Значение поглощения рентгеновских лучей

Положение края поглощения и значение коэффициента поглощения также зависят от порядкового номера элемента и окружения атома (в молекуле, кристалле, вообще среде). В отличие от УФ, видимого и ИК излучения коэффициент поглощения рентгеновских лучей сравнительно обычно мал, чем объясняется их легкая проницаемость через различные вещества. [c.138]

Электронный микрозондовый анализ обычно начинают с получения изображения исследуемого образца в отраженных или поглощенных электронах или в характеристических рентгеновских лучах. Затем производят сканирование поверхности включений вдоль разных направлений с целью изучения равномерности распределения в нем исследуемых элементов и таким способом получают данные по их зональному распределению в отдельных минералах и фазах. Для получения среднего значения содержаний элементов результаты анализа во многих точках усредняются (в основном производят усреднение для 10 точек). Воспроизводимость, правильность и чувствительность электронного микрозон- [c.118]

Для любого вещества существует такое значение длины волны Як края полосы поглощения, когда коэффициент поглощения начинает скачкообразно возрастать при уменьшении длины волны. Это обусловлено тем, что к поглощению рентгеновских..лучей, связанному с определенной электронной оболочкой, добавляется погло щение, обязанное электронам более глубоких внутренних слоев. Особенно значителен скачок, вызванный поглощением электрона ми К-серии. [c.155]

Уменьшение интенсивности рентгеновских лучей при прохождении через вещество можно связать с двумя основными процессами. Одним из них является рассеяние падающего излучения. Обычно этот эффект становится заметным только для систем, в которых значения Z малы и (или) длина волны X велика. Вторым процессом является поглощение рентгеновских лучей, связанное с фотоэлектрическим эффектом. При этом энергия падающего рентгеновского кванта преобразуется в кинетическую энергию выбитого из атома фотоэлектрона. Одним из следствий этого эффекта является испускание характеристических рентгеновских лучей (см. гл. 5, раздел IVA). [c.129]

Таким образом, для получения истинного значения концентрации элемента в образце i в измеренную величину относительной интенсивности излучения Кг расчетным путем вводится целый ряд поправок, учитывающих различия в поглощении рентгеновских лучей в сплаве в эталоне /(х) возбуждении рентгеновских лучей как функции глубины проникновения электронов в образец f(z) усилении характеристического излучения добавочной флюоресценцией f(v). Таким образом [c.571]

По сравнению с тяжелыми заряженными частицами и электронами поглощение рентгеновских лучей более точно следует экспоненциальной зависимости. Так, в этом случае длина пробега не имеет конечного максимального значения, и число фотонов приближается к нулю по экспоненциальному закону (уравнения 1 и 2). [c.39]

Поскольку интенсивность очень мягких рентгеновских лучей (1—100 KeV) зачастую можно определять с большей эффективностью, чем интенсивность у-лучей, они представляют существенный интерес при исследованиях с радиоактивными индикаторами. Особенно велико значение этих рентгеновских лучей в тех случаях, когда отсутствуют другие виды излучения. При этом основным видом взаимодействия излучения с веществом является фотоэлектрическое поглощение, так что ионизационные камеры и счетчики должны иметь слабо поглощающие окошки и их следует наполнять газом с высоким коэфициентом поглощения. При измерении интенсивности радиоактивных образцов существенное значение имеет определение поглощения в самих образцах, поскольку эти рентгеновские лучи поглощаются сильнее, чем большинство 8-частиц, особенно в присутствии элементов с большим атомным номером. Для введения соответствующих поправок на поглощение в радиоактивных образцах можно пользоваться теми же теоретическими и практическими методами, которые были описаны для -частиц. [c.53]

Поглощение света далекой ультрафиолетовой и мягкой рентгеновской областей спектра имеет большое значение для оценки фотоэлектрических процессов в газе, на электродах и на стенках. В работе, выполненной недавно в области вакуумного ультрафиолета, приводится зависимость коэффициента поглощения а от длины волны ). для непрерывного поглощения в различных газах (табл. 12). При уменьшении л значение а имеет обычно ряд пиков, относящихся к различным полосам кли линиям, затем оно круто возрастает вблизи порога ионизации (табл. 11) и после прохождения максимума медленно уменьшается. При еще более коротких X наблюдаются скачкообразные изменения, соответствующие границам поглощения рентгеновских лучей в электронных оболочках (рис. 40). [c.83]

Поэтому прежде всего следует рассмотреть те главные факторы, которые могут вызвать ошибки в оценке значений углов 0. Такими факторами являются случайные ошибки при измерении расстояний на пленке, поглощение рентгеновских лучей в исследуемом образце, эксцентричное расположение образца по отношению к оси кассеты, неправильная оценка эффективного радиуса пленки. [c.433]

Измерения интенсивностей рентгеновских отражений выполнялись только с использованием монохроматизированных отражением от кристалла-монохроматора излучений. Важным условием получения точных значений интенсивностей является корректный учет поглощения рентгеновских лучей в исследуемых кристаллах. Вопросы учета поглощения для кристаллов сферической и цилиндрической формы были рассмотрены нами в [1], где предложен также метод получения кристаллических сфер размером 0.2—0.3 мм с полированной поверхностью. [c.108]

Совпадение результатов теории атомного поглощения с экспериментом и тот факт, что для вычисления матричного элемента перехода существенен ход волновой функции конечного состояния электрона лишь в непосредственной близости от ядра поглощающего атома (там, где отлична от нуля волновая функция начального состояния Тк), является первым и несомненным указанием на то, что поглощение рентгеновских лучей металлом — по преимуществу атомный процесс, отражающий главным образом влияние ближайшего окружения атома в решетке. Влияние же всех остальных атомов кристаллической решетки можно рассматривать лишь как фактор второстепенного значения. [c.176]

Уточнив метод подсчета возмущающего поля, можно перейти к непосредственному вычислению значений волновы.х функций конечного состояния перехода в теорпи поглощения рентгеновских лучей металлами в первом (свободный атом) и второю [c.184]

В самом металле, однако, имеются регулярно расположенные ионы Ыа+, присутствие которых возмущает эти электронные волны. Ситуация не сильно отличается от той, которая возникает при прохождении сквозь кристалл рентгеновских лучей. Такие волны испытывают относительно слабое поглощение, за исключением волн с определенными длинами, удовлетворяющими условию Брегга. Можно сказать, что рентгеновские лучи, соответствующие этим длинам волн, не проходят сквозь кристалл. Параллель с волнами де Бройля для электронов теперь очевидна. Для любого заданного направления распространения имеются запрещенные значения К и, следовательно, согласно формуле (12.1), запрещенные значения энергии. Таким образом, наличие зон запрещенной энергии связано со структурой кристалла. Правда, вследствие трехмерности металла разрывы непрерывности появляются при различных значениях энергии и для различных направлений распространения волн. Вопрос, следовательно, не столь прост, как может показаться на основании нашей трактовки. Применение более совершенного метода, связанного с именем Бриллюэна (см. [251]), показывает, что зонный характер уровней энергии вытекает не только из наших рассуждений, а подтверждается и строгой теорией. [c.347]

Важное значение имеет также поглощение рентгеновских лучей в мишени при выходе наружу. Так как рентгеновские лучи обычно поглощаются тем сильнее, чем больше их длина волны, поглощение изменяет распределение интенсивности в спектре при этом уменьшается относительная интенсивность области более длинных волн. Таким образом, мишень отфильтровывает из пучка наиболее длинноволновую часть спектра. [c.22]

Критическое поглощение рентгеновских лучей. Выше уже упоминалось о резких изменениях коэффициентов поглощения при тех значениях энергии фотонов, которые соответствуют энергии связи электронов в атомах поглощающей среды. Наличие таких скачков поглощения и изменение их положения при переходе от элемента к элементу можно использовать для определения энергии характеристических рентгеновских лучей. Для того чтобы лучше уяснить основы так называемого метода критического поглощения, напомним, что испускание характеристических рентгеновских лучей обусловлено переходом электрона с одной из орбит на вакантное место в оболочке, расположенной ближе к ядру, например с Ь-оболочки на -оболочку . С другой стороны, для того чтобы произошло фотоэлектрическое поглощение фотона, необходимо, чтобы его энергия была достаточна для преодоления энергии связи электрона на данном уровне и перевода его на один из внешних вакантных уровней или удаления из атома. Отсюда следует, что всякий элемент является плохим поглотителем своих собственных характеристических рентгеновских лучей. Действительно, энергия ЛГ -излучения данного элемента равна разности энергий связи электрона на К- и Ь-уровнях и поэтому недостаточна для перевода электрона с / -уровня на один из свободных внешних уровней (или, тем более, для полного отделения от атома). Однако энергия связи электрона на данном уровне понижается с уменьшением X. Вследствие этого энергия а-излучения элемента X может оказаться близкой (но несколько выше) к энергии связи электрона в / С-оболочке одного из соседних элементов с более низким атомным номером это приводит к избирательному поглощению излучения этим элементом (в отличие от элементов с более высокими значениями X). Таким образом, два рядом стоящих элемента обладают существенно различными коэффициентами поглощения данного Х-излучения поглощение в наиболее эффективном элементе называют критическим поглощением. Критическое поглощение может наблюдаться не только для Г-линий, но также и для -линий, особенно в случае тяжелых элементов. [c.119]

Измерения поглощения рентгеновских лучей для некоторых распространенных газов были выполнены при атмосферном давлении в стеклянном сосуде длиной 60,3 см и диаметром 3,8 см с иопользованием полистиролового окна толщиной 0,10 мм. В табл. 3 приведены результаты измерений для пяти значений напряжения V на рентгеновской трубке, при каждом напряжений измеряли только одно значение тока / детектора. [c.97]

Такая структура каждого из двух полей имеет существенное значение в явлениях прохождения рентгеновских лучей в поглощающих кристаллах. Так как главным механизмом истинного поглощения рентгеновских лучей является фотоэлектрический эффект, поглощение существенно локализовано на атомах и, следовательно, на атомных плоскостях. Сильнее будет поглощаться то поле, которое имеет максимумы на атомных плоскостях. [c.49]

Таким образом, погрешность, связанная с неоднородностью анализируемой среды и выражающаяся в отличии эффективного коэффициента поглощения Хэфф от значения коэффициента поглощения рентгеновских лучей в однородной среде, является существенным фактором, который следует всегда учитывать при разработке методов простой рентгеновской абсорбциометрии. [c.97]

ОТ угла наклона характеризует связь ориентации и угла 6. Зависимость N (а, 6) от 6 при постоянном а можно определить, изменяя одновременно О и б так, чтобы их значения удовлетворяли уравнениям (1У-8) и (1У-9). Такие изменения проводят с помощью механического устройства, которое может одновременно поворачивать и колебать образец. Устройства такого рода называют анализаторами полюсных фигур. Аналогичные данные можно получить также, используя камеры с движущейся пленкой (например, камера Вайсенберга), которые применяются в кристаллографии для изучения обычных кристаллов. Для количественной интерпретации экспериментальных данных, полученных для полимерных пленок, нужно учитывать изменение рассеивающего объема и поглощение рентгеновских лучей при изменении угла наклона. В работе [10] описаны расчетные программы для вычисления таких поправок и расчета полюсных фигур по углам рассеяния. Учет поправок упрощается, если используемый образец имеет цилиндрическую форму, однако это не всегда возможно. [c.140]

Состав и химическое состояние поверхности имеют очень важное значение, особенно в гетерогенном катализе, когда, как правило, используются смешанные поверхности. Поскольку в катализе широко применяются переходные металлы, целесообразно определить их валентное состояние в изучаемой системе. Наиболее вероятное валентное состояние переходных металлов определяют по магнитной восприимчивости [33], электронному парамагнитному резонансу [34] и спектрам поглощения рентгеновских лучей, тонкая структура которых зависит от химической природы среды, окружающей попы металла [35]. Ионы переходных металлов характеризуются наличием низких энергетических электронных состояний, обусловленных расшенленнем уровней -электронов, характер которого зависит от заряда иона и симметрии возмущающего поля ближайшего окружения. Вследствие [c.424]

В соответствии с законом эквивалентности Штарка-Эйнштейна, поглощаемый фотон вызывает фотохимическое возбуждение одной молекулы. Количественной мерой превращения служит квантовый выход реакции, равный отношению числа частиц, претерпевших превращение в результате фотохимической реакции, к числу поглощенных фотонов. В предельном случае для первичных процессов выход должен равняться единице, в экспериментах, в зависимости от длины волны, интенсивности света и температуры и типа вещества, выход может принимать значения от 10 3 до 10. Так как энергия активации химических реакций лежит в пределах 40-420 кДж/моль, можно сделать вывод (сравнивая ее с энергией одного моля фотонов, равной Nab-/1 )0 действии на реакции видимых, ультрафиолетовых и рентгеновских лучей. [c.177]

Различные экспериментальные наблюдения позволяют сделать вывод о том, что длительные периоды начала роста простой трещины и трещины серебра при низких значениях напряжения не просто вызваны уменьшением вероятности образования зародыша трещины в остальном не измененного материала. Природа изменений, происходящих на молекулярном уровне в процессе утомления образца, исследовалась разными авторами (например, [138, 143—147, 153]). Так, по затуханию колебаний торсионного маятника [138, 134—144] и методом ИК-поглощения [138] были исследованы молекулярная подвижность, взаимодействие молекул и их роль в поглощении энергии путем измерений плотности и методом рассеяния рентгеновских лучей [144—146], а также путем применения образцов с различной молекулярной массой [153] были исследованы упаковка молекул и дефектность структуры, а с помощью кинетики рекомбинации захваченных свободных радикалов [146] было исследовано изменение морфологии материала. Результаты, полученные с помощью этих различных экспериментальных методов, характеризуют упорядочение молекул, но еще не позволяют получить количественные значения пределов усталости. [c.295]

Кривые, приведенные на рис. 5.5, показывают зависимость массового коэффициента поглощения в серебре и германии от длины волны монохроматических рентгеновских лучей по мере уменьшения длины волны падает и коэффициент поглощения. Однако при некоторых значениях длины волны (Як) коэффициент поглощения резко возрастает, а затем вновь убывает с уменьшением длины волны по тому же закону. [c.149]

Величина стационарного давления, повидимом)/ , связана с плотностью выделения энергии вдоль пути заряженной частицы, вызывающей разложение. Быстрые электроны, как, например, возникающие в воде при поглощении жестких рентгеновских лучей, имеют наименьшую плотность выделения энергии вдоль своего пути и дают наименьшее значение концентрации при стационарном состоянии [c.82]

Детальный анализ влияния различных систематических ошибок на точность рентгеновских измерений параметров элементарных ячеек проведен в работе [8]. В этой работе показано, чтО ошибка в определении межплоскостного расстояния Ad/d складывается из ошибки, вызванной поглощением рентгеновских лучей в образце, ошибки, обусловленной эксцентриситетом образца и неопределенностью эффективного радиуса, и ошибки, возникающей за счет расходимости пучка. Проведенный анализ влияния этих ошибок на точность измерений показал, что при больших значениях угла вполне оправдано использование в качестве экстраполяционной функции ost d. Еще лучшей экстраполя- [c.150]

Пульсационные характеристики псевдоожиженного слоя устанавливаются путем измерения давления или перепада давления [395, 413, 680, 710], поглощения рентгеновских лучей [572], -лучей [481, 488, 489], р-лучей [701] или видимого света [58, 344, 395, 704], изменения мгновенных значений коэффициента теплоотдачи [17], весовой концентрации твердых частиц (порозности) в слое с помощью емкостного датчика [402, 484, 538, 634, 655], пульсаций скорости частиц с помощью высокоскоростной киносъемки [402, 722], подвещенного шара (турбулиметра) [401], меченых частиц [223] и др. [c.133]

Вопрос об ослаблении интенсивности рентгеновских лучей при прохождении их через вещество, не являясь основным в рентгеноструктурном анализе, имеет тем не менее существенное значение при разре-щении некоторых определенных задач. Поглощение рентгеновских лучей необходимо учитывать при расчете интенсивности дифрагированных кристаллом лучей оно играет ошределенную роль при выборе излучения селективное поглощение используется при фильтрации лучей. Рассеяние рентгеновских лучей лежит в основе самого явления дифракции их при прохождении через кристалл. Тем не менее подробное рассмотрение всех процессов взаимодействия рентгеновских лучей с веществом с позиций современной волновой механики в рамках настоящего курса не представляется необходимым. С другой стороны, ограничиваясь кратким перечислением процессов, приходится мириться с некоторыми существенными неточностями, неизбежными при упрощенном описании явлений. [c.148]

Такое описание связи в ферроцене успешно в том смысле, что оно объясняет наблюдаемый диамагнетизм молекулы и дает рассчитанное значение ионизационного потенциала 6,39 эВ (10,24-10- 3 Дж), сравнимое с найденными экспериментально 6—8эВ (9,61-10- 9—12,82-10-19 Дж) [76, 77]. Далее, согласно расчету, на атоме железа имеется положительный заряд (-f0,7), сравнимый с величиной +0,4, оцененной на основании исследования К-края поглощения рентгеновских лучей [78]. Наличие положительного заряда на металле в системе я-циклопента-диенил — металл также вытекает из данных по дипольному моменту связи металл — кольцо [2—2,5 Д (6,6-10 — 8,25 10 ° Кл-м)] [79]. Такое распределение заряда в общем согласуется с той легкостью, с которой многие я-циклопентадиенильные комплексы металлов вступают в реакции электрофильного замещения атомов водорода колец. [c.138]

В противоположность этому, законность применения борновского приближения в теории поглощения рентгеновских лучей газами не является столь бесспорной. Использование этого приближения может быть оправдано лишь после установления степени согласия теоретических расчетов с экспериментально наблюдаемой картиной поглощения. Первые работы Петерсена показали, что теория Кронига, конкретизированная на основе борновского приближения, приводит в общем к достаточно удовлетворительным результатам, особенно при описании структуры края поглощения на значительном расстоянии от его границы. Однако в неиосредственной близости от последней согласие теории и эксперимента оказалось значительно хуже, так как применение борновского приближения для электронов с малым значением кинетической энергии теоретически не онравдано. [c.114]

В общем случае разность фаз 8, определяющая величину флюктуации коэффициента поглощения рентгеновских лучей молекулой вблизи основного края поглощения, зависит 1) от междуатомного расстояния в молекуле 2) от изменения фазы (8) при рассеянии волны атомом 5 3) от кинетической энергии электронов или, что то же, от длины соответствующей им волны де-Брогля (X) 4) от угла 0 между осью молекулы и направлением падающей электронной волны. Если рассеянная волна имеет шаровую симметрию и Х<СА то для каждого значения кинетической энергии электрона и любого I можно всегда найти такой угол 0, чтобы разность фаз обеих волн — падающей и рассеянной атомом В — оказалась равной тт. В этом случае тонкая [c.114]

Ошибочность основных положений теории Кронига впервые теоретически показал Костарев [103], уточнивший математическую разработку этой теории и устранивший некоторые вычислительные ошибки, имевшиеся в первоначальном ее варпанте. Рассчитанная им зависимость коэффициента поглощения рентгеновских лучей от частоты представляет собой сумму трех членов, из которых первые два определяют общий ход кривой поглощения, а третий (логарифмический) достигает максимума вблизи характерной для данного металла частоты и дает в этом месте кривой поглощения пик, высота которого достигает нескольких процентов от общего значения коэффициента поглощения. Кривая Костарева, охватывающая участок с пиком поглощения, изображена на рис. 39,6. Как видно, она не пмеет ничего общего с кривой Кронига (рис.39,а). Вместо ожидавшихся, по Кронигу, зигзагообразных флюктуаций коэффи- [c.177]

Нормируя обе функции так, чтобы их значения совпадали на достаточно больших расстояниях от ядра поглощающего атома, и подставляя значения рассчитанных с их помощью матричных элементов перехода в выражение (41), Костарев получает затем окончательное выражение для относительного коэффициента поглощения рентгеновских лучей атомами металла в виде [c.185]

Структура рентгеновского края поглощения на значительном его протяжении может быть наиболее достоверно объяснена на основе теории ближнего порядка, рассматривающей поглощение рентгеновских лучей в металлах (как и в молекулах) как атомный процесс и связывающей появление небольших флюктуаций вдали от границы края поглощения с определяющим влиянием ближайшего окружения поглощающего атома. Еще в большей мере это относится к структуре основного края поглощения, к области частот, соответствующих очень малым кинетическим энергиям вырванных из К-оболочки атомов фотоэлектронов. В этой областн возмущающее поле соседних атомов решетки относительно невелико, и особенности электронного строения изучаемого атома в соединении или сплаве приобретают решающее значение в ходе поглощения рентгеновских лучей. Ранее, при обсуждении структуры основного края поглощения атомов в молекулярных соединениях (стр. 129), вскользь указывалось на зависимость коэффициента поглощения от частоты в пределах истинного края поглощения, связанного с переводом электрона с К-уровня атома в область непрерывного спектра. Рассмотрим теперь этот воиросболее обстоятельно. [c.188]

Расчетная плотность в плоскости Чепмена — Жугэ при детонации смеси С2Н2 -Ь Oj -Ь 1,33 Кг в 1,79 раза превышает начальную плотность. Экспериментальное измерение нлотности по поглощению рентгеновских лучей [38] при детонации в трубах диаметром 2,5 и 7,6 см при давлениях 200—850 мм рт. ст. привело к значению плотности, которое, будзгчи экстраполировано к бесконечным диаметру и давлению в 1,70 раза превышает начальную плотность. Различие между экспериментальной и теоретической величинами плотности авторы считают существенным. Причины этого расхождения не известны. [c.570]

Наконец, рассмотрим поглощение рентгеновских лучей микронеоднородными плоскопараллельными слоями с оптической плотностью, распределенной по нормальному закону. Известно, что для больших значений п биномиальное распределение (15) имеет тенденцию к нормальному или Гауссову распределению. При этом вероятность длины пути луча в интервале от / до / Д/ в фазе с коэффициентом поглощения будет определяться элементом вероятности Р 1)й1 (рассматривается двухфазная среда, причем линейный коэффициент поглощения материала первой фазы равен а линейный коэффициент поглощения материала второй фазы = Пусть число возможных вакансий в слое (максимальное число частиц, умещающихся на пути луча), внутри которого находятся во взвешенном состоянии частицы материала с коэффициентом поглощения, достаточно велико. При этом средняя толщина материала, имеющего коэффициент поглощения определяется как 1 = р Ь. Однако из-за суммы достаточно большого числа независимых или слабо зависимых случайных факторов величина1 будет отличаться от своего среднего значения. К числу таких случайных факторов можно отнести статистические флюктуации в размерах частиц, а также в длинах пути рентгеновских лучей в анализируемом образце и т. д. Наиболее вероятно, что в этом случае оптическая плотность будет распределена по нормальному закону. Моделью могут служить тонкодисперсные слои, занимающие как бы промежуточное положение между гомогенными и слоями средней дисперсности. Нормальный закон распределения оптической плотности характеризуется нормированной плотностью вероятности вида [c.93]

Для нахождения экстраполированных значений межплоскостных расстояний и периодов решетки используют - или р-отражения, так как наклон экстраполяционных кривых, зависящий от поглощения рентгеновских лучей в образце, для а- и Р-излучений оудет различным. [c.89]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, особенности в поведении в-ва, наблюдаемые вблизи критич. точек однокомпонентных систем и р-ров (см. Критическое состояние), а также вблизи точек фазовых переходов II рода. Важнейшие К. я. в окрестности критич. точкн равновесия жидкость - газ увеличение сжимаемости в-ва, аномально большое поглощение звука, резкое увеличение рассеяния света (т. наз. критич. опалесценция), рентгеновских лучей, потоков нейтронов изменение характера броуновского движения аномалии вязкости, теплопроводности и др. В окрестности Кюри точки у ферромагнетиков и сегнетоэлектриков наблюдается аномальное возрастание магн. восприимчивости или диэлектрич. проницаемости соотв., вблизи критич. точек р-ров - замедление взаимной диффузии компонентов. К. я. могут наблюдаться и вблизи точек т. наз. слабых фазовых переходов I рода, где скачки энтропии и плотности очень малы и переход, т. обр., близок к фазовому переходу II рода, напр, при переходе изотропной жидкосги в нематич. жидкий кристалл. Во всех случаях при К. я. наблюдается аномалия теплоемкости. К. я. оказывают влияние и на кинетику хим. процессов вблизи критич. значений параметров состояния. В частности, скорость гетерог. р-ций в диффузионной области протекания перестает зависеть от состава системы. Скорость бимолекулярных р-ций с малой энергией активации вблизи критич. точки резко замедляется. [c.540]

В случае окисления бензола эти вещества не катализировали реакцию в отсутствие радиации. Количество катализатора, взятого в виде суспензии, всегда было мало, и потому изменения общей дозы, поглощенной реагирующей системой, оставались незначительными. Увеличение выхода но сравнению с выходом при гомогенной реакции обычно пропорционально количеству катализатора. Окисление бензола в фенол под действием рентгеновских лучей и гамма-излучения характеризуется GroM, равной 3,1. Величина G для гетерогенной реакции пои постоянной концентрации различных катализаторов имеет следующие значения ТЬОг 6,5 ZnO 4,6 ZnS 4,5 uO 5,9 aO 3,1 02O3 6,6 AI2O3 3,1 MgO 3,1 ТЮ2 5,5. [c.188]

Структура органического соединения определяется наиболее легко в том случае, если можно показать, что его физические свойства (температура плавления, температура кипения, показатель преломления, плотность, растворимость, спектры поглощения электромагнитного излученця, масс-спектр, дифракция рентгеновских лучей и т. д.) или его химические свойства идентичны свойствам ранее полученного вещества с известной структурой. Отсюда следует, что при идентификации соединений путем сравнения их свойств со свойствами известных соединений чистота имеет первостепенное значение. О чистоте данного вещества часто судят по его температуре кипения или плавления и растворимости — температура плавления обычно оказывается наиболее чувствительной к примесям и наиболее легко определяемой. В целом, однако, малые количества примесей часто оказывается трудно определить этими способами. В настоящее время становится обычным определение чистоты путем применения различных методов сверхочистки (или сверхразделения ) при этом выясняется, могут ли быть отделены какие-либо примеси и изменяются ли при этом свойства образца. [c.24]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология