Рассеяние молекулами

Изучение малоуглового рассеяния молекулами рентгеновских лучей хорошо согласуется с результатами измерений методами электронной микроскопии, дифракции электронов [271] и ультрацентрифугирования. [c.282]

Результаты исследования спектров комбинационного рассеяния молекулы С76 приводятся в [12]. [c.8]

Сколько пар симметричных линий должно наблюдаться в спектре комбинационного рассеяния молекулы КНз, если два ее собственных колебания дважды вырождены (при условии, что в спектре комбинационного рассеяния активны все колебания в этой молекуле) [c.8]

Рис. VI.29. Вращатель-НЫЙ спектр комбинационного рассеяния молекулы азота

Для расшифровки электронограммы используется соотношение, определяющее интенсивность / потока электронов, рассеянных молекулами под углом 0 к первоначальному направлению электронного луча оно имеет вид [c.125]

Рис. 167. Распределение интенсивности потока электронов, рассеянных молекулами Вгг

Работа 19. Изучение спектра комбинационного рассеяния молекул, [c.490]

Анализ по спектрам комбинационного рассеяния. Молекула или атом не могут поглотить фотон, если энергия фотона меньше, чем энергия, необходимая для их возбуждения на ближайший электронный уровень. Если поглощение такого фотона произойдет, то он тут же будет снова излучен. Практически такой процесс поглощения и быстрого испускания фотона происходит, хотя и очень редко, при этом наблюдается очень слабое рассеяние света веществом, даже вполне прозрачным для данной длины волны. [c.338]

Метод газовой электронографии основан на анализе интенсивностей рассеяния быстрых электронов свободными молекулами исследуемого вещества. Выражение для полной интенсивности электронов, рассеянных молекулой, состоит из двух слагаемых [c.134]

Первое слагаемое в этом уравнении определяет долю интенсивности, вносимой каждой молекулой в отдельности, второе — долю интенсивности рассеяния молекул при наличии интерференции между ними. Для жидкого 8104 схема расчета 7(5) выглядит так [c.212]

Уоррен для пентадекана получил кривую интенсивности, качественно согласующуюся с экспериментальной. На основании этого он сделал вывод максимум интенсивности обусловливается межмолекулярным рассеянием молекулы парафинов в небольших областях расположены параллельно. [c.217]

В растворах воды с диоксаном и другими неэлектролитами, молекулы которых менее интенсивно взаимодействуют с молекулами воды, микрогетерогенное строение выражено слабее, чем в предыдущих системах. Максимумы рассеяния молекулами воды и неэлектролита не разделяются ни при какой концентрации. Как видно из рис. 11.13, положение первого максимума постепенно смещается с концентра- [c.300]

Рис. 17.1. Схематическое изображение наиболее важных процессов при рассеянии молекулами света.

Таким образом, если у нас есть возможность измерить разность частот падающего света и света, рассеянного молекулами вещества, после того как они поглотили коли- [c.185]

Наблюдаемый молекулярный поток обычно оказывается меньше (Ра-<1), чем для случая, когда отражение от стенок было бы полностью диффузным [3.65, 3.68, 3.76—3,84]. Автор работы [3.77] предположил, что такое уменьшение потока может быть обусловлено рассеянием молекул на неровностях очень шероховатой стенки пор, даже если каждый элемент этих неровностей рассеивает диффузно. Девис и др. [3.81] поддержали эту гипотезу п первую теоретическую модель де Маркуса [3.80], воспроизводящую измеренные плотности потока. Они применили метод Монте-Карло к простым геометрическим моделям капилляров при размерах внутренней шероховатости до 15 /о радиуса капилляра плотпости молекулярного потока могут быть на 20% меньше, чем в случае диффузного отражения от гладких стенок. Таким образом, тангенциальная составляющая импульса сохраняется в среднем по направлению, противоположному плотности потока. Этот эффект мох<ет быть очень существенным внутри малых пор газодиффузионного фильтра. Это кажущееся обратное отражение от очень шероховатых поверхностей может быть представлено в теории молекулярного течения соответствующим граничным условием на гладкой стенке. Такое граничное условие может быть сформулировано с помощью коэффициента аккомодации тангенциального импульса, большего единицы [3.52, 3.85], или с помощью коэффициента обратного рассеяния, заеденного Берманом [3.82] по аналогии с максвелловским коэффициентом зеркального отражения 1—/. Если / — доля диффузно рассеянных молекул и 1—f — доля обратного рассеяния, то коэффициент 3к в формуле (3.29) для длинного капилляра круглого [3.82] или кольцевого [3.83] сечения будет [c.65]

Прохождение ИК-излучения через атмосферу. ИК-излучение изменяет мощность и спектральный состав при прохождении через атмосферу в результате поглощения и рассеяния молекулами газов, аэрозолями, дождем, снегом и взвесями, такими как дым, туман, смог и т.п. Основными поглощающими компонентами являются вода и углекислый газ. Влажность атмосферы характеризуется количеством осажденной вдоль трассы воды. Например, при температуре воздуха 20 С и влажности 60 % толщина этого слоя составляет около 13 мм/км. На любой длине волны и для определенного состоя- [c.198]

Таким образом эта модель предсказывает независимость сечения реакции от относительной энергии молекул й увеличение сечения при уменьшении разности/м — Ахг- Вычисление Ло из уравнения (23.9) показывает, что переход электрона происходит на расстоянии порядка 10 А. Вследствие больших значений столкновения с прицельным параметром Ь, превышающим Лс, ведут только к упругому рассеянию молекул. Отсутствие каких-либо неупругих процессов, конкурирующих с упругим рассеянием и реакцией, позволяет оценивать сечение реакции по искажению дифференциального сечения рассеяния. Именно при малых углах рассеяния, соответствующих прицельным параметрам Ь > Вс, дифференциальное сечение упругого [c.273]

Комбинационное рассеяние молекул, уже находящихся в возбужденном колебательном состоянии, схематически изображено на рис. 21-176. В этом случае молекула на возбужденном колебательном уровне начинает осциллировать под влиянием падающего излучения, так что ее первоначальная энергия временно увеличивается на величину Ео. После прохождения излучения молекула теряет эту избыточную энергию, но не обязательно возвращается на тот же самый колебательный уровень, который она заселяла раньше. Если молекула возвращается на основной колебательный уровень, то потеря в энергии будет складываться из Ео и , а именно, Ез- Ео- -Е- . Поэтому частота Уз этого рассеянного излучения будет равна сумме частот возбуждающего излучения vo и колебания молекулы Частота соответствует высокочастотной линии, изображенной на рис. 21-16. [c.741]

Сущность этого явления заключается в том, что в спектре монохроматического света, рассеянного молекулами какого-либо вещества, наряду с линией, соответствующей начальной частоте падающего света, появляются новые линии, положение которых зависит от структуры молекулы. В соответствии с теорией о квантовой природе света эти явления могут быть истолкованы следующим образом. [c.14]

Представим, что монохроматический источник света А расположен, как показано на рис. XVIII. 21, так что свет от него надает на кювету К с исследуемым веществом, причем через щель В в спектрограф может поступать лишь излучение, рассеянное молекулами исследуемого вещества, а не непо- [c.551]

Существует ряд методов, позволяющих в простых случаях определять межмол. потенциалы непосредственно из эксперим. данных, не прибегая к модельным потенщ1алам, напр, по вращательно-колебат. спектрам мол. комплексов, по рассеянию молекул при столкновениях или по данным [c.15]

Как можно видеть из рис. 9.2-2, колебательные переходы непосредственно возбуждаются ИК-излучением, при этом время жизни возбужденных состояний примерно 10 с. В случае рамановского эффекта (т. е. комбинационного рассеяния) молекула в результате рассеяния фотона переходит в короткожи-вущее виртуальное состояние и возвращается либо в исходное, либо в более низшее или высшее состояние спустя 10 с. Эти взаимодействия приводят в результате к появлению вышеописанных рэлеевских, стоксовых и антистоксовых линий в спектре. [c.167]

Принцип рамановской спектроскопии основывается на эффекте Рамана. Суть его заключается в том, что длины волн света, рассеянного молекулами образца, характеристичны для структуры молекул, а их интенсивность определяется концентрацией вещества. Следовательно, природа и концентрация различных молекул в веществе могут быть определены при облучении вещества монохроматическим светом с последуюхцим измерением интенсивности рассеянного света с характеристическими длинами волн. [c.657]

Кейфери и сотр. [40] обнаружили интенсивное комбинационное рассеяние молекулами воды, прочно удерживаемыми водородными связями с льюисовскими кислотными центрами на поверхности глинозема. Спектральное исследование в интервалах 700 — 100 см" и 3200 —3700 см" показало, что при адсорбции воды на глиноземе образуется большое число групп ОН [250]. Различные стадии гидратации и дегидратации алюминатов кальция путем вымораживания могут быть изучены методами ИК-спектроскопии [69]. [c.413]

Нейтроны, рассеянные молекулами решетки или квазирешетки жидкости, могут когерентно взаимодействовать. Однако поскольку взаимодействие, приводящее к рассеянию, зависит от спиновой ориентации нейтронов и ядер, случайная ориентация спинов ядер, в частности различие спинов для разных изотопов, нарушает когерентность и приводит к появлению некогерентной составляющей. Как когерентный, так и некогерентный спектры могут иметь упругую и неупругую составляющие, соответствующие нейтронам, рассеянным без изменения энергии, и нейтронам, увеличившим или потерявшим энергию. Как показано ниже, сечение когерентного рассеяния содержит информацию о пространственно-временной коррелятивной функции С (г, ). Однако для легкой воды и ионных растворов в легкой воде рассеяние почти на 95% некогерентно из-за протонов. Поэтому при рассмотрении данных, приведенных в разд. IV и V, принимается во внимание в основном некогерентное рассеяние, несущее информацию об автокоррелятивной фунщдии (г, г). [c.209]

Из теории рассеяния света следует, что если среда, через которую проходит свет, вполне однородна, то рассеяния света не будет (Л. И. Манде.льштам). В каждом элементе объема вполне однородной среды находится одно и то же число одинаково расположенных молекул. Свет, рассеянный молекулами по сторонам, в этом случае благодаря интерференции погашается. Для того чтобы наблюдалось рассеяние, необходимо наличие неоднородностей [31]. [c.137]

Рис. 78. Кривые рассеяния молекулами АЦОб с учетом атомного рассеяния (1) и без него (2)

В. Сакиадес и И. Коатес предложили теоретический метод расчета Ср, основанный на определении частоты колебаний атомов из инфракрасного спектра комбинационного рассеяния данной жидкости. Основная его трудность связана с расшифровкой сложного спектра комбинационного рассеяния молекулы. [c.221]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология