Льюиса массоотдачи

Величина / здесь имеет то же значение, что и в уравнении (1-87). Проведенные Кишиневским [60, 61] и Данквертсом [19] исследования по массопереносу в процессах абсорбции показали, что ни одна из вышеприведенных теорий не дает величины коэффициента массоотдачи, достаточно согласующейся с опытными данными. Также и для процессов экстрагирования Льюис [65] установил [c.76]

Для трехкомпонентных систем, которые составлялись из шести разных органических растворителей, шести растворяемых веществ и воды, Льюис определил коэффициенты массопередачи, пользуясь описанной аппаратурой и измерительной техникой. Эти коэ и-циенты сравнивались с коэффициентами массопередачи, вычисленными по уравнениям (1-65) и (1-66), в которые были подставлены коэффициенты массоотдачи, найденные по уравнению (1-86). Определенные экспериментально и вычисленные коэффициенты совпадали с погрешностью до 20% для систем, приведенных в табл. 1-12. [c.81]

Влияние второй фазы является непосредственным при переносе турбулентности из одной фазы в другую (стр. 109). Такое явление наблюдал Льюис [66] в опытах по экстракции в сосуде с мешалкой он выразил коэффициент массоотдачи уравнением [c.123]

Различие может быть только в составе дистиллата при дистилляции с водяным паром двух- или многокомпонентных смесей, так как условия диффузии дистиллируемых компонентов в водяной пар и в вакуум неодинаковы [11]. Этот вопрос был исследован В. Льюисом [23], который показал, что отнощение числа молей дистиллируемых компонентов в паровой фазе пе равно отнощению их равновесных давлений. Учитывая, что коэффициент массоотдачи в газовой фазе пропорционален коэффициенту диффузии в степени [c.68]

При исследовании механизма абсорбции в любых газожидкостных системах наибольшую трудность вызывает расшифровка кинетики абсорбции, в частности достаточно адекватный учет диффузии вещества в газовой и жидкой фазах. Задача заключается в таком моделировании диффузионных процессов, протекающих как внутри фаз, так и на границе раздела, которое бы позволило достаточно полно отразить факторы, влияющие на массоотдачу. Известные модели переноса вещества (модели Уитмена — Льюиса, Хигби, Данквертса и др. [6, 28, 29]) не только труднореализуемы в связи со сложными решениями математических уравнений, но и не учитывают многие из этих факторов. На кинетику абсорбции влияют коэффициент диффузии, физические свойства газов и жидкостей, термодинамические параметры процесса, концентрация компонентов, направление массопередачи, вибрация и пульсация, эффект Марангони и т. д. Многочисленные исследования влияния этих [c.69]

Льюис и Уитмен [5] сформулировали теорию двух пограничных пленок, основным положением которой является аддитивность сопротивлений, т. е. Кт определяется суммой сопротивлений в фазах, выражаемых через соответствующие коэффициенты массоотдачи к [c.97]

Согласно уравнению (20) коэффициент массоотдачи для жидкости, текущей по сечению колонны с орошаемыми стенками, зависит от коэффициента диффузии, что противоречит данным, полученным в диффузионной ячейке Льюиса. Это различие будет обсуждено позднее. [c.77]

Как видим, Льюис в качестве движущей силы процесса массообмена пользуется величиной (Ха —Ха = а также соответствующим коэффициентом массоотдачи р. [c.377]

Льюис нашел отношение коэффициентов тепло- и массоотдачи [c.377]

Отметим достаточно хорошую согласованность результатов расчета по методу П. Значения а/ из уравнения Льюиса несколько завышены. Мы получили, таким образом, два достаточно согласующихся метода определения зависимости между коэффициентами тепло- и массоотдачи для паро-воздушной смеси. [c.379]

Из (14.52) видно, что т Ср = а, гДе а — коэффициент теплоотдачи. В то же время, как это следует из (14.526), от = р, где р — коэффициент массоотдачи. Таким образом, из аналогии Рейнольдса вытекает формула Льюиса [c.394]

Вдоль поверхности водоема длиной 1,5 м движется воздух с относительной влажностью 20 % и температурой 30 °С. Скорость воздуха 0,8 м/с. Используя соотношение Льюиса, определить коэффициент массоотдачи и количество испарившейся за 0,5 ч влаги, если температура воды 18 °С, а площадь поверхности водоема 10 м . [c.88]

При малых концентрациях С число Льюиса, характеризующее отношение интенсивностей процессов тепло- и массообмена, близко к единице (двойная аналогия). В этом случае для оценки значений коэффициента массоотдачи применима формула [c.180]

Между процессами тепло- и массоотдачи существует аналогия, если а) подобны геометрия системы и задание краевых условий по температурам (тепловым потокам) и концентрациям (потокам массы) б) парциальное давление диффундирующего вещества мало по сравнению с давлением в смеси (в этом случае поток массы практически не влияет на термогидродинамику) в) отношение коэффициентов диффузии теплоты и массы (число Льюиса — Лыкова) равно единице. Тогда, если определить поток массы аналогично тепловому потоку в (1.2.1), [c.13]

Существующие теории массопередачи ставят своей целью дать выражения для коэффициентов массопередачи или представить их как функции частных коэффициентов массоотдачи по каждой из фаз. Сюда относятся двухпленочная теория Льюиса и Уитмена, в соответствии с которой предполагается, что на границе раздела фаз со стороны, каждой фазы образуются ламинарные пленки, в пределах которых сосредоточено основное сопротивление массопе-ренЬсу, а коэффициент массоотдачи пропорционален коэффициенту диффузии в первой степени. [c.343]

Наиболее ранняя пленочная модель была предложена Льюисом и Уитменом, развившими взгляды Нернста на кинетику растворения твердых тел и некоторых других гетерогенных процессов. Согласно этой модели, в каждой фазе непосредственно к ее границе примыкают неподвижные или ламинарно движущиеся пленки, в которых перенос осуществляется только молекулярной диффузией. В пленках сосредоточено все сопротивление массоотдаче. Поэтому градиенты концентраций возникают лишь внутри пограничных пленок, в ядре фазы концентрации постоянны и равны средним концентрациям. Кроме того, в модели приняты допущения, указанные выше. Таким образом, этой модели соответствует схема, отличающаяся от приведенной на рис. Х-5 тем, что весь пограничный слой является областью, где отсутствует перемешивание турбулентными пульсациями и изменение концентрации в нем происходит линейно. [c.396]

Связь между коэф. массоотдачи в фазах и коэф. массопередачи находят на основе двухпленочной модели Льюиса и Уитмена. Предполагают существование двух тонких концентрац. слоев вблизи границы раздела фаз ( пленочная модель) и принимают условия равновесия на границе раздела фаз, хорошо подтвержденное многочисл. экспериментами. [c.656]

Последний член в формуле (9) Пратт назвал поверхностным сопротивлением. Никаких прямых кинетических исследований по определению констант скоростей процессов на поверхности раздела фаз Пратт не проводил. В то же время известно, что процессы сольватации, десольватации и т. п. протекают с большой скоростью. Подтверждение своей гипотезы о наличии поверхностного сопротивления для ряда изученных им систем Пратт видит в том, что измеренные частные и общие коэффициенты массопередачи не удовлетворяют соотношениям (6) и (7). Разность между левой и правой частями уравнений (6) и (7) он положил равной поверхностному сопротивлению. Аналогичный прием был применен И. Льюисом [8], а также Кишиневским и Мочаловой [9]. Как будет показано далее результаты, полученные в работах [7—9], являются следствием допущенных авторами методических ошибок при определении частных коэффициентов массоотдачи. [c.42]

Мюрдох И Пратт [7], а также Льюис пользовались другими методами нахождения частных коэффициентов массоотдачи, что в конечном итоге привело их к предположению о существовании поверхностного сопротивления. [c.45]

Льюис [14] исследовал массопередачу в двухкомпонентных двухфазных системах в мешалке с плоской границей раздела фаз. При этом Льюис исходил из предположения, что коэффициент массоотдачи каждого из компонентов может быть вырансен в виде функции гидродинамических и физико-химических параметров. Соответствующая зависиигость была получена Льюисом экспериментально в виде [c.46]

Таким образом, работы Льюиса, Мюрдоха и Пратта свидетельствуют о неприменимости формул (16), (17) и (21) для расчета частных коэффициентов массоотдачи в большинстве трехкомпонентных систем. Применение этих формул привело к появлению теории поверхностного сопротивления (9), которая получила дальнейшее развитие в работах [9, 12, 16]. [c.47]

Показано также, что утверждения Мюрдоха и Пратта, И. Льюиса и Кишиневского с сотрудниками о существовании поверхностного сопротивления для ряда рассмотренных ими систем неверны и основаны на допущенных авторами методических ошибках при определении частных коэффициентов массоотдачи. [c.49]

Для капель коэффициенты массоотдачи дисперсной и сплошной фаз являются, по-видимому, величинами одного порядка, так как коэффициенты турбулентной диффузии будут одинаковыми на поверхности капель. Из рис. 25 видно, что это предположение верно, хотя оно требует дальнейшего подтверждения в опытах с системами, свободными от меж-фазовых эффектов. До того, как эта теория будет количественно подтверждена, необходимо получить данные по изменению турбулентной вязкости и диффузии вдоль поверхности раздела, например, посредством изучения профилей скоростей и концентраций. Следует отметить, что в соответствии с рис. 26,а волнообразование на поверхности раздела может рассматриваться как проявление переноса турбулентности. Однако это не обязательно в свете наблюдений Льюиса, установившего, что скорость массопередачи в его ячейке была несколько выше при вращении мешалок в одну сторону, чем при вращении их в противоположные стороны, хотя в первом случае не происхсдило волнообразования на поверхности раздела фаз. Поэтому очень возможно, что вихри передаются через гладкую поверхность путем действия сил трения (рис. 26,6). [c.85]

Из ряда работ, особенно советских ученых, следует, что скорость массоотдачи к поверхности сильно перемешиваемой жидкости может совершенно не зависеть от коэффициента молекулярной диффузии переносимого растворенного вещества. Так, Кишиневский и Серебрянский [80] не обнаружили влияния изменения В при абсорбции водорода, азота и кислорода водой, перемешиваемой мешалкой с частотой 1700 об/мин. Аналогичную картину при переносе между двумя перемешиваемыми несмешивающимися жидкостями установил Льюис [94]. Однако Мак-Мейнеми, Дэвис, Уоллен и Коз [106], используя пары несмешивающихся жидкостей и установку, аналогичную той, которую применял Льюис, пришли к заключению, что существуют пропорциональность Этот вывод был основан как на анализе их собственных данных, так и данных Льюиса. Возможно, что в случае высоких скоростей перемешивания, при которых проводили опыты Кишиневский и Серебрянский, небольшие капли одной фазы были диспергированы в другой, где они достигали равновесия прежде чем происходили их коалесценция и возвращение в первую фазу. [c.176]

На рис. 6.9 показаны три корреляционные кривые, упоминавшиеся выше. Кривая Рэнца и Маршалла неплохо описывает большой объем данных при этом, правда, кривая Рове, Клэкстона и Льюиса дает несколько более высокие значения в нижнем интервале изменения произведения Ре-5с2 . Учитывая широкий диапазон изменения чисел Ке и 5с, причем как для газов, так и для жидкостей, можно считать, что общая корреляционная зависимость является очень хорошей. На рисунке также изображена пунктирная линия, полученная Уилльямсом [219] при обработке опубликованных сведений по теплоотдаче к сферическим частицам, которая довольно хорошо согласуется с данными по массоотдаче. [c.248]

В разбавленных системах парциальное давление тгертного газа в пограничном слое практически равгю общему давлению Р. Это же относится и к концентрации инертной жидкости. Если температура процесса и диффузионная способность постоянны, то по зависимости (14-55) оба коэффициента массоотдачи также будз т постоянными для всей колонны и, следовательно, независимыми от концентраций обеих фаз. Следовательно, уравнения массопередачи могут быть проинтегрированы. Интегрируя уравнение (14-60) в пределах концентраций жидкости от Хо до Х, получим уравнение Уокера и Льюиса [17] для высоты слоя насадки в колонне [c.754]

Среднюю разность температур между теплоносителями в условиях контактного теплообмена определить очень трудно. Попытки приблизить расчетное значение Д ср к истинному путем деления всего процесса на некоторое число промежуточных участков несовершенны и сложны, так как в основу положено соотношение Льюиса а/р=сопз1=с (где а — коэффициент теплоотдачи р — коэффициент массоотдачи с — теплоемкость парогазовой смеси), которое в достаточной степени справедливо для аппаратов с температурой газа до 80°С. В аппаратах с высокой температурой такой метод определения Д ср приводит к большой ошибке. [c.125]

Наилучшее соответствие между тепло- и массоотдачей наблюдается при Рг = Рго. Отношение этих чисел называется числом Льюиса-Семенова (Le) [c.101]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология