Процессы в плазме

Элементарные процессы в плазме. Движение электрически заряженных частиц в плазме отличается от движения нейтральных частиц в газах. В обычном газе отдельная частица между двумя последовательными столкновениями движется с определенной постоянной скоростью, акт соударения можно представить как столкновение жестких шаров, путь отдельной частицы — ломаная зигзагообразная линия. При соударении нейтральных частиц направление движения и скорость меняются резко. В плазме заряженные частицы движутся под действием электрических полей ускоренно и замедленно. Ускоренное движение периодически заменяется замедленным, а замедленное — ускоренным. Траектория движения, как правило, — сложная зигзагообразная кривая, не содержащая прямолинейных участков. Плазма характеризуется большим числом разновидностей взаимодействий и соударений. Типичными взаимодействиями — соударениями являются нейтральная частица — нейтральная частица, ион — нейтральная частица, электрон — нейтральная частица, электрон — электрон, ион — ион. Взаимодействие заряженных частиц отличается от взаимодействия нейтральных атомов и молекул большим радиусом действия и коллективным характером. Каждый из перечисленных видов взаимодействий вносит свой индивидуальный вклад в физико-химические характеристики плазмы. Их строгий учет сталкивается с большими трудностями. [c.248]

Процессы в плазме дуги, влияющие на интенсивность спектральных линий [c.41]

Высокотемпературные процессы в плазме, см. Плазма, Плазмохимическая технология, Плазмохимия калориметрия растворения 2/576 переработки нефти, см. Крекинг термический [c.571]

Ю. Л. К л и м о и т о в и ч. Статистическая теория неравновесных процессов в плазмо. Изд. МГУ, 1964. [c.332]

Важно подчеркнуть и взаимосвязь физических и химических методов. Химия нужна для понимания процессов в плазме, пламени. Физические методы часто очень выигрывают от сочетания их с химическими методами разделения и концентрирования (гибридные методы). Физические, физико-химические и химические методы дополняют друг друга. Следует ожидать приближения к некоему равновесию между этими методами, причем физические методы (инструментальные, автоматические) будут основными. [c.235]

Отрицательное влияние водорода сказывается независимо от его происхождения, способа введения пробы в разряд и от источника света. Водород имеет сравнительно высокую энергию ионизации, поэтому его влияние на температуру разряда ничтожно, что выражается в примерно одинаковом ослаблении дуговых и искровых линий, а также в отсутствии связи между энергией ионизации элементов и степенью ослабления интенсивности линий. Больше подавляются линии легколетучих элементов, так как влага испаряется в первые секунды экспозиции. Так, при испарении пробы влажностью 38% интенсивность линий цинка, свинца, серебра и меди ниже, чем при испарении сухой пробы соответственно в 19, 16, И и 3 раза. О механизме влияния водорода на интенсивность излучения можно судить по наличию корреляции между атомной массой определяемого элемента и изменением сигнала. Так, в ряду свинец, индий, цинк, ванадий, магний, литий установлено усиление депрессии сигнала с уменьшением атомной массы определяемого элемента. Можно предположить, что водород влияет на диффузионные процессы в плазме разряда и на длительность пребывания атомов определяемого элемента в плазме [228]. Влияние водорода проявляется при любых концентрациях определяемых элементов и приводит к смещению градуировочных графиков. [c.125]

Химические процессы в плазме и плазменной струе (обзор литературы) [c.238]

Ускорение процесса испарения пробы и соответственно селективного испарения некоторых компонентов — это только один из нескольких факторов, присущих эффекту носителя (разд. 4.4.4). Другой фактор — влияние на процессы в плазме — важен для улучшения чувствительности и точности определения. Классический носитель оксид галлия, применяемый в количестве 2%, улучшает условия определения следов ряда примесей благодаря уменьшению степени испарения матрицы (например, оксида урана) и увеличению времени пребывания атомов примесей в плазме дуги [40—42]. Однако для некоторых носителей эти два фактора действуют одновременно и их невозможно использовать по отдельности. [c.123]

Диффузионные процессы в плазме уже обсуждались (разд. 2.2.3 и 2.5.1 в [1]). Отмечалась также предположительная роль диффузии в эффекте носителя (разд. 4.4.4). В дальнейшем мы будем иллюстрировать значение этого явления для спектрального анализа на примерах определения примесей и компонентов в металлах. [c.236]

Другой причиной нарушения равновесия является наличие холодных стенок, которые не только поглощают, лучистую энергию, но и оказывают каталитическое и электрическое воздействие на процессы в плазме. Кроме того, при наличии градиента температуры у стенок можно говорить лишь о локальном равновесии, так как температура изменяется от точки к точке. Следовательно, существует и градиент концентрации частиц данного вида, что неизбежно вызывает концентра- [c.71]

Следовательно, интенсивность линий микроэлементов зависит в основном от физико-химических свойств матрицы, которые обусловливают многие процессы в плазме спектрального источника. [c.69]

При рассмотрении характера влияния инертных газов на интенсивность спектральных линий следует учитывать и другие процессы в плазме, в частности интеркомбинационные переходы. Например, за счет них линия Нд 253,7 нм при возбуждении в атмосфере азота ослабляется с одновременным усилением линии Hg 404,7 нм [277]. В атмосфере аргона усиливаются линии ионов и ослабляются линии нейтральных атомов, что наиболее отчетливо отмечается для молибдена, ванадия и марганца при анализе сплавов [275, 276]. [c.80]

Браун С. Элементарные процессы в плазме газового разряда. М. Мир, 1961. [c.296]

Следует также отметить, что для технологических процессов в плазме применяется дешевое сырье (воздух, природный газ, нефть, уголь, соли, вода). [c.6]

Термодинамика химических процессов в плазме. Плазмохимические процессы в большинстве случаев сопровождаются глубокой химической перестройкой молекул исходного сырья. Анализ условий, благоприятствующих проведению реакций и подавлению нежелательных побочных превращений, регулирование и управление этими реакциями базируется на исследовании термодинамических закономерностей изучаемых процессов. Главными вопросами, которые при этом возникают, являются термодинамическая вероятность реакций в определенных условиях и степень превращения исходного сырья при достижении равновесия. [c.52]

Следует отметить, что кинетические исследования как гомогенных, так и гетерогенных процессов в плазме чрезвычайно сложны, в связи с этим в настоящее время отсутствуют значения констант скоростей для большинства плазмохимических реакций. Теоретическое и экспериментальное определение констант является одной из важнейших задач науки. [c.60]

Влияние магнитного поля на процессы в плазме изучено Г. В. Спиваком и его учениками [1611—1615, 1656, 1657, 1669]. Работы других авторов по влиянию магнитного поля на разряд и по магнитным свойствам плазмы смотрите [1629—1633, 1654, 1666]. О работах по различным вопросам плазмы смотрите также [1605—1610, 1597, 1654, 1616—1626, 1634—1647, 1658, 1665, 1668, 2493]. [c.502]

Следует отметить громадное влияние Давида Альбертовича на творческую молодежь. Еще в 1956-1957 гг. он призывал к исследованию коллективных процессов в плазме и явлений, где они должны проявляться нелинейных и ударньсс волн без столкновений, пинча и пр. Его идеи, несомненно, играли фундаментальную роль в становлении физики плазмы. [c.498]

Ю. Л. Кл им он тович, Статистическая теория неравновесных процессов в плазме, Изд-во МГУ, 1964. [c.697]

Развитие в области синтеза химических продуктов при высоких температурах еще не вышло из начальной стадии, поэтому естественно, что все время появляются новые направления исследований. Так, в Стенфордском исследовательском институте изучается прямой синтез металлорганических соединений взаимодействием органической жидкости или пара с металлом, активированным или ионизированным в струе плазмы [53]. Авторы этой работы отмечают, что на Конференции по изучению процессов в плазме (состоявшейся 7 апреля 1959 г.) сообщали о синтезе [c.310]

Быстродействующий времяпролетный масс-спектрометр МХ5301 предназначен для анализа состава сложных смесей газообразных или жидких веществ при исследовании различных процессов микросекундной длительности (процессов в плазме, горения, взрывов, быстропро-текающих химических реакций), а также для идентификации компонентов смесей, предварительно разделенных хроматографом. [c.73]

Приборы с временным разрешением. Временное разрешение играет все большую роль в физических, химических и биологических исследованиях при изучении процессов передачи энергии внутри и между молекулами и атомами, процессов возбуждения, физических процессов в плазме, кинетики химических реакций. Для времен до микросекундного диапазона применяются спектральные приборы с механической и электрической разверт- [c.13]

Вместо воздуха для циркуляции через горелку Столлвуда или другую проточную камеру подобного типа можно применять другие газы (разд. 3.2.5), если учитывать влияние атмосферы разряда на процессы в плазме и на электродах (разд. 4.5). Брикеты размером 2,8X2X20 мм были приготовлены из дымоходной пыли от железных руд после сплавления ее с борной кислотой и разбавления 19-кратным избытком графитового порошка и бериллием, используемым в качестве элемента сравнения [3]. Карандашной формы брикеты-аноды с коническими угольными противоэлектродами анализировали в атмосфере аргона (150 л/ч) в дуге постоянного тока (сила тока 5 А) с высокочастотным поджигом в кварцевой камере высотой 30 мм. Примеси в нитриде бора определяли из таблеток, испаряемых из кратера электрода в дуге постоянного тока при силе тока 15—20 А в аргоновой атмосфере с пределом обнаружения 10 —10 % и относительной погрешностью 15—20% [4]. Следы менее летучих элементов в горных породах и золах определяли испарением таблеток диаметром 3 мм, изготовленных с добавками графита и палладия (внутренний стандарт) [5]. Эти таблетки анализировали с помощью горелки Столлвуда в дуге при 10 А в потоке аргона с 20% кислорода (скорость потока 240 л/ч). Спектрометрическая методика с учетом фона позволила получать среднюю относительную погрешность 10% и предел обнаружения порядка 10 %. [c.130]

Обычно в магнитной гидродинамике магнитная проницаемость [ie и диэлектрическая постоянная е принимаются постоянными токами смещения и поляризации пренебрегают и в соответствии с допущением о непрерывности среды считают плотность избыточного заряда Ре равной нулю. Возможность пренебрежения этими эффектами зависит, конечно, и от физических свойств таза и от приложенных электромагнитных полей. В настоящей статье мы будем рассматривать только стационарные поля, поэтому не будем интересоваться колебательными процессами в плазме и будем пренебрегать токами смещения. Справедливость этих допущений зависит также от соотнощения электромагнитных и гидродинамических сил в рассмаириваемой жидкости. Ликоудис [Л. 10] по-казал, что при естественной конвекции полярных жидкостей или газов в электростатическом поле электрострикционные и подъемные силы могут иметь один и тот же порядок величин (раздел 1П,А). Однако этот случай для большинства магнитогидродинамических задач является скорее исключением, чем правилом, так как пондеромоторные, инерционные силы и силы вязкости обычно достаточно велики, чтобы оправдать принятые выше допущения. [c.10]

При классификации течений ионизированного газа наиболее важным нз определяющих параметров является давление. При очень низких давлениях средняя длина свободного пробега частиц соизмерима или превосходит характерный размер области, в которой протекает изучаемый процесс. Средняя длина свободного пробега очень быстро увеличивается с падением давления и сравнима с размерами земных лабораторных установок уже при давлении около 10 ат. При более низких давлениях газ можно считать совокупностью движущихся независимо друг от друга частиц. В этом случае возможно не только экспериментальное, но и детальное теоретическое исследование процессов в плазме. Если давление выше 10 ат, то справедливы законы механики сплошных сред. В интервале давлений от 10- до 10- ат находится переходная область, где газ нельзя считать ни континуумом, ни простой совокупностью независимых частиц. Переходной области в плазмодина-мике посвящено очень мало работ. Далее будут рассматриваться сплошные среды. [c.69]

Сомервиль [Л. Г] построил кривую для приближенной оценки влияния различных явлений, связанных с процессами в плазме, заключенной в трубу. На рис. 3 представлено соотношение между потоками тепла на стенку за счет теплопроводности и излучения в зависимости от давления. Из рассмотрения этой зависимости видно, что при давлениях ниже Ю ат большая часть отводимого от плазмы тепла генерируется за [c.73]

Лит. Вурзель Ф. Б., П о л а к Л. С., Химические процессы в плазме и плазменной струе. (Обзор литературы), в кн. Кинетика и термодинамика химических реакций в низкотемпературной плазме, М., 1965, с. 238. [c.338]

Пребывания электрона в дуговой плазме, т. е. тем интервалом времени, по прошествии которого электрон покидает облако плазмы у горячего пятна. Из значения скорости дрейфа электронов (10 см/с) и радиуса плазмы (100 мкм) подсчитано, что время пребывания электрона в плазме составляет 10 с (Стю-вер, 1971). Таким образом, электроны в плазме подчинены распределению Максвелла и, следовательно, имеют вполне определенную температуру. Примерно две трети электронов плазмы эмиттируются горячим пятном. Вклад каждого из них в температуру электронного газа составляет 50—90 эВ. Еше одна трегь электронов образуется благодаря ионизационным процессам в плазме. Энергия их образования равна 20—30 эВ. Согласно этим данным, температура электронного газа составляет 300 000—500 ООО К. [c.41]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология