Гейгера Мюллера характеристика

Рис. 127. Рабочая характеристика счетчика Гейгера — Мюллера

При-увеличении напряжения выше точки О каждая попавшая в детектор частица вызывает лавинный разряд. В этой области, называемой областью Гейгера, работают счетчики Гейгера—Мюллера. В области Гейгера величина вторичной ионизации не зависит от величины первичной ионизации, амплитуда импульса не зависит от рода ионизирующих частиц, но зависит от напряжения на электродах детектора. Влияние величины напряжения на работу счетчика Гейгера — Мюллера ра иллюстрируется кривой, представленной на рис. 127, Эта кривая Называется рабочей или счетной характеристикой счетчика Гейгера — Мюллера, При измерении активности счетчиками Гейгера — Мюллера пользуются участком ВО (амплитуда импульса почти постоянна), это так называемое плато счетчика. Считается, что счетчик нормально работает, если наклон плато (Д) не превышает 0,15% на 1 в [c.335]

Снятие счетной характеристики счетчика Гейгера — Мюллера. После прогревания высоковольтного выпрямителя в течение 15 мин можно [c.341]

Принцип действия ионных приборов основан на взаимодействии ионизирующего излучения с газом, в котором оно создает свободные носители зарядов. Для неразрушающего контроля используют ионизационные камеры, пропорциональные счетчики и счетчики Гейгера — Мюллера [1, 2]. Разница между этими приборами состоит в конструктивных особенностях и различных электрических режимах работы. На рис. 7.14 приведена обобщенная вольт-амперная характеристика разряда в газе, на которой отмечены характерные режимы для ионных приборов. Ионные приборы можно использовать для регистрации всех видов излучений, однако с разной степенью эффективности, показывающей, какая часть излучения относительно падающего приводит к появлению электрического сигнала. Значения эффективности регистрации излучения некоторыми преобразователями ионизирующих излучений приведены в табл. 7.11. [c.308]

Для регистрации ядерного излучения необходимо найти оптимальное напряжение на счетчике — рабочее напряжение. Для этого производится определение рабочей характеристики счетчика Гейгера — Мюллера. Рабочая характеристика счетчика лежит в области Гейгера. В этой области каждая частица, попавшая внутрь счетчика, вызывает в нем коронный разряд и регистрируется. Следовательно, в области Гейгера регистрируемая счетчиком скорость счета данного радиоактивного препарата не зависит от напряжения. На рис. 39 изображена счетная характеристика [c.49]

Определение счетной характеристики счетчика Гейгера — Мюллера. В держатель для образцов помещают радиоактивный препарат со скоростью счета 200—2000 имп/мин. Соответствующими тумблерами (или переключателями) установка переводится в положение работа при максимальной кратности пересчета. [c.250]

В табл. 5.2 приведены основные характеристики счетчиков. При сравнении счетчиков различных типов следует иметь в виду, что счетчики Гейгера — Мюллера в современной рентгеновской аппаратуре уже не применяются. [c.157]

В данной работе следует снять рабочую характеристику счетчика Гейгера — Мюллера и определить рабочее напряжение счетной трубки. [c.7]

Работа 1.1 Счетная характеристика счетчика Гейгера — Мюллера [c.24]

Определяют и изображают графически счетную характеристику счетчика Гейгера — Мюллера. Находят начало счета, длину плато, рабочее напряжение и наклон плато. [c.24]

Счетную характеристику сцинтилляционного счетчика определяют так же, как для счетчика Гейгера — Мюллера. Напрял ение на счетчике увеличивают каждый раз на 50 б и измеряют в течение 1 мин при достаточно большой скорости счета. Рекомендуется производить измерение спустя [c.116]

Препарат а-излучателя устанавливают в искровом счетчике, после чего снимают его характеристику (см. раб. 1.1, измерения счетчиком Гейгера — Мюллера). При разных значениях напряжения проверяют фон. Указывают начальное напряжение, область плато и рабочее напряжение. [c.194]

Глава 2. Получение и измерение рентгенограмм. 2-1. Оборудование рентгеновских лабораторий (рентгеновские установки, рентгеновские трубки и кенотроны, рентгеновские камеры, микрофотометры). 2-2. Получение сфокусированных линий. 2-3. Методы исследования превращений и состояния кристаллической решетки при высоких и низких температурах. 2-4. Фотографический метод регистрации (режимы съемки рентгенограмм некоторых металлов, номограмма для установки рентгеновских камер обратной съемки, номограмма для установки рентгеновских камер экспрессной съемки). 2-5. Ионизационный метод регистрации (свойства счетчиков излучения, поглощение рентгеновских лучей в счетчиках Гейгера — Мюллера, эффективность различных типов счетчиков излучения). 2-6. Селективно-пог.чощающие фильтры. 2-7. Характеристики кристаллов-монохроматоров (характеристики отражения и свойства кристаллов-монохроматоров, отражательная способность кристаллов-монохроматоров, оптимальная толщина кристаллов-монохроматоров при съемке на прохождение, свойства плоских кристаллов-монохроматоров, углы отражения для изогнутых кристаллов-монохроматоров). 2-8. Параметры съемки с изогнутым кварцевым монохроматором. 2-9. Измерение положения дифракционных линий на рентгенограммах (определение угла скольжения при съемке на плоскую пленку, поправка на нестандартность диаметра рентгеновской камеры, поправка на толщину образца, поправка на эксцентриситет образца в рентгеновской камере). 2-10. Измерение интенсивности (число импульсов, нужное для получения заданной вероятной ошибки на ионизационной установке, поправка на статистическую ошибку счета, поправка иа размер частиц для неподвижного образца, поправка на размер частиц при вращении образца, поправка на просчет счетчика). 2-11. Междублетные расстояния. 2-12. Некоторые данные для расчета лауэграмм (сетка для расчета лауэграмм, снятых методом обратной съемки, сетка для расчета лауэграмм, снятых на прохождение, вспомогательная таблица для построения проекции кристалла по лауэграмме). 2-13, Определение ориентировки крупных кристаллов в поликристаллических образцах. [c.320]

Сравните счетные характеристики счетчиков различных типов пропорционального, Гейгера — Мюллера и сцинтилляционного). [c.119]

Объясните, почему за областью плато на счетной характеристике счетчика Гейгера — Мюллера следует крутой подъем [c.119]

Газонаполненные детекторы. Это обширный класс детекторов, характеристики которых зависят от конструкции, состава и давления наполняющего газа и напряжения на рабочих электродах. При движении заряженной частицы в рабочем объеме детектора происходит ионизация атомов (молекул) газа. Под действием приложенного напряжения образовавшиеся электроны и положительные ионы собираются на соответствующих электродах, давая импульс напряжения (при работе в импульсном режиме). Амплитуда импульса может быть пропорциональна энергии первичной частицы (пропорциональный счетчик) или практически не зависеть от первичной ионизации (счетчик Гейгера— Мюллера). [c.29]

Заметное пассивирование, обнаруживаемое электро-полированными железохромовыми сплавами, нашло применение при изготовлении некоторых видов счетчиков Гейгера — Мюллера с улучшенными характеристиками [1846]. [c.80]

Счетчики квантов рентгеновского излучения. К наиболее употребительным счетчикам квантов рентгеновского излучения относятся ионизацио((ные и сцин-тилляциониые счетчики. Принцип работы ионизационных счетчиков, к которым относится, в частности, счетчик Гейгера — Мюллера, основан иа способности рентгеновского излучения ионизировать газы, а сцинтилляционных — на способности рентгеновского излучения вызывать люминесцентное свечение некоторых веществ в виде всрышек — сцинтилляций видимого света. Преимуществом сцинтилляционных счетчиков перед ионизационными является высокая эффективность (процентное отношение числа зарегистрированных квантов к числу всех квантов, попавших во входное окно счетчика) при регистрации жесткого рентгеновского излучения, малое мертвое время (время, в течение которого счетчик, зарегистрировав квант, остается нечувствительным к следующему кванту) и практически неограниченный срок службы при хорошей герметизации кристалла — сцинтиллятора. В табл. 10 приведены некоторые характеристики серийно выпускаемых счетчиков. [c.77]

Важная характеристика детектора-его эффективность, т.е. вероятность регистрации частиц или квантов, попадающих в чувствит. объем детектора. При регистрации у-квантов она может составлять от долей процента (для счетчиков Гейгера - Мюллера или полупроводниковых детекторов сравнительно небольшого объема) до 100% для сцинтилляц. детекторов с неорг. сцинтилляторами достаточно больших размеров. Для а-частиц и высокоэнергетич. -частиц эффективность большинства совр. детекторов близка к 100%. Эффективность жидкостно-сцинтилляц. детекторов при регистрации -частиц трития с макс. энергией всего 18 кэВ достигает 56-60%. [c.169]

Счетчик Гейгера — Мюллера располагается внутри толстостенного свинцового домика, предназначенного для предохранения счетчика от воздействия внешних излучений. Для снятия рабочей характеристики счетчика в домик помещается сравнительно слабый источник излучения (800—900 имп1мин). Обычно для этого используют эталоны препарата урана. После включения установки точно определяется напряжение, при котором начинается счет. В дальнейшем отдельные показания записываются с интервалом 50 в. [c.15]

Каждый счетчик всегда регистрирует незначительную скорость счета, даже если вблизи него нет радиоактивного препарата (космическое излучение, излучение окружающих предметов, ложные импульсы). Эта нулевая скорость счета, или фон, может использоваться для определения счетной характеристики счетчика. Однако для увеличения регистрируемой скорости счета (большая точность измерения См. раб. 1.2) лучше применить радиоактивный препарат (вполне достаточно использовать шоттовский фильтр из уранового стекла), который помещают вблизи счетчика Гейгера — Мюллера. Затем определяют скорость счета при различном напряжении на счетчике и полученные результаты изображают графически. Напряжение на счетчике следует увеличивать у начала плато каждый раз на 10 в, в области плато — на 20 в. При большой скорости счета (например, при 2000 имп1мин в области плато) достаточно производить измерение в течение [c.25]

Например, в газе одна а-частица может привести в возбужденное состояние и ионизировать десятки тысяч молекул и атомов. Этот эффект ионизации легко может быть обнаружен ио прохождению электрического тока через разрядную трубку, заполненную непроводящим неионизированным газом. Это явление лежит в основе действия ионизационных камер, счетчиков Гейгера — Мюллера, нейтронных детекторов. В последнем случае неимеющий заряда нейтрон ие ионизирует вещество детектора, такое, как, например, газообразный трехфтористый бор (ВРз) он сначала вызывает ядер-ную реакцию с ядром бора, которая приводит к испусканию ядер гелия и трития с определенной энергией. Образующиеся в этой реакции ядра гелия и трития являются теми частицами, которые и обнаруживаются. Другими средствами обнаружения возбужде1шых атомов в твердом веществе являются световые вспышки, возникающие при снятии энергии возбуждения (сцин-тилляционпый счетчик), или изменения, вызванные возбужденными атомами в физических характеристиках полупроводников (твердые кристаллические детекторы). [c.77]

Счетчики Гейгера — Мюллера [4, 8]. Как уже говорилось, область пропорционального режима работы счетчика ограничена (со стороны больших напряжений) началом фотоионизации в результате этого процесса область интенсивной ионизации, созданной отдельным первичным электроном, размазывается вдоль всего анода, приводя, таким образом, к взаимодействию с лавинами, порожденными другими первичными частицами, и нарушая пропорциональность характеристики. При дальнейшем нара--стании напряжения создается, наконец, ситуация, когда каждый акт ионизации размазывается по всей длине нити, а величина выходного импульса перестает зависеть от первичной ионизации — прибор работает как счетчик Гейгера. [c.151]

Основные типы приборов, используемых для обнаружения и измерения излучений радиоактивных веществ, рассматривались в гл. V. В данной главе обсуждаются отдельные методы, применяемые в исследованиях такого рода. Выбор метода работы и измерительной аппаратуры в большой степени определяется характером требуемой информации. Если речь идет просто о методе радиоактивных индикаторов, когда работу ведут с одним радиоактивным изотопом, характер излучения, количество и степень чистоты которого удовлетворяют поставленной задаче, часто бывает достаточно одного измерительного прибора (пропорционального или сцинтилляционного счетчика, или счетчика Гейгера — Мюллера). Техника измерений в таком случае не представляет трудностей. Иногда, напротив, приходится силами целой лаборатории ядерной химии изучать характеристики излучения ряда радиоактивных изотопов, идентифицировать новые излучатели и количественно исследовать ядерные процессы, протекающие при облучении в реакторе или при бомбардировке ускоренными частицами. В этом случае необходимо использовать множество разнообразных приборов, в том числе очень специализированных осуществление ряда методик и отдельных операций требует большого мастерства и изобретательности. Большинство радиохимических лабораторий занимает в этом смысле промежуточное положение. Даже в том случае, когда проводятся только исследования с помощью радиоактивных индикаторов, применяют, как правило, несколько различных изотопов и соответственно несколько методов детектирования и разные способы приготовления образцов. Во многих случаях необходимо выделить один из радиоактивных изотопов, идентифицировать его, проконтролировать отсутствие примесей. Анализ -излучателей в большинстве лабораторий проводят с помощью пропорциональных или гейгеровских счетчиков с тонким окном для регистрации у-лучей используют сцинтилляционные счетчики с кристаллами. Для анализа а-излучателей или изотопов, испускающих -частицы малой энергии, применяют полупроводниковые детекторы и проточные пропорциональные счетчики (в последнем случае необходимо введение радиоактивного вещества внутрь счетчика). Наряду с этими приборами приходится использовать также усилители и пересчетные устройства при исследованиях часто применяют различные одно- или многоканальные амплитудные анализаторы, схемы совпадений и другие приборы. [c.382]

Характеристики трубок. На рис. 6.4 приведена зависимость скорости счета распадов счетчиком Гейгера—Мюллера от разности потенциалов медоду электродами. Как видно из рисунка , начиная с некоторого потенциала скорость счета резко увеличивается. При такой разности потенциалов разряд в трубке вызывают только самые высокоэнергетические р-частицы. По достижении порогового-значения напряжения скорость счета выходит на плато, размер которого достигает 300 В. Конкретный размер плато для каждого-счетчика определяется параметрами трубки. При дальнейшем увеличении напряжения число регистрируемых импульсов вновь увели чивается. Это соответствует самопроизвольному разряду в газе,, возникающему без дополнительной ионизации его радиоактивными изотопами. Необходимо следить, чтобы счетчик не работал в режиме непрерывного разряда, поскольку это приводит к необратимым, нарушениям в разрядной трубке. [c.195]

Заметное пассивирование, обнаруживаемое электр полированными железохромовыми сплавами, нашло пр менение при изготовлении некоторых видов счетчикс Гейгера — Мюллера с улучшенными характеристик ми [1846]. [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология