Экспериментальное определение размера частиц

Уравнение Рэлея позволяет определить по экспериментальным данным размеры частиц, т. е. их объем V и радиус г, если известна концентрация частиц V. Может быть решена также обратная задача — при известных г и V определяют концентрацию V. Исследование светорассеяния применяют и для определения мицеллярной массы коллоидных ПАВ (см. 28.2). Интенсивность рассеянного света измеряют методами нефелометрии и турбидиметрин. На использовании явления светорассеяния основан метод ультрамикроскопии. [c.390]

Определение размера частиц по скорости диффузии. Радиоактивные методы позволяют экспериментально определить коэффициент диффузии (см. гл. 20). [c.101]

Чтобы понять, какой из видов усреднения реализуется в данном способе экспериментального определения размера, частиц, рассмотрим другой, физический подход к усреднению. Заменим данную поли-дисперсную систему монодисперсной, обладающей какими-либо одн- наковыми значениями двух параметров с данной полидисперсной системой. Необходимы именно два параметра, так как ими может быть полностью охарактеризована монодисперсная система. Такими параметрами могут быть, например, число частиц и суммарная масса частиц системы, суммарная масса и суммарная поверхность частиц системы и т.д. Значения остальных параметров этих систем, как правило, оказываются различными. Размер частиц такой монодисперсной системы называют усредненным размером частиц полидисперсной системы. [c.9]

Уравнения для броуновского движения дисперсных частиц решаются в предположении отсутствия столкновений их друг с другом. Все входящие в формулы для смещения и угла поворота величины являются либо постоянными, либо измеряемыми экспериментально. Поэтому появляется возможность определения размеров частиц. В работе [86] рассмотрен случай воздействия на броуновскую частицу дополнительной случайной силы, связанной с существованием равновесного электромагнитного излучения. Эта сила проявляется в случае наличия заряда у частицы. В силу статистической независимости действующих сил коэффициенты трения, связанные с ними, будут складываться. Это открывает дополнительные возможности анализа броуновского движения и определения характеристик дисперсных систем. [c.94]

В табл. 1 сопоставлены результаты экспериментального определения размера частиц мельче 45—53 мк у различных катализаторов, рассчитанные по формулам и найденные по диаграммам. [c.418]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАЗМЕРА ЧАСТИЦ [c.367]

Дэвидсон и Харрисон вычисляли максимальный размер устойчивого пузыря, приравняв скорость его подъема и экспериментально измеренные скорости витания частиц. Они выявляли зависимость отношения диаметров пузыря и частицы (а не просто диаметра пузыря) от размера частиц, разности плотностей твердого материала и ожижающего агента и вязкости последнего. Если в данной системе отношение диаметров пузыря и частицы менее 1, то псевдоожижение следует считать однородным в диапазоне 1—10 псевдоожижение носит переходный характер от однородного к неоднородному если указанное отношение превышает 10, можно определенно ожидать интенсивного образования пузырей. Данный подход, несомненно, обоснован и согласуется с экспериментом однако, размеры пузырей, рассчитанные по упомянутому отношению, оказываются меньше обычно наблюдаемых в неоднородных псевдоожиженных системах. [c.34]

Порошок ликоподия (размер частиц 29 1 мкм) был использован для оценки разрешающей способности экспериментальной установки. Первый дифракционный максимум расположен в области 1° 52, что совпадает с теоретическими данными. Первый дифракционный минимум лежит в области Г 16, что на 6 % отличается от теоретического. Эти данные свидетельствуют о том, что экспериментальная установка дает хорошие результаты при определении размеров частиц монодисперсного порошка. На рис. 108 представлен в качестве примера ход функций Ф (р) и Р Ф(Р) при исследовании дисперсности модели А порошка стиракрила. Сопоставление экспериментальных данных показывает хорошую сходимость результатов, полученных двумя независимыми методами — микроскопическим счетом и методом малых углов (рис. 109). [c.319]

Порошок ликоподия (размер частиц 29 1 мкм) использовали для оценки разрешающей способности экспериментальной установки. Угловое распределение света, рассеянного монодисперсным порошком ликоподия, представлено на рис. 4.14. Первый дифракционный максимум расположен в области 1°52, что полностью совпадает с расчетными данными [116]. Первый дифракционный минимум лежит в области 1°16, т. е. на 16% отличается от теоретического для частиц такого размера. Эти показатели дифракционной картины свидетельствуют о том, что экспериментальная установка имеет высокую разрешающую способность и может быть успешно использована для определения размеров частиц монодисперсных систем. [c.116]

Изложенные здесь материалы являются, по существу, результатами предварительного изучения возможностей. Данные были получены при помощи простых экспериментальных методов и не было сделано какой-либо значительной попытки улучшения этих методов. Рассев производили стандартным методом и не предпринимали особых мер для обеспечения его высокой точности. Мы понимаем, что техника эксперимента может быть значительно улучшена по сравнению с той, которую мы использовали. Например, ввиду того что распределительная функция, как это было показано, может быть нормирована для частиц каждого размера, то несколько очень тщательных измерений фракций надрешетного продукта могли быть достаточными для получения точного распределения частиц. Кроме того, благодаря независимости селективной функции от других имеющихся размеров частиц к размалываемому материалу может быть добавлен небольшой, тщательно просеянный облученный образец. Тогда вероятность селективности определяется без всякой ошибки в просеивании или же с незначительной ошибкой. Если бы существовали сита с точностью разделения, скажем 10 мк,то это оказало бы большую помощь в исследовании. Тогда могли бы быть значительно понижены возможные ошибки при корректировании определенных размеров частиц. [c.241]

Каждому из этих методов присущи определенные достоинства и недостатки. Так, вискозиметрия экспериментально проста, но, например, при определении молекулярного веса нуждается в калибровке с помощью других методов. Метод светорассеяния лучще других обоснован теоретически, но требует высокой степени очистки исследуемых растворов от мельчайших механических примесей, способных существенно исказить результаты при определении размеров частиц. Методы диффузии и седиментации дают ограниченные сведения и требуют привлечения дополнительных данных (вязкость). Метод диффузии применим, однако, также в области малых (Юз Ю ) молекулярных весов, где методы светорассеяния и седиментации оказываются непригодными. Метод седиментации незаменим при анализе молекулярно-весовых распределений. Наконец, динамическое двойное лучепреломление дает сведения, недоступные для других методов, о форме частиц, а главное о степени упорядоченности (регулярности) их структуры. Таким образом, каждый из названных методов дает существенную информацию [c.12]

Для определения размеров частиц и фракционного состава порошкообразных и гранулированных полимерных материалов используется большое число экспериментальных методов ситовый (при размерах частиц от 0,06 до 10 мм), микрометрический (при размерах частиц от 0,001 и до 0,06 мм) и седиментацион-ный (при размерах частиц от 0,0001 до 0,06 мм). [c.24]

Существенно, что в разных экспериментальных методах определения размеров частиц используют не только разные [c.112]

В работе [31 ] коэффициенты и Р определялись методом характеристик мнимых частот по экспериментальным данным распределения времени пребывания газа (гелия). Опыты проводились в аппаратах высотой 1 и диаметром 0,16 и 0,5 с варьированием чисел псевдоожижения соответственно от 1,5 до 3 и от 2 до 4,5 и изменением высоты слоя к диаметру от 0,6 до 1,5. Размер частиц (песок) 250—500 мк. С учетом погрешностей в определении 01 и Р, достигавших в отдельных случаях 50%, заметное влияние на коэффициенты Г) и р оказало лишь изменение диаметра реактора [c.127]

Рассмотрены особенности предварительной обработки суспензий, выполняемой с целью увеличения размеров твердых частиц и улучшения условий фильтрования [213]. Описано действие на суспензии различных видов агрегирующих веществ органических — крахмала, протеина, клея неорганических — кислот, оснований, солей высокомолекулярных полиэлектролитов. Отмечено наличие резко выраженного оптимума в количестве агрегирующего вещества, обеспечивающем наибольшее увеличение размера частиц. Изложены методы экспериментального определения оптимальных условий агрегации частиц — вида и количества агрегирующего вещества, концентрации суспензии, pH среды, интенсивности перемешивания, продолжительности агрегации. Даны сведения о лабораторных устройствах для исследования предварительной обработки суспензий. [c.193]

Однако дальнейшие исследования коллоидных систем, особенно изучение зависимости их устойчивости от наличия и концентрации электролитов в растворе, детальное изучение движения частиц в электрическом поле показали недостаточность представлений дисперсоидологии для понимания свойств коллоидных систем. Экспериментальные данные по осаждению коллоидов электролитами (коагуляция коллоидов) получили Шульце (1882) и Гарди (1900), позднее обширные исследования произвели Фрейндлих и Кройт теорию кинетики коагуляции разработал Смолу-ховский (1916) большое значение имело также развитие работ по теории адсорбции и строению поверхностных и мономолекулярных слоев (1917, Лангмюр 1890, Рэлей и др.). В России в этот период важные работы провел Ду-манский (с 1903 г., измерения электропроводности в коллоидных растворах, в 1913 г. применение центрифуги для определения размеров частиц), который с 1912 г. начал читать первый курс коллоидной химии. Весьма важным явилось открытие хроматографии Цветом (1903), исследования поверхностного натяжения растворов Антоновым (1907) и Шишковским (1908), исследования по адсорбции Титова (1910), Шилова (1912) и Гурвича (1912), создание противогаза Зелинским (1916) и т. д. [c.10]

Наиболее распространенным способом расчета таких аппаратов является исследование свойств двухфазной системы в опытах по периодическому расслаиванию для различных концентраций дисперсной фазы, высоте столба смеси и других параметров. Пол-, ный анализ периодического расслаивания был представлен в работе [40]. На основании экспериментального определения скорости осаждения определялись свойства суспензии, исходя из которых возможно предсказание нроцесса расслаивания. В основе предложенной методики лежали следующие допущения система содержит частицы одного размера скорость осаждения зависит только от концентрации частиц в процессе осаждения отсутствует агломерация частиц. Распространение этого подхода на непрерывное разделение развито в [41]. [c.293]

При определении требуемой степени очистки масел при их заправке в систему смазки поршневых двигателей и в процессе эксплуатации этих двигателей необходимо знать, как размер частиц загрязнений влияет на износ наиболее уязвимых сопряженных деталей двигателя. Экспериментальные данные [32, 33] показывают, что максимальный износ поршневых колец и зеркала цилиндров в поршневых двигателях наблюдается при частицах размером 15—30 мкм, а с дальнейшим укрупнением частиц износ несколько снижается. [c.73]

Обобщение экспериментальных данных в виде зависимости степени проскока (неполноты улавливания) в этой стадии = = 1 — т] от высоты слоя пены Н, показанное на рис. IV.4, подтверждает правильность полученного выражения (IV. 15). Очевидно, что уравнение (IV.15) справедливо для определенного, обычно встречающегося на практике предела значений Н (до 200—250 мм). При явно завышенном значении Н = 530 мм повышения степени пылеулавливания т) по сравнению с Н = 280 мм практически получить не удалось в силу уменьшения количества и размера частиц пыли. [c.168]

Феноменологическое уравнение (4.20.31) лежит также в основе экспериментального определения размеров частиц дисперсной фазы методом накопления осадка. В этом методе с помощью специальных весов снимают кривую изменения во времени t массы осадка на чашке, погруженной в испытуемую суспензию (рис. 4.3). Найдем зависимость (t) для монодисперсных частиц, опираясь на (4.20.31). Прежде всего мысленно проведем вблизи верхней стороны чашки плоскость А А и выделим на ней участок S2, расположенный над чашкой и равный площади последней. Очевидно, что скорость dmjdt изменения массы осадка на чашке равна потоку /г сед массы оседающих частиц, пронизывающему участок Q, взятому со знаком минус [c.292]

Определение среднего размера частиц в порошках основано на принципе проницаемости. Так, измеряют время прохода определенного объема воздуха через образец, набитый при стандартных условиях. Удельная площадь А, определяемая по проницаемости [150, 499], может быть связана со средними размерами частиц через пористость е (доля свободного объема). Пористость определяют экспериментально из плотности материала и массы навески определенного объема. Эквивалентная теория капиллярности [245] позволяет в простой форме определить диаметр частицы й из выражения [c.96]

По сообщениям советских исследователей, определенные преимущества в процессе улавливания могут быть достигнуты путем добавления поверхностно-активного реагента [962] в противоположность мнению, высказанному в работе, о которой идет речь ниже. Приведенная формула верна для слоя пены высотой от 40 до 200 мм пена такой высотой наиболее применима в современной технологии. Экспериментальным путем было обнаружено, что апатитовая и нефелиновая пыль со средним размером частиц 20— 25 мкм при концентрации 2 г/м эффективно улавливалась слоем пены 60—100 мм, полное улавливание обеспечивалось при слое пены 200 мм. [c.430]

Зависимости lgт (или О) от lgX в соответствии с уравнениями (V. 24) представляют собой прямую линию, тангенс угла наклона которой равен показателю степени п, т. е. 4 для рэлеевского рассеяния и меньше четырех для светорассеяния большими частицами. Имея калибровочный график (рис. V. 5), построенный предварительно, иапример с помощью электронного микроскопа, по экспериментально определенной величине п в соответствии с формулами Геллера можно определить размер частиц. [c.262]

Закономерности перемешивания изучались как в стационарных, так и нестационарных условиях методами определения эффективной теплопроводности слоя [24], эффективной диффузии твердой фазы [25] и эффективной вязкости слоя [24], которые дают достаточно близкие результаты. Сложность физической картины и множественность факторов, влияющих на перемешивание, не позволили до настоящего времени получить теоретически обоснованные и экспериментально подтвержденные зависимости. Перемешивание твердых частиц в слое принято характеризовать эмпирической -величиной степени перемешивания П, которая уменьшается с ростом отношения высоты слоя к диаметру, возрастает с увеличением скорости газового потока и размера частиц. В работе [27] предложена следующая эмпирическая зависимость [c.172]

Существует ряд общих методов определения размеров частиц, основанных на разнообразных экспериментальных приемах, в том числе ситовой анализ, оптическая микроскопия, седимен-тационный анализ, центрифугирование, анализ отмучиванием, рассеяние света, пермеаметрия (газопроиицаемость). Однако при этом анализируются такие частицы, размер которых су- [c.380]

Аналитические зависимости между напряжениями и углом внутреннего трения для ряда сыпучих материалов приведены в работах [20—23]. Следует отметить псследования [24], где показано, что ве.т1пчипа угла внутреннего трения в диапазоне давлений 0,125—0,42 МПа изменяется незначительно, в большей степени зависит от способа загрузки частиц и в меньшей — от приложенного давления. В [25] показано, что при нагреве сыпучего материала с 20°С до 500—600°С значение коэффициента внутреннего трения практически не меняется (если при этом не происходит изменение физического состояния частиц в местах их контакта). Сонротивление сыпучих материалов при контакте с другими телами, например с вертикальной стенкой емкости, подчиняется тем же закономерностям, что и внутреннее сопротивление частиц сдвигу, В большинстве случаев угол внешнего трения всегда меньше угла внутреннего трения между частицами. Показано [18], что для ряда материалов углы внешнего трения не зависят от способов укладки частиц. В [26] приведен анализ многих результатов и сделан вывод, что угол естественного откоса всегда меньше угла внутреннего трения материала. Значения рассмотренных параметров зависят от многих факторов — гранулометрического состава, формы и размера частиц, плотности их укладки, состояния поверхностей на границах слоя и др. Эти характеристики определяются индивидуально для каждого материала по стандартной методике на приборах [27, 28], В [29] показано, что эти приборы пригодны и для определения экспериментальных характеристик катализаторов, [c.26]

Элементарная электрогидродинамическая теория течения газа при наличии объемных зарядов была развита в работах Штюцера [95]. Течения при наличии объемных зарядов с различными граничными условиями экспериментально исследовали Локвуд и Хамза [96], которые продолжили и развили более ранние работы Ленгмюра и Блоджетта [97]. Движение заряженных аэрозольных частиц по направлению к поверхности исследовалось при разработке одного из основных методов определения размеров частиц [75, 98], а также теории электрофильтров [37]. Во всех этих работах проводился теоретический анализ движения отдельных частиц при наличии силы сопротивления, обусловленной вязкостью, исследовалось движение микроскопических частиц в электростатическом [c.207]

Общий коэффициент фильтрующего действия определяется диффузионным эффектом касания, инерционным и электростатическим Э фектами, однако он не является арийиетичеокой суммой данных эффектов а теоретически пока не может быть рассчит тан. При некоторых условиях всегда существует определенный размер частиц, при котором эффективность улавливания минимал ная. Он зависит от характеристики фильтра (в первую очередь, от диаметра волокна) и от скорости газовога потока. Экспериментально установлено, что с увеличением скорости фильтрации [c.115]

В 1942 г., проверяя теорию Ми, Синклер и Ла Мер исследовали индикатрису рассеяния в монодисперсных аэрозолях стеариновой и олеиновой кислот, полученных в генераторе Ла Мера (см. главу 2). Небольшой объем непрерывно генерируемого аэрозоля равномерно освещался монохроматическим светом, а интенсивность света, рассеянного в пределах данного телесного угла, измерялась фотометром под углом от 3 до 175° с небольшими интервалами. Значения интенсивности были затем проинтегрированы по всем возможным направлениям. Чтобы определить фактор эффективности рассеяния, полученная сумма сравнивалась с интегральным рассеянием диффузного рефлектора с известной отражающей способностью. На рис. 4.4 экспериментальные данные для стеариновой кислоты (/п=1,43) показаны пунктиро.м. Учитывая трудности, присущие измерениям рассеяния и точному определению размера частиц, согласие между теорией и экспериментом следует признать вполне удовлетворительным. [c.122]

Далее, в работе было изучено влияние количества сшивающего агента (или коэффициента набухания иоиита) на лимитирующую стадию процесса ионообменной сорбции на ионитах с размером частиц 45 мк, нри 20° С и концентрации тетрациклина 0.001 моль/л, т. е. в тех условиях, когда в уже описанных экспериментах можно наблюдать пленочную кинетику на начальных стадиях проведения опыта (рис. 2). Из полученных экспериментальных данных можно сделать заключение, что при сорбции больших органических ионов (таких как тетрациклин) возникновению пленочной кинетики способствует уменьшение количества сшивающего агента в ионите или увеличение коэффициента набухания ионита. Таким образом, в процессе ионообменной сорбции ионов тетрациклина на некоторых сульфокатионитах, при достаточном их измельчении и при определенной концентрации тетрациклина в растворе, mojkho перейти к пленочной кинетике, т. е. процесс ионообменной сорбции будет лимитироваться диффузией ионов тетрациклина в пленке, окрул<ающей ионит. Когда же часть активных центров иопита становится занятой ионами тетрациклина, и диффузия ионов в зерне ионита ухудшается, самой медленной стадией процесса ионообменной сорбции становится диффузия ионов тетрациклина внутри зерна ионита, и влияние пленки вокруг зерна ионита становится ничтожным. Это явление наблюдалось на сорбентах с хорошими кинетическими характеристиками, т. е. на сорбентах с легкодоступными активными центрами. При уменьшении межфазовой поверхности, т. е. при увеличении размера частиц иопита, лимитирующее действие пленки ослабевает, и при определенном размере частиц ионита скорость процесса ионообменной сорбции определяется исключительно диффузией ионов тетрациклина внутри зерна иопита. [c.163]

Анализ текстуры и расширения линий. Малоугловое рассеяние 5.1. Определение текстуры поликристаллических материалов (определения, плотность полюсов и полюсная фигура, экспериментальное определение текстуры рентгеновскими методами, в том числе фотографические методы с неподвижным и движущимся образцом, дифрактометрические методы, техника эксперимента морфологические и другие методы, в том числе оптические методы и косвенные методы интерпретация полюсных фигур и текстурных 1 арт стереографическая проекция, в том числе физический смысл параллелей, меридианов круги отражения, круги отражения для метода Шульца поправки при исследовании текстуры в проходящих и отраженных лучах). 5.2. Размеры частиц и их статистика из пиний Дебая — Шеррера (ширина линии и размер частиц, в том числе определение ширины линии, определение размера частиц, форма кристаллов, методы введения поправок к ширине линии, использование эталонов, поправка на дублет профили линий и статистика размеров частиц, в том числе аналитическое выражение и фурье-преобразование для профиля линии статистика размеров частиц, втом числе средние диаметры, отклонения и дисперсия, доля частиц с заданным интервалом диаметров, объемная статистика, функция распределения по диаметрам, выбор масштаба методы исправления профиля линии, в том числе прямые методы, методы Фурье, детальный анализ факторов расширения линии эффект конечного суммирования). 5.3. Малоугловое рассеяние (порядок величины углов для малоуглового диффузного рассеяния, единичная однородная частица, в том числе общая формула для рассеивающей способности, различные формы частиц сферически симметричная неоднородная частица, группа малой плотности из идентичных беспорядочно ориентированных частиц, в том числе общая формула, частицы различной формы, приближенная формула, закон Гинье, приближение для хвоста кривой, закон Порода эффекты интерференции между частицами для плотных групп идентичных частиц, в том числе формулы Дебая и Фурье группы малой плотности из частиц, имеющих различную форму, в том числе 1фивые Роиса и Шалла, вкспоненциальное приближение, приближение для хвоста кривой общий случай, предельная рассеянная интенсивность при нулевом угле полная энергия, рассеянная при малых углах, поправки на высоту щели у первичного луча, в том числе случай гауссовского распределения интенсивности, поправка для однородного луча с бесконечно высокой щелью, формулы преобразований). [c.324]

Целесообразно строить модель на основе принципа дискретизации рассматриваемого пористого тела на области, в пределах которых изменяется лишь один параметр, например, размер формируюш,их данную область вторичных частиц при заданной геометрической форме, строении и статистическом законе распределения плотности их упаковки, не принимая во внималие пространственные координаты их расположения. Наиболее просто осуществлять дискретизацию на основе экспериментальных кривых распределения объема пор катализатора по их. радиусам с учетом имеющихся теоретических представлений о морфологических особенностях исследуемых образцов. При этом, зная радиус пор в данной области (при заданной плотности упаковки вторичных частиц), можно рассчитать единственные и вполне определенные размеры этих частиц, а по величине объема пор, приходящегося на данную область, их общее количество. Учитывая удельную поверхность образца, его вес и размеры, легко определить геометрические размеры и число первичных частиц, формирующих вторичные, и предположить возможные варианты распределения координат всех частиц. [c.143]

Важной практической проблемой является трансформация глобулярной модели с учетом реального строения пористых тел. Экспериментальные данные исследования морфологии пористых тел, основанные на методе электронной микроскопии, показывают, что вторичные частицы в зависимости от химической природы и способа синтеза катализатора (адсорбента) могут представлять собой глобулы, пластины, иглы и пр. различных размеров. Трансформация глобулярной модели на реальную осуществляется на основе следующих предпосылок а) соотношение плотной фазы и сформированного ею объема пор не зависит от строения первичных и вторичных частиц (суммарный объем пор и вес единичной гранулы катализатора не зависят от типа аппроксимации ее строения) б) суммарная поверхность первичных частиц при данном геометрическом размере зависит только от их числа (находится из экспериментально определенной удельной поверхности и веса единичной гранулы образца) в) число первичных частиц во вторичных зависит от типа их аппроксимации (в силу необходи- [c.146]

Установлеио, что оседание сферических частиц под действием силы тяжести начинается на нижних поверхностях горизонтальных щелей при скоростях суспензии, меньших некоторого определенного значения. При уменьшении поперечного сечения горизонтальной щели вследствие отложения в ней частиц скорость жидкости возрастает выше упомянутого значения, отложение частиц прекращается и устанавливается стационарное состояние. В случае угловатых частиц происходит полное закупоривание некоторых щелей. Наиболее склонны к закупориванию верхние щели модели. При увеличении размера частиц наблюдается образование осадка. На основании полученных экспериментальных результатов выполнен теоретический анализ процесса фильтрования с постепенным закупориванием пор и получены уравнения для определения падения давления и концентрации твердых частиц. [c.112]

Диффузия через газовую пленку как лимитирующая стадия процесса. Сопротивление пленки газа на поверхности частицы зависит от относительной скорости газового потока и частицы, свойств газа и размера частицы. Взаимосвязь этих величин выявляется только экспериментально и дается в виде полуэмпирического безразмерного уравнения, которое выражает их соотношение только применительно к определенным условиям контактирования газа с твердой фазой (неподвижный слой зернистого материала, псевдоожиженный слой и свободное паден-ие частиц). Например, при свободном падении твердых частиц Фросслинг получил уравнение для передачи массы (в мол. долях) от вещества, находящегося в газовом потоке, к веществу частицы [c.340]

Броуновское движение макрочастицы также хаотичное, описание этого движения статистично, направление движения при столкновениях вероятностное [2]. При движении броуновской частицы от наблюдателя к наблюдателю исключается возможность экспериментального определения точной траектории его движения, длины пути между двумя столкновениями, одновременного определения значения координат и импульса движущейся броуновской частицы в любой последовательный момент времени. Зависимость величины квадрата сдвига броуновской частицы от размеров частиц и вязкости среды [3] полностью исключает возможность описания движения броуновской частицы как материальной точки. Броуновское движение - тепловое движение, совершается путем передачи электромагнитных волн. При взаимном столкновении броуновских частиц происходит изменение направ-легшя движения этих частиц. При встрече силовых линий электромагнитного поля протона с электрон-позитроиными парами, экранирующими электрон и протон на расстояниях комптоновской [c.9]