Элемент объема

Квантование энергии, волновой характер движения микрочастиц, принцип неопределенности — все это показывает, что классическая механика совершенно непригодна для описания поведения микрочастиц. Так, состояние электрона в атоме нельзя представить как движение материальной частицы по какой-то орбите. Квантовая механика отказывается от уточнения положения электрона в пространстве она заменяет классическое понятие точного нахождения частицы понятием статистической вероятности нахождения электрона в данной точке пространства или в элементе объема с1У вокруг ядра. [c.12]

Заряд элемента объема будет равен / [c.85]

Зависимости с. п Т от и Г могут быть очень сложны. Если с и Т изменяются в масштабах, меньших размера частицы, то необходимо проводить усреднение. Пусть Р — некоторая точка внутри частицы и йКр — окружаюш,ий эту точку элемент объема, содержащий активную поверхность площадью 8 = Значения с и Г в данной точке будут функциями ее положения с . Р), Т [Р). Эти функции определяются как решение некоторой системы дифференциальных уравнений в частных производных, граничными условиями для которых являются величины с ., Т. Тогда функция г из формулы (VI. 1) определяется соотношением [c.122]

Рассматривая, как и раньше, элемент объема реактора с единичным поперечным сечением, имеем [c.259]

Составляя баланс энергии в бесконечно малом элементе объема реактора, учтем следующие величины [c.260]

Если предположить, что скорость потока по сечению слоя постоянна и все вещества характеризуются одним и тем же эффективным коэффициентом продольной диффузии Е , то баланс вещества AJ в элементе объема слоя, заключенном между плоскостями г и [c.292]

Рис. VII.3. Элемент поверхности dS, заключенный в телесный угол йО в элементе объема йт.

Выделим мысленно элемент объема пласта Уд. Пусть есть объем жидкости, насыщающей этот элемент объема пласта при начальном давлении рд. Упругий запас жидкости будем определять по ее объему, замеряемому при начальном пластовом давлении. Обозначим через ДУ, изменение упругого запаса жидкости внутри объема пласта Уд при изменении давления во всех его точках на величину Ар. Тогда, в соответствии с формулами (2.25) и (2.24), получим [c.132]

Учтем, что начальный объем жидкости, насыщающей элемент объема пласта У , равен полному объему пор в этом элементе [c.132]

Условие на скачке насыщенности. Рассмотрим условия сохранения массы каждой из фаз при прохождении разрыва через некоторый элемент объема пористой среды (рис. 8.5), ограниченный двумя поверхностями и 1 по обе стороны от разрыва насыщенности (фронт). [c.236]

Математическая модель. Уравнения этой модели при условии изотермичности процесса находят из уравнений материального баланса для потока газа. Для составления их выделим в реакторе, имеющем высоту насыпного и рабочего слоев катализатора VI Ь ш площадь сечения Р, элемент объема длиной 1 (рис. 42). В соответствии с двухфазной моделью представим этот элемент в виде двух составляющих — одной для плотной фазы (индекс 1 ) — другой для фазы пузырей (индекс 2 ), Введем следующие обозначения [c.121]

Для плотной фазы при условии постоянства Z) , Р и по длине реактора приход вещества в элемент объема за время dx складывается из следующих составляющих [c.122]

За это же время в элементе объема вещество расходуется [c.123]

Законы сохранения требуют, чтобы вышедший из элемента объема йУ поток (М) с+[c.68]

В рассматриваемом нами случае обобщенное уравнение Дамкелера (6-49) нельзя непосредственно применять к фазам, так как оно выведено для элемента объема однофазной системы. Необходимо написать уравнение для общего объема элемента процесса и в нем принять во внимание, что физические характеристики вещества (р, Ср, Я, /) и т. д.) действительны только внутри одной определенной части общего объема V,., занимаемой одной фазой. [c.144]

Понятия производного тензора и дивергенции можно представить наглядно. Рассмотрим в векторном поле v (г) скоростей потока жидкости элемент объема жидкости вокруг точки Рд, заданной локальным вектором Гд + Дг. Скорость находящейся здесь частицы с локальным вектором г - Аг в соответствии с определением производного вектора равна [c.366]

Возьмем элемент объема газа dx, положение которого относительно элемента поверхности dS определяется сферическими координатами г,0 и ф. [c.135]

Если система находится в стационарном состоянии, то это выражение дает также число молекул, пересекающих площадь Д6 за 1 сек . Если теперь предположить, что каждая молекула, претерпевшая столкновение в Ат, имеет распределение скоростей, соответствующее этой области, то тогда кан<-дая такая молекула будет иметь составляющую количества движения в направлении оси у, меньшую, чем у молекул, лежащих в плоскости, на величину тУ/(1)г соз ф. Элемент объема, размещенный сходным образом, но ниже [c.158]

Мы выбрали наиболее элементарный метод вывода основных уравнений материального и теплового балансов реактора. Другой способ, который мы могли бы использовать, состоит в том, чтобы начать с дифференциальных уравнений в частных производных, описываюпщх процесс в элементе объема реактора, проинтегрировать их по всему объему и усреднить по турбулентным флуктуациям в результате мы получим те же обыкновенные дифференциальные уравнения. [c.158]

Так как ни одна из этнх молекул не будет претерпевать столкновений до момента пересечения поверхности, то действительно равно плотности потока молекул, движущихся со скоростью с в направлении Д6 и претерпевших последнее столкновение в элементе объема т. [c.158]

ПЛОСКОСТИ, будет давать подобный же поток с такой же избыточной (у составляющей компонентой количества движения в направлении у. Общий перенос через плоскость благодаря этим двум элементам объема равен сумме этих составляющих, т. е. [c.159]

А это — вероятность того, что частица 1 будет находиться в элементе объема ёх у (1г. [c.179]

Следовательно, для вывода проектного уравнения нужно составить баланс реагента в бесконечно малом элементе объема йУ, выделяемом в реакторе двумя перпендикулярными к его оси поверхностями, отстоящими друг от друга на расстоянии с1х (рис. У1П-22). [c.296]

Трубчатые реакторы чаще всего имеют вид каналов с постоянным поперечным сечением. При расчете таких реакторов удобнее заменить бесконечно малый элемент объема бесконечно малым элементом длины [c.296]

Вероятность того, что случайно выбранный бесконечно малый элемент объема потока будет находиться в реакторе в течение времени, меньшего то, равна величине (то), называемой функцией распределения времени пребывания [c.323]

В этих уравнениях пишем частные производные, потому что рассматриваем процесс в данном элементе объема. Уравнение (I, 155) есть так называемое уравнение непрерывности, выражающее закон сохранения вещества. Пользуясь векторными обозначениями, это выражение можно записать так [c.50]

ИОН, расположенный в начале координат, заряжен положительно, то элемент объема с1У будет обладать избыточным отрицательным зарядом. Предполагая, что к распределению ионов в растворе применим иринцин Больцмана и что силы, действующие между ионами, по своей природе электростатические, число отрицательных ионов в элементарном объеме с1У можно выразить как [c.85]

АуВ результате реакции в элементе объема Аёх равна к р 8дАйх)с, [c.133]

Скорость образования вещества в элементе объема равна riJr с ., Т) 2. Отсюда [c.292]

I. Обозначим через г (м /м ) долю не занятого зернистыми элементами объема слоя (порозность). В аппарате доля любого сечения, пронизываемого потоком ( живое сечение) 1 ), в соответствии с принципом геометрического подобия Кавальери — Акера, в среднем также равна е (м /м ). Значение е зависит от формы элементов (сплошные или с наличием сквозных внутренних полостей), состояния их поверхности и характера упаковки в слое и в принципе не зависит от абсолютной величины геометрически подобных элементов слоя. [c.5]

Рис. 41. Схема физической моде- Рис. 42. Элемент объема двух-ли двухфазной системы псевдо- фазной модели реактора с псев-ожиженного слоя. доожижеиным слоем катализатора.

Передвгпкение частицы Г количества в любом элементе объема. [c.62]

Распределения, зависящие более чем от одной переменной, могут быть проиллюстрированы на примере функции, описывающей распределение вещества в сфере, центр которой находится в начале координат. Если радиус сферы равен с, а плотность — Q, то распределение вещества Р х, у, z) является функцией трех переменных, причем Р х, у, z)dxdydz равно количеству вещества в элементе объема, ограниченном системой шести плоскостей, перпендикулярных осям координат, проходящих через точки х, у, z) и (х - -dx, у + dy, Z + dz). В таком случае функция распределения масс равна плотности 0 для всех точек, удовлетворяющих условию х + у + z С с . Пространственное распределение вещества только в двух измерениях Р х, у) можно получить из Р(х, у, z), проинтегрировав по z [c.116]

Чтобы найти формулу для суммарной нормальной компоненты количества движения, переносимого за 1 сек, рассмотрим уравнение (VII.6.2), выражающее число молекул в элементе объема, движущихся к элементу поверхности dS. Часть Р ( )d этих молекул, обладающих скоростями в интервале от с до с + de, будет иметь нормальные компоненты количества движения, равные тс os ф. Суммарная нормальная компонеыта количества движения, переносимого этой группой молекул, будет равна [c.136]

Теперь, как и раньше, подсчитаем поток молекул через элемент поверхности Д . Рассмотрим элемент объема газа (1х со сферическими координаталш относительно Д5, равными 0, фиг (с т =, ч1п ф < 0 d(f йг). В этом элементе объема будет происходить X с1х столкновений в секунду, где Е — средняя частота столкновений, вычисленная ранее (см. разд. У11.8Д). [c.158]

Если и в этом случае элемент объема остается вблизи температуры воспламенения, то его температура продолжает подниматься по экспоненциальному закону вплоть до взрыва. Температура смежных элементарных объемов будет повышаться вследствие теплопроводности, а так как на границе этих объемов температура уже достигла точкп воспламененпя, произойдет взрыв. Как только любой элементарный объем достигает критического предела воспламенения в открытой системе, образуется волна давления, которая распространяется в системе со скоростью звука. За этой волной следует более медленно распространяющаяся тепловая волна (скорость ее движения определяется скоростью выделения тепла в реакции и теплопроводностью системы). Движущей силой для таких волн является тепло, выделяющееся в реакции диффузия препятствует распространению волны. [c.398]

Поток абсорбтива, поглощаемый абсорбентом в элементе объема [c.256]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология