Рентгеновские термы

СПЕКТРАЛЬНЫЕ И РЕНТГЕНОВСКИЕ ТЕРМЫ 63 [c.363]

Спектральные и рентгеновские термы [c.362]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ И РЕНТГЕНОВСКИЕ ТЕРМЫ 365 [c.365]

Ученые искали других путей для более детальной и строгой разработки модели атома. Одним из методов исследования оказалась статистическая теория, основанная на работах великого итальянского физика Э. Ферми и англичанина Томаса. Мы не имеем возможности хотя бы вкратце коснуться ее сути — это тема специальных монографий. Отметим лишь, что она позволила объяснить строение электронных оболочек атомов, найти рентгеновские термы, вычислить значения энергий ионизации, магнитных восприимчивостей, радиусов ионов — все это нашло хорошее согласие с опытными данными. [c.184]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ТЕРМЫ УРАНА ) [c.23]

Кроме того, вывод теоремы о суммах основан на некотором разложении по собственным функциям оператора энергии валентного электрона. Как показано ранее, волновые функции внутренних электронов удовлетворяют тому же уравнению поэтому в полную систему функций оператора энергии валентного электрона входят и функции, соответствующие состояниям внутренних электронов, т. е. рентгеновским термам. Это влечет за собой то обстоятельство, что при суммировании сил осцилляторов надо принимать во внимание и практически неосуществимые переходы валентного электрона во внутренние, занятые слои. Соответствующие силы осцилляторов, в отличие от сил осцилляторов оптических [c.426]

Рентгеновские термы. Линии характеристического рентгеновского излучения соответствуют разности энергетических уровней внутренних электронных оболочек атома. Частоты характеристического излучения атомов данного элемента могут быть рассчитаны по уравнению [c.120]

Рентгеновские и оптические термы имеют различный смысл. В спектроскопии пользуются символами, обозначающими определенное состояние атома и соответствующую ему энергию. Нормальному состоянию отвечает самый низкий энергетический уровень. В противоположность этому в рентгеновской спектроскопии применяются символы, обозначающие состояние атома, из которого удален один из электронов. Рентгеновские термы по смыслу аналогичны пределу серии на схемах оптических уровней. [c.12]

Соответствующий рентгеновский терм [c.22]

Образование дырки в других местах заполненных электронных оболочек приводит к другим возбужденным состояниям — рентгеновским термам, которые классифицируют указанием квантовых чисел пЦ свободного состояния с помощью символов 251/2, 2р72 или специальными символами 1, 1ц,. .. Соответствие между этими символами указано в табл. 14. В тяжелых атомах состояния, соответствующие малым квантовым числам п, мало [c.366]

При более точном рассмотрении надо учесть зависимость рентгеновских термов от структуры внешних электронных оболочек. [c.367]

Элементарные процессы в электронной спектроскопии обозначают, исходя из соответствующих электронных состояний, при помощи орбитальной символики или рентгеновских термов. Обе снстемы обозначений связаны следующим образом. Главным [c.414]

Оже-переходы помечают тремя рентгеновскими термами первый обозначает первично возбужденное состояние, второй — состояние, с которого переходит электрон для заполнения первичной дырки, и третий — состояние, с которого выбрасывается оже-электрон. Так, для вышеприведенного примера, если X, Y я Z соответственно тождественны К, Li и ц, — это переход KLiLu-Поскольку в металле могут затрагиваться электронные состояния в валентной зоне, они просто отмечаются буквой V без дополнительного уточнения. [c.415]

Таким образом, измеряя Ер, можно определить Ех- Величины Ех непосредственно связаны с индивидуальными рентгеновскими термами, рассмотренными в предыдущем разделе. Если электрон выбивается с внутреннего атомного уровня, величина Ех характеризует химическую природу атома, в то время как высота или площадь пика говорит о его концентрации. Для возбуждения этих электронов необходимы рентгеновские кванты, и с той целью чаще всего применяют излучение MgKa и AlKa с энергиями 1253,6 и 1486,6 эВ соответственно. В таком случае энергия электронов, выбитых с внутренних уровней, составляет приблизительно 100—1400 эВ, что как раз соответствует [c.423]

Однако следует заметить, что Хевеши сразу же пытается пайтн подтверждение своей мысли, рассматривая распределение электронов но оболочкам в атомах редкоземельных элементов. Он использует теорию английского физика Стонера (1924 г.). В своей теории Стонер применил понятие рентгеновский терм (терлш в сущности выражают величины энергии различных уровней электронных оболочек в атоме). Стонер заключил, что 4/-электроны образуют две подгруппы, содержащие 6 и 8 электронов, и, таким образом, распределение лантаноидов на две группы — от церия до европия и от гадолиния до лютеция — получает обоснование с точки зрения электронной теории. Далее Хевеши ищет подтверждения своей гипотезе, используя данные магнитных измерений, проведенных с ионами редкоземельных элементов. [c.95]

Посмотрим теперь, какое значение дает этот метод для энергии атома. Собственное значение з (а ) уравнения для /-го электрона не равно здесь работе, необходимой для удаления этого электрона на бесконечность без кинетической энергии, потому что при истинном процессе удаления электрона будет меняться и вызываемая им часть эффективного поля, в котором движутся другие электроны, что приведет к изменению собственных значений всех остальных электронов. Несмотря на это, как мы увидим, практически получается так, что эти собственные значения дают для глубоко лежащих электронов хорошее приближение к значениям рентгеновских термов, так что поправочные члены должны быть малыми. [c.345]

Сравнив это уравнение с (Д.17), мы видим, что как ф, так и удовлетворяют уравнениям с одним и тем же оператором энергии. Следовательно, условия ортогональности функций и вытекают из самих уравнений. Параметры в уравнениях (Д.17) можно истолковать как уровни энергии внутренних электронов, т. е. приближенно как значения рентгеновских термов. [c.420]

Эти значения дают для энергии иона натрия величину Ц7о== 160,9 ат. ед. дальнейшее численное интегрирование уравнений улучшает эту величину до 1Го=—161,8 ат. ед., в то время как экспериментальные значения = — 162,1 ат. ед. После этого было выполнено численное интегрирование уравнения для валентного электрона. Оптические термы получились при этом с большой точностью. Одновременно, как мы отмечали, значения Е Е ь уравнениях (Д. 8) дают приближенно значения рентгеновских термов. Следующая таблица дает представление о точности теоретических результатов [c.423]

Строго говоря, теоретические значения энергетических уровней внутренних электронов не представляют собой значений рентгеновских термов, а должны превышать последние по абсолютной величине, так как всякое удаление электрона из внутреннего слоя сопровождается понижением уровней остальных электронов, и потому глубина энергетических уровней всегда больше работы вырывания электронов с этих уровней. Поэтому сравнение экспериментальных и теоретических значений Е , E q, 21 правильного-представления о точ- [c.423]

Числа экранирования были получены Полингом и Шерманом [22] из рентгеновских термов, потенциалов ионизации, а в ряде случаев и с помощью молекулярных рефракций. Эти же авторы предположили, что постоянные экранирования могут быть разными для различных свойств атомов. К такому же выводу приходит и Хартри [23], которому удалось рассчитать методом самосогласованного поля числа экранирования ряда атомов причем его величины а имеют смысл для расчетов средних радиусов атомов. [c.24]

Брейт [66] допускает возможность измеримого влияния ядерного спина на рентгеновские термы для наиболее тяжелых элементов. Он рассчитал, что если уран имеет ядерный спин, равный "/з единицы, то его /(-уровень должен расщепляться на две составляющие с разностью энергий в 22,5 эв, а ц-уро-вень—на две составляющие с разностью в 4 эв. Вильямсом [35] было отмечено, что естественная ширина рлинии урана слишком велика для того, чтобы можно было обнаружить расщепление такого порядка. [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология