Рассеяние электронов молекулами

Рассеяние электронов молекулами........... [c.266]

Перейдем к более подробному рассмотрению теории рассеяния быстрых электронов газообразными молекулами. Для этого еще раз представим в схематическом виде постановку задачи рассеяния электронов молекулами пара в современной газовой электронографии. Сформированный в электронографе поток быстрых электронов одинаковой энергии в некоторой области колонны прибора пересекается потоком молекул исследуемого вещества. Интенсивность рассеяния электронов на молекулах фиксируется фотопластинкой. В ходе эксперимента необходимо, чтобы электронный пучок был достаточно слабым (при этом не нужно было бы учитывать взаимодействие электронов между собой), монохроматичным и стационарным, плоскопараллельным и коллимированным, т. е. энергия электронов — порядка десятков тысяч электронвольт. Поток молекул должен быть бесконечно узким, а плотность молекул в потоке так мала, чтобы можно было пренебречь возможностью рассеяния электрона сначала на одной, а потом на другой молекуле. Итак, в этом случае полную интенсивность рассеяния пучка быстрых электронов УУ-атомной молекулой можно описать следующим выражением (общее уравнение интенсивности рассеяния пучка) [c.131]

Теоретическим аналогом функции гО(г) в кинематическом приближении теории рассеяния электронов молекулами является выражение [c.137]

Ввиду несоответствия экспериментальных и теоретических данных для рассеяния электронов молекулами триацетатцеллюлозы была принята измененная модель этой молекулы, а именно было предположено, что плоскости глюкозных остатков повернуты друг к другу под углом 90°. На рис. 4 изображены кривые интенсивности молекулярного рассеяния от такой модели молекулы. Кривая а соответствует рассеянию от молекул целлюлозы (с углом поворота между глюкозными кольцами 90°), а б — рассеянию от молекул триацетатцеллюлозы. Сравнение экспериментальных и теоретических [c.45]

РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ МОЛЕКУЛАМИ [c.132]

Ангармоничность колебаний. Проблеме влияния ангармоничности колебаний ядер на рассеяние электронов молекулами и определяемые электронографическим методом значения молекулярных параметров посвящено значительное число работ. Использование ангармонических потенциальных функций для рассмотрения колебательного движения ядер показало [56, 65—67], что выражения для кривой радиального распределения и функции интенсивности рассеяния усложняются. [c.233]

Приблизительно в то же время путем уточнения квантовомеханической теории рассеяния электронов молекулами [159—162] на примере Нг было показано влияние химической связи иа интенсивность рассеяния. Это влияние, уменьшающееся с ростом зарядов ядер атомов, проявляется в занижении наблюдаемой интенсивности при малых углах рассеяния по сравнению с интенсивностью, рассчитанной в приближении независимых атомов. Последующие тщательные измерения ин- [c.250]

В работе [176] выполнен теоретический расчет поперечных сечений рассеяния электронов молекулами [c.253]

Монография состоит из шести глав. В первой главе излагаются основные теоретические представления по резонансному рассеянию электронов молекулами и образованию отрицательных ионов диссоциативным захватом электронов. [c.4]

Все резонансы в сечении рассеяния электронов молекулами можно разделить на несколько типов исходя из природы связи молекулы и добавочного электрона. [c.7]

Рассеяние электронов молекулами пиридина выявляет два состояния короткоживущих молекулярных ионов при энергии электронов 1,2 и 1,6 эб [179], а по данным другой работы — при 0,84 и 1,3 Эб [180]. Резонансы, по-видимому, относятся к типу одно- [c.73]

Рис. 106. Схема эксперимента по рассеянию электронов молекулами газа.

Изложенная теория рассматривает только когерентное (упругое) рассеяние электронов молекулами, при котором молекулы не переходят в возбужденное состояние. Однако при бомбардировке молекул быстрыми электронами происходит также и яекогвре тмо1 (неупругое) рассеяние электронов, при котором последние отдают часть своей энергии молекулам, переводя их в возбужденное состояние. При этом изменяется длина дебройлевской волны к падающих на моле- [c.294]

Логически мы могли бы ожидать, что эта формула даст правильное значение отношения рассеяния электронов центральным электрическим зарядом —Ze. Однако фактически, как уже говорилось, электроны не действуют подобным образом, ибо они распределены вокруг ядра концентрическими слоями. Борр) показал, что заменой 2 на (2—/) вводится вполне достаточная поправка на распределение электронов. Здесь /—атомный коэффициент рассеяния для данного атома по отношению к рентгеновским лучам. Если же имеются два типа атомов, то вводится произведение (Z —/ )(2 —/ ). Для определения среднего отношения рассеяния для атома из данных опытов, проведенных с очен1. большим числом атомов в молекулах, неупорядоченно распределенных в газовой фазе, используется метод усреднения Вирля. Как п в предыдущем разделе, он ведет к следующей форме закона рассеяния электронов молекулами газа [c.464]

В случае применения этого уравнения при обработке фoтo ниiS[кoв. полученных при рассеянии электронов молекулами газа, величиной / обычно пренебрегают, так как когерентное атомное рассеяние не обнаруживает максимумов. Опытные значения наносят на один график в виде функции переменной s, или (4л/> ) sin (ф/2), а теоретические значения / //д, рассчитанные с помошью уравнения Борна при допущении вероятных значений r j, наносят на другой график также в виде функции s. Рассчитанные кривые строятся вновь и вновь с другими значениями до тех пор, пока теоретическая и опытная кривые не совместятся [22]. Если рассеивающая молекула содержит более двух атомов и определению подлежат несколько значений то расчету должны быть предпосланы некоторые сведения о модели молекулы. Эта сложная задача, однако, может, как показали Полинг и Броквей (23], решаться проще при использовании другого метода усреднения. [c.464]

Изложенная здесь теория рассматривает только когеррентное (упругое) рассеяние электронов молекулами, при котором молекулы не переходят в возбужденное состояние. Однако при бомбардировке молекул быстрыми электронами происходит также и некогеррентное (неупругое) рассеяние электронов, [c.296]

Исходя из модели молекулы как системы сферически симметричных атомов, расположенных на расстояниях, соответствующих равновесным межъядерным расстояниям реальной молекулы, иожно получить в хорошем приближении (классическом) уравнение для интенсивности рассеяния электронов молекулами. Такая модель позволяет избежать решения уравнения Шредингера для системы падающий электрон и молекула, как это приходится делать при атомном рассеянии. Кроме того, в тэории молекулярного рассеяния рассматриваемая модель не учитывает неупругое молекулярное рассеяние. [c.132]

Для описания влияния внутреннего враигення на рассеяние электронов молекулами наиболее плодотворным оказалось простое классическое приближение для функции плотности вероятности (д) [149, 150] [c.249]

Рассеяние электронов на атомах или молекулярных системах можно разделить на потенциальное и резонансное рассеяние. Эффективное сечение потенциального рассеяния плавно зависит от энергии электронов и наблюдается во всей возможной области энергии рассеиваемых частиц. Резонансное рассеяние происходит в определенных узких областях энергии электронов, зависимость сечения рассеяния от энергии электронов имеет вид более или менее узких пиков (резонансов), располагающихся на фоне потенциального рассеяния. При потенциальном рассеянии в области эффективного действия рассеивающего потенциала электрон проводит время, равное времени его свободного пролета этой области. Резонансное состояние системы молекула (атом)—электрон предполагает задержку электрона у рассеивающего центра по сравнению с временем свободного пролета. Каждому резонансу соответствует образование отрицательного иона мишени в квазистацио-нарном состоянии или временноживущего относительно выброса электрона отрицательного иона. При этом такой ион может быть (но не обязательно должен быть) нестабильным относительно диссоциации по одному или нескольким направлениям (каналам) диссоциации с образованием фрагментарных отрицательных ионов. Образование в квазистационарном состоянии молекулярных отрицательных ионов и их дальнейший распад на осколочные отрицательные ионы и нейтральные осколки называется диссоциативным захватом электронов. Таким образом, резонансное рассеяние электронов молекулами можно представить состоящим из двух этапов — захвата электрона молекулярной системой (приготовление нестабильного относительно выброса электрона квази-стационарного состояния молекулярного отрицательного иона) и распада временноживущего иона по возможным каналам распада — каналу упругого рассеяния (входному каналу), неупругого рассеяния (когда выбрасываемый резонансной системой электрон затратил часть своей энергии на возбуждение молекулы) и каналу диссоциативного захвата электрона [c.6]

Первый резонанс в сечении рассеяния электронов молекулами бензола наблюдается в области 1—2 эв [40] — электрон захватывается на первую незанятую я-орбиталь, квазистационарный уровень отделен от сплошного спектра /-волновым барьером. Диссоциативный захват электронов не может осуществляться при такой энергии — наблюдается только резонансное упругое и неупругое рассеяние электронов. Санч и Шульц [40] обнаружили еще один ник в структуре сечения рассеяния электронов молекулами бензола в области энергии электронов 4—6 эв и приписали его резонансу формы с захватом электрона на зх-орби-таль. Отсутствие интерференции с потенциальным рассеянием позволило им утверждать, что резонанс обусловлен электронами, имеющими большие угловые моменты относительно центра захвата электрона. Отрицательные ионы в этой области энергии не обнаруживаются, хотя нет запрета по энергии на образование ионов СбНа- [c.8]

Таким образом, структурнгле исследования кристаллов органических соединений дают лишь огра]1нченные возможности для изучения внутреннего вращения в молекулах. В принципе в кристаллах доступтгы изучению лишь крутильные колебания. Напротив, исследования газов позволяют получить ценные сведения о внутреннем вращении. В ряде работ проводились расчеты, определяющие влияние внутреннего вращения на фактор рассеяния электронов молекулами в газе. Мидзусима и его сотрудники исследовали дифракцию электронов в газообразном 1,2-дихлорэтане нри 14°С. Значения фактора s = sin -(0 — угол [c.105]

Важнейшими нз современных методов исследования геометрии молекул в газовой фазе являются следующие. 1. Электронографический метод — исследование рассеяния электронов молекулами вещества. 2. Спектрографические методы — исследование спектров испускания и поглощения веществ во всем диапазоне оптического спектра для длин волн от - 30 нм ( ЗООА) до 1 мм, а также спектров комбинационного рассеяния и флюоресценции. К спектроскопическим методам относится и радиоспектроскопический метод— исследование спектров поглощения веществ в радиочастотном диапазоне спектра для длин волн от долей миллиметра до 10 см. Другие методы — рентгенографический (исследование рассеяния рентгеновских лучей молекулами вещества) и нейтроно-графическин (исследование рассеяния нейтронов молекулами вещества) из-за ряда их особенностей используются только для конденсированных тел (преимущественно кристаллов, а также аморфных твердых тел и частично жидкостей). Практическое значение для исследования геометрической конфигурации молекул вещества в газовой фазе в настоящее время имеют только электронографический и спектроскопические методы. Сущность электронографического метода кратко изложена в Приложении 1. Сущность спектроскопических методов изложена в разд. VHI и IX. Данные по геометрической конфигурации молекул, использованные в последующем изложении, получены электронографическим и спектроскопическими методами. [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология