Радиация рассеянная

Рис. 8-1. Схема экспериментальной установки Резерфорда для исследования рассеяния а-частиц очень тонкой металлической фольгой. Источником а-частиц служил радиоактивный полоний, помещенный в свинцовый блок, который защищал все окружающее от радиации и пропускал только узкий пучок а-частиц. Золотая фольга имела толщину около 6 10" см. Большая часть а-частиц проходила сквозь золотой листок без отклонения или с очень небольшими отклонениями (а). Небольшая часть а-частиц отклонялась на значительные углы (в), и отдельные частицы даже рикошетировали от фольги (с) и обнаруживались по свечению люминесцентного экрана или счетчика, находившегося с той же стороны от фольги, что и источник.

Сцинтилляторы, которые наиболее часто применяются для гамма-спектрометрии, представляют собой одиночные кристаллы йодида натрия, активированного таллием. Сцинтилляционные спектры гамма-излучения состоят из одного или более острых характерных фотоэлектрических пиков, соответствующих энергиям источника гамма-радиации. Поэтому эти спектры полезны для идентификации, а также для обнаружения гамма-излучающих примесей в препарате. Кроме характерных пиков, в спектре обычно имеются и другие пики, обусловленные вторичным воздействием радиации на сцинтиллятор и его окружение, таким, как обратное отражение, аннигиляция позитронов, суммирование совпадений и флуоресцентные рентгеновские лучи. Кроме того, в результате рассеяния гамма-фотонов в сцинтилляторе и окружающих материалах возникают щирокие полосы, известные как спектры Комптона (эффект Комптона). Калибровка прибора производится с помощью известных образцов радиоактивных изотопов, энергетические спектры которых определены. Форма спектров будет различной в зависимости от используемых приборов это определяется различной формой и размерами кристаллов, применяемыми защитными материалами, расстоянием между источником излучения и детектором, а также типами дискриминаторов, используемых в амплитудных анализаторах импульсов. При использовании спектра для установления подлинности радиоизотопов необходимо сравнивать спектр исследуемого образца со спектром известного вещества, радиоактивность которого измерена тем же прибором и при тех же условиях. [c.78]

Диоксид серы. Фотохимические превращения диоксида серы приводят к образованию аэрозолей, а рассеяние и поглощение радиации аэрозолями в атмосфере обусловливают снижение видимости. Туман серной кислоты и другие сульфатные части- [c.31]

Как и инфракрасные спектры, спектры комбинационного рассеяния (КР) возникают вследствие изменения колебательного состояния молекул при поглощении световых квантов. Однако вероятности переходов между колебательными уровнями в явлениях рассеяния видимого света и поглощения инфракрасной радиации существенно различаются. В то время как интенсивности инфракрасных полос поглощения определяются значениями производной от момента электрического диполя по колебательной координате, яркость линий комбинационного рассеяния зависит от величины аналогичной производной поляризуемости. Поэтому могут оказаться различными не только контуры спектрограмм, но и наборы частот колебания, неактивные в инфракрасных спектрах, обычно дают весьма яркие линии в спектрах КР, и наоборот. Вследствие этого для полной характеристики колебаний молекул требуется совместное исследование инфракрасных спектров и спектров КР, тогда как для структурного анализа часто (исключая некоторые специаль- [c.35]

Радиационный компонент сумма прямой Q и рассеянной (дневной) < д солнечной радиации за вычетом отраженной Qo радиации (днем) или эффективного излучения ночью, равного эффективному излучению длинноволновой радиации Земли. [c.122]

Если кристалл вращается так, что его ось параллельна оси вращения 3, а и б являются последовательными точками кристаллической решетки вдоль этой оси, то для возникновения дифракции разница в длине пути между радиацией, рассеянной точками А и В, должна быть равна целому числу длин волн падающего луча, так что ВС = пк = [c.239]

Возникает вопрос, какими будут свойства радиации, рассеянной веществом, если образующие его молекулы характеризуются поляризуемостью по (2.66), причем в качестве возбуждающего используется световой поток частоты vo. Для ответа на этот вопрос необходимо, очевидно, найти индуцированный электрический дипольный момент молекулы с помощью формулы (2.63), подставив в нее величину а(г) в форме (2.66). При этом получим [c.61]

Спектры Рамана (спектры комбинационного рассеяния света). Это явление, имеющее некоторое отношение к флуоресценции, носит название эффект Рамана. В этом случае также наблюдается поглощение радиации и ее излучение с большей длиной волны. Разница заключается в том, что возникающее излучение обладает здесь меньшей энергией, чем поглощенное. Теряемая часть излучения расходуется на увеличение внутренней колебательной и вращательной энергий молекул. Но внутренняя энергия молекул, согласно правилам квантования, имеет определенные дискретные значения. Следовательно, изменение энергии в эффекте Рамана также квантовано. В результате такого взаимодействия и наблюдается соответствующая разница в длине волны между [c.17]

Испытания на естественное атмосферное старение стандартизованы для резин, пластиков и лакокрасочных покрытий. Образцы закрепляют на стендах, которые располагают лицевой стороной к югу на открытой площадке, удовлетворяющей требованиям, предъявляемым к метеорологическим площадкам, или на плоской крыше здания. В процессе экспонирования проводят периодический осмотр внешней поверхности образцов, отмечая изменение внешнего вида, цвета, образование трещин и т. п. дефектов поверхности, а также определяют физико-механические и другие свойства материала. Систематически фиксируют метеорологические данные температуру и влажность воздуха, количество часов солнечного сияния, интенсивность суммарной прямой и рассеянной солнечной радиации, количество осадков, направление и силу ветра. В районах с большим [c.127]

В-третьих, как уже упоминалось, взаимодействие вещества с инфракрасным излучением, сопровождающееся поглощением излучения, а также испускание радиации в этой области спектра возможно для молекул, у которых вращение и колебание сопровождаются изменением электрического момента (дипольный момент). У молекул, состоящих из одинаковых атомов (Оа, N5, Нг. ..), дипольный момент равен нулю и не появляется ни при колебаниях, ни при вращении, поэтому для таких веществ отсутствует испускание или поглощение в инфракрасной области. Однако изменения колебательных и вращательных состояний могут сопровождаться электронными переходами, а также проявляются при рассеянии света. [c.252]

К оптически (точнее - спектрально) активным компонентам относятся также атмосферные аэрозоли. Их влияние на радиационный режим заключается в поглощении и рассеянии как солнечного излучения, так и длинноволновой радиации подстилающей поверхности. В случае мелкодисперсного субмикронного аэрозоля коэффициент поглощения превосходит коэффициент рассеяния. По некоторым оценкам увеличение концентрации таких частиц в 1,5 раза должно приводить к повышению температуры тропосферы на 1,7 К (Е. П. Борисенков и К. Я. Кондратьев, 1988). [c.82]

Интерес к химическому составу и физико-химическим свойствам аэрозолей связан с их участием в ряде важнейших процессов, протекающих в атмосфере. В их числе прежде всего следует упомянуть влияние на формирование радиационного режима планеты. Аэрозоли, в зависимости от размера и состава частиц, вносят существенный вклад в отражение, рассеяние и поглощение коротковолновой радиации Солнца и восходящего потока теплового излучения подстилающей атмосферу поверхности. Поэтому изменение содержания взвешенных частиц в атмосфере может вызывать значительные климатические пертурбации. [c.118]

В общем виде поглощение и рассеяние радиации в земной атмосфере описывается известным уравнением Ламберта - Вера [c.140]

Тепловой поток, поступающий в помещение от прямой и рассеянной солнечной радиации, следует учитывать при проектировании [c.1012]

Спектр излучения АЧТ. Закон Планка. Поглощение, рассеяние и пропускание ИК излучения в атмосфере. Закон Бугера-Ламберта-Бера. Индикатрисы отражения и пропускания ИК излучения. Излучение полостей черных тел. Закон Ламберта. Коэффициент поглощения твердых непрозрачных тел, методы его измерения. Коэффициент поглощения солнечной радиации и способы его определения. [c.376]

В табл. 2.17 затабулированы коэффициенты ослабления, рассеяния, поглощения и нормированная индикатриса рассеяния водяных капель с гамма-распределением числа частиц по размерам а=1, 6=9, с = 0,5. Водяные капли практически не поглощают коротковолновую радиацию, но довольно сильно поглощают инфракрасное излучение в областях спектра 2,7—3,9 мкм (с центром полосы поглощения 3 мкм) и A > 5,5 мкм. В дальней инфракрасной области спектра величина достигает максимума при К — [c.114]

Угловое, высотное и спектральное распределения интенсивностей поля коротковолновой радиации определяются процессами отражения солнечного излучения подстилающей поверхностью, молекулярным и аэрозольным рассеянием радиации, молекулярным и аэрозольным поглощением коротковолновой радиации Солнца. В связи с изменением освещенности на верхней границе атмосферы в зависимости от угла визирования Солнца и вариациями оптической толщи аэрозоля, поглощательной способности газовых компонентов по линии визирования в зависимости от зенитного и азимутального углов наблюдения спектральные интенсивности коротковолновой радиации при фиксированном состоянии атмосферы в значительной мере будут определяться положением Солнца на небосводе. [c.183]

Индикатриса рассеяния /(z, t ) определяет вероятность рассеяния излучения в направлении, образующем угол ф с направлением падающей радиации, и нормирована на вероятность выживания кванта [c.185]

Вычисления спектральной и пространственной структуры полей коротковолновой радиации были выполнены с учетом молекулярного поглощения излучения всеми атмосферными газами (О2, Оз, Н2О, СО2, СО, СН4, NH3, N2O и др.) при детальном учете рассеяния излучения атмосферным аэрозолем, оптические характеристики которого были получены с помощью блока моделирования, входящего в единый комплекс программ по моделированию переноса коротковолновой и длинноволновой радиации в атмосфере. [c.187]

Спектральная структура поля коротковолновой радиации определяется рассеивающими свойствами аэрозольных образований, молекулярным поглощением излучения газовыми компонентами, отражательными свойствами подстилающей поверхности или облачности. В ближней инфракрасной области (2,5—4 мкм) спектры интенсивностей коротковолновой радиации перекрываются тепловым излучением системы подстилающая поверхность—атмосфера. На рис. 5.1 выделены вклады в суммарную интенсивность уходящей коротковолновой солнечной радиации над морем и собственного теплового излучения. Из рисунка видно, что в области спектра X < 2,5 мкм поле излучения определяется рассеянной коротковолновой радиацией, в то время как при X > 4 мкм поле излучения формируется процессами теплового переизлучения в атмосфере. Расчеты выполнены для модели морских тропиков. [c.187]

Угловые зависимости интенсивностей восходящей коротковолновой радиации в значительной мере определяются соотношением между коэффициентами рассеяния и поглощения излучения атмосферой. На рис, 5.4 приведены зависимости спектральной интенсивности /х уходящей коротковолновой радиации (для зенитных углов Солнца 30—90" ) от угла визирования небосвода. Для участков [c.190]

Нами были выполнены расчеты полей рассеянной коротковолновой радиации и в условиях облачной атмосферы. Для получения сведений об отражательной способности облаков были разработаны оптические модели облаков для основных типов облачности нижнего, верхнего и среднего ярусов. Индикатрисы рассеяния, коэффициенты ослабления и рассеяния были вычислены в [71] для восьми полидисперсных моделей облачности по формулам Ми. Индикатриса отражения коротковолновой радиации облачностью вычислялась методом дискретных ординат. Характерно, что с увеличением зенитного угла Солнца возрастает альбедо облачности. Последнее обстоятельство необходимо учитывать при расчетах полей коротковолновой радиации в условиях замутненной атмосферы. С увеличением зенитного угла Солнца в условиях об- [c.192]

Диоксид серы. Фотохимические превращения диоксида серы приводят к образованию аэрозолей, а рассеяние и поглощение радиации аэрозолями в атмосфере обусловливает важный физический эффект загрязнения последней — снижение видимости. Туман серной кислоты и другие сульфатные частицы считаются признанной причиной рассеяния. Эти частицы образуются при сложных окислительных процессах взаимодействия между атмосферными загрязнениями. [c.59]

Прямая солнечная УФ-радиация и рассеянное фоновое УФ-излучение неба обладают высокой биологической и фотохимической активностью. [c.619]

Каждая клетка после деления попадает в свою окружающую среду , которая характеризуется определенной специфичностью. Эта специфичность может быть связана (прямым или косвенным способом) с концентрацией воды в системе, с природой и количеством углекислого газа, кислорода, других компонентов атмосферы, с наличием биоактивных молекул-гормонов, других метаболитов, а также с рядом дрз их факторов. Последними являются температура, интенсивность и спектр проникающей радиации, значения электромагнитных градиентов и т. д. Полагают, что упомянутые факторы могут влиять на дифференцировку через цитоплазму, которая в свою очередь воздействует на гены. Разумно допустить, что различие упомянутых факторов связано с различным положением клеток в развивающейся живой гетерогенной системе. Здесь уместно провести простую аналогию между положением клетки в развивающейся ткани эмбриона и ростом листа растения (например, дерева). Растущий лист ориентируется в пространстве в соответствии с максимальной интенсивностью потока солнечной энергии. Количество солнечной энергии, аккумулируемой листом, зависит как от прямого доступа солнечного света, так и потока рассеянного света, определяемого пространственным расположением листа среди его соседей (других листьев). Эти другие листья играют роль компонентов внутренней окружающей среды рассматриваемого листа. Они являются своего рода окружающими клетками . Очевидно, что представленная аналогия позволяет [c.23]

До сих пор предполагалось, что плотность в ячейке всюду одинакова и имеет то же значение на образце, что и в манометре. Однако во время адсорбции на образце должен установиться градиент давления. Следовательно, при проведении таких измерений необходимо помещать манометр и нить образца как можно ближе друг к другу. Единственное практическое ограничение состоит в необходимости защитить образец от тепловой радиации манометра и от рассеянных электронов. Порядки величин этих градиентов в реальных системах будут приведены в разделе IV, Д, 1. [c.118]

Положительное влияние облучения наблюдалось только в случае образцов окиси цинка, содержащих небольшой избыток цинка. В этих условиях выход увеличивался в ограниченном температурном интервале 160—230°, где возможно, хотя и в малой степени, протекание термической реакции. Ниже 160° термическая реакция не имеет места, а выше 230° она происходит с большой скоростью. В обоих случаях не наблюдалось воздействия радиации. Увеличение выхода при температуре порядка 200° характеризуется величиной С, равной единице, если производится расчет энергии, рассеянной в окиси цинка. [c.184]

В предыдущем разделе были описаны явления, возникающие при воздействии на вещество радиации с энергией большей, чем 1 кэв На определенной стадии рассеяния поступающая энергия концентрируется, как было показано выше, в [c.206]

Рассмотрим эффекты, которые возникают при действии электронов с энергией меньшей нескольких сот электрон-вольт. Мы уже видели, что эти электроны уносят более 80% общей энергии, рассеянной при действии различных видов радиации, за исключением испускания быстрых нейтронов в присутствии тяжелых элементов мишени. Следует напомнить, что эти электроны получаются 1) под действием гамма- и бета-излучений в результате большого числа последовательно идущих процессов 2) под действием протонов, дейтонов и альфа-частиц после небольшого числа последовательных процессов и 3) непосредственно под действием облучения осколками деления. [c.210]

В настоящее время при проведении большинства работ по исследованию катализа вполне можно пользоваться обычными поступающими в продажу инфракрасными спектрометрами или лишь незначительно модифицировать их. Поэтому мы сосредоточим наше внимание на способах приготовления образца и на конструкции ячейки. Основная проблема, возникающая при исследовании любого вещества,— ввести образец в пучок ИК-излуче-ния так, чтобы через него проходило достаточное количество излучения и чтобы образец поглощал достаточное количество света для получения спектра. Для обычных жидкостей или газов это не слишком трудная задача. Их можно поместить в стеклянную или металлическую ячейку с пропускающими ИК-излучение окошками, изготовленными, например, из Na l, КВг или каких-то других материалов, перечисленных в литературе по спектроскопии. Для получения спектра большинства газов можно использовать газовую ячейку длиной 10 см и диаметром 3 или 4 см при давлении газа от нескольких миллиметров ртутного столба до 1 атм. Если образец жидкий, наиболее удобна толщина слоя от 1 до 100 мкм. Для твердых образцов вопрос о рассеянии света становится серьезным. Тогда как полированный монокристалл Na l прозрачен, порошкообразная соль совсем непрозрачна. Выращивание монокристаллов подходящих размеров слишком сложно, чтобы сделать такой подход к получению спектров твердых веществ достаточно заманчивым поэтому были разработаны методы подготовки порошкообразных твердых тел для спектрального исследования. Количество радиации, рассеянное частицей, уменьшается по мере того, как уменьшается различие в величинах диэлектрической проницаемости между частицей и окружающей средой. Частица в газообразном окружении или в вакууме рас- [c.338]

Второй метод — ASTM D 2599, рекомендуемый для определения невысокого содержания свинца в бензине, основан на рентгеновском анализе. Имеются два варианта этого метода а — с применением висмута в качестве внутреннего стандарта (растворы 2-этилгексоата висмута) п б —метод рассеянной радиации олова. Оба варианта метода заключаются в рентгенометрии испытуемых бензинов, сравнении результатов с данными эталонов и расчете содержания свинца по заранее приготовленным калибровочным кривым. Калибровочные кривые строят по стандартным растворам тетраэтилсвинца в толуоле, изооктане или смеси этих растворите- [c.207]

Альбедо безразмерная величина, характеризующая отражательную способность тела. Альбедо Земли, составляющее примерно 35%, слагается из отражения сскпнечной радиации облаками, обратного рассеяния прямой радиации составляющим и атмосферы в космос и отражения подстилаю1цей поверхностью. [c.290]

Энергия поляризации и интенсивность электромагнитного колебания изменяются в каждом случае пропорционально квадрату р, . Интенсивность рассеянной радиации слаба, а значит, Ка, равное просто а д(х/дх), мало по сравнению с д. Когда да/дх равно нулю, комбинационного рассеяния не наблюдается. Аналогично в инфракрасном спектре отсутствует поглощение, когда д х.1дх равно нулю. Можно считать, что эти выводы классической теорип соответствуют правилам отбора квантовой теории. [c.429]

Таким образом, ближайшие перспективы экспериментального изучения пространственного строения белков, если судить по наметившейся тенденции, будут определяться достижениями в использовании синхротронной радиации. Существенных результатов можно ожидать от совместного применения рентгеноструктурного анализа белков с методами малоуглового рассеяния, криомикроскопии и многочисленными методами молекулярной спектроскопии. Среди последних ценен метод ЯМР, быстро прогрессирующий в последнее десятилетие. Его применение на гетероатомах и использование трехмерной спектроскопии ЯМР привело к упрощению анализа спектров и повышению его информативности в исследовании сложных структур. [c.75]

Защита от альфа- и бета-излучений легко осуществима благодаря их малой проникающей способности, хотя следует принимать во внимание тормозную радиацию (ВгетззЬгак-lung), продуцируемую при поглощении бета-излучения (см. ниже). Глубина проникновения альфа- и бета-частиц изменяется в зависимости от их кинетической энергии. Альфа-излучение представляет собой поток моноэнергетических частиц и полностью поглощается воздушным слоем толщиной в несколько сантиметров. Поглощение бета-излучения в связи с его непрерывным энергетическим спектром и рассеянием подчиняется приблизительной экспоненциальной зависимости. Пробег бета-частиц в воздухе составляет расстояние от нескольких сантиметров до нескольких метров. [c.80]

Дополнительные возможности повышения чувствительности определения брома заключены в предварительном копцентриро-вании Вг -ионоп с применением гранулированных ионитов [398] или ионообменной бумаги [392]. Благодаря незначительному матричному эффекту последней бром определяют в гидрохимических объектах с чувствительностью 0,33 мкг. Предел ее повышения лимитируется наличием непрерывного фона за счет рассеяния первичной радиации исследуемым образцом и воздухом в детектор. [c.153]

Если учесть хаотическую ориентацию несферических частиц в условиях реальной атмосферы, разнообразие их форм и размеров, то оказывается, что рассеяние ансамблем несферических частиц сравнительно мало отличается от рассеяния сферическими частицами. Однако при больших углах рассеяния (особенно в случае рассеяния назад) наблюдаются значительные расхождения индикатрис рассеяния для несферических и сферических частиц. Менее изучено пока влияние несферичности частиц на поглощение радиации. Как показал П. Чилек [112], выявляемая расчетами индикатрисы рассеяния по формулам Ми тонкая структура индикатрисы в форме ряби обусловлена резонансами индикатрис [c.103]

В работе [273 приведены некоторые результаты расчетов по формулам Ми оптических характеристик для описанных моделей аэрозоля (коэффициенты ослабления, рассеяния и поглондения, индикатрисы яркости и поляризации и др.) в диапазоне длин волн 0,2—40 мкм. Отмечено удивительно малое различие спектрального хода экстинкции сельского и городского аэрозоля (зависимости коэффициентов рассеяния и поглощения от длины волны оказываются, однако, существенно различными). Рассмотрены примеры, иллюстрирующие влияние аэрозоля на спектральный ход ослабления радиации. Показано, например, что влияние аэрозоля на ослабление радиации на горизонтальной приземной трассе длиной 1 км при длине волны 10,591 мкм становится существенным лишь при дальности видимости меньше 10 км. Обсуждено влияние аэрозольного ослабления на передачу контрастов яркости. [c.153]

Расчет поля излучения в атмосфере для заданной модели атмосферы представляет прямую задачу и для своего решения требует сведений по спектральным характеристикам поглощения и рассеяния излучения в диапазоне спектра по всем высотам в атмосфере. При решении задач расчета поля излучения используется математический аппарат теории переноса излучения. К настоящему времени предложены и разработаны различные аналитические, полуаналитические и численные методы [58, 69, 76. Современные наиболее точные численные методы расчета спектральных интенсивностей излучения (методы сферических гармоник, метод Монте-Карло) могут быть реализованы при любой степени детализации оптических свойств атмосферы и подстилающей поверхности. Применение их для расчетов спектральных полей излучения не рационально в связи с огромными затратами машинного времени и трудностей учета сферичности Земли, рефракции луча радиации в атмосфере, молекулярного поглощения излучения атмосферными газами. Применение сложных точных численных методов расчета спектральных интенсивностей коротковолновой радиации возможно только для простейших моделей поглощающей и рассеивающей излучение атмосферы. В настоящее время более важно учесть вариации оптических характеристик атмосферы с высотой и с изменением метеосостояния атмосферы. Для земной атмосферы основные закономерности спектральной и пространственной структуры поля коротковолновой радиации можно получить, выполнив расчеты полей излучения в приближении однократного рассеяния по методике [49], которая излагается ниже. [c.183]

Атмосферный аэрозоль влияет на формирование поля теплового излучения через механизм излучения (в полосах поглопдения радиации аэрозолем) и рассеяния, перераспределяя излучение по направлениям. Для всех типов атмосферного аэрозоля степень его влияния в механизме генерации теплового излучения супдественно зависит от поглощательной способности газовых компонентов атмосферы. В участках спектра с сильным атмосферным поглощением аэрозоль слабо влияет на спектральную структуру и пространственное перераспределение восходящего и нисходящего излучений. В окнах прозрачности атмосферы (диапазоны спектра 3— 4,1 4,6—5,2 7,6—13,5 мкм) влияние аэрозоля на спектральные [c.194]

Гарднер и Киркхем [22] описывают различные радиохимические методы с использованием а-, Р- и -у-излучення и рассеяния нейтронов. Последний тип излучения эти авторы считают наиболее предпочтительным. Известно, что водород гасит скорость быстрых нейтронов с большей эффективностью, чем какой-либо другой из часто встречающихся элементов. В отсутствие значительных количеств других водородсодержащих веществ интенсивность рассеяния нейтронов может служить мерой содержания, например, влаги в почве. Источником быстрых нейтронов может служить компактное устройство, в состав которого входят полоний и бериллий. Время полураспада такого источника составляет 140 дней, а интенсивность радиации близка к 10 нейтронов в 1 с. Источник нейтронов помещают в небольшой металлический цилиндр, а над ним и вокруг него располагают счетчики медленных нейтронов с трифторидом бора. Счетчик работает при напряжении 3050 В. Генерируемые в нем импульсы усиливаются и регистрируются. При проведении анализа источник и счетчик опускают в проделанное в почве отверстие. Проверкой на пяти различных образцах установлено, что результаты такого метода анализа, выраженные в объемных единицах, не зависят от типа почвы. Наилучшие результаты были получены при содержании влаги порядка не скольких процентов. Воспроизводимость анализа не превышает [c.524]