Соотношения различных величин единиц энергии

В квантовой механике для учета размерности различных величин чаще пользуются так называемыми атомными единицами. В атомной системе единиц запись всех уравнений и выражений теории строения атомов и молекул значительно упрощается и легче проследить их физический смысл. В этой системе приняты за единицы массы , заряда электричества, длины, энергии величины масса электрона, заряд протона, среднее расстояние электрона от ядра в наиболее устойчивом состоянии атома водорода, удвоенная энергия ионизации атома водорода, соответственно. Единице приравнена также величина к/ 2п), называемая единицей действия. Атомная система единиц применяется и в настоящем разделе пособия. В таблице 2.1 приведены некоторые соотношения между атомными единицами и единицами СИ. [c.47]

Соотношения различных величин единиц энергии [c.450]

СООТНОШЕНИЯ РАЗЛИЧНЫХ ВЕЛИЧИН ЕДИНИЦ ЭНЕРГИИ [c.676]

Хотя химики обычно отдают предпочтение тепловым единицам энергии (кДж), последнюю иногда удобно выражать в таких единицах, как электронвольт или волновое число коэффициенты перевода единиц даны в приложении 2. Соотношения между различными единицами энергии приводятся на с. 296. Легко запомнить приблизительные величины энергии фотохимически активного излучения, если отметить, что длины волн света находятся в диапазоне примерно 200— 600 нм, а соответствующие энергии — в области 600—200 кДж/моль. [c.13]

В отдельных областях спектра используют различные единицы измерения длин волн и частоты. В области радио- и микроволн в качестве единицы измерения частот V используют преимущественно герцы, килогерцы и мегагерцы. Однако при частотах выше 10 Гц (инфракрасная область) точность измерения частот по сравнению с точностью измерения длин волн становится неудовлетворительной. Поэтому в этих областях в качестве единицы измерения длины волны часто используют сантиметр или дольные единицы от него (см. табл. 5.1). Пропорциональность между энергией и величиной, обратной длине волны [уравнение (5.1.1)], позволяет быстро оценить соответствующие энергетические соотношения, и вместо длины волны все больше используется значение ее обратной величины 1/А, = V = v/ . Величину 1/К измеряют в обратных сантиметрах ( м ) и называют волновым числом. Для пересчета волновых чисел в величины энергии используют соотношение [c.174]

Однако сопоставление вязкости жидкости с полярностью и молекулярным весом (см. стр. 26—27) показывает, что трение при скольжении соприкасающихся молекул часто бывает значительно. Молекулы с сильными переплетающимися силовыми полями, очевидно, могут достаточно сильно прилипать одна к другой даже при боковом ударе, так что одна молекула увлекает за собой другую, сообщая ей часть своей кинетической энергии в направлении, параллельном поверхности соприкосновения, несмотря на то, что, отскочив в перпендикулярном к этой поверхности направлении, она быстро отделяется от нее. Поскольку эти взаимные притяжения между молекулами жидкости компенсируются дезагрегирующим действием термического движения, они теряют способность создавать высокую вязкость. Вот почему в точке кипения, когда эти притяжения в достаточной степени погашаются и для молекул жидкости создается возможность переходить в пары, преодолевая атмосферное давление, вязкости весьма различных жидкостей понижаются почти до одного значения. Соотношение менаду величинами вязкости и упругости пара по существу одинаково как в том случае, когда высокая точка кипения является результатом прежде всего высокого молекулярного веса (т. е. большой поверхности молекулы, доступной для притяжения при отсутствии увеличения термической энергии дезагрегации), так и в том, когда она является результатом высокой полярности (т. е. высокой степени притяжения, приходящегося на единицу поверхности) у малых молекул. Параллелизм проявляется далее в сходстве приближенных формул, часто применяемых в этих двух случаях, а именно [c.40]

Характер повреждений, которые создаются в жидких и твердых телах при их облучении, зависит от энергии излучения. В табл. 9.1 приведены энергии фотонов и частиц, испускаемых различными источниками, а в табл. 9.2— уровни энергии, связанные с некоторыми величинами, характерными для кристаллов и молекул. В 10 рассматриваются соотношения между различными единицами энергии. Энергия тепловых нейтронов (0,025 эв) соответствует значению кТ при комнатной температуре. [c.314]

Величина GA принимает различные значения, если концентрация вещества А выражена в разных единицах. При сильном разбавлении свойства реальных растворов приближаются к свойствам идеальных, при достаточно же больших концентрациях соотношение (1.2) не выполняется. Это обусловлено взаимодействием между молекулами растворенных веществ, которые различаются по своему вкладу в полную свободную энергию G от взаимодействий между растворенным веществом и растворителем причем по мере концентрирования раствора взаимодействия между молекулами растворенных веществ играют определяющую роль для величины свободной энергии, заменяя взаимодействия между растворяемыми веществами и растворителем. Можно, однако, и для реальных растворов записать соотношение, совпадающее по форме с (1.2), если ввести некоторую эмпирическую переменную ОА, называемую активностью, которая определяется так, что при всех концентрациях [c.21]

Для удобства физических измерений рентген определяют как величину поглощения энергии на единицу объема воздуха. При интерпретации биологических экспериментов обычно интересуются поглощением энергии на единицу объема ткани эта величина при одной и той же интенсивности падающего излучения примерно в 1000 раз больше, чем в воздухе, вследствие большей плотности ткани. Действительный коэффициент пересчета неодинаков для волн различной длины, так как соотношение коэффициентов поглощения ткани и воздуха [c.11]

Основные требования к реактивным топливам относятся к его энергетическим характеристикам и в первую очередь к теплотворной способности, а также к плотности и полноте сгорания. Именно эти качества обеспечивают максимальную дальность и увеличение скорости полета. Действительно, чем больше теплота сгорания, тем больше выделяется энергии с единицы веса или объема, и скорость истечения газов из сопла будет больше, а следовательно, скорость полета и величина тяги увеличиваются, а расход топлива, наоборот, уменьшается. Что касается плотности, то ясно, что чем она выше, тем большее весовое количество топлива можно загрузить единовременно в ограниченные объемы баков самолета, а следовательно, увеличить дальность полета. Теплотворную способность (Q) можно рассчитывать на единицу веса и на единицу объема. Величина теплотворной способности углеводородов в сильной степени зависит от содержания водорода и от соотношения углерод водород в молекуле. У цикланов и алкенов для углеводородов различного молекулярного веса это соотношение постоянно. Поэтому их теплота сгорания мало зависит от молекулярного веса. У ароматических углеводородов с повышением молекулярного веса количество водорода увеличивается, а у алканов понижается. Соответственно и теплота сгорания с увеличением молекулярного веса у алканов несколько снижается, а у ароматических повышается. При расчете теплотворной способности на единицу веса наибольшие значения Qb у алканов, близкие к ним величины у цикланов и наиболее низкие у ароматических углеводородов. Если же вести расчет на единицу объема, то получается обратная зависимость. У ароматических углеводородов теплота сгорания оказывается наибольшей. Это является следствием их относительно более высокой плотности. Приводим для сравнения усредненные данные по теплоте сгорания (Qb) алканов, цикланов и ароматических углеводородов, выкипающих в пределах 80—300° С [c.105]

Приведенные выше соотношения между макроскопическими характеристиками твердых тел Ж, Рид, Е и ЗЧё/Ут) и величинами е и Ь наиболее приложимы для описания свойств ионных кристаллов, для которых потенциал сил протяжения между отдельными ионами отвечает закону Кулона (п=1). Однако здесь необходимо учитывать, что наряду с притяжением ближайших ионов существует отталкивание одноименно заряженных ионов следующей координационной сферы, снова притяжение в последующей сфере и т. д., т. е. необходимо производить суммирование взаимодействия всех пар ионов (с учетом. их знаков) по обе стороны от будущей поверхности раздела (рис. 1—9). Кроме того, должна быть учтена частичная релаксация в приповерхностном слое при разделении кристалла на части. Указанное суммирование энергий взаимодействия различных ионов дает в итоге численный коэффициент порядка единицы небольшое отличие результата от расчета по упрощенной схеме связано со знакочередующимся характером взаимодействий, когда взаимодействия удаленных ионов примерно компенсируют друг друга и основной вклад в работу когезии и поверхностную энергию дают ближайшие соседи. [c.25]

Величина экспозиционной дозы радиации характеризует свойства источника и может быть измерена по ее способности произвести ионизацию в воздухе. Она соответствует суммарному заряду ионов каждого знака в единице массы воздуха. Величина поглощенной дозы излучения характеризует энергию, внесенную в единицу массы данного вещества ионизирующим излучением. Следовательно, соотношение между этими двумя величинами в первую очередь определяется тем количеством энергии, которое должно быть затрачено на образование в данном веществе двух ионов разного знака. Поскольку эта величина зависит от свойств молекул вещества, то соотношение между экспозиционной и поглощенной дозами излучения, вообще ( оря, будет различным для разных веществ. Соотношение между этими величинами определяется не только различиями в энергии ио-низации молекул. Так как значительная часть энергии излучения -. )(более 50%) тратится в первичном процессе на возбуждение, то об- )цая энергия, полученная веществом, т. е. величина поглощенной дозы Ч излучения, будет зависеть от того, в какую форму энергии трансфор-мируется энергия возбуждения молекул или других частиц. Если на частично высветится и не будет поглощена облучаемой средой, о это также будет влиять на соотношение между экспонированной поглощенной дозами. Соотношение между этими величинами, а "также некоторые другие вопросы, связанные с поглощением энергии радиации в облучаемой среде, рассмотрены в работах [7—12]. [c.17]

Величина поглощенной дозы характеризует энергию, внесенную в единицу массы данного вещества ионизирующим излучением. Следовательно, соотношение между этими двумя величинами в первую очередь определяется тем количеством энергии, которое должно быть затрачено на образование двух ионов разного знака в данном веществе. Поскольку эта величина зависит от свойств молекул вещества, то соотношение между экспонированной дозой и поглощенной дозой, вообще говоря, будет различным для разных веществ. Соотношение между этими величинами определяется не только различиями в энергии ионизации молекул. Так как значительная часть энергии излучения (более 50%) тратится в первичном процессе на возбуждение, то общая энергия, полученная веществом, т. е. вели- [c.18]

Выше уже отмечалось, что цены на тепловую и электрическую энергию различны для разных районов СССР [128]. Поэтому с целью получения наиболее правильных и -объективных результатов сопоставление себестоимости единицы азота в карбамиде и нитрате аммония необходимо провести с учетом различия тарифов на электрическую и тепловую энергию. Рассчитанные при разных уровнях и соотношениях цен на электроэнергию и пар величины заводской себестоимости аммиака и единицы азота в карбамиде и нитрате аммония сведены в табл. 86. При расчете отдельных статей калькуляции себестоимости (амортизация, цеховые и общезаводские расходы) применены нормативы, установленные для азотной промышленности. [c.397]

Наибольшую трудность представляет собой вопрос об определении поглощенной энергии п выборе единиц для ее измерения в случае использования излучения атомных реакторов. При этом возникает необходимость измерения величины смешанного потока медленных (тепловых) нейтронов, сопутствующего им -излучения и быстрых нейтронов при их различном соотношении. Задача представляется достаточно сложной как вследствие различного сечения захвата тепловых нейтронов отдельными элементами, так и вследствие неодинакового соотношения компонентов излучения в реакторах различных типов. [c.7]

Таблица 21. Основные постоянные н соотношения между ними. . . 495 Таблица 22. Соотношение между различными единицами энергии, . 498 Таблица 23. Ключевые значения термодинамических величин, принятые ODATA......................499

Установим теперь количественное соотношение между мощностью лучистой энергии, попадающей на фотоэлемент, и силой фототока. Мощность излучения зависит от его спектрального состава. Для сравнения мощности лучистой энергии различных длин волн пользуются относительной видностью однородных излучений У. Глаз человека наиболее чувствителен к свету с длиной волиы 555 нм. Если принять эту чувствительность за единицу, то чувствительность к свету других длин волн выразится величинами приведенными на рис. ХХП. 2 и ниже [c.271]

Одной из важных задач, которые должны быть рассмотрены в этой главе, является определение соотношения между потоком и плотностью замедления при различных физических условиях. Свяжем плотность рассеивающих столкновений с потоком нейтронов. Функция LJu)(f u)du есть полное ЧИСЛО рассеяний нейтронов, энергии которых лежат в интервале du около и, отнесенное к единице объема и единице времени. Эту величину можно также получить с помощью плотности замедления q u). Согласно иредноложению (4.42), du/ есть среднее число рассеяний, выводящих нейтрон из интервала du. Поэтому q (и) есть также полное число рассеяний [c.62]

В спектроскопических методах анагшза под электромагнитным спектром понимают фушщию распределения фотонов по энергиям — зависимость между энергией кванта и числом квантом, обладаюпщх этой энергией. Различные выражения энергии квантов в спектроскопических методах мы рассмотрели выше. Число квантов также можно выразить по-разному. Для процессов поглощения (абсорбционных) в аналитической химии чаще всего используют оптическую плотность А, реже — связанную с ней величину пропускания Т (их точное определение и соотношение подробнее см. разд. 11.6.1). В процессах излучения (эмиссионных и люминесцентных) используют яркость — мощность излучения на единицу телесного угла (обычно называемую интенсивностью I), выражаемую, как правило, в условных, относительных единицах. [c.202]

Под воздействием больших локальных напряжений в процессе смешения происходят механо-химические процессы, практически всегда в той или иной мере сопровождающие процессы деформации полимеров [2, 5]. В зависимости от того, что представляет собой кинетическая единица (звено, макромолекула, пачка, сферолит и т. п.), перемещение которой обуславливает развитие деформации, соотношение энергии межмолекулярного взаимодействия и сил главного химического сродства (препятствующих перемещению) может быть различным. Обычно суммарная величина сил межмолекулярного взаимодействия превышает прочность кинетических единиц. Если разрушающее напряжение направлено вдоль макромолекул, то химические связи разрываются и возникают свободные радикалы. Образующиеся свободные радикалы могут рекомбинировать один с другим, что сопровождается иногда поперечным сшиванием, появлением раз-ветвленности и т. п. Если система состоит из различных полимеров, то возможно механо-химическое инициирование прививки и образование блок-сополимеров. Однако наиболее распространен в переработке полимеров процесс механодеструкции, который удобно оценивать по средней скорости уменьшения мольной доли разорванных связей [c.15]

Для невырожденного энергетического уровня gligo = 1. Этот случай встречается всегда, когда система находится во внешнем магнитном поле. В состоянии термодинамического равновесия при данной температуре различие в энергиях уровней Ех — Ед определяет соотношение их заселенностей Nl/No Если различие энергий уровней очень велико по сравнению с тепловой энергией (Ех — о > кТ), то основное состояние заселено значительно плотнее, чем возбужденное (Л/х С N0)- Если возбужденное состояние незначительно отличается от основного, т. е. Ех Е и потому Ех — < < кТ, то величина соотношения заселенностей уровней о приближается к единице. Для энергии теплового движения можно принять величину порядка 300 кал"МОль что по уравнению (5.1.1) соответствует волновому числу порядка V 100 см . Поэтому во всех спектроскопических методах, область рабочих частот которых лежит ниже 100 см ( 10 Гц), следует считаться с тем фактом, что Мх Л о- Особенно это важно для метода магнитной резонансной спектроскопии. Различная заселенность (Л о 1) при частотах V > 100 см" характерна для И К-и У Ф-спектроскопии. Соотношение заселенностей очень чувствительно к изменениям температуры, если различие в энергетических уровнях мало по сравнению с тепловой энергией. [c.181]

Максимальные потоки тепловых нейтронов, достигаемые в исследовательских реакторах, охватывают интервал от 10 до 10 нейтрон см -сек (несколько выходя за указанные пределы). Некоторые реакторы, такие, как, например, аппараты TRIGA, предназначены для импульсной работы они дают короткие вспышки нейтронного потока, величина которого достигает нескольких единиц 10 Исм -сек, хотя в стационарном режиме она составляет лишь около 10 1/с.м -сек. Чтобы иметь представление о соотношении нейтронных потоков от различных источников, в табл. 22 приведено несколько типичных примеров. Здесь полезно напомнить о том, как связаны величины нейтронных потоков с выделением энергии при нормальной работе реактора в нем выделяется в виде тепла около 190 Мэв на акт деления (почти вся энергия, за исключением 11 Мэв, уносимых нейтрино). Это соответствует выделению [c.376]

Характерной особенностью высокополимеров является гибкость их макромолекул. Гибкость макромолекул проявляется в процессе деформации не всегда, а при определенном соотношении кинетической энергии теплового движения и энергии межмолекулярного взаимодействия. В зависимости от подвижности элементов структуры макромолекул поведение полимера при деформации будет различным пол имер может деформироваться по закону Гука, проявлять вынужденную эластичность, обладать свойствами эластомера, высоковязкой жидкости. Во всех случаях поведение высокополимеров определяется в первую очередь возможностью конформационных превращений макромолекул, которая зависит при прочих равных условиях от химического строения мономерных единиц (наличия полярных групп, водородных связей или других видов межмолекулярного взаимодействия, величины заместителей и т. п.). [c.65]