Ньютона закон теплообмена

Закон Ньютона. Основным законом теплоотдачи является закон Ньютона, согласно которому количество тепла dQ, переданное от теплообменной поверхности к окружающей среде или, наоборот, от окружающей среды к теплообменной поверхности, прямо пропорционально поверхности теплообмена Р, разности температур поверхности и окружающей среды и времени х, в течение которого осуществлялся теплообмен, т. е. [c.133]

При конвективном теплообмене между стенкой и теплоносителем, удельный тепловой поток по закону Ньютона пропорционален коэффициенту теплоотдачи и разности температур стенки и теплоносителя [c.125]

В теории Семенова В 1, а в теории Франк-Каменецкого В > 1. Современная стационарная теория теплового взрыва рассматривает более общий случай, когда теплообмен с окружающей средой осуществляется по закону Ньютона и от опыта к опыту меняется критерий В1 = = аг/Х. [c.309]

Отсюда вытекает практическая рекомендация не допускать в калориметрическом опыте разностей температур калориметра и оболочки больших, чем 2—3°. Но даже и в этом случае закону Ньютона подчиняется только теплообмен, обусловленный теплопроводностью и тепловым излучением. Следовательно, конвекция в слое воздуха, разделяющем ка- [c.239]

В калориметрах с изотермич. 0б0л0Ч1 0й во время опыта во всех трех периодах производится измерение темп-ры калориметра через равные промежутки времени (т. е. снимается кривая темп-ра — время). Для вычисления поправки на теплообмен по этим данным предложен ряд формул. Наиболее часто применяется формула Реньо — Пфаундлера — УсОва, основанная на законе охлаждения Ньютона. Эта формула учитывает теплообмен с окружающей средой и полностью исключает влияние постоянного во времени подвода тепла, обусловленного, напр., трением мешалки или током, проходящим через термометр сопротивления. Поправка на теплообмен в случае калориметра с изотермич. оболочкой нередко бывает значительной (1—4% от всей величины Дг), но вычисляется весьма точно. Калориметры с изотермич. оболочкой обычно применяются при определении теплот сравнительно быстрых процессов (продолжительность главного периода 10—20 мин). [c.182]

Учет теплообмена калориметрической системы с оболочкой за время главного периода опыта (вычисление поправки на теплообмен) производится на основе закона охлаждения Ньютона количество теплоты, теряемой телом, пропорционально поверхности тела, времени и разности температур тела и окружающей его среды. [c.231]

Теплообмен тела с окружающей средой обусловлен действием всей совокупности механизмов передачи тепла — теплопроводности, конвекции и излучения. Не останавливаясь на детальном рассмотрении особенностей теплообмена, вызываемых каждой из его составляющих, отметим, что закон Стефана — Больцмана при малых разностях температур между поверхностью тела и окружающей средой может быть аппроксимирован законом Ньютона (1-7). Таким образом, в первом приближении все формы передачи тепла полагаются линейными функциями разности температур и поэтому [c.10]

В достаточно длинную прямую полуограниченную круглую трубу, ось которой совпадает с осью Ох, втекает жидкость с температурой Го и стабилизированным пуазейлевским профилем скорости (4.18). Через наружную поверхность трубы происходит теплообмен по закону Ньютона с внешней средой, температура которой ф(лг) в общем случае может быть функцией аргумента х. Тогда определение температурного поля внутри трубы при стабилизированном течении тепловыделяющей жидкости сводится к решению следующей задачи [c.233]

Постановка< задачи. В неограниченном полом цилиндре с внутренним радиусом / , и внешним радиусом (см. рис. б) задано начальное распределение температури Т(х,о). Температура среды внутри к вне цилиндра изменяется по различным законам, заданным своими функциями времени. Между ограничивавшими поверхностями цилиндра и окружающей средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Внутри стенки цилиндра действует источник тепла, мощность которого пропорциональна . Необходимо найти распределение температури по толщине стенки цилиндра в любой момент времени. [c.37]

Теплообмен на границе происходит по закону Ньютона, [c.59]

Применяя закон охлаждения к калориметру и учитывая, что поправку на теплообмен удобнее выражать в единицах температуры, а не теплоты, можно дать следующую формулировку закона Ньютона изменение температуры калориметра во времени пропорционально разности температур калориметра и окружающей его оболочки, т. е. [c.231]

Прежде чем работать с калориметром данной конструкции в данных условиях, следует экспериментально проверить, с какой точностью теплообмен калориметра подчиняется закону Ньютона, согласно которому константа охлаждения калориметра К должна быть величиной постоянной. [c.240]

Основным законом теплоотдачи является закон охлаждения Ньютона, согласно которому количество теплоты Q, переданное (или полученное) от теплообменной поверхности к окружающей среде, прямо пропорционально поверхности теплообмена Р, разности температуры поверхности /ст и температуры окружающей среды tl, а такл< е времени х, в течение которого идет теплообмен [c.187]

Во многих работах в качестве калориметрического сосуда используют сосуды Дьюара. Основное преимущество калориметров этого типа — их простота и небольшой теплообмен с окружающей средой. Существенный недостаток их заключается в некоторой неопределенности границ калориметрической системы. В калориметрах такого типа теплообмен обычно в большей, чем для металлических калориметров, степени отклоняется от закона Ньютона. Поэтому металлические калориметрические сосуды следует считать предпочтительными. [c.179]

Движение газа в трубе постоянного сечения с трением при малых скоростях и теплообменом, определяемым законом Ньютона при постоянном коэффициенте теплопередачи к по оси трубы, определяется уравнением [c.286]

Рассмотрим задачи определения температурных полей внутри пластины, цилиндра и шара, когда тело омывается средой (газом или жидкостью), температура которой изменяется только во времени t и определяется функцией (p t). Теплообмен между телом и внешней средой через поверхность соприкосновения S происходит по закону Ньютона [c.92]

Такой метод не позволяет выявить с достаточной полнотой механизм подвода кислорода к горящей поверхности, так как при теплообмене на границе используют закон Ньютона, который не аналогичен закону скорости химической реакции в случае гетерогенного горения. [c.167]

Предшественники Фурье — Ньютон и Рихман, изучая теплообмен твердых тел в воздушной среде, независимо друг от друга пришли к выводу, что количество тепла, отдаваемое (или воспринимаемое) телом, прямо пропорционально разности температур между поверхностью и окружающей средой. Этот опытный факт, справедливый, вообще говоря, при малых разностях температур между поверхностью тела Гц и окружающей средой Тс, обычно называют законом Ньютона и аналитически представляют в виде [c.10]

Все вышесказанное имеет место, если теплообмен образца с окружающей средой подчиняется закону Ньютона, что справедливо при небольших температурных перепадах между поверхностью тела и средой. [c.41]

В более общем случае на границах тела следовало бы задавать теплообмен по закону Ньютона. Общий вид решений при этом сохранится прежним. Изменится только вид характеристических уравнений для , которые в этом случае будут функциями критерия В1. [c.70]

В начальный момент времени на внутренней поверхности г=/ 1 начинает действовать источник постоянного теплового потока д, вт/л1 , а температура окружающей среды изменяется по линейному закону со скоростью Ь, град сек. Теплообмен наружной поверхности полого цилиндра радиусом г—Яг происходит по закону Ньютона, рное решение сформулированной зада-146] и может быть записано в виде [c.168]

Если теплообмен и массообмен на границе подчиняются линейным законам Ньютона для конвективного обмена, то критерий Кирпичева может быть выражен через критерии Нуссельта и Био [c.93]

Постановка задачи 2. Имеется неограниченный полый цилиндр (см. ряс. 6). Мгкду внутренней и внешней поверхностями цилиндра и окружа-вцей средой происходит теплообмен по закону Ньютона, аяу ри ств.чки цилиндра действует источник тепла, мощность которого пропорциональ-на j-( ). Задано начальное распределение температур . Гра- [c.74]

Для описания потока тепла jq в окружающее пространство используется закон Ньютона для теплообмена, т.е. теплообмен с окружающей средой (с поверхностью реакционного сосуда) пропорционален разности температур между реагирующей системой и окружающим пространством [c.165]

Все калориметры (в зависимости от принципа измерения кол-ва теплоты) можно условно разделить на калориметры переменной т-ры, постоянной т-ры и теплопроводящие Наиб распространены калориметры переменной температуры, в к-рых кол-во теплоты Q определяется по изменению т-ры калориметрич системы. Q = IV АТ, где IV-тепловое значение калориметра (т.е. кол-во теплоты, необходимое для его нагревания на I К), найденное предварительно в градуировочных опытах, ДТ-изменение т-ры во время опыта Калориметрич опыт состоит из трех периодов В начальном периоде устанавливается равномерное изменение т-ры, вызванное регулируемым теплообменом с оболочкой и побочными тепловыми процессами в калориметре, т наз температурный ход калориметра Главный период начинается с момента ввода теплоты в калориметр и характеризуется быстрым и неравномерным изменением его т-ры В конечном периоде опыта, по завершении изучаемого процесса, температурный ход калориметра снова становится равномерным В калориметрах с изотермич оболочкой (иногда наз изопериболич калориметрами) т-ра оболочки поддерживается постоянной, а т-ры калориметрич системы измеряют через равные промежутки времени Для вычисления поправки на теплообмен, к-рая достигает неск % от ДТ используют метод расчета, основанный на законе охлаждения Ньютона Такие калориметры обычно применяют для определения теплот сравнительно быстрых процессов (продолжительность главного периода опыта 10-20 мин) В калориметрах с адиабатич оболочкой т-ру оболочки поддерживают близкой к т-ре калориметрич системы в продолжение всего опыта (т-ру последней измеряют только в начальном и конечном периодах опыта) Поправка иа теплообмен в этом случае незначительна и вычисляется как сумма поправок на неадиабатичность и на ход т-ры Такие калориметры применяют при определении теплот медленно протекающих процессов По конструкции калориметрич системы и методике измерения различают жидкостные и массивные, одинарные и двойные (дифференциальные) калориметры и др [c.291]

Связь между количеством передаваемого тепла, величиной поверхности теплообмена, температурным напором Д / и временем, в течение которого осуществляется теплообмен путем теплоотдачи, устанавливается законом Ньютона [c.272]

Одной из основных встречающихся в расчетной практике величин, подлежащих экспериментальному определению и используемых теорией подобия, является коэффициент теплоотдачи. Понятие коэффициента теплоотдачи вводится законом Ньютона, устанавливающим связь между количеством передаваемого тепла dQ, величиной поверхности теплообмена йР, температурным напором стенка—поток А/ (см. рис. 1) и временем, в течение которого происходит теплообмен путем теплоотдачи йт [c.263]

Автор [24] приводит решение еще для двух вариантов, о которых мы здесь лишь упомянем. В первом случае рассматривается плавление твердого тела за счет аэродинамического нагрева с теплообменом на границе по закону Ньютона. Эта задача аналогична той, которая рассматривалась в разд. IV, А, за исключением того, что теперь граничное условие имеет вид [c.62]

Если разность температур между калориметром и оболочкой меньше нескольких градусов, то теплообмен, вызываемый излучением д теплопроводностью газа, следует закону Ньютона. Если Т темпера- [c.80]

Если теплообмен следует закону охлаждения Ньютона, то скорость, с которой ободочка сообщает калориметру тепло, будет равна [c.181]

В начальный момент времени в середине пластины ( = 0) начинает дейс1ъовать источник постоянного теплового потока д, вт/м , а температура среды изменяется ло линейному закону. Теплообмен между поверхностями пластины и окружающей средой подчиняется закону Ньютона. [c.165]

На участках поверхности, свободной от электронафевателей, происходит теплообмен с окружающей средой по закону Ньютона. [c.32]

Постановка задачи. Дана пластина конечних размеров (см. рис.14) длиной, шириной 4. и тодамной -г/з. Температура в начальный момент времени равна 7 /г . На боковых и торцевых поверхностях в первой краевой задаче величина температуры различны и являются заданными функциями времени. Во второй краевой задаче задаются различные тепловые потоки, воэлействующие на поверхности пластины. В третьей краевой задаче между поверхностями пластины и внешней средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Внутри пластины действует источник тепла, мощность которого пропорциональна УД-, г, Требуется найти распределение температуры внутри пластины в любой момент времени. [c.66]

Анализ системы, состоящей из уравнения (2.44) и кинетического уравнения реакции первого порядка, проведен в работах [96, 97]. Такой подход удобно использовать для моделирования процессов получения крупногабаритных блоков, так как часто из-за низкой теплопроводности режим их получения близок к адиабатическому (число БиоСО, ). Более полная постановка задачи моделирования процесса химического формования в форме дается анализом режимов работы периодического реактора без смешения при нестационарно протекающих химических процессах и кондуктивном теплопереносе. Один из вариантов расчета может быть выполнен при следующих допущениях [98] реакция, протекающая в рассматриваемой области, является одностадийной и необратимой теплопередача в зоне реакции осуществляется путем теплопроводности движение реагирующего вещества и связанный с ним конвективный механизм передачи тепла отсутствуют исходное вещество и продукты реакции находятся в одном фазовом состоянии, т. е. протекание реакции не сопровождается фазовыми превращениями лраиица рассматриваемой области непроницаема для вещества теплообмен на границе раздела происходит по закону Ньютона величины, характеризующие физические свойства вещества (теплопроводность, теплоемкость, плотность), химическую реакцию (энергия активации, предэкспоненциальный фактор, тепловой эффект) и условия протекания процесса (давление, температура окружающей среды, форма и размеры области, коэффициент теплоотдачи), в ходе процесса не изменяются. [c.54]

Физическая модель этой схемы следующая движущийся со скоростью кусковой материал, имеющий одинаковую температуру и высоту Н , вступает в теплообмен с газом, температура которого на входе в слой равна Скорость газового потока на свободное сечение оценивается величиной , а его толщина При упрощенном рассмотрении процессов теплообмена в слое кусковых материалов используют двумерную схему расчета (см. кн. 1, гл. 5, п. 5.2) и исходят из следующих допущений слой кусковых материалов однороден по своему фракционному составу тепловой поток от газа к кускам в любой точке слоя пропорционален разности температур между газом и поверхностью кусков, т.е. определяется законом Ньютона коэффициент теплоотдачи от гдаа к кускам одинаков не только для всех точек поверхности куска, но и по всей высоте и сечению слоя теплофизические свойства кусков слоя и газа не зависят от температуры и принимаются средними передача тепла в газе и в слое от куска к куску путем теплопроводности отсутствует изменения в объеме газа и слоя, связанные с изменениями температуры, невелики, что позволяет пренебречь ими потоки газа и кусковых материалов равномерно распределены по сечению аппарата и расходы их неизменны стенки аппарата, где размещается слой, непроницаемы для газа и идеально теплоизолированы. [c.162]

Блок-калориметр вместе с окружающей его сферической оболочкой 5 может поворачиваться на угол 270° вокруг горизонтальной оси прл помощи щатунно-кри-вошипного механизма 6 со скО ростью 8 качаиий в минуту. Гнездо калориметра находится в водяной изотермической оболочке 7, снабженной кольцевой двухлопастной мешалкой 8. Точность термостатирования 0,002°. Температура калориметра измерялась медным термометром сопротивления 9 (7 о=50 ом), находящимся на наружной поверхности блока 1 при помощи мостовой схемы [36]. Измерения температурного хода, предпринятые при разных температурах калориметра и оболочки, а также при включенном и выключенном механизме качания, показали, что теплообмен калориметра хорошо выражается законом Ньютона (постоянство константы охлаждения в пределах 3%). [c.111]

Постановка задачи. Дан ограниченный цилиндр высотой 2/г и диаметром 2Я (начало координат выбрано в центре цилиндра), который первоначально находится в тепловом равновесии с окружающей средой, т. е. имеет постоянную температуру, равную То. В начальный момент времени в центральной плоскости цилиндра (г = 0) начинает действовать источник тепла постоянной удельной мощности д. Теплообмен боковой поверхности цилиндра со средой начальной температуры То подчиняется закону Ньютона, а торцевые поверхности цилиндра обмениваются теплом (также по закону Ньютона) со средой, имеющей другую температуру ТсфТо. [c.79]

Имеем иеограничениую пластину толщиной 2Я. Начальная температура ее постоянна и равна То. В начальный момент времени пластина помещается в среду с постоянной температурой Тс, отличной от начальной. Между ограничивающими поверхностями и окружающей средой происходит теплообмен по закону Ньютона, [c.98]

Граничное условие третьего рода предполагает известной связь между температурой и ее нормальной производной на Гранине теплообмена с окружающей средой. Если эта связь линейная, то соответствующее граничное условие будет описывать с кекотдрым приближением конвективный теплообмен, удовлетворяющий закону Ньютона — Рихмана [c.25]