Морзе

Зависимость потенциальной энергии 1 от амплитуды колебания для двухатомных молекул достаточно хорошо выражается уравнением Морзе [c.10]

Потенциал Морзе. Этот трехпараметрический потенциал, впервые предложенный Морзе 127] для объяснения колебательных спектров двухатомных молекул, представляет собой потенциал взаимодействия двух атомов. В связи с этим вполне естественно ожидать, что потенциал Морзе может оказаться полезным при исследовании систем, состоящих в основном из атомов, образующихся в результате диссоциации двухатомных молекул. В приведенном виде потенциал Морзе можно записать следующим образом [c.224]

Подставив значение и ах из (48.7) в (48.2), определим максимально допустимую квантовыми законами колебательную энергию ангармонического осциллятора Морзе, равную энергии диссоциации, отсчитанной от минимума потенциальной кривой [c.161]

Рекомбинация на молекуле водорода рассматривалась также в [141], где аналогично потенциал взаимодействия описывается функцией Морзе для основного состояния Hj, а взаимодействие каждого из атомов Н с молекулой Нз в основном колебательном состоянии — функцией Морзе для равновесного расстояния R = 3,4-10 мкм и глубины ямы е/к = 38 К. Коэффициент перевала оказался равным 0,4, а пределы изменения коэффициента поправки на неравновесность — от 0,4 (при 80 К) до 0,3 (при 1000 К). Проведен учет возможного взаимодействия радикала Н со стабильным комплексом Нз и вк.лада этого взаимодействия в общую скорость реакции (рис. ОД). [c.264]

Широко принято аппроксимировать потенциальную кривую двухатомной молекулы формулой Морзе [c.160]

Морзе №5, который имеет посадочное место для сменного упо-ра-поводка 3. В корпусе / просверливают совместно с корпусом подшипника три отверстия длиной 50 мм под углом 120°, в которых размещают 12 шариков 8 по четыре в каждом. Шарики удерживают узел подшипника и дают возможность осевого перемещения. Вращающий узел подшипника состоит из корпуса подшипника 10, упорного шарикоподшипника 11 и втулки 12. Для крепления узла служит кольцо 6, привернутое болтами к корпусу подшипника 10. На втулку 12 через прокладку 7 из фторопласта насажена сменная прижимная пята 5. Она имеет три паза под углом 120° для уменьшения контакта и улучшения точности установки обрабатываемого кольца 4. Гайка 9, навернутая на корпус 1, осуществляет прижимное усилие через вращающий узел подшипника для зажима уплотнительного кольца [c.111]

На рис. 3.17 показана оправка для обработки втулки на расточном станке. Она состоит из стержня 5, на котором укреплен фланец 4. К фланцу болтами 3 крепят резцедержатель 2. Оправку крепят в шпинделе станка конусом Морзе 6. Втулку крепят на столе расточного станка, после чего в нее подают оправку с резцом / и обрабатывают внутреннюю поверхность втулки или цилиндра. [c.141]

Коновалов, Тейлор и Гиршфельдер [128] вычислили значения кчасс двух первых производных по температуре в интервале Т от 0,30 до 400 и для С от 3 до 10. Потенциал Морзе хорошо описывает вторые вириальные коэффициенты ряда неполярных газов при обыкновенных температурах [129]. Это неудивительно, так как уже упоминалось о том, насколько нечувствителен второй вириальный коэффициент к форме потенциала. С другой стороны, отмеченное обстоятельство позволяет использовать этот потенциал одновременно для описания вязкости [129а]. [c.224]

I - конус Морзе 2 - скоба 3 - текстолитовые подкладки 4 - шлифовальный камень 5 - корпус 6 - пружина [c.147]

I - конус Морзе 2- оправка 3- сальниковые кольца 4- накидная гайка [c.261]

На рис. 4.75 показано приспособление для расточки сальниковых колец. Сальниковые кольца 3 устанавливают в оправку 2, которую конусом Морзе / крепят в шпинделе токарного станка. Кольца затягивают гайкой 4. Базой при установке колец 3 является внешний диаметр кольца. [c.262]

Влияние длины камеры энергетического разделения вихревой трубы и плотности посадки в трубе ВЗУ В теплообменнике ВЗУ устанавливают на цилиндрической или конусной посадке по конусу Морзе, при этом должна быть обеспечена взаимозаменяемость — унификация. Влияние длины вихревой трубы Ь или калибра Ь = на [c.67]

Здесь Q, — кулоновские интегралы Jj — обменные интегралы пар атомов. Связывающие состояния аппроксимируются функцией Морзе [c.55]

Потенциал Ридберга. Первоначально этот трехпараметрический потенциал был предложен [130] почти для тех же целей, что и потенциал Морзе. В отличие от последнего потенциал Ридберга характеризуется меньшей степенью притяжения при больших г. В приведенной форме потенциал Ридберга записывается как [c.224]

Константа жесткости, зВ/рая Постоянная Морзе, А Равновесный угол, рад [c.106]

Введя в уравнение Шредингера (47.6) для колебательного движения значения по Морзе, получим конечные, однозначные и непрерывные собственные функции г ) ол при дозволенных собственных значениях [c.161]

I вязей С-Н, С—Р и Н—Р аппроксимируются потенциалами Морзе с введен ными в эти потенциалы переключающими функциями. Эти функции обеспечивают усиление и разрыхление связей при перегруппировке атомов. Например, С—Н и С—Р разрыхляются, когда входящие в них атомы Н и Р образуют связанную молекулу НР. Это дает возможность описать образование и отлет молекулы НР. В потенциал включены члены, описывающие энергию деформационных колебаний. Использовалось квадратичное по углу приближение энергии деформационных колебаний с силовыми постоянными, экспоненциально убывающими с ростом соответствующих расстояний. Это приближение аналогично приближению, применяемому в методе "порядок связи — энергия связи" [295] [c.119]

Энергия связей N-N и N-0 аппроксимируется двумя потенциалами Морзе. В потенциал Морзе связи N—N введен переключающий член f i (r gQ), обеспечивающий нужные параметры молекулы N2 — продукта реакции. Прием с введением в потенциал переключающих членов был впервые использован в работе [212]. В равновесном состоянии молекула N2O имеет несимметричную конфигурацию. [c.115]

Зависимость О и 3 от обеспечивают плавный переход от параметров Морзе потенциала ВС-связи к параметрам АС-связи в ходе реакции обмена функция (а) задает зависимость потенциала от угла связей [14]. Таким образом, каждый из параметров регулирует свою собственную характеристику потенциала информация, требуемая для "подгонки" этих параметров, как правило, может быть получена из экспериментов в молекулярных пучках. Многопараметрический потенциал, обладающий большой гибкостью, построен НМР-методом в работах [57, 58]. Путь реакций изображается гиперболой [c.54]

Потенциал представляет собой функцию Морзе, заданную в криволинейных координатах [c.54]

В подходе используется обычное предположение о том, что вероятности перехода в неравновесном состоянии таковы же, как и в состоянии равновесия. Физическая модель процесса имеет следующий вид после столкновения молекулы с третьим телом и образования активированного комплекса начинается быстрая релаксация с выравпиванием заселенностей по уровням, приводящая к почти больцмановскому распределению. Весь этот период система находится в квазистационарпом состоянии и для нее справедливо обычное соотношение феноменологического закона действия масс /Срек//Сд с = отя индивидуальные коэффициенты скорости /сре , /сд о могут отличаться и быть ниже равновесных. Потенциал взаимодействия описывается функцией Морзе. Уравнение для скорости реакции [c.263]

Приспособление для механической чистки трубок показано на рис. 6.7. Оно состоит из пневмодрели /, используемой в качестве привода, конуса Морзе 2 и трубки 3 с закрепленным на ней держателем резцов 5. Держатель имеет два отверстия, в которые вставляются шплинты, служащие для свободного закрепления двух симметричрю расположенных резцов 6 с напаянными победитовыми наконечниками 7. На трубку 3 насажена трубка 4 большего диаметра, которая предназначена для удерживания приспособления во время работы. Резцы к стенкам очищаемых трубок прижимаются с помощью пружины 6 , а также центробежной силой и. при вращении очищают осадок со стенок. После первичрюй обработки трубок резцом их подвергают окончательной чистке стальным ершом. [c.206]

J — пневмодрсль 2 — конус Морзе 3 — трубка 4 — трубка-держатель 5 — держатель резцов 6 — резец 7 — победитовый наконечник 8 — пружина. [c.207]

Потенциальную энергию отталкивания Уд можно взять в виде антпнотенциала Морзе [32] Ум [c.260]

Формула (49.1) оказывается не всегда достаточно точной, особенно для сильно полярных молекул. Причина этого кроется в том, что она следует из формулы Морзе (48.1) — приближенной и хорошо описывающей лишь нижний участок потенциальной кривой неполярных молекул. Более точные приближения для потенциальной кривой известны в виде степенного ряда Данема, потенциала Ридберга — Клейна — Риса и др. [c.163]

Изменение диаметра реагирующих сфер в зависимости от температуры учитыва.чось по [2], а параметры потенциальной функции выбирались с учетом рекомендаций [133]. Значения /Срек, рассчитанные по (4.10), (4.11) в нескольких опорных точках по температуре (Т = 500, 1000, 1500, 2000 К), аппроксимировались аналитической зависимостью обычного вида А ЛвТ" ехр (—Е(,/ВТ) и сравнивались с имеющимися литературными данными. Сравнение носит удовлетворительный характер (см. рис. 28), однако для М = НоСЗ расчет приводит к несколько заниисенному резу. [ьтату, по-видимому, из-за высокой полярности молекулы НдО. Вероятно, при использовании сферически симметричных нотснциалов взаимодействия (типа потенциалов Морзе, Сюзерленда п др.) необходимо введение поправочных коэффициентов либо использование несимметричных функций потенциального взаимодействия. Значения = / (Т, М) приведены в табл. 5. [c.266]

Для молекулы WH на основании значений /- =0,7413- 10 i м, Ше = 3817,1 -10 м-1 и (ugXg = 94,96-10 m 1 определите энергию колебательного движения на нулевом, пятом, десятом, двадцатом и максимальном колебательных квантовых уровнях. Вычислите г — по уравнению (V.4) и постройте кривую Морзе. [c.39]

I—п 1евмодрель 2 —конус Морзе 3 —основная трубка 4 —трубка-фиксатор 5 —держатель резцов в —резец 7—победитовый наконечник Л —пружина. [c.387]

Для молекулы №Н на основании значений Гд = 0,7413х X 10" м, 01в = 3817,1 10 м" и 01вХв = 94,96 10 м" определите эпергир колебательного движения на нулевом, пятом, десятом, двадцатом и максимальном колебательных квантовых уровнях. Вычислите г — Ге но уравнению (У.4) и постройте кривую Морзе. [c.42]

Физическая химия (1978) -- [ c.436 ]

Проблема белка (1997) -- [ c.125 , c.157 ]

Прочность и разрушение высокоэластических материалов (1964) -- [ c.14 ]

Длительная прочность полимеров (1978) -- [ c.0 , c.9 , c.109 ]

Структура и прочность полимеров Издание третье (1978) -- [ c.50 ]

Действующие ионизирующих излучений на природные и синтетические полимеры (1959) -- [ c.239 ]

Кинетика и механизм газофазных реакций (1975) -- [ c.102 ]

Препаративная органическая фотохимия (1963) -- [ c.133 ]

Технология синтетических пластических масс (1954) -- [ c.120 ]

Теория резонанса (1948) -- [ c.235 ]

Руководство по электрохимии Издание 2 (1931) -- [ c.52 ]

Теория абсолютных скоростей реакций (1948) -- [ c.8 , c.15 , c.128 , c.130 , c.134 , c.146 , c.214 , c.233 , c.250 , c.252 , c.261 , c.325 , c.326 , c.333 , c.451 ]

Конфирмации органических молекул (1974) -- [ c.69 , c.122 ]

Строение материи и химическая связь (1974) -- [ c.0 ]

Прочность полимеров (1964) -- [ c.30 ]

Кинетика и механизм газофазных реакций (1974) -- [ c.102 ]

Проблема белка Т.3 (1997) -- [ c.125 , c.157 ]

Прочность полимеров (1964) -- [ c.30 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.566 ]

Генетика с основами селекции (1989) -- [ c.212 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология