Степень анизотропии излучения

Степень анизотропии излучения [c.311]

В этом разделе мы остановимся на некоторых соотношениях для величины анизотропии излучения в случае, когда накладывается несколько переходов с разными направлениями моментов. Будет показано, что понятие степени анизотропии, введенного Яблонским [17], оказывается более удобной как при теоретических, так и при экспериментальных исследованиях, чем часто используемое понятие степени поляризации. Будет также показано, что для определенного класса молекул существует линейное соотношение между степенью анизотропии флуоресцентного и фосфоресцентного излучений. Приводимые здесь результаты могут быть использованы при определении относительных интенсивностей переходов с разными направлениями моментов. [c.311]

Интенсивность 1 испускаемого излучения (число фотонов в единицу времени) под определенным углом в пространстве с некоторым взятым направлением поляризации пропорциональна соответственно величинам K(va, Vg, 0g)n К (Vo, Vg, вц i. eg). Степень анизотропии испускаемого излучения определяется выражением [17] [c.314]

Для плоских сопряженных молекул моменты синглет-синглетных переходов я —я лежат в плоскости молекулы (плоскость уг) для синглет-триплетных переходов я — я моменты также могут быть перпендикулярны плоскости молекулы (т. е. направлены по оси х). Если такая молекула обладает еще симметрией Сгв или то степень анизотропии флуоресцентного излучения для нее дается формулой [c.315]

Аналогично для степени анизотропии фосфоресцентного излучения (если возбуждение представляет собой синглет-синглетный переход л — я ) имеем формулу [c.316]

Выражение (1.102) получено для монокристалла. В том случае, когда исследуемое вещество является поликристаллическим порошком, необходимо усреднить выражение (1.102) по углу 0 с учетом того, что вероятность эффекта Мессбауэра (/) также является функцией этого угла (разд. II,В). Таким образом, в общем случае относительная интенсивность линий в квадру-польном спектре для поликристаллических объектов исследования будет зависеть как от степени анизотропии фактора /, так и от вида углового распределения гамма-излучения Рз1 и Рц. Этот вопрос будет рассмотрен в другом разделе этой главы. [c.58]

Определённая таким образом степень поляризации есть величина существенно положительная (О1 всегда больше з)- Она характеризует анизотропию излучения при наблюдении свечения в заданном направлении и никак не связывается с направлением колебаний возбуждающего вектора. [c.52]

В практике измерений, однако, всегда молча принимается, что колебания потока Ох совпадают с направлением максимальных колебаний возбуждающего света, а колебания Оч совпадают с направлением минимальных колебаний возбуждающего света. Получаемая при таком методе определения величина не соответствует первоначальному определению степени поляризации. Она имеет и п о II физический смысл, характеризуя не анизотропию излучения, а различие в интенсивностях колебаний, возбуждённых в направлении, совпадающем с направлением возбуждающих колебаний, ив направлении, перпендикулярном к ним. Эту физически особую величину, с которой обычно п])и-ходится иметь дело иа практике, мы назовём поляризацией в направлении возбуждающих колебаний и сохраним для цеё принятое обозначение Р. [c.52]

Степень анизотропии (г ) излучения определяется по формуле [c.212]

Рассмотрим теперь другой предельный случай, при котором хромофоры вращаются настолько быстро, что за время жизни возбужденного состояния их ориентация становится хаотической. В этом случае всякая-память о первоначальной селекции теряется еще до того, как произойдет излучение, /ц =, и как степень поляризации, так и степень анизотропии равны нулю. [c.107]

Таким образом, хотя неполяризованное излучение затухает как одна экспонента, каждая из поляризованных компонент затухает как сумма двух экспонент. Если подставить (8.70) и (8.71) в выражение для степени анизотропии флуоресценции A(t), то мы получим особенно простой результат [c.108]

Для исследования физики плазмы разрабатываются различные исследовательские установки. Так, в Троицком институте инновационных и термоядерных исследований создан многоканальный вакуумный спектрограф для исследования пространственной анизотропии излучения в импульсных рентгеновских излучениях [10]. Потребность в приборе такого типа обусловлена, в частности, необходимостью анализа степени анизотропии рентгеновской эмиссии при изучении возможности использования плазмы сильноточного 2-пинча в качестве лазерной среды для генерации коротковолнового излучения. [c.61]

Что такое степень деполяризации рассеяния и как она зависит от характера поляризации падающего излучения и величины анизотропии поляризуемости [c.262]

При отсутствии рассеянного излучения исследуемый образец является полностью анизотропным и на диаграмме четко видны минимумы, соответствующие главным направлениям анизотропии. На рис. 3.5 приведены кривые распределения интенсивности прошедших через образец волн в зависимости от угла поворота 0 для стекловолокнистых материалов на основе рубленого стекловолокна. Образцы обладали различной степенью ориентации—100, 50 и 25%. Как видно из диаграммы, при увеличении степени ориентации более четко выявляются минимумы и максимумы распределения. Несимметричность лепестков на диаграмме объясняется возникновением дифракционных явлений на отдельных волокнах. Для таких материалов преимущественное направление ориентации следует определять по большей площади, т. е. использовать рупорные антенны, раскрыв которых много больше геометрических размеров отдельных волокон. [c.161]

И пользуясь формулами (22) или (23), определяем значения размеров неоднородностей и при этом — по разным направлениям. Полученные значения внесены в табл. 24. Видно, что размеры составляют сотни и тысячи ангстрем. При этом отношение размеров для каждых неоднородностей оказывается близким к отношению, найденному ранее по соотношению значений / (0)//л (0) (см. таблицу). Обратимся теперь к данным о рассеянии света. Здесь существует известная специфика в том, как индикатрисы светорассеяния чувствуют анизотропию формы неоднородности, и как определяется размер. Отличие по сравнению с рентгеновским излучением возникает из-за большой длины волны [516]. В случае светорассеяния вытянутость индикатрисы вперед (отношение интенсивностей рассеяния на передних и задних углах) определяется размером неоднородности вдоль по первичному пучку [516]. Поэтому для определения формы неоднородности здесь надо измерять индикатрисы не при разных азимутальных направлениях (к этим поворотам светорассеяние, хотя и чувствительно, но слабо [516, 518]), а поворачивая образец так, чтобы менялся тот размер неоднородностей, который направлен вдоль первичного луча. Это и было сделано для данных на рис. 152, а. Из большей вытянутости индикатрисы для случая 2 на рис. 152, а также следует, что неоднородности уплощены и лежат своими плоскостями перпендикулярно к оси растяжения образца. А по степени вытянутости индикатрис в обоих случаях, используя выражения, содержащиеся в [516], были найдены абсолютные размеры неоднородностей, которые приведены в табл. 24 и, как видно, близки к размерам, полученным для этого же образца при рассеянии рентгеновских [c.295]

Анизотропия исходных свойств рукавной полиэтиленовой пленки, обусловленная различной степенью ориентации макромолекул в разных направлениях, сохраняется и после воздействия излучения (табл. 47, 48), причем эффективность радиационной обработки определяется взаимным направлением ориентации и приложения нагрузки- [c.149]

Мы видим, что, измеряя коэффициенты деполяризации, можно, в принципе, составить суждение о том, к какому из четырех типов принадлежат рассеивающие частицы (молекулы). Заметим, что инфор.мацию о собственной анизотропии частиц (анизотропия вещества) содержит лишь коэффициент А ,, тогда как А,, обусловлен, в значительной степени, размерами частиц (через компоненту квадрупольного излучения Ж). [c.21]

Интенсивность рассеянного когерентного релеевского излучения, согласно предыдущему, зависит, во-первых, от степени упорядоченности расположения рассеивающих моле ул, а, во-зторых, от величины индуцированных моментов в отдельной молекуле, т. е. от поляризуемости а. Временные колебания плотности, вызывающие появление рассеянного света, уже не люгут объяснить дальнейшее явление, состоящее в том, что если падающий световой луч линейно поляризован, то луч, испытавший преломление, остается полностью поляризованным, а рассеянный свет — частично деполяризован. Для объяснения такой деполяризации рассеянного света приходится отказаться от сделанного ранее (стр. 55 и 69) упрощающего предположения о том, что внутри молекулы ее поляризуемость изотропна, т. е. что поляризуемость во всех направлениях одинакова. Уже не в каждой молекуле индуцируется момент, пропорциональный силе возбуждающего поля, .. = аЕ, совпадающий с направлением поля. Если бы это было так, то колебания молекулы происходили бы только в направлении электрического поля — падающего света, и излучение, перпендикулярное к направлению колебаний, было бы полностью поляризовано. Если же поляризуемость в молекуле не во всех направлениях одинакова, т. е. анизотропна, то молекула уже не колеблется в направлении возбуждающей силы и излучение содержит также свет, у которого направление элгктрических колебаний перпендикулярно к возбуждающему полю, т. е. рассеянный свет содержит в большей или меньшей степени колебания, параллельные направлению падения возбуждающего света. Поэтому рассеянный свет является смесью поляризованного и возникшего вследствие деполяризации естественного света, как это в действительности и наблюдается. Итак, для объяснения деполяризации рассеянного света мы должны принять анизотропию поляризуемости. Это значит, что в направлениях трех взаимно перпен- [c.91]

Хотя в принципе можно рассчитать как среднее значение, так и анизотропию тензора поляризуемости а и da/dQg, такие расчеты выполнены только для водорода [289, 290, 290а] и азота [291] и имели единственное применение — установление степени а-лаймановского излучения атома водорода, рассеянного в межзвездном пространстве молекулярными азотом и водородом вследствие релеевского и комбинационного рассеяния [291, 292]. Другое применение состоит в том, что теоретическое значение основного состояния водорода используётся для установления абсолютных значений ад р и Уог 1 наблюдаемых полос КР других молекул. Это делается путем сравнения измеренной интенсивности чисто вращательного перехода J = 3 J — I в Н2 (Av 597 M ) с измеренной интенсивностью неизвестных полос КР исследуемых молекул [79, 293, 294]. Надежность теоретического значения для водорода довольно высокая, что можно показать, сравнивая теоретически предсказанные и наблюдаемые параметры, определяющие релеевское и комбинационное рассеяние. В табл. 27 проведено такое сравнение для водорода [290]. [c.324]

Сведения об интенсивности / неоднократно использовались при решении ряда задач, в том числе аналитических, например при определении состава углеводородных смесей. Однако область применения этих данных ограничена тем, что из-за аппаратурных искажений их трудно связать с какими-либо физическими параметрами рассеивающей молекулы или вещества. Более ясный физический смысл имеет интегральная интенсивность 1 . Согласно теории интегральная интенсивность линии КРС зависит от двух важных характеристик — следа и анизотропии тензора производной поляризуемости молекулы по норма.т1ьным координатам. Кстати, от этих характеристик зависит и другой параметр линии КРС — степень ее деполяризации р. Измерить р в настоящее время сравнительно просто, так же как и площадь под контуром линии. В ряде случаев представляется важным измерить абсолютное значение интегральной интенсивности линии КРС, т. е. ту долю возбуждающего излучения ( оо)крс/(/< )о> которую рассеивает одна молекула в единицу телесного угла, или коэффициент пропорциональности а в выражении [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология