Кривая рассеяния

На рис. V, 1 изображена зависимость от угла интенсивности рассеивания монохроматического рентгеновского излучения жидким аргоном, являющимся примером простейшей одноатомной жидкости. Кривая рассеяния имеет экстремумы и повторяет в размытом виде кривую рассеяния для твердого аргона. [c.161]

При изучении технологических процессов получили распространение две формы отображения этого явления - точечная диаграмма и кривая рассеяния. [c.29]

Однако знание положения центра группирования далеко недостаточно для оценки рассеяния выходного показателя. При одном и том же значении центра группирования кривые рассеяния могут иметь различную форму (рис. 1.12). В этом случае, чтобы оценить различие кривых рассеяния, необходимо определить их меры рассеяния. Мера рассеяния дает представление о том, как плотно значения случайной величины группируются вокруг центра группирования. [c.30]

Изменения на участке г-д, обусловленные совокупным действием случайных факторов и одного систематического, подчиняются линейному закону и кривая рассеяния размера имеет вид, близкий к трапеции. [c.31]

Для определенных условий технологического процесса, например, при обработке партии деталей на станке рабочий, чтобы не допустить непоправимый брак, старается уменьшить вероятность выхода размера детали за нижнюю границу допуска. В этом случае кривая рассеяния размера получается в виде асимметричной кривой с центро.м группирования, смещенным в сторону нижней границы допуска на размер. [c.31]

Кривая рассеяния какой-либо характеристики, являющейся положительной величиной, например эксцентриситет, при действующих случай- [c.31]

К основным числовым характеристикам рассеяния выходного показателя технологического процесса при изготовлении партии изделий относят поле рассеяния со, координату середины поля рассеяния, координату М х) центра группирования, параметры, характеризующие кривую рассеяния (среднеквадратическое отклонение, дисперсию, коэффициент относительной асимметрии, медиану и др.). Более подробно рассеяние параметров технологических процессов рассмотрено в работе [18]. [c.32]

В случае многократно повторяющегося процесса имеет место рассеяние значений составляющих звеньев. Поэтому погрешность замыкающего звена может быть отображена кривой рассеяния и ее числовыми характеристиками. [c.48]

В условиях отмеченной упорядоченности временных цепей большое влияние на форму кривой рассеяния оказывают систематические факторы. Из рис. 1.30 видно, что поле рассеяния замыкающего звена значительно меньше поля рассеяния любого из составляющих звеньев. [c.49]

Зависимость интенсивности I рентгеновских лучей от угла их рассеяния для жидкостей схематически показана на рис. 1.10, где первый ярко выраженный максимум соответствует когерентному рассеянию в области ближнего порядка. Исследования структур некристаллических полимеров показали, что часть звеньев макромолекул вследствие своей полной неупорядоченности рассеивает рентгеновские лучи независимо, по типу газового рассеяния, а другая часть звеньев дает когерентное рассеяние по типу жидкого рассеяния участками ближнего порядка. Типичная кривая рассеяния для эластомера (рис. 1.11, кривая 1) может быть интерпретирована как результат суммирования жидкостного рассеяния [c.26]

Гипотеза Захариасена нашла свое подтверждение в работах Уоррена. На основе гипотезы Уоррен рассчитал кривые рассеяния рентгеновских лучей в стеклообразных средах простых боратных и силикатных систем, и эти кривые соответствовали экспериментальным. [c.195]

Кривая рассеяния будет более сложной, чем в случае одноатомного газа (вкладу этого рассеяния отвечает Nf на ней будет наблюдаться несколько максимумов. Для выделения этих максимумов целесообразно использовать не кривые ) или /(s),a /(s )/ Если двухатомная молекула состоит из атомов разного сорта и fi, то вместо необходимо взять 1/2 ( ). Максимумы на модифицированной таким образом кривой /( s )/ (интерференционной [c.248]

Для приведения кривых рассеяния к одному масштабу можно воспользоваться тем обстоятельством, что экстраполяция кривой /(s) к 5 = 0, если исключить область очень малых S, должна давать кривую Е f . Более общим методом, который применяется при исследовании строения жидких и аморфных тел, является построение кривой радиального распределения, с использованием преобразования Фурье, аналогично применявшемуся при расчете межатомной функции Патерсона и распределения электронной плотности. Неоднозначность подтверждения модели сопоставлением [c.249]

Наибольший вклад в когерентное рассеяние вносят внутренние электроны атома. Внешние электроны атома обусловливают интенсивное когерентное рассеяние при малых углах. Это отчетливо видно из рис. 2.3,а, на котором представлено радиальное распределение электронной плотности 15 25 2р 35 3р электронов иона К . Там же показаны (рис. 2.3,6) соответствующие им /-кривые рассеяния. Из рисунка видно, что чем дальше от ядра находится данная группа электронов, тем быстрее убывает соответствующая ей /-функция с углом рассеяния. Действительно, сравнивая /-кривые для Ь -,25 - и Зз -электронов иона K видим, что значение/1 , обусловленное рассеянием Ь -электронов (Г1 = 0,03 А), почти не изменяется с углом рассеяния / п — кривая, обусловленная рассеянием 25 -электронами г = 0,18 А), монотонно спадает, в то время как для /з -кривой (гз = 0,6 А) характерно быстрое убывание с переходом в область отрицательных значений с последующей сильно затухающей осцилляцией около оси абсцисс. Амплитуда суммарного рассеяния иона [c.31]

Таким образом, параметр S, соответствуют,ий первому максимуму с(5), связан с кратчайшим межатомным расстоянием Ri уравнением Вульфа—Брэгга, в которое введен поправочный коэффициент 1,23. Уравнение (2.77) и эквивалентную ему формулу Ri = 7,73 Si применяют в случае молекулярных жидкостей для оценки среднего расстояния между соседними молекулами. При этом предполагают, что первый максимум интенсивности всецело обусловливается межмолекуляр-ным рассеянием, пространственной конфигурацией молекул и их упаковкой. Важно отметить, что о степени ближнего порядка в жидкости и твердом аморфном веществе можно судить по ширине и высоте максимумов кривой a(S). Чем больше их высота, тем менее интенсивно тепловое движение атомов и тем выше степень их упорядоченности. Таким образом, имея экспериментальные кривые рассеяния, можно по ним определить кратчайшее расстояние между атомами и молекулами жидкости, выяснить характерные особенности расположения ближайших соседей, тенденции изменения упаковки частиц с температурой. [c.48]

Определив а(0), можно по формуле(2.81) вычислить Однако значение а(0) нельзя измерить экспериментально, если кривые рассеяния получаются от плоской поверхности образца. При съемке ка прохождение нужно знать интенсивность первичного пучка рентгеновского излучения или нейтронов. Измерение абсолютного значения этой интенсивности сопряжено с техническими трудностями. Практически удобнее определять (Зт- не через предельное значение интенсивности а(0), а через радиальную функцию p R). [c.49]

Если все экспериментальные значения интенсивности умножить на нормирующий множитель, мы получим кривую рассеяния в электронных единицах. После нормировки 1 8) из нее следует вычесть интенсивность некогерентного рассеяния. [c.102]

Другой способ нормировки экспериментальных кривых рассеяния основан на законе сохранения интенсивности, который можно сформулировать так интенсивность рассеяния не зависит от того, как расположены атомы друг относительно друга, образуют ли они кристалл, молекулы жидкости или газа. Интерференция между волнами, рассеянными данным числом атомов, приводит лишь к перераспределению интенсивности, усилению в одних направлениях и ослаблению в других, не изменяя суммарной ее величины. Поэтому если нормированные экспериментальные значения интенсивности проинтегрировать по всем 5, то этот интеграл будет равен интегралу по значениям интенсивности, даваемым изолированными атомами [c.102]

Согласно этой формуле, нормирующий множитель определяется как отношение площади под кривой суммарного независимого рассеяния к площади под экспериментальной кривой рассеяния. Критерием точности нормировки может служить равенство [c.103]

Рассмотренные способы нормировки экспериментальных кривых интенсивности относятся к рентгенографии. Нормировка кривых рассеяния электронов осложняется из-за отсутствия функции некогерентного рассеяния. Ослабление некогерентного фона с помощью электронных фильтров не всегда обеспечивает необходимую точность определения структурных параметров исследуемых веществ по их электронограммам. [c.104]

В реальных условиях фактические кривые рассеяния, как правило, отличаются от кривой нормального распределения и нередко очень существенно. Объясняется это тем, что факторы, вызывающие отклонение выходного показателя, значительно отличаются один от другого по величине и степени воздействия. Рассмотрим некоторые характерные случаи (рис. 1.13). Из рис. 1.13 видно, что на участке а-а в результате действия многочисленных факторов рассеяние полученного размера подчиняется закону нормального распределения, а на участке а-б точечная диаграмма смещена на величину И, что обусловлено действием систематического фактора. Примером может служить процесс развертьшания отверстий в деталях, когда сломанную развертку заменяют новой, имеющей другой фактический дааметр. Если для выборки о-б построить кривую рассеяния, то она будет иметь двугорбый вид. На участке б-в наблюдается систематическое изменение размера, близкое к линейному. Примером является действие изнашивания шлифовального круга. Кривые рассеяния для выборки на участке б-в будут подчиняться закону равной вероятности. Для участка в-г характерно влияние доминирующего случайного фактора. Например, если среди заготовок оказалась партия заготовок, полученных на другом уже изношенном штампе, имеющем большие размеры, то эта партия заготовок будет иметь больший разброс припуска. [c.31]

Отметим, что кривые рассеяния жидкого неоНа, аргона, криптона и ксенона однотипны. Однако угловое положение максимумов и минимумов интенсивности не совпадает. При переходе от неона к ксенону кривые а(5) смещаются в направлении малых углов рассеяния, что связано с увеличением атомных радиусов. То, что последовательность равновесных межатомных расстояний Я,, Нз, вычисленных по первому максимуму кривой интенсивности, совпадает с найденным по кривой распределения значением атомной плотности, указывает на сферическую симметрию атомов и плотную их упаковку. [c.160]

Если энергия взаимодействия между молекулами неэлектролита превышает энергию взаимодействия с молекулами воды, то могут образовываться микрообласти неэлектролита. Стремление к ассоциации одноименных молекул водных растворов неэлектролитов порождает микрогетерогенность их структуры. Чтобы кривые рассеяния от этих микрообластей были подобны кривым рассеяния от чистых компонентов, они должны иметь достаточно большие размеры, содержать несколько сотен молекул. [c.300]

Напомним, что интерференционная функция определяется как отношение нормированной интенсивности 1(8) к интенсивности независимого рассеяния (5). Если в качестве излучения пользоваться электронами, то функция а(5) может быть определена по экспериментальной кривой рассеяния (см. 5 гл. 4). Функцию а(8) можно рассчитать теоретически через функцию атомной плотности по формуле [c.303]

Структура углерода в аморфном состоянии исследовалась В. И. Даниловым, Л. С. Палатником и др. Характерными особенностями картины рассеяния аморфным углеродом являются а) размытие максимумов, соответствующих интенсивным линиям решетки графита б) смещение первого максимума /(5) в сторону малых углов относительно положения первой дифракционной линии кристаллического графита в) плавный подъем кривой рассеяния в области очень малых углов. [c.307]

Предлагаемых моделей. Например, можно теоретически рассчитать кривые рассеяния, которые давали бы частицы, соответствующие модели, Йри различном рассеивающем вкладе белка и РНК Размеры и форму РНК в модели можно проверять, сравнивая теоретически рассчитанную кривую при нулевом вкладе белка с экспериментальной кривой нейтронного рассеяния в 42%-НОМ ОаО, когда рассеяние от белка скомпенсировано растворителем. С другой стороны, характер взаиморасположения белков в модели можно тестировать путем сравнения рассчитанной из модели кривой при нулевом вкладе РНК с экспериментальной кривой нейтрон-його рассеяния в 70%-ном ОаО (точка компенсации рассеяния РНК растворителем). Наконец, задавая различные вклады белка и РНК при расчетах рассеяния от модели, можно получить набор теоретических кривых для сравнения с экспериментальными кривыми нейтронного рассеяния в НЮ, ОаО й при различных их соотношениях, а также с кривыми рентгеновского рассеяния этим путем проверяется взаимное расположение белка и РНК в модели. Если соответствия между рассчитанными и экспериментальными кривыми не будет, модель должна быть отвергнута. Модель расположения РНК и белков в 308 субчастице. Изображенная на рис. 72, не противоречит экспериментальным кривым нейтронного и рентгеновского рассеяния вплоть до разрешения около 4—5 нм. [c.117]

Кривую рассеяния частично-кристаллическим полимером разделяют на несколько кривых в зависимости от числа рефлексов на рентгенограмме (рис. 13.4). Измерив площадь под отдельными кривыми, по отношению интегральных интенсивностей определяют степень [c.361]

При оценке СК по наиболее точному методу кривую зависимости интенсивности дифрагированных лучей от угла рассеяния (см. рис. 9.5) разбивают на две части -кристаллические пики и рассеяние аморфной частью (пунктирная линия). У высокоориентированной целлюлозы (хлопковой, рами) в интервале углов рассеяния до 34° имеются три кристаллических максимума при углах 20, равных 22,6 16,2 14,6 и аморфное гало с максимумом при 20 = 19°. Проводят линию, отделяющую фоновое рассеяние, через точки кривой при 20 4 и 32 . Степень кристалличности рассчитывают по интегральной интенсивности рассеяния как отношение площадей кристаллических пиков к общей площади под кривой рассеяния за вычетом фонового рассеяния СК = 8к/(8к За), где 8к и 5, — соответственно суммарная площадь кристаллических пиков и площадь, ограниченная кривой рассеяния аморфной части. Иногда вместо степени кристалличности определяют так называемые индексы кристалличности, например, отношение интенсивности кристаллического пика при 20 = 22,6 , за вычетом максимальной интенсивности аморфного гало I, при 20 = 19 , к I, (Т - 1а)Лк. Ошибки в определении фонового рассеяния, возникновение диффузного рассеяния, обусловленного дефектами кристаллической решетки и паракристаллической частью, приводят к недостаточной точности определения СК рентгенографическими методами. [c.243]

Ватиллон и Джозеф-Петит обнаружили, что при коагуляции латек-сов происходило уменьшение затухания при длинах волн, дающих максимальное затухание и увеличение — при больших длинах волн. Для любых длин волн можно па основании таблицы рассеяния света и теории Смолуховского предсказать ход кривой рассеяние — время. Кривые, построенные Ватиллоном и Джозеф-Петитом, показали, что нри условии измерения с длиной волны максимальной адсорбции соответствующий график должен быть линейным вплоть до 0,2т (где т — время). Предполагают, что этот график имеет одинаковую форму как для медленной, так и для быстрой коагуляции. Начальный наклон кривой можно припять как меру соответствующей скорости коагуляции. [c.104]

Кроме того, кривая рассеяния характеризуется формой, центром группирования сл)гчайной величины и мерой ее рассеяния относительно центра группирования. [c.30]

Для каждого кокса были получены по три кривых интенсивности малоуглового рассеяния рентгеновского излучения.Образец кокса о размером часииц О,1-0,2 мм уплотнялся в цилиндрическую кювету с лавсановыми окнами.Глубина кюветы 2, диаметр 10 мм. Расчет размеров структурных пор и характеристик надмолекулярной структуры проводился на ЭВМ М-4030 после предварительного усреднения интенсивностей, полученных цри повторных измерениях одного и того же образца,и сглаживания кривых рассеяния.Наименьший радиус пор,определяемый по малоугловому рассеянию ii 2 нм. [c.106]

Удобно рассматривать интенсивность рассеяния I как функиию не угла 0, а 5 = 2 51п / . В этом случае получается простая зависимость между вектором первичного, /Сд, и рассеянного луча К 8 К - КДля кристаллического вещества получается выражение, идентичное уравнению Брэгга-Вульфа ПЙ =2С( 5Ш0 ( СП =1) 3 = но в случае кристаллического вещества кривую рассеяни) 1(8) (за вычетом фона) можно рассматривать как набор дифракционных линий, в случае же некристаллического вещества / (5 ) -Т1е.прерывная кривая. Вектор 5 по смыслу остается вектором обратного прост1)анства. [c.246]

В действительности атомы рассеивают рентгеновское излучение и электроны не как точки и функция Р 8), фигурируюш,ая в качестве сомножителя в формуле (2.57), быстро убывает по мере возрастания 5. В результате максимумы на кривой рассеяния становятся менее четкими, их положение смещается в сторону больших 5. Поэтому, чтобы по формуле (2.58) вычислить расстояние между атомами в двухатомной молекуле, необходимо разделить интенсивность, измеренную для каждого угла, на атомный фактор, соответствующий этому углу. При этом получается функция интенсивности а 8) = 1 + 81п5 /(5 ), первый максимум которой описывается формулой (2.58). [c.43]

И. Д. Набитович, Я. И. Стецив и Я. В. Волощук предложили новый метод определения когерентной интенсивности и интенсивности фона по экспериментальной кривой рассеяния электронов. Изложим сущность этого метода. Известно, что экспериментально измеренная интенсивность рассеяния электронов включает некогерентный фон. Следовательно, [c.104]

На рис. 8.7 показаны кривые рассеяния жидких I4 и F4. Сравнивая их, убеждаемся, что соотношение интенсивности первого и второго максимумов у них не одинаково. В случае жидкого I4 интенсивность второго максимума гораздо больше, чем у F4. Различие в интенсивности указанных максимумов связано с неодинаковой рассеивающей способностью атомов фтора и хлора. Этот пример также показывает, что жидкости, молекулы которых обладают одинаковой симметрией и сходной упаковкой, но состоят из атомов разного химического сорта, дают неоднотипную картину рассеяния. Можно констатировать, что последовательность максимумов и их интенсивность на рентгенограмме жидкости зависят не только от строения молекул и характера их расположения, но и от химического сорта атомов, из которых состоят молекулы. [c.209]

А. Ф. Скрышевским совместно с В. П. Клочковым была исследована структура жидких 81С14, СНз81НС1а, С2Н581С1з и 81(ОСаНб)4 с центральным атомом кремния. Их кривые рассеяния (рис. 8.9) заметно отличаются друг от друга, что вполне естественно, поскольку атом кремния в молекулах этих веш,еств окружен неравноценными атомными группами. Поэтому набор внутри- и межмолекулярных расстояний у них различен. Первый максимум на кривых интенсивности указанных соединений при комнатной температуре локализуется при 5, равных 1,22 [c.211]

Структура водных растворов Сс1С12 заметно отличается от выше рассмотренных, в чем можно убедиться, сопоставляя кривые рассеяния. Ближайшее окружение катиона Сс1 + состоит из двух анионов С1 и двух молекул НгО. Кратчайшее расстояние Сс1 + —НгО = [c.287]

Полученные данные показывают, что на экспериментальных дифракционных кривых рассеянного рентгеновского излу-ченр1я термически обработанных антрацитов присутствуют диффузные интерференционные максимумы, близкие к угловому расположению к дифракционным максимумам углерода. [c.112]

Для определения размеров частиц использовали кривые малоуглового рассеяния, полученные на малоугловой рентгеновской установке КРМ-1. Применялось СиКц излучение, отфильтрованное никелевым фильтром. Для уменьшения фона и излучения от краев щелей, увеличения разрешения использовалась приемная щель из свинца. Изучаемый раствор помещался в разборную цилиндрическую кювету с лавсановыми окнами. Сигнал регистрировался на цифропечагающем устройстве при экспозиции 400 с в каждой точке отсчета. Кривые рассеяния для изучаемых образцов и для растворителя получены при напряжении 30 мВ и токе 16 мА. [c.149]

Следует отметить, что ядро РНК в рибосомной частице является плотным, т. е. степень свернутости РНК in situ высока. Так, из радиуса инерции и кривой рассеяния следует, что объем РНК в 50S субчастице составляет всего около 2 10 нмЗ это значение всего в два раза больше сухого объема РНК. То же верно для 16S РНК в 30S субчастице. Другими словами, плотность упаковки РНК в рибосомной частице оказывается приблизительно такой же, как плотность кристаллической упаковки гидратированных спиралей или тРНК. [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология