Попла

Все разновесы и вес воды, занимаемый поплавком, находятся в определенном весовом соотношении, а потому, если поплавок разбился, надо менять и разновесы, так как невозможно сделать новый попла вок так, чтобы и вес и объем его были прежние. [c.25]

В 1954 г. Попл [143] разработал метод вычисления В (Т), в котором компонента потенциала, зависящая от ориентации, рассматривается как возмущение компоненты, соответствующей модели центральных сил. В работе Букингема и Попла [58] этот метод получил дальнейшее развитие и был детально исследован на примере различных полярных газов. Применительно к потенциалу Штокмайера этот метод дает результаты, совпадающие с результатами, полученными Штокмайером. Все отличие состоит в форме представления аналитических выражений, причем процесс суммирования в работе Штокмайера соответствует последнему этапу вычислений. Это, казалось бы, тривиальное различие позволяет получить в явном виде набор вспомогательных функций, которые можно окончательно затабулировать. Другие вспомогательные функции могут быть получены из основных функций [c.229]

Соотношения (4.134) и (4.135) соответствуют степени п = 12 от отталкивательной части потенциала центральных сил и отличаются друг от друга для различных значений п. Букингем и Попл [58] табулировали значения Нг у) для п = 2 при I от 6 до 17 и у от 0,6 до 3,2. [c.230]

Основным преимуществом разложения Букингема—Попла является возможность применения его к зависящим от ориентации потенциалам любого типа. Добавляя различные зависящие от ориентации члены к потенциалу Леннарда-Джонса (12—6), можно получить большое число потенциалов, вторые вириальные коэффициенты которых могут быть легко рассчитаны с помощью табличных значений функций Букингема и Попла. Большинство [c.230]

Попл Дж., Шнейдер В., Бернстейн Г. Спектры ядерного магнитного резонанса высокого разрешения. — М. ИЛ, 1962. [c.281]

Леннард-Джонс и Попл показали, что волновая функция для многоатомной молекулы, построенная из делокализованных многоцентровых молекулярных орбиталей, может быть математически преобразована в волновую функцию, построенную из двухцентровых локализованных молекулярных орбиталей. [c.102]

Метод Паризера—Парра—Попла [c.5]

МЕТОД ПАРИЗЕРА—ПАРРА—ПОПЛА [c.131]

С учетом параметров Попла получается разность Ei—Ео = = 7,104 эВ. Это значение близко к экспериментальному (7,6 эВ). [c.134]

Метод Паризера—Парра—Попла (ППП) [c.240]

Иногда подразделяют метод Паризера—Парра Попла на два метода метод Попла и метод Паризера—Парра. Под методом Попла понимают уравнения Рутаана в приближении НДП и л-электронном приближении. Метод Паризера—Парра -метод конфигурационного взаимодействия (см. далее). [c.241]

Гидростатические весы Вестфаля для определения плотности нефтепродуктов (рис. 109) состоят из неравноплечного коромысла 1, опирающегося призмой на подушку, заделанную в вилке 2 раздвижной колонки 3. Колонка 3 скрепляется прижимным винтом 4 и снабжена установочным винтом 5. На одном плече коромысла жестко укреплен постоянный противовес 6, а на другом при помощи серьги 7 к грузоподъемной призме подвешен на тонкой металлической проволоке поплавок 8 с впаянным в него термометром. Если пользуются поплав- [c.65]

Интересное теоретическое исследование малых кластеров провели авторы классических экспериментальных работ в этой области Л. Ф. Суходуб и сотр. [373]. Заимствовав данные о структуре и потенциальной энергии кластеров из работы Д. Дель-Лене и Д. Попла [385], они рассчитали соответствующие зна- [c.135]

Следует подчеркнуть, что разложение (4.132) с математической точки зрения полностью эквивалентно разложению, первоначально полученному Штокмайером. По мнению Букингема и Попла, форма представления (4.132) с использованием функций Hi(y) более удобна для интерполяции, чем двумерные таблицы Роулинсона В Т, ( ). Это безусловно так, однако за это приходится платить дополнительными расчетами сумм рядов в выражении (4.132). Были получены также табулированные значения Яг((/) для потенциала Штокмайера при п=18, которые далее использовались при вычислении второго вириального коэффициента [144] и коэффициента Джоуля—Томсона (при нулевом давлении) для ряда полярных газов [144а]. [c.230]

Приведенных ниже формул было предложено Букингемом и Поплом [55, 58, 143] и Киличем [56]. Кроме того, этот список можно легко расширить за счет формул, получаемых по предложенной Поплом схеме. В достаточно общем случае выражение для потенциала, полученного в результате суперпозиции модели (12—6) и внесенных точечных диполей и квадруполей применительно к поляризующимся анизотропным молекулам, можно представить следующим образом [c.231]

Метод расчета третьего вириального коэффициента для любого потенциала, который может быть представлен в виде суммы обратных степеней, и потенциала жестких сферических центров был разработан Алдером и Поплом [151]. Этот метод может быть обобщен на случай включения зависящих от ориентации членов, квантовых эффектов, смесей молекул, однако подробные расчеты до настоящего времени не были выполнены. Мак-Квари и Левин [151а] выполнили расчеты второго и третьего вириальных коэффициентов применительно к системе неполярных аксиальных молекул. [c.235]

В системе транспорта и хранения нефти и нефтепродуктов апбольшее распространение получили отечественные поплав- [c.123]

Попл Дж., Шнейдер В., Берстейн Г. Спектры ядериого магнитного резонанса высокого разрешения.—М. ИЛ, 1961 , [c.273]

Связь поверхностного давления с поверхностным натяжением, очевидна. Поверхностное натяжение есть свободная энергия единицы поверхности или работа, необходимая для увеличения площади поверхности яа 1 см . Если допустить перемещение поплав- [c.53]

В течение последнего десятилетия Леннард-Джонс, Попл, Лин-нетт, Уолш и др. рассматривали проблемы геометрических форм молекул, пользуясь новым теоретическим подходом. Их метод, хотя и использует в некоторой мере тот же математический аппарат и те же основные идеи, что и в теориях валентной связи и локализованных молекулярных орбиталей, но обращает основное внимание на число электронов в валентном уровне и на свойства этих электронов. Все электронные системы (атомы, молекулы или твердые тела) обладают одним свойством — электроны с одним и тем же спином не могут одновременно находиться % одной и той же области пространства. Так как все электроны заряжены отрицательно, они будут взаимно отталкиваться в соответствии с законом Кулона. Однако даже более важным в определении форм и свойств молекул является то, что электроны с одним и тем же спином, как оказалось, имеют очень малую вероятность нахождения близко один от другого из-за жестких требований принципа запрета Паули . Вообще говоря, только из рассмотрения спинового взаимодействия, не принимая во внимание возмущения, возникающего из-за электронного отталкивания, стало возможным установление геометрического расположения электронов, которое было выше описано для 2, 3, 4, 5 и 6 электронных пар. [c.199]

Обозначения ядерных систем. При описании спектров ЯМР магнитные ядра принято обозначать заглавными буквами латинского алфавита. Впервые такие обозначения были предложены Г. Бернстейном, Дж. Поплом и В. Шнейдером. Приводим перечень обозначений магнитных ядер. [c.82]

Попл Д ж. Шнейдер В., БернстейнГ. Спектры ядерного магнитного резонанса высокого разрешения.— М. Изд-во иностр. лит.. 1962.- 592 с. [c.191]

Разновидностью метода НДП является метод полного пренебрежения дифференциальным перекрыванием (ППДП, или СНОО), предложенный Поплом, Сантри и Сегалом первоначально для молекул с атомными функциями я- и р-типа. [c.46]

При расчете я-систем методом ССП также можно пользоваться НДП-приближением, вводя при этом полуэмпирические параметры. Первые расчеты такого типа были еде- ланы Поплом. Для метода Попла имеются программы с выходом на ЭВМ. [c.97]

Первые оптические исследования веществ относились к области видимого спектра, который образуется при переходе молекулы из одного электронного состояния в другое. Было замечено, что существенным свойством окрашенных органических соединений является их ненасыщен-ность. Как мы теперь знаем, это объясняется тем, что видимая область спектра соответствует переходам между уровнями я-электронов. Паризером, Парром и Поплом для описания я-электронных систем был предложен метод конфигурационного взаимодействия. Изложим идею этого метода. [c.131]

Матричные элементы определяются полуэмпирически, подобно тому, как это делается по методу Попла (см. 1 гл. 1П). [c.134]

Уравнения (7.63) были предложены Дж. Поплом (1953). Метод Попла, чаще его называют методом Паризера—Парра—Попла (ППП), — это весьма точный полуэмпирический метод. Вначале метод был параметризован для воспроизведения электронных спектров молекул. Позднее Дьюар (1965) предложил новую параметризацию для расчета свойств молекул в основных электронных состояниях. [c.241]

В методе INDO в значительной мере устраняются эти недостатки путем сохранения только одноцентровых обменных интегралов ( Av j.v). Этот метод был развит Поплом, Бевериджем и Добошем (1967). Матричные элементы оператора Фока в методе INDO для закрытой оболочки в пренебрежении интегралами проникновения имеют вид [c.206]

Уравнения (7.32) были предложены Поплом в 1953 г. Метод Попла, чаще он называется методом Паризера — Парра — Попла (ППП), является наиболее точным полуэмпирическим методом, ему будет посвящена гл. 9. [c.209]

Иногда подразделяют метод П.-цитч-ра — Парра — Попла па дпа метода метод Поила и метод Паризера — Парра. Под методом Попла понимают уравнения Рутаана в НДП и я-.электронном приближении. Метод Паризера — Парра является методом конфигурациоыпого взаимодействия. [c.268]

Хюккелевский расчет формальдегида с параметрами Стрейтвизера приводит к следующим значениям элементов матрицы плотности Рц = 0,5530 Pi2 = 0,8943 Рз2= 1,4470. Эти величины находятся между значениями соответствующими третьей и четвертой итерации метода Попла (е=10 ). Такая ситуация сохраняется обычно и в более сложных молекулах. В связи с этим иногда в качестве начальных Puv берут хюккелевские значения. Такое приближение сокращает количество итераций на две-три и вряд ли yuie-ственно для ускорения сходимости. [c.280]

В отличие от метода МОХ метод Паризера — Парра — Попла правильно предсказывает асимптотику длинноволнового поглощения с ростом полиеновой цепи. [c.294]

Метод NDO развит Дж. Поплом (1965) и может быть применен для изучения электронного и пространственного строения как органических, так и неорганических молекул, содержащих элементы второго периода. Позднее метод был распространен на элементы третьего и четвертого периодов, вплоть до атома Вг. Как следует из сокращенного названия метода, в основе его лежит приближение нулевого дифференциального перекрывания (НДП), рассмотренное в гл. 7. [c.342]

Интересным примером предсказательных возможностей теоретических методов является определение структуры метилена, наименьшего многоатомного радикала, существующего в триплетном состоянии. По экспериментальным данным Герцберга метилен в триплетном состоянии должен обладать линейной конфигурацией. Расчеты, проведенные Поплом методом N00/2, привели к угловой структуре с валентным углом НСН 141,4°. Это расхождение с экспериментом заставило Попла усомниться в применимости метода для изучения геометрии триплетных состояний. Проведенные несколькими годами позже неэмпирические расчеты геометрии метилена в триплетном состоянии также указывали на угловую структуру с валентным углом 135°, причем улучшения базиса качественно не меняли ситуацию. Эти факты привели Герцберга к необходимости повторных экспериментальных исследований структуры метилена. Данные, полученные в повторных предельно прецизионных экспериментах по изучению микроволнового спектра и спектра ЭПР метилена, согласовывались с предсказаниями теории. [c.348]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология