Прямого измерения струи

Я22) и 5н от у1ю для образца В. В этом случае разброс оказывается несколько большим, чем для образца А, о согласие между результатами прямых из.мерений и расчетом остается очень хорошим. Наконец, на рис. 6 и 7 показаны результаты сопоставления величин (Яц—Р22), найденных прямыми измерениями и рассчитанных по разбуханию струи, для образцов С и О. В случае образца С наблюдается некоторое расхождение [c.187]

В связи с невозможностью онределения границ струи прямым измерением (вследствие асимптотического характера распределения скоростей у границ струи) границы определяли условно, принимая [c.60]

Там где позволяют условия, температуру поверхностных или сточных вод измеряют, погружая термометр в воду (прямой солнечный свет необходимо затенить). Если непосредственное измерение в водоеме выполнить невозможно, то температуру измеряют в бутыли сразу же после отбора пробы. Температура бутыли (емкостью не менее 1 л) перед отбором пробы должна быть приведена к температуре исследуемой воды. При измерении температуры проба не должна подвергаться влиянию каких-либо источников тепла или действию прямого солнечного света. При отборе пробы из крана и в других подобных случаях температуру измеряют в струе. [c.29]

На рис. 18 показан спектр аргоновой плазменной струи в области 6500—2500 А (поперечный снимок струи на срезе сопла плазмотрона). Обработка подобных снимков производится следующим образом. Сплошной спектр фотометрируют по высоте в области 4500—2800 А через интервалы 50—100 А. Далее строят распределения интенсивности по высоте сплошного спектра на выбранных для измерения длинах волн. Из этих распределений интенсивности рассчитывают распределения коэффициента излучения по радиусу струи (в произвольных единицах) при помощи интегрального преобразования Абеля (см. измерение температуры методом абсолютных интенсивностей линий, стр. 201). По полученным значениям коэффициента излучения для оси струи строят график зависимости (26а) и по углу наклона прямой определяют температуру. [c.214]

На рис. 19 приведен график зависимости (26а) для аргоновой плазменной струи, поперечный снимок которой представлен на рис. 18. Температура, определенная по наклону этой прямой, составила 11400° К для оси струи на срезе сопла плазмотрона. Точность измерения температуры этим методом составила+8,3%. Точность абсолютных измерений по сплошному фону была + 14% из-за довольно большого разброса точек, полученных для той области спектра, где коэффициент излучения не зависит от частоты. Значение температуры на оси струи, измеренное этим способом, оказалось равным 12800° К. [c.214]

На рис. 1. представлена схема установки, позволяющая осуществлять интегральную оценку степени смешения прямым методом, не требующим длительной обработки результатов измерений. Исследования проводили в аппарате камерного типа с верхним газораспределительным устройством, обеспечивающим ввод центральной круглой струи и коаксиальной кольцевой с последующим их смешением в объеме аппарата. [c.155]

Работы по измерению скоростей вертушками проводятся в приведенной ниже последовательности. После того как вертушка собрана и соединена с сигнализацией (см. рис. 79), она на штанге опускается на необходимую глубину. Лопасти вертушки устанавливаются под прямым углом к направлению струй потока в данном живом сечении. [c.233]

Контроль расхода коагулянтов (извести и хлорного железа) Чаще всего осуществляют специальными дозирующими устройствами. Горизонтальная плоская струя раствора коагулянта в дозаторах ВНИИ ВОДГЕО делится ножом на две части. Одна часть поступает в узел коагулирования, а другая часть (излишек) сливается снова в расходный резервуар. Расход раствора коагулянта можно измерять расходомерами постоянного перепада — ротаметрами, которые представляют собой вертикальную прозрачную трубу, внутренняя часть которой выполнена в виде расширяющегося кверху конуса. Внутри трубы находится подвижной элемент (поплавок), закрывающий часть сечения трубы. Потоком среды поплавок перемещается, открывая на определенную величину проходное сечение ротаметра. Поскольку перепад давления до и после поплавка постоянен, между расходом и площадью отверстия прибора сохраняется прямая зависимость. При измерении расхода раствора хлорного же- [c.10]

Для измерения интенсивности излучения применяются различные приборы фотометры со светофильтрами и спектрофотометры многоканальные, позволяющие проводить анализ одновременно на несколько элементов, одноканальные, работающие по методу прямого отсчета, и регистрирующие [1—4]. Наиболее распространенными приборами являются пламенные фотометры или спектрофотометры, работающие по методу прямого отсчета. Схема действия такого прибора состоит в следующем (рис. 61) анализируемый раствор из стакана 2 при помощи струи сжатого воздуха или другого газа подается через распылитель 3 в камеру и затем в виде аэрозоля поступает в пламя горелки 7. Излучение пламени собирается вогнутым зеркалом 8 и направляется фокусирующей линзой 9 на светофильтр (или монохроматор) 10, который пропускает к фотоэлементу 11 излучение только определяемого элемента. Возникающий под действием излучения фототок усиливается усилителем 12 и измеряется чувствительным гальванометром 13. [c.211]

В прямой связи с мощностью, выделяемой в канале искры, находится мощность, выделяемая на той части поверхности электрода, на которую опирается канал искры. Здесь происходит локальный разогрев очень небольшого участка поверхности, из которого вырывается факел , представляющий собой струю раскаленных паров электрода. Как показывают измерения в факеле имеют место условия, близкие к термодинамическому равновесию, т. е. парам можно приписать какую-то температуру. Именно эта температура определяет характер возбуждения спектральных линий в плазме. [c.207]

Чтобы определить коэффициенты сопротивления X однофазного потока, были изучены сопротивления сухих тарелок 126]. Результаты этих измерений для всех изученных тарелок показали, что опытные точки для каждой тарелки располагаются в логарифмических координатах около прямых линий, угол наклона которых равен 2. Отсюда можно сделать вывод, что коэффициент сопротивления решетки в однофазном потоке можно считать величиной постоянной. К такому же выводу пришли и авторы работ [72], [76], [88], [93], [127] для решеток с щелевидными и круглыми отверстиями. Как известно, сопротивление решетки складывается из потерь на сжатие и расширение струи и потерь на трение, причем потери на сжатие и расширение не зависят от скорости потока, следовательно, и коэффициент трения не будет зависеть от скорости и будет величиной постоянной. Поэтому с достаточной степенью точности можно написать [c.473]

В основе статических методов измерений лежат два принципа. Первый заключается в прямом или косвенном определении разности давлений между выпуклой и вогнутой сторонами искривленной поверхности, вызванной наличием свободной поверхностной энергии. Второй принцип сводится к измерению силы, необходимой для медленного увеличения поверхности раздела. Динамические методы основываются на исследовании образования волн в быстро движущейся (колеблющейся) массе жидкости. Сила, восстанавливающая деформированную поверхность жидкости, обусловлена существованием свободной поверхностной энергии, которая, будучи таким образом связана с формой струи или с длиной волны, может быть рассчитана. [c.260]

Ток утечки в струе электролита, как известно, нельзя непосредственно измерить амперметром. Однако для измерения тока можно использовать его магнитное поле. Если по проводнику (в частности, по струе электролита) проходит электрический ток, то вокруг проводника возникает круговое магнитное поле, интенсивность которого прямо пропорциональна величине тока. [c.16]

Полученная суммарная кривая позволяет подвергнуть нашу теорию теплопередачи в атмосфере надежной проверке. Действительно, непосредственные измерения прямой и обратной солнечной радиации, измерения количества тепла, отдаваемого или поглощаемого подстилающей поверхностью, и измерения температуры воздуха позволяют вычислить все составляющие теплового баланса приземного слоя атмосферы, за исключением количества тепла, выделяемого горизонтальными тепловыми потоками за счет адвекции и турбулентного перемешивания с соседними струями. В частности, подобные вычисления составляющих теплового баланса атмосферы были проведены в Главной геофизической обсерватории на основании непосредственных измерений в Павловске. Обнаружилось, что в большую часть года отрицательные составляющие теплового баланса резко преобладают над положительными. Следовательно, для компенсации этого дефицита тепла необходимо привлечь тепло, отдаваемое атмосфере горизонтальными тепловыми потоками Ф и Ф . Если наша теория верна, то компенсация должна оказаться полной дефицит тепла, обнаруженный в Павловске, должен во все времена года равняться величине д == дг + 2 взятой с обратным знаком. [c.525]

На рис. 2 представлены результаты экспериментальных исследований влияния пористости среды на звуковое давление при выходе из нее в широких интервалах изменения коэффициента т и скорости V газа [т = = 2 = 8 30 % V = СИ-3600 см/с). Исследования проводились следующим образом. Через керн с известной пористостью пропускался газ при этом измерялись газодинамические характеристики струи (давление на входе и выходе из керна, расход газа) и акустические (интенсивность и спектр частот возникающего шума). Результаты измерения обрабатывались в координатах Рзв, V т — параметр). Из рис. 2 видно, что наклон прямой к оси V для керна с пористостью 2,8 % значительно меньше, чем для кернов с более высокой пористостью. Наклон прямой для керна с пористостью 30,1 % близок к углу наклона в случае свободной струи газа. [c.327]

Отмечая, что прямых измерений скорости свободного роста монокристаллов в области высоких дисперсностей и малых пересыщений почти нет, С. 3. Рогинский тем не менее в качестве одного из немногочисленных примеров приводит данные Жигмонди и Гюккеля [361] но исследованию скорости роста частиц золей золота в растворах. Вопреки ожиданию, эти авторы наблюдали увеличение скорости роста по мере увеличения размера частиц. Они объясняют отклонение от линейности отравляющим действием примесей, влияющих сильнее на малые кристаллы, чем на большие. Здесь же С. 3. Рогинский ссылается на работы Шубникова, который исследовал рост кристаллов разных довольно крупных измеряющихся миллиметрами размеров, растущих в идентичных условиях и одновременно на дне сосуда. Шубников наблюдал несколько повышенную скорость роста более крупных кристаллов и объясняет это тем, что для кристаллов большей величины более выгодны условия конвекции. А. В. Шубников [362], постулировал ускорение концентрационных потоков, идущих от растущего кристалла при увеличении сечения последнего из-за изменения отношения периметра сечения струи к ее площади. Эту точку зрения С. 3. Рогинский считает мало вероятной. Однако необходимо обратить внимание на то обстоятельство, что в приведенных примерах наблюдался коллективный, а не индивидуальный рост кристаллов. [c.95]

Хотя прямые измерении температур н концентраций при введении холодного газообразного фторида в плазменную струю азота ке проводились, Евроятно, что в плазменной струе действительно существуют градиенты этих параметров. Следовательно, отбираемый закалочным зондом газ мог быть взят из ядра струи, температура и концентрация в котором не соответствовали средним значениям. Как концентрационный, так и температурный профили становятся совсем плоскими на расстоянии четырех калибров от среза сопла 171. Однако на этом расстоянии температуры быстро снижались до низких величин, при которых не образовывались соединения фтора с азотом. Следовательно, условия ца входе закалочного зонда, помещавшегося на расстоянии 6,4 мм (одного калибра) от места истечения плазмы, были неопределенными. Принимая во внимание результаты изучения процесса перемешивания и зкспериментал ный баланс энергий, была вычислена температура плазмы перед закалкой, составлявшая от 2000 до 5000 °К. Характер изменения концентрации соединений связанного азота, предсказанных расчетами равновесных составов при этих температурах, таких, как F N и N (рис. IX. 4), должен быть о ень важен для исследования образования стабильных фторидов азота в процессе закалки. [c.207]

Полярография с микроэлектродами, отличными от капельного ртутного. Затруднения, возникающие вследствие 1) роста( поверхности капельного ртутного электрода и 2) неравномерностикапания i из-за изменения поверхностного натяжения, могут бытьпреодоле- i ны при применении струйчатого ртутного электрода [185]. Последний представляет собой тонкую струю ртути, которая вытекает через капилляр из объема раствора к его поверхности длина стр и регулируется большим или меньшим погружением капилляра в раствор. Струйчат ый ртутный электрод особенно пригоден при исследовании с катодными лампами, потому что при применении его можно легче получить осциллограммы с пиками, которые доступ- , вы для прямого измерения. Он, кроме того, имеет несколько определенных преимуществ перед капельным ртутным элек- <, 3 тродом в дифференциальной полярографии (стр. 559) [185]. vM [c.570]

В предыдущем разделе было показано, что кинетические исследования с помощью метода оставленной струи дают возможность обнаружить накапливающиеся промежуточные соединения. Стационарная кинетика не позволяет прямо выявить эти соединения, она дает лишь косвенные данные. Окончательный ответ на вопрос зависит от результатов прямых измерений с привлечением данных предстационарной кинетики. Однако стационарная кинетика позволяет выявить ненакапливающиеся промежуточные соединения и, основываясь на данных тех эспериментов, когда накопление происходит, доказать их существование и выяснить природу. [c.218]

Поверхностное натяжение жидкостей легко определяют прямым экспериментальным путем. Описанные в литературе многочисленные методы измерения поверхностного натяжения на жидких (подвижных) поверхностях раздела подразделяют на три основные группы 1) статические (методы капиллярного по,анятия и лежачей или висячей капли) 2) полустатические [методы максимального давления пузырька (капли), отрыва кольца, отрыва пластинки, взвешивания или счета капель] 3) динамические (методы капиллярных волн, колеблющихся струй). [c.310]

На рис. 1 показаны зависимости показателя а от этих наиболее важных технологических пapaмeтpoL. Для получения строгой математической зависимости проведенных измерений недостаточно. Этим отчасти объясняется разброс точек на рисунке. Однако можно с уверенностью говорить об общей тенденции к прямой зависимости а от количества тепла, вводимого в колонну и отнесенного к 1 т сырья, кратности циркуляции горячей струи и температур входа в колонну сырья и горячей струи . При этом следует отметить, что изменение температуры горячей струи больше влияет на а. чем изменение температуры сырья. Так, из рис. 1 видно, что при изменении тем- [c.79]

Обратимся вначале к опытам Шринивасана и Антониа, в которых проведены измерения (и1). и < /2)2 на краю потока в осесимметричной спутной струе в точке, где у = 0,28. Результаты этих измерений представлены на рис. 3.6. Видно, что результаты экспериментов действительно можно весьма удовлетворительно аппроксимировать прямыми линиями. Понятно, что из-за разрывов условно осреднчнной скорости (и) г в точках 2 = О и 2 = 1 коэффициенты в уравнениях прямых для < > г ( = г, г [c.83]

Попытка прямой оценки величины скачков функции u>g на границах фазового пространства сделана в нсцавно выполненных опытах Щербиной и Могилко (1985]. В этих опытах с использованием оптического метода вблизи ядра осесимметричной струи на расстоянии x/d = 3 - 4 от среза сопла измерялась функция (1/, >2 Установлено. о в окрестносги границы фазового пространства г I происходит довольно резкое изменение <И >2, которое интерпретируется авторами рассматриваемой работы как скачок, "размазанный" главным образом вследствие шумов в измерительной аппаратуре. Величина скачка рассчитывается с помощью приближенной методики, в основе которой лежит ряд предположений о форме совместной плотности вероятностей скорости и концентрации и шютности вероятностей шумов в аппаратуре. Полученные таким путем результаты также говорят в пользу того, что величина скачков мала. Более категоричное утверждение, ввиду приближенного характера методики обработки результатов измерений, делать сейчас рано. Можно надеяться, что дальнейшее развитие указанного направления позволит прояснить рассматриваемый вопрос. [c.83]

Авторы работы [57] рассматривают зависимость давления от температуры, определяемую методами эбуллиометрии и изотенископии, только для легколетучих жидкостей. При рассмотрении методов измерения давления пара химических элементов, металлов, неорганических и слаболетучих органических веществ такая классификация, очевидно, требует дополнения. Несмеянов в монографии [66], посвященной исследованию химических элементов, методы измерения давления насыщенного пара классифицирует так 1) статические методы (прямые и косвенные) 2) метод точек кипения 3) метод переноса пара потоком инертного газа (метод струи) 4) метод испарения с открытой поверхности в вакууме — метод Лэнгмюра 5) метод эффузии Кнудсена и 6) метод изотопного обмена. [c.62]

В целом приведенные данные достаточно полно характеризуют влияние механического турбулйзатора выбранного типа на распределение средних величин в затопленных турбулентных струях. Однако, хотя данные о среднем течении и указывают, что при достаточно большем значении числа поведение струй с наложенными низкочастотными пульсациями качественно совпадает с поведением обычных турбулентных струй, механизм действия турбулйзатора остается неясным. Более того, с учетом высказанных выше соображений о колебательном характере течения (при малых 5Ь и малых размерах сопла) нельзя без анализа детальных измерений пульсаций ответить на принципиальный вопрос о природе течения в струях при действии турбулйзатора. Иначе говоря, следует выяснить, является ли течение в струе, подвергнутой наложению высокочастотных колебаний, турбулентным (в общепринятом смысле), присущи ли ему беспорядочные пульсации или же движение это представляет собой сложный колебательный процесс с ведущей частотой,, равной или кратной заданной частоте вращения диска турбу-лизатора . Ответ на поставленные вопросы должен опираться на результаты прямого эксперимента и содержать указание на опытные границы существования того либо иного режима движения. [c.158]

Для обеспечения прямого цифрового выхода был разработан новый спос,об добавления титруюи его раствора, при котором раствор поступает не непрерывной струей контролируемого объема, а отдельными маленькими капельками одинакового субмикролитрового объема. При этом вместо измерения объема производят счет капель, добавленных при доведении раствора до точки эквивалентности. Это дает возможность упростить конструкцию титрометра, поскольку отпадает необходимость в использовании схемы аналого-цифрового преобразования. [c.65]

Чувствительный элемент прибора К-215 устанавливают в аэротенке или в канале в местах с наибольшим массообменом (см. рис. Х1У.9), где исключено прямое воздействие на полимерную мембрану сильных струй воды и газа. Длина соединительного кабеля между датчиком и преобразователем 15 м. При работе прибора в длительном режиме измерения чувствительный элемент периодически извлекают и промывают дистиллированной водой. График нарастания погрешности измерения С прибора с датчйком, погруженным в аэротенк, приведен на рис. Х1П.7. [c.247]

Совпадение с данными Герике получено также Bottom [194], Адкоком и Плумтри 1190], Малоне и Коркораном [193]. В двух последних работах температура плазменной аргоновой струи при низком [190] и высоком [193] давлениях определялась по относительной интенсивности линий Аг1. Среди значений А, полученных другими авторами, были выбраны те,, для которых результаты измерений наилучшим образом ложились на больцмановскую прямую (По положению на этой прямой далее могли быть определены значения А для новых линий). Такой метод, естественно, не позволяет выявить общую для всех линий систематическую ошибку в значениях А, если таковая существует. [c.190]

Исследования, которые выясняют этот вопрос, могут вестись различными методами. По одному из них в поток воды вводят вдоль оси трубы по тонкой трубке окрашенную жидкость. При ламинарном потоке она течет узкой струей вдоль осп стеклянной трубы. По мере увеличения скорости наступает момент, когда окрашенная жидкость начинает распространяться по всему поперечному сечению трубы. Это явление означает начало турбулентности. Другой метод основан на опытном измерении сопротивлений и на устагювлении предела приложимости закона Пуазейля (1-113). Результаты таких исследований можно связать с критерием подобия потока, т. е. с числом Рейнольдса. Было найдено, как указывалосьлзыше, что для прямых трубопроводов поток имеет ламинарный характер, когда число Рейнольдса меньше некоторого критического значения Кскр = 2100. Исследования показали также, что условием турбулентности является значение числа Рейнольдса Ре ЗЮО. В интервале 2100 Ре 3100 находится так называемая переходная область, в которой поток может быть в некоторых местах ламинарным или турбулентным, в зависимости от различных местных причин. [c.38]

Для теории турбулентного факела (так же как и для теории турбулентных струй) большое значение имеет изучение структуры пульсацнонного движения. Один из важных, сравнительно новых итогов исследования свободных струй несжимаемой жидкости состоит в том, что результаты прямых термоанемометрических измерений турбулентного напряжения трения (т/р == и v ) практически совпадают с результатами расчета на основе уравнений для осредненных величин. Это существенно подкрепляет полуэмпирические методы расчета и позволяет в факеле, как и в струях, подойти к оценке величины различных членов в уравнении баланса пульсационной энергии. [c.186]

Морская вода всегда содержит определенный процент солей. Прямые экспериментальные измерения поведения морской воды в Р-Т условиях показали, что она имеет те же свойства в Р-Т - поле, что и 3,2%-ный раствор КаС1 [171]. Присутствие солей смещает критическую точку воды и она для морской воды лежит в области 403-406° С, 285-302 бар. Поэтому учет присутствия солей в воде особенно валсен, так как это существенно сказывается на оценках глубин и температур в геотермальных системах. Быстрое, почти адиабатическое поднятие термальных вод к поверхности сопровождается падением температуры и расширением жидкости (при переходе в область более низких давлений). Эти процессы могли бы объяснить механизм осаждения сульфидов из морских гидротермальных вод и образование отложений шток-веркового типа на морском дне. В этом случае процесс разделения жидкости на две фазы (вода - пар) с распределением содержания солей в каждом из них мог бы существенно влиять на состав жидкостей, поставляемых струями гидротермальной конвекции на морское дно. [c.177]

При полимеризации актина (мол. вес 42 ООО) образуются крупные агрегаты. Каждый мономер может связать один моль фрагмента Sl (мол. вес 115 000), и образующийся в результате актомиозиновый комплекс (aктo-Sl) имеет приблизительно в три раза большую массу. Этот процесс сопровождается увеличением мутности раствора, поскольку светорассеяние связано с массой полимера. Стимулируемое АТР высвобождение Sl из комплекса можно исследовать, наблюдая за уменьшением мутности раствора. Для этого прменяют метод остановленной струи с регистрацией оптической плотности. Более чувствительным, однако, является метод регистрации флуоресценции, поскольку в этом случае измерения проводятся под прямым углом к падающему световому пучку (гл. 6) [69]. [c.242]

О (Iq), то свойства потока определяются геометрией выходного отверстия. В случае 1мпоток изначально имеет черты шлейфа. Таким образом, отношение Im Iq в действительности не что иное, как денсиметрическое число Фруда (уравнение (4.38)). Приведенный подход оказался полезным при анализе линейных источников (погруженные выводные коллекторы) (см., например, [609, 610]). При выполнении такого анализа масштабы длин должны быть определены заново для линейного источника (сравни уравнения (4.55)—(4.57) для точечного источника). Робертс и Маттюс [448] применили этот метод к измерению распространения притоков с очень слабой плавучестью в линейно стратифицированном водоеме. Согласно полученным ими выводам, ширина струи и расстояние до ее полного смешения с окружающей водной средой могут быть прямо связаны с указанными масштабами длин. Более подробный анализ результатов этого имитационного моделирования приводится в работе Робертса и Маттюса [449]. [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология