Поглощение а-частиц

Обычный способ приготовления препаратов состоит в нанесении тонкого слоя а-излучателя на подкладку ( мишень ), Чтобы избежать поглощения а-частиц самим препаратом, толщина слоя должна составлять малую долю от длины пробега а-частиц. Заметного самопоглощения еще не вызывают 50 мкг в виде солей или двуоки- [c.125]

Большое поглощение а-частиц в препарате может происходить, кроме того, за счет неравномерного распределения вещества по поверхности подкладки. Особенно высокие требования [c.125]

Анализируемый препарат наносят в виде тонкого слоя на поверхность подкладки. Подкладка представляет собой обычно диск или тарелочку с бортиками. В зависимости от рода работы и типов используемых датчиков применяют подкладки различных видов и размеров. Подкладка должна быть плоской и гладкой, не иметь углублений и складок, которые могут вызывать поглощение а-частиц самим препаратом. Материал подкладки играет немаловажную роль. Он должен быть химически устойчив в отношении тех сред, с которыми он будет соприкасаться в процессе приготовления а-препаратов. Кроме того, при длительном использовании препаратов следует учитывать воз-можную диффузию вещества в объем подкладки. [c.126]

Ионизационные камеры и реже пропорциональные счетчики применяются также для счета а-частиц по энергиям. Для этого размеры камер увеличивают, чтобы весь пробег а-частиц лежал внутри камеры. Полное поглощение а-частиц в объеме камеры вызывает пропорциональную энергии ионизацию, и конструкция камеры должна обеспечивать наименьший разброс амплитуд импульсов при каждом значении энергии а-частиц. После усиления импульсы разделяются по амплитуде и подсчитываются с помощью многоканальных электронных анализаторов импульсов. Для определения энергий а-частиц достаточно откалибровать прибор, пользуясь излучателями а-частиц известных энергий. По сравнению с пропорциональными счетчиками большую точность и разрешение по энергиям имеют ионизационные камеры. Разрешающая способность в ионизационных камерах может достигать 0,5% (полуширина пика), а точность измерения абсолютного значения энергии для средних энергий (около 0,01 Мэе) составляет 0,2%. [c.146]

Большая плотность ионизации на протяжении нескольких сантиметров пробега облегчает определение относительного числа а-частиц, так как при надлежащем выборе размера ионизационной камеры последняя будет вмещать почти все возникающие ионы. Известно, что а-частицы вызывают более сильные ионизационные импульсы, чем другие виды радиоактивных излучений, поэтому их можно обнаруживать с помощью счетчиков даже при наличии значительного фона, обусловленного другими излучениями. Если требуется обеспечить полное поглощение а-частиц, то для этого достаточно очень тонкого слоя поглотителя. [c.22]

В случае минералов, богатых ураном, измерения ведут по р-излучению. Для этого используют тонкоизмельченный препарат минерала, экранируемый алюминиевой фольгой для поглощения а-частиц. Интенсивность излучения, сопутствующая распаду уранового минерала, измеряют электрометрическим методом, обычно только в дозиметрической практике. [c.54]

Метод интерпретации результатов измерений в случае применения ядер отдачи аналогичен методу вычисления коэффициента диффузии по величине поглощения а-частиц. Поэтому можно использовать уравнения (12-19) и (13-19), если под R подразумевать длину пробега ядер отдачи в среде диффузии. [c.738]

Работа 9.3 Измерение поглощения а-частиц в твердых веществах [c.131]

При помощи сцинтилляционного счетчика с фосфором ZnS — Ag определяют поглощение а-частиц а-излучателя в твердом веществе (например, в пленке цапон-лака). [c.131]

Для измерения поглощения а-частиц в твердых веществах хорошо использовать пленки из цапон-лака, которые легко могут быть приготовлены различной толщины общеизвестным способом [151. Пленки из цапон-лака, наложенные одна на другую, вставляют в углубление диафрагмы, которую помещают между препаратом и подходящим фосфором. Определяют скорости счета. Графически изображают зависимость скорости счета от толщины пленки цапон-лака. Таким способом получают кривую поглощения а-частиц использованного изотопа в ца-пон-лаке. Обсуждают полученные результаты. Используя формулу, приведенную в разд. 9.3.2, и пробег в воздухе, определенный в раб. 9.2, следует вычислить длину пробега в каком-нибудь другом твердом веществе. [c.132]

Р и с. 72. Поглощение а-частиц препарата закиси-окиси урана в пленке цапон-лака. [c.132]

Рис. 7. Поглощение а-частиц модействуют. Взаимодействуя с

Поглощение а-частиц различными элементами характеризуется так называемой тормозной способностью. [c.46]

Рис. 3.2. Типичная кривая поглощения а-частиц (число частиц в пучке отложено относительно расстояния от источника излучения).

Рассчитать предельно допустимую плотность потока а-частиц с энергией 5,3 Мэе на поверхности биологической ткани, если слой полного поглощения а-частиц в биологической ткани равен 0,11 г/см . [c.28]

В главе 1 было показано, что поглощение а -частиц в веществе зависит от эффективного атомного веса поглощающей среды. Следовательно, сравнивая поглощение а-частиц в чистых газах и их бинарных смесях, можно было бы определять состав таких смесей. Однако этот способ редко используют на практике. [c.275]

Рис. 5,6. Кривая поглощения а-частиц Ро в материале

Толщина фильтра лимитируется следующими обстоятельствами. Во-первых, поглощением а-частиц в материале фильтра при измерении а-активной пыли. Во-вторых, сопротивлением фильтра просасываемому воздуху. С увеличением толщины фильтра увеличивается его сопротивление и, следовательно, уменьшается скорость просасывания воздуха. [c.171]

Задержка пыли на фильтре при протягивании воздуха происходит не только в верхних слоях его, но и в слоях более глубоких. Так как пробег а-частиц в материале фильтра сравним с толщиной фильтра, то необходимо вводить поправку на поглощение а-частиц в нем. [c.176]

Для определения эффективности фильтра необходимо знать пе только закон поглощения а-частиц в фильтре, но и распределение активной пыли в фильтре и проскок пыли через фильтр. Распределение пыли в фильтре зависит от дисперсности пыли, скорости протягивания воздуха, толщины волокон фильтра и его плотности, заряда пылинок и других [c.177]

Зная распределение активной пыли в фильтре и закон поглощения а-частиц в материале фильтра, выведем формулу эффективности фильтра. [c.178]

С помощью образцового а-излучателя можно определить общую поправку а-датчика на геометрию (телесный угол) и поглощение а-частиц. Очевидно, [c.255]

Закон поглощения -частиц в веществе отличается от закона поглощения а-частиц [3, 20], В связи с этим рассмотрим сначала методику определения удельной а-активности толстых образцов, [c.382]

Зная закон поглощения а-частиц в слое образца, нетрудно найти зависимость скорости счета установки от удельной активности толстого образца. Формула для расчета имеет вид [c.385]

В работе [365] используется Ро—Ве-источник нейтронов активностью 0,25 кюри полония, сцинтилляционный детектор с люминофором 2п5—Ag. Изучено влияние различных факторов на точность анализа. В присутствии бора, также дающего отсчеты на приборе по реакции В(п, а) и-1-2,78 Мэе (подсчитывают а-частицы и ядра лития), правильные результаты могут быть получены при введении между поверхностью пробы и детектором алюминиевой фольги толщиной 0,8 мг[см для поглощения а-частиц, получаемых при ядерной реакции бора. [c.124]

Увеличение давления газа в счетчике в такой же мере уменьшает поглощение а-частиц стенками, как и соответственное увеличение диаметра счетчика. Поскольку при увеличении давления газа для сохранения первоначального коэффициента газового усиления потребовалось бы подать на счетчик значительно большее напряжение, было решено увеличить размеры счетчика. Тем не менее оболочка счетчика была рассчитана на 5 атл, так что счетчик мог также работать и при таких давлениях. Наибольший возможный диаметр счетчика определялся имевшимся в нашем распоряжении источником высокого напряжения, от которого зависит максимальный диаметр центрального электрода. Исходя из этих соображений, а также [c.162]

Для очистки и вьщеления Ри также применяют в основном экстракционные методьг Больщинство из них базируется на различиях в растворимости нитратов в органических растворителях. Нитраты Ри хорошо извлекаются спиртами, эфирами, кетонами и кислородсодержащими фосфорорганическими соединениями. В частности, практически полностью плутоний извлекается трибутилфосфатом. Варьгфуя условия экстракции, его можно отделить от большей часги элементов, экстрагируемых этим реагентом. Измерение активности препарагов Ри проводят на многоканальных (х-спектрометрах в диапазоне энергий 4800-5700 кэВ по площадям пиков полного поглощения а-частиц с энергиями 5450 ( Ри) и 5150 (" "Ри) кэВ. [c.310]

Например (см. табл. 4.6), энергия, передаваемая ядру при потере трех а-частиц, составляет 0,36 Мэв. Эта энергия увеличивает мощность поглощенной дозы при поглощении а-частиц от 11,4 до 11,6 рад1сек. Энергия отдачи для Р-распада значительно меньше, и ее можно не учитывать. [c.96]

Разложение НзО. Вуртцель [42] при облучении НгО а-ча-сгицами получил выход, рав1ный 1,74 молекулы МгО при комнатной температуре и 2,55 молекулы при 315° С на пару ионов. Одвако при расчете выхода в этой работе не было принято во внимание поглощение а-частиц стенками реакционного сосуда. Эту ошибку исправил Мунд [43]. Согласно его расчету выход, полученный в работе [42], составляет соответственно 2,7 и 4,0 молекулы на пару ионов. Аналогичные результаты были получены в тихом электрическю,м разряде Ноши [44]. [c.160]

Далее из кривой поглощения а-частиц Ро 1° ( =5,3жэв) в фильтрующем материале (рис. 5. 6) определялся их пробег он равен 3,9 мг/см . [c.167]

Если заведомо известно, что слои а-активных веществ являются толстыми, то можно вводить дополнительную поправку на более сильное поглощение а-частиц, выходящих из толстого слоя. Эту поправку ц можно определить, измеряя с помощью а-датчика скорость счета от двух образцовых а-из-лучателей известной активности с бесконечно тонким и бесконечно толстым активными слоями. Очевидно, [c.255]

Метод ядер отдачи позволяет определить коэффициент диффузии порядка Rlra/t, где / отд — пробег ядер отдачи в исследуемом веществе, а t — время диффузии. Поскольку в случае а-распада пробег ядер отдачи в твердых телах составляет величину порядка 10- (см., например, [6]), то этот метод дает возможность определить коэффициенты вплоть до таких малых значений, как 10- mV . Этот предел может быть значительно снижен применением ядер отдачи, возникающих при электронном захвате и имеющих энергию отдачи всего лишь в несколько десятков электрон-вольт пробег таких ядер практически равен межатомному расстоянию. Метод интерпретации измерений в случае применения ядер отдачи аналогичен способу вычисления коэффициента диффузии по величине поглощения а-частиц. Поэтому можно использовать уравнения (П.9) и (П. 10), если под R подразумевать длину пробега ядер отдачи, т. е. заменить Ra на / отд. На рис. 3 приведены результаты классических опытов Г. Хешеви и В. Зейта [7] по изучению самодиффузии ионов свинца в галогенидах этого элемента. , [c.28]

I — РЫ,, метод поглощения а-частиц 2 — РЬЛа, метод поглощений ядер отдачи 3— РЬС11, метод поглощения ядер отдачи. [c.28]

Наиболее удобным источником р-частиц является тонкостенный закрытый сосуд с радоном. -Частицы испускаются в таком сосуде Е аВ и НаС, оседающими на стенки сосуда. Стеклянная или алюминиевая стенка толщиной 0,05 мм оказывается достаточной для поглощения а-частиц у-лучи, испускаемые одновременно с а- и Р-частицами, проходят свободно сквозь стенки указанной толщины, но производимая ими ионизация совершенно ничтожна по сравнению с ионизацией р-частицами. Распределение по энергиям испускаемых таким источником р-электронов приведено в табл. 5, причем данные эти лишь приблизительны. Во второй строке таблицы помещены относительные числа для проникающих внутрь ткани р-электронсв различных энергий. Следует отметить, что приходящееся на долю р-электронов разных энергий количество энергии, рассеянной в ткани, очень резко изменяется в зависимости от толщины соля облучаемой ткани. Если слой имеет толщину всего несколько микронов, то пол- [c.18]

Поглощение а-частиц. Альфа-частица состоит из двух нейтронов и двух протонов. Таким образом, это довольно тяжелая частица - в 7500 раз тяжелее электрона. Проходя через вещество, такая положительно заряженная частица вызывает сильное притяжение отрицательно заряженных орбитальных электронов атомов, неходящихся вблизи ее траектории. Это притяжение может вырвать один или несколько электронов, а энергия, затраченная на это взаимодействие, уменьшает энергию а-частицы. Электрон, оторванный таким образом, и положительно заряженный ион, оставшийся после отрыва электрона, образуют "перу ионов", а сам процесс называется ионизацией. Взаимодействие между а-частицей и атомами среды, через которую она проходит, не всегда бывает достаточно сильным, чтобы вызветь ионизацию, но оно может вызвать "возбуждение". Возбуждение отличается от ионизации тем, что при возбуждении происходит увеличение энергии орбитальных электронов. Возбуждение и ионизация — это два основных вида взаимодействия, с помощью которых а-частицы (или другие ионизирующие излучения) передают свою энергию веществу, через которое они проходят. [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология