Закон и коэффициенты истечения

Закон и коэффициенты истечения [c.45]

Установлено [348], что значение звуковой энергии уменьшается по экспоненциальному закону г == о ехр (—2/т) (Ео звуковая энергия в объеме в момент выключения источника звука Ех — звуковая энергия по истечении времени т после выключения источника у —суммарный коэффициент затухания по давлению, определяемый перечисленными выше факторами). [c.172]

Тем не менее не следует забывать, что чистота альтернативной энергетики относительна. Второе начало термодинамики гарантирует, что при любой деятельности энтропия (отходы всех видов) будет производиться непременно. Фотоэлементы, скажем, нужно еще изготовить, а полупроводниковое производство—вовсе не курорт. По истечении срока службы их, содержащих примеси мышьяка, фосфора, кадмия, надо куда-то девать — и лучшего способа, чем зарыть в шар земной, сейчас нет и не предвидится. Ветроэлектростанции изменяют ветровой режим местности, а третий закон экологии ( Природа знает лучше ) гарантирует, что эти изменения ни к чему хорошему, скорее всего, не приведут. Поэтому, возвращаясь к дровам, а точнее, к биомассе, следует заметить, что этот ресурс в России практически неисчерпаем, и не менее восстанавливаем, чем Солнце и ветер. Но При одном условии. Если мы не будем продолжать жить так же энергорасточительно, как сейчас и не тратить, например, на отопление каждого квадратного метра жилья в 5-7 раз больше топлива, чем Канада. Кстати, Россия и Канада имеют одинаковый коэффициент суровости климата, равный около 5000 °С-сут (см. гл. 19). То есть здесь отсутствует формальный повод обьяснить все наши отопительные проблемы суровыми климатическими условиями в России. [c.189]

В выражении (15) интегрирование проводится по контуру канала, п берется из закона истечения жидкости, а к является коэффициентом, зависящим от числа Рейнольдса и коэффициента трения. В работе [6] использовано правило Симпсона для интегрирования, а минимизация ф осуществлена методом наискорейшего спуска. [c.176]

Таким образом, при расчете действительной пропускной способности предохранительных устройств пользуются различными формулами. Наиболее распространенное уравнение (I) не учитывает, что при докритическом истечении расход газа через клапан меньше, чем при критическом коэффициент 220 является переменной величиной, зависящей от коэффициентов расхода и среды не принимается во внимание отклонение поведения реальных газов от законов идеального газа. Другие уравнения большей частью громоздки, чтобы пользоваться ими в практических расчетах. Разработка единых норм рас- [c.78]

При этом Тейлор отмечает, что постоянная А, очевидно, определяет скорость, с которой коэффициент корреляции между направлением бесконечно малого участка пути при миграции и соответствующего направления бесконечно малого участка пути, проделанного за время Т, скажем, позднее, уменьшается с ростом величины Г . Уравнения (4.21) и (4.22) описывают два предельных закона рассеяния первый применим вблизи источника примеси, а второй — по истечении длительного времени рассеяния [c.132]

Значение коэффициента динамической вязкости [г (или просто вязкости) жидкостей, истечение которых подчиняется ньютоновскому закону, не зависит от градиента скорости. Для неньютоновских жидкостей, напротив, касательные напряжения, равные силе жидкостного трения, приходящегося на единицу поверхности, непропорциональны градиенту скорости. Вязкость таких жидкостей рассматривается как кажущаяся ( Хк), т. е. как вязкость ньютоновской жидкости, которая при данном напряжении сдвига деформируется с такой же скоростью, что и рассматриваемая неньютоновская жидкость. [c.109]

На рис. 15 в области Л, где броуновское движение преобладает, и в области В, где оно чрезвычайно мало, вязкость в обеих областях ие зависит от градиента истечения. В этих случаях для удельной вязкости в зависимости от объемной части суспендированных частиц имеет место отношение, аналогичное закону Эйнштейна. Однако вместо коэффициента 2,5 в уравнении (33) проявляется для области А функция Аа, а для области В — у. в, зависящие от отношения l d. Обе функции начинаются от значения 2,5 при l d= и возрастают с увеличением l d, причем рост Ла является более значительным, чем рост Лв. Бюргере [97] впервые подробно рассмотрел эти сложные отношения и рассчитал для эллипсоидов вращения численные значения для Лл и Лв при различных соотношениях l d. Таким образом, для суспензий эллипсоидов вращения справедливы отношения (35) и (36). [c.378]

При струйном истечении газа из отверстия закон Лапласа утрачивает свою силу и из уравнения (IV.31) следует исключить второе слагаемое. Однако при этом нельзя отождествлять коэффициенты сопротивлений сухого и затопленного отверстий. Последний, очевидно, будет зависеть от поверхностного натяжения жидкости, но это обстоятельство рассмотрим позже. Сейчас же, возвращаясь к уравнению (IV.31), отметим, что вследствие струйного истечения газа из отверстий в выступающих концах барботажных труб газлифтного реактора сопротивение газораспределителя следует рассчитывать по уравнению [c.100]

Дальнейшее развитие и экспериментальное подтверждение изложенной теории явилось в применении к пористым катализаторам предметом многолетних обширных исследований Ройтера и его сотрудников [36]. Ими разработан изяш,ный экспериментальный метод изучения макроскопической кинетики на пористых катализаторах, получивший название метода диафрагм. Реакционный сосуд разделяется перегородкой из пористого катализатора одна сторона ее омывается потоком исходной смеси, другая соприкасается с замкнутым пространством, из которого отбираются пробы для анализа. После выхода на стационарный режим в замкнутой части сосуда устанавливается такая же концентрация каждого из компонентов, как в центре куска катализатора с радиусом порядка толщины диафрагмы. Подавая в проточную часть сосуда компоненты по отдельности или в смеси с инертными (не реагирующими в данных условиях) газами, определяют непосредственно эффективные коэффициенты диффузии. При этом постоянство давления достигается заполнением замкнутого объема инертным газом. Создавая же на диафрагме перепад давлений, определяют по скорости истечения газопроницаемость диафрагмы. Уже по характеру зависимости газопроницаемости от давления устанавливают, находится ли процесс в порах в кнудсеновской области, или течение происходит по закону Пуазейля. В пос-леднел случае диаметр пор молшо определить из отношения коэффициентов диффузии и газопроницаемости. В кнудсеновской области эти коэффициенты совпадают, и необходимо дополнительное определение внутренней поверхности адсорбционными методами, [c.101]

Из выражения (11) видно, что первое слагаемое с увеличением расхода истечения возрастает по квадратичному закону, а второе — по линейному. Но это происходит лишь до тех пор, по1ка коэффициент прапорцио-нальности Ко остается постоянным, т. е. до начала размыва песка у устья ячейки. При полном размыве песка у устья ячейки /Со = 0 и потери напора зависят только от оопротивления отверстия. [c.61]

Рассмотрению этих вопросов посвящен настоящий раздел, в котором приводятся (н.п. 1.1 — 1.6) общие сведения по гидравлике, включающие справочные сведения по физико-механическим свойствам наиболее распространенных жидкостей и газов, основные теоретические положения и уравнения газогидромеханики, основы теории газогидродинамического подобия, законы ламинарного и турбулентного трения при движении жидкости по трубам, рассмотрены особые случаи движения жидкостей (гидроудар, истечение, кавитация). Материал параграфов 1.1 — 1.6 позволяет проводить приближенные оценочные гидравлические расчеты простых систем без обращения к диаграммам гидравлических сопротивлений реальных трубопроводов и трубопроводной арма-туры. В то же время содержание этих параграфов является необходимой теоретической базой, обеспечивающей понимание пояснений и практических рекомендаций и правильное использование диаграмм гидравлических сопротивлений, приведенных в параграфах 1.7 — 1.8 (основу этих параграфов составляют материалы справочника И. Е. Идельчика, дополненные сведениями о гидравлических сопротивлениях и коэффициентах теплоотдачи компактных развитых поверхностей теплообмена), при проведении точных расчетов сложных гидравлических систем. [c.5]

Механическое распыление центробежными форсунками. Центробежные форсунки широко используют в распылительных сушилках. Тангенциальные входные отверстия, ось которых смещена относительно оси сопла, позволяют закручивать поток жидкости при входе в камеру форсунки. На выходе из сопла действие центростремительных сил на поток прекращается, и капли жидкости разлетаются по прямолинейным траекториям, образуя конусообразный факел. Теория центробежных форсунок для идеальных (невязких) жидкостей разработана Г. Н. Абрамовичем [13]. На основании закона сохранения момента количества движения, закона сохранения механической энергии (уравнения Бернулли) и разработанного им принципа максимального расхода Г. Н. Абрамович показал, что коэффициент расхода форсунки ц и угол раскрытия факела ф зависят только от геометрических параметров форсунки, т. е. от диаметра вихревой камеры Лк, количества п и диаметра йвх входных отверстий, диаметра сопла йс. Важной особенностью работы центробежной форсунки является также образование в центре сопла и вихревой камеры воздушного вихря. Поэтому истечение жидкости происходит через кольцевое сечение. Коэффициент заполнения сопла равен отно-игению площади, заполненной жидкостью, к общей площади сопла. Коэффициент расхода форсунки представляет собой отношение действительной производительности форсунки Удейств К максимально возможной (теоретической) Утеор, т. . [c.10]

Для определения геометрических размеров предохранительного клапана нес ходимо рассчитать требуемую пропускную способность и свободное сечение в седле клапана в зависимости от заданного расхода отводимой среды [4]. При этом следует делать различия между сжимаемой и несжимаемой средами. В данном случае большой интерес представляют газообразные среды. Так как во всех предохранительных клапанах при выпуске газообразных сред в самом узком сечении, как правило, устанавливается скорость звука, в расчет следует приништь законы истечения через проходное сечение со сверхкритическим перепадом давления. Потери, вызываемые при прохождении через предохранительный клапан из-за сужения потока, изменения его направления и трения учитывают с помощью коэффициента расхода (истечения) а. Он получается экспериментально и отражает соотношение действительного расхода к теоретическому (без потерь). Для сжимаемых сред (газов) и сверхкритического перепада давлений действует величина [c.98]

Обозначения р - плотность и, V, V - компоненты вектора скорости и в направлении х,у,х соответственно С - массовая концентрация, Р - давление, К -турбулентная вязкость, Я - энталыгая, Т - абсолютная температура, теплоемкость, т - время, а - коэффициент теплоотдачи при кипении СУГ, и. -динамическая скорость, д - ускорение свободного падения, /г , -массовое число Ричардсона, - скорость подвода воздуха к облаку, - эффективная высота облака, - максимальная концентрация на оси симметрии, к - постоянная фон Кармана, - характерный масштаб длины Монина-Обухова, у - показатель в степенном законе изменения скорости ветра с высотой, С абсолютная влажность воздуха, Т ( Г) - линейная температурная функция, ц - коэффициент расхода отверстия, S - площадь отверстия истечения, г - теплота фазового превращения, Л7 [c.111]

Следует также отметить, что в соответствии с экспериментальными данными /13/, коэффициенты турбулентного переноса в уравнениях движения отличаются от аналогичных в уравнении энергии и диффузии на постоянную величину, а именно на число Прандтля (уравнение энергии) и Шмидта (уравнение диффузии), которые для круглых осесимметричных струй равны 0,7. Вычисленные в соответствии с изложенной моделью турбулентного переноса коэффициенты непосредственно использовались при численном интегрировании системы уравнений (3), а также для расчета дисперсий (5) при восстановлении распределений параметров течения в соответствии с нормальным законом. Учитывая параметры транспортируемого природного газа, можно утверждать,что, независимо от формы и размеров отверстия в первом сценарии аварии будет реализовано истечение при сверхкритическом перепаде давления (рабочее давление в, магистральном газопроводе составляет 50-70 атм.). Структура и закономерности распространения звуковых недорасширенных газовых струй существенно отличаются от таковых для дозвуковых струйных течений. Экспериментальные исследования свидетельствуют [c.120]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология