конечного плутония Ри с полупериодом 24 110 лет. Этот процесс происходит также и на медленных нейтронах. Для тепловых нейтронов его сечение равно 2,8 бар-на, но оно растет до 60 барнов при энергии 6,7 Мэв, отвечающей первому резонансному пику. Разное отношение обоих изотопов урана к делению нейтронами было непосредственно подтверждено Пиром с сотр. [399], которые разделили в масс-спектрометре небольшое количество урана на оба изотопа. [c.191]

Реакторы на быстрых нейтронах обладают рядом особенностей, существенно отличающих их от реакторов, работающих на тепловых нейтронах. К таким особенностям относится прежде всего возможность расширенного воспроизводства горючего. Для осуществления этого процесса, как известно, необходимо, чтобы один нейтрон деления обязательно расходовался на поддержание цепной реакции и не менее одного нейтрона—на воспроизводство ядерного горючего. В этом случае количество вновь образовавшегося делящегося вещества будет больше количества разделившегося горючего. Для расширенного воспроизводства горючего особенно важное значение имеет баланс нейтронов в реакторе, т. е. распределение нейтронов, возникающих в процессе деления. Чем большая доля нейтронов будет бесполезно теряться в реакторе, тем менее возможен достаточно высокий коэффициент воспроизводства горючего. В реакторе, работающем на тепловых нейтронах, баланс последних особенно неблагоприятен для воспроизводства горючего. При большом количестве замедлителя много нейтронов в процессе замедления захватывается замедлителем, если даже в качестве замедляющих материалов используются вещества с малым сечением захвата нейтронов. Присутствие теплоносителя, обычно хорошо замедляющего нейтроны (например, вода), также приводит к потере некоторой доли нейтронов. [c.263]

Ядерные расщепления,. вызванные нейтронами, обладают некоторыми частностями. Как заметил Ферми (1934), алюминий претерпевает разные превращения под действием быстрых или медленных нейтронов. Быстрые нейтроны вызывают выбрасывание какой-либо частицы (обладающей большой кинетической энергией) [c.771]

Полученные результаты подтверждают и расширяют наблюдения других авторов. Показано, что эффективность у-лучей при увеличении интенсивности облучения может уменьшаться не менее чем в три — пять раз, а эффективность быстрых нейтронов гораздо меньше зависит от интенсивности, если вообще зависит от нее. Судя по степени сокращения продолжительности жизни, эффективность быстрых нейтронов заметно не изменялась с увеличением мощности дозы. Вместе с тем по этому показателю эффективность у-лучей менялась в строгой зависимости от мощности дозы. Весьма неожиданным оказалось то, что ОБЭ быстрых нейтронов в отношении индукции овариальных опухолей у мышей была низкой. Важное значение имеет энергия нейтронов. Так, например, нейтроны с энергией 1 Мэв, по-видимому, чаще, чем нейтроны большей энергии, вызывали катаракты, возможно, вследствие высоких значений линейной потери энергии. ОБЭ превысила 10 только в отношении индукции катаракт. [c.457]

Из соотношений (1.13) и (1.11) легко видеть, что составное ядро с четным числом протонов и нейтронов обладает наибольшей энергией возбуждения, так как член б отрицателен для этих ядер. Несколько меньшая по величине энергия возбуждения получается в составном ядре с нечетным числом нуклонов и наименьшая — в случае нечетно-нечетных ядер. Поэтому ядра изотопов и могут делиться нейтронами любых энергий, тогда как и делятся только быстрыми нейтронами. В случае первых трех ядер захват нейтрона приводит к четно-четной составной структуре и энергия возбуждения, обусловленная только энергией связи нейтрона ( 6,8 Мэе), равна порогу деления. Таким образом, эти ядра могут делиться как тепловыми (очень медленными), так и быстрыми нейтронами. Именно эги свойства дают возможность нспользовать такие ядра в качестве ядер-пого горючего. Ниже будет показано, что эти ядра настолько легко делятся нейтронами тепловой энергии, что целесообразнее замедлять нейтроны до тенлОБЫх энергий. Вооб1це вопрос о замедлении нейтронов является одним из основных вопросов теории реакторов. [c.11]

Найти коэффициент скорости счета детектора с оболочкой и без нее при следующих предположениях 1) диффузионная теория справедлива для материала оболочки сферическая полость и пространство впе ее — вакуум 2) материал оболочки таков, что все деления происходят на тепловых нейтронах быстрые нейтроны, образующиеся при делении, превращаются в тепловые с тем же пространственным распределением, какое они имели, будучи быстрыми. Однако при замедлении до тепловых имеет место поглощение и утечка 3) сборка подкритическая —стационарное состояние без источника не сохраняется состав размножающей оболочки таков, чтодтА >1 (где <7х — вероятность быстрому нейтрону избежать утечки перед превращением его в тепловой). [c.182]

Физически двугрупновая модель предполагает, что поведение быстрых нейтронов в реакторе с отражателем может быть описано с помощью одного диффузионного уравнения (в каждой области) при подобранных должным образом поперечных сечениях быстрых нейтронов. Тепловые нейтроны объединяются во вторую группу обычным способом. Таким образом, в случае применения указанной модели к многозонному реактору вводятся два дифференциальных уравнения для каждой области одно — для описания тепловой группы и другое — для описания быстрой группы. Решения этих уравнений в каждой области сшиваются с соответствующими решениями в прилегающих областях с подходящими граничными условиями для каждой группы с учетом требований, налагаемых на решения в центре и на внешней границе реактора. Интенсивность источников тепловых нейтронов в каждой группе пропорциональна потоку быстрых нейтронов, а в областях, содержащих делящееся вещество, интенсивность источников группы быстрых нейтронов пропорциональна тепловому потоку. При проведении последующего решения основное внимание будет уделено аналитической постановке вопроса и решению в частном случае двузонного реактора с внешней неразмножающей областью. Методы, развитые в данном случае, легко обобщаются (в принципе) на более общие ситуации. [c.330]

Казалось бы, даже один акт деления в массе урана, сопровождающийся выделением нейтронов, должен привести к цепной реакции. Однако на самом деле на протекание цепной реакции оказывает влияние еще ряд факторов. Природный уран состоит в основном из смеси двух изотопов — и235 238 Содержание первого в природной смеси составляет 0,712%, второго —99,28%. Уран-235 делится под воздействием нейтронов с малой энергией (тепловых нейтронов), в то время как претерпевает деление при облучении быстрыми нейтронами. Кроме того, 13 захватывает выделяющиеся прй делении и нейтроны, превращаясь в и (о дальнейших превращениях и см. ниже — в разделе о трансурановых элементах). При этом происходит реакция и (п, 7) и . Эти обстоятельства приводят к тому, что в природном уране возникшая цепная реакция быстро затухает. Незатухающую цепную реакцию можно осуществить двумя путями. Первый из них заключается в разделении изотопов урана. В массе и , свободного от примеси тяжелого изотопа, цепная реакция проходит, не прерываясь. В чистом и убыль нейтронов происходит лишь за счет вылета нейтронов за пределы данного куска металла. Однако, если масса этого куска становится больше определенного значения, или, как говорят, превышает критическую массу, то цепная реакция быстро распространяется по всей массе урана. Поскольку в каждый момент довольно значительное число ядер и претерпевает спонтанный распад, сопровождающийся вылетом нейтронов, то, очевидно, что достаточно массе урана-235 превысить критическое значение, как неизбежно возникает взрыв. [c.88]

Следовые количества фосфора в гетерогенном ракетном топливе предложено определять методом активации быстрыми нейтронами [1036]. Примерный состав топлива 60% NH4 104, 20% А1 и 20% связующего вещества, содержащего фосфор. По первому варианту метода связующее вещество экстрагируют пентаном, центрифугируют и выпаривают. Остаток и эталон (триэтилфосфат) облучают в нейтронном генераторе и измеряют активность А1, образовавшегося по ядерной реакции Р (и, а) А1, на у-спектрометре. [c.159]

Гарднер и Киркхем [22] описывают различные радиохимические методы с использованием а-, Р- и -у-излучення и рассеяния нейтронов. Последний тип излучения эти авторы считают наиболее предпочтительным. Известно, что водород гасит скорость быстрых нейтронов с большей эффективностью, чем какой-либо другой из часто встречающихся элементов. В отсутствие значительных количеств других водородсодержащих веществ интенсивность рассеяния нейтронов может служить мерой содержания, например, влаги в почве. Источником быстрых нейтронов может служить компактное устройство, в состав которого входят полоний и бериллий. Время полураспада такого источника составляет 140 дней, а интенсивность радиации близка к 10 нейтронов в 1 с. Источник нейтронов помещают в небольшой металлический цилиндр, а над ним и вокруг него располагают счетчики медленных нейтронов с трифторидом бора. Счетчик работает при напряжении 3050 В. Генерируемые в нем импульсы усиливаются и регистрируются. При проведении анализа источник и счетчик опускают в проделанное в почве отверстие. Проверкой на пяти различных образцах установлено, что результаты такого метода анализа, выраженные в объемных единицах, не зависят от типа почвы. Наилучшие результаты были получены при содержании влаги порядка не скольких процентов. Воспроизводимость анализа не превышает [c.524]

Для активационного анализа на быстрых нейтронах наиболее часто используют нейтронные генераторы. Особенно успешно применяют быстрые нейтроны для определения легких элементов, таких, как азот, кислород, фтор и медь. Для улучшения воспроизводимости и правильности анализа образец при облучении обычно вращают. Промышленные образцы генераторов на основе взаимодействия с тритием могут также давать поток нейтронов плотностью до 10 ° нейтр/см2-с. Ядерная реакция N(ra, 2 ) N позволяет определять содержание азота в различных основах. В [338] исследован матричный эффект нри установлении содержания азота в нефтепродуктах. Показано, что реакции С (р, y) N и С(р, n) N зависят только от весового количества углерода. Матричный эффект имеет линейную зависимость от веса углерода и может быть учтен при определении азота. Для оценки порядка, даваемого интерферирующими реакциями 0(р, a) N, С(р, n) N, (rf, n) N, введен азотный эквивалент [339, 343]. Результаты показали, что присутствие О и С в образцах вместе с Н ограничивает предел обнаружения азота, особенно при большом содержании воды. Вторичная же реакция С(р, п) может быть также использована для определения азота в углеводородах. Показана возможность обнаружения кремния в маслах [340], алюминия и кремния [341] —в нефти с использованием быстрых нейтронов. Разработана методика нейтронно-активационного определения кислорода, натрия и серы в нефти на основе ядерных реакций 0(д, p) N, 2зна(п, ц)2ор, З25(д р)32р соответственно [342]. Оценены возможности определения кислорода и серы в нефтепродуктах с использованием нейтронов с энергией 14 МэВ [344, 345]. С применением изотопных источников или генераторов нейтронов [322] можно [c.88]

Большинство источников нейтронов испускает быстрые нейтроны. Нейтроны, равномерно распространяясь от источника во всех направлениях, создают в каждой точке пространства в окрестностях источника определенную плотность нейтронов п, равнуючислу нейтронов в единице объема нейтрон см ). В отсутствие замедлителя плотность нейтронов является функцией расстояния от источника и для точечного источника меняется обратно пропор-32 [c.32]

В соответствии с энергией нейтронов в реакторе их обычно разделяют на три группы 1) быстрые нейтроны, получающиеся при делении 2) резонансные или промежуточные нейтроны, имеющие энергию от 1 Мзв ло 1 эв и получающиеся в процессе замедления быстрых нейтронов 3) тепловые нейтроны, имеющие среднюю энергию около 0,025 эв. В реакторе на тепловых нейтронах наибольший поток быстрых нейтронов наблюдается в урановых стержнях в центре активной зоны. Поток быстрых нейтронов быстро падает по мере удаления от уранового стержня вследствие замедления нейтронов в замедлителе. С другой стороны, поток тепловых нейтронов увеличивается при удалении от уранового стержня. Что касается резонансных нейтронов, то пространственное изменение их потока в активной зоне значительно меньше, чем для быстрых и тепловых нейтронов. Изменение потоков различных групп нейтронов по активной зоне легководного реактора МегИп приведено на рис. 13 [83]. [c.56]

Пиропроцессы наиболее перопехтивны для регенерации урана из горючего реакторо1В на быстрых нейтронах. Посколь ку загруз ка горючего щ таких реакторах особенно высокая, с экономической точки зрения желательно до минимума сократить длительность переработки. В связи с тем что в энергетическом спектре реакторов на быстрых нейтронах отсутствуют нейтронные яды, а сечения поглощения нейтронов обычно сравнительно малы, нет необходимости в глубоком извлечении специфических ядов из горючего, предназначенного для возвращения в этот реактор. Поэтому для непрерывной работы реактора на быстрых нейтронах горючее должно сохраняться неизменным в химическом, физическом и. металлургическом отношении за счет использования для извлечения основной массы продуктов деления простого и дешевого процесса с последующим дистанционным изготовлением твэлов. [c.263]

Активация нейтронами. Принципы нейтронного активационного анализа теперь уже хорошо установлены и больше но нуждаются в подробном разборе. Так как сечение захвата быстрых нейтронов обычно много меньше, чем сечение захвата медленных нейтронов [4], ошибки за счет самоэкранирования нри активационном анализе на быстрых нейтронах будут меньше. Так, нанример, в то время как для мышьяка сечение захвата медленных, или тепловых, нейтронов (эффективная энергия около 0,02 эв) равно 4,3 барн, его сечение поглощения для быстрых нейтронов, или нейтронов деления (эффективная энергия около 1 Мэв), составляет всего несколько миллибарн. Для хрома сечепие захвата медленных нейтронов равно 3,1 барн, а для быстрых нейтронов сечение захвата не определено. Но оно, вероятно, должно быть меньше, чем у мышьяка, так как, в общем, сечение захвата быстрых не11тронов уменьшается с уменьшением атомного номера [5]. Однако активация быстрыми нейтронами дает преимущества лишь в том случае, когда получается отвечающая предъявляемым требованиям чувствительность онределенпя следов примесей. При определении серы с помощью реакций 3 (га, на медленных нейтронах и 8 (р,п)Р на быстрых нейтронах сечение захвата быстрых нейтронов 8 несколько меньше, чем сечение захвата медленных нейтронов 8 (60 [6] и 260 мбарн [7] соответственно), но за счет большего относительного содержания и легкости регистрации наведенной активности в данном случае метод активации быстрыми нейтронами оказывается более чувствительным [8]. [c.169]

В качестве другого примера учета влияния радиационнохимических процессов рассмотрим величину максимальной удельной активности, которая может быть получена при использовании метода Сциларда — Чалмерса. Пусть 1 л СзН Л подвергается облучению потоком тепловых нейтронов, свободных от быстрых нейтронов и [-квантов. Допустим, что при каждом акте захвата нейтрона атомом J образуется атом (25 мин.), который может быть извлечен водой, и что при поглощении 100 эв энергии излучения в СзН5Л происходит разложение одной молекулы С Н Л с образованием атома который также извлекается водой. Каждый акт захвата нейтрона атомом сопровождается выделением примерно 5 Мэе энергии в форме -[-квантов. Кроме того, Н также захватывает нейтроны с испусканием "[-квантов с энергией 2,2 Мэе. Поскольку на каждый атом иода приходятся 5 атомов водорода, а поперечное сечение захвата тепловых нейтронов составляет для 0,31 10 а для 6,3- 10 сл2, то число актов захвата нейтронов в примерно в четыре раза меньше, чем в Следовательно, в целом при образовании каждого атома [c.230]

Целесообразно, исходя из практических задач, грубо подразделить нейтроны на три класса. Говорят о быстрых нейтронах, когда их энергия больше 0,1 Мэв. Нейтроны с энергией от 0,1 Мэв до 10 эв — медленные. Ниже этой (произвольной) границы нейтроны называются тепловыми, но в основном такое название носят нейтроны с энергией приблизительно 0,03 эв. Полная величина эффективного сечения определенного вещества (выражаемая в барпах I барн = 10 см ) и в особенности величины парциальных сечений в сильнейшей степени зависят от энергии [c.117]

Действие быстрых электронов на полифенилы при 350° должно преимущественно давать полимер с С (превращения мономера) от 0,05 до 0,5 и газ с О от 0,003 до 0,03 [ВИЗ, С102]. Быстрые нейтроны, по-видимому, образуют в 3—6 раз больше лолимера и примерно в 10 раз больше газа на 100 эв [ВИЗ]. Полимер представляет собой главным образом смесь полифени-лов, содержащих на одну или несколько фенильных групп больше, чем исходный материал, а газ по крайней мере на 75% состоит из водорода, но содержит некоторое количество метана л других соединений. Прочие продукты включают частично ненасыщенные алкилароматические соединения. Образование полимера вызывает увеличение вязкости расплавленного материала ло мере возрастания дозы. Сначала увеличение вязкости идет равномерно, но затем начинает идти с возрастающей скоростью [c.316]

Абсолютный выход естественного источника был впервые измерен Еккелем в 1934 г. [78], который подсчитывал попадающие в известный телесный угол протоны отдачи из парафина, облучавшегося испускаемыми источником Rn-a—Ве быстрыми нейтронами. Используя экспериментальное значение эффективного сечения рассеяния водорода для нейтронов нужной ему средней энергии, Еккель пришел к значению 10 ООО нейтронов в 1 сек. на 1 р.с. Большинство других авторов замедляли нейтроны, перед тем как считать их. Панет и др. [105, 106] облучали нейтронами источника Rn-a—Ве метиловый эфир борной кислоты и измеряли спектроскопически образующийся в реакции 5В (п,а)зЬР гелий. Они смогли установить только нижний предел (6700 нейтронов в 1 сек. на 1 р.с), так как их реакционный сосуд был слишком мал и упускал много нейтронов наружу. Этот метод развивался и дальше [121], но значение выхода не было опубликовано. После нескольких ранних опытов Амальди и Ферми [7] Финк вычислил в 1936 г. [48] абсолютное значение выхода из кривой пространственного распределения медленных нейтронов в воде. Плотности измерялись нейтронным счетчиком, покрытым литием. Используя экспериментальное значение отношения эффективных сечений лития и водорода (воды), авторы вычисляли количество захватываемых водородом на некотором расстоянии от источника нейтронов из количества нейтронов, захватываемых литием, т. е. из счета литиевого счетчика,—на том же расстоянии. Интегрирование по всей кривой для источника Rn-a—Ве дало 15 ООО нейтронов в 1 сек. на Iti . Хотя эффективность использовавшегося при этом литиевого счетчика и не была хорошо известна, приведенное значение использовалось в ряде работ (например, 21]). В работе [13] кривая пространственного распределения нейтронов снималась снова при использовании в качестве нейтронного [c.58]

В нек-рых типах реакторов, содержащих изотопы игзз 1)235, Ри з , и в атомной бомбе осуществляется Я. ц. р. на быстрых нейтронах. При взаимодействии быстрых нейтронов деления с ядрами и зз и Рц239 преобладающим видом взаимодействия является деление упругое и неупругое рассеяние не препятствуют делению этих ядер, т. к. они могут делиться и нейтронами, испытавшими рассеяние и потерявшими часть энергии. Единственный процесс обрыва цепей в данном случае — уход нейтронов за пределы блока из делящегося вещества. В реакторах на быстрых нейтронах деление происходит в центральной зоне, содержащей уран, сильно обогащенный легко делящимися изотопами (и з и и зз, Ри з ), [c.544]

Эффективное замедление быстрых нейтронов водородсодержащими средами служит физической основой для создания приборов, измеряющих содержание водорода и, в частности, влал ность различных материалов. Если около объекта измерения, не содержащего вещества, хорошо замедляющего нейтроны, поместить источник быстрых нейтронов и детектор, чувствительный лишь к тепловым нейтронам (например, счетчик, наполненный ВРз), то детектор почти не обнаружит присутствие нейтронного излучения. Если же в объект измерения ввести замедлитель нейтронов (например, воду), то детектор сразу же обнаружит наличие замедленных и рассеянных объектом тепловых нейтронов. [c.281]

Столь же демонстративны результаты изучения действия нейтронов деления (33% быстрых нейтронов) на шиншиллу. В опытах на 731 животном показано, что как по величине коэффициента ОБЭ, так и по результатам воздействия нейтронов на желудочно-кишечный тракт шиншилла отличается от крыс Спрэг-Девли ОБЭ нейтронов у нее выше, а устойчивость кишечника к излучению значительно больше, чем у крыс, хотя размеры тела у тех и других животных очень близки. Средняя продолжительность жизни шиншиллы при супралетальных дозах составляет не 3— [c.44]