Закон момента количества движения

В ЭТИХ условиях закон момента количества движения вместо (3-3) представляется формулой [c.70]

Взяв проекции векторов скорости молекул на линию их центров и перпендикулярно ей, получим для каждой молекулы по две составляющие Уц)Л 2с7 21)-Если тангенциальные силы в момент столкновения отсутствуют, то составляющие Vll и при столкновении не изменятся. Остается рассмотреть изменение составляющих, направленных вдоль линии центров. Из закона сохранения количества движения имеем [c.138]

Для определения силовых и энергетических показателей потока в рабочем колесе применим закон момента количества движения в форме (3-3), который уже использовался. [c.69]

Выражение для теоретического напора центробежного насоса получают применением закона момента количества движения к массе жидкости, протекающей через каналы колеса. Этот закон устанавливает, что изменение по времени момента количества движения [c.36]

Это уравнение может быть получено в результате применения закона момента количества движения, согласно которому изменение момента количества движения (по времени) массы жидкой среды относительно оси вращения в единицу времени равно моменту действующей на эту массу равнодействующей внешних сил относительно той же оси. Обозначив момент внешних сил через М, можно написать [c.55]

Закон моментов количества движения. Закон количества движения и моментов количества движения установлен для всякой системы материальных точек, между которыми действуют внутренние силы взаимодействия, попарно равные и взаимно противоположные, так что главный вектор и главный момент внутренних сил равны нулю в каждый момент движения. В частности, оба закона приложимы к реальной жидкости — сжимаемой и несжимаемой. [c.34]

Выделим в потоке систему жидких частиц, ограниченную замкнутой поверхностью ((рис. 27). В соответствии с законом моментов количества движения для системы материальных частиц, заключенных в объеме т, ограниченном поверхностью f, векторная производная по времени от главного момента [c.34]

Процедурные знания — это сведения о совокупности конкретных процедур, этапов или шагов поиска целесообразных решений в новой ситуации, представленных либо на ЕЯ, либо на некотором формализованном языке (ФЯ). К процедурным знаниям в области химической технологии относятся, например, закон действия масс принцип Ле Шателье законы равновесия составов фаз гетерогенных систем законы сохранения массы, энергии, импульса и момента количества движения закон Гесса законы (начала) термодинамики физико-химические и технологические принципы наилучшего использования движущей силы ХТП, наиболее полного использования сырья и энергии в ХТС, наилучшего использования оборудования ХТС и др. алгоритмы расчета состава смесей веществ, расчета массы и объемов веществ, мольной теплоты образования соединений при химических реакциях системы уравнений математических моделей ХТП и ХТС алгоритмы анализа и оптимизации ХТП и ХТС тексты технологических регламентов и др. [c.32]

Полученное уравнение (2. 37) выражает результат применения закона моментов количества движения к задаче определения момента взаимодействия лопастного колеса с потоком протекающей среды. [c.41]

Полное давление воздушного потока, проходящего через лопаточное колесо, определяется из закона моментов количества движения, согласно которому изменение момента количества движения потока равно моменту вала. Выражение для полного давления потока при отсутствии устройств для закручивания потока записывается в виде , ,, 2 [c.138]

Основное уравнение центробежных насосов устанавливает зависимость между энергией, сообщаемой потоку в рабочем колесе лопастного насоса, и скоростями потока в нем. При выводе основного уравнения пользуются законом моментов количества движения и исходят из представления о среднем значении скорости по сечению потока. [c.22]

Хотя эта модель является идеальной, законы сохранения момента количества движения, которые используются для того, чтобы рассчитать условия передачи энергии, применимы одинаково хорошо к более реальным моделям, включающим квантовомеханические обработки. Получаются те же результаты, причем главным различием являются эффективные молекулярные диаметры п способность к неупругим столкновениям. [c.343]

Рассмотрим безлопаточные диффузоры, отличающиеся только шириной и работающие в одном и том же режиме. Пусть известен момент трения, который в соответствии с законом сохранения момента количества движения запишется так [c.158]

Электрон является элементарной частицей, имеющей отрицательный электрический заряд е = 1,602-10-1 Кл, массу покоя = = 9,11-10-31 кг максимальный размер электрона около 10-1 м. Электрон обладает спиновым моментом количества движения. Электроны испускаются из тел вследствие явления термоэлектронной эмиссии и при радиоактивных превращениях. Плотность тока термоэлектронной эмиссии катодов зависит от температуры согласно закону Ричардсона- Дэшмана [c.102]

В гидроциклоне вращательное движение жидкости, приводящее к сепарации частиц, создает поток разделяемой суспензии. Характер его движения определяется прежде всего законом сохранения момента количества движения [c.59]

Конечная цель расчета — определение соотношения между первоначальной и конечной энергиями нейтрона, т. е. определение потери энергии нейтроном с массой т при соударении с ядром массой М. Используем законы сохранения момента количества движения и энергии. Закон сохранения момента количества движения в (системе (L) дает [c.50]

Сравнивая между собой дивергентные уравнения (2.100), (2.102) и (2.104), следует отметить, что количество законов сохранения возрастает по мере упрощения соответствующих систем (2.1), (2.101), (2.103). В то же время дивергентные формы, связанные с законами механики для массы, импульса, момента количества движения и энергии, имеют место для каждой из рассмотренных систем уравнений. [c.42]

Основой для описания движения такой струи являются законы сохранения количества движения вдоль струи и в случае закрученной струи сохранения момента количества движения. [c.21]

Тензор напряжений симметричен только для сред, в которых отсутствуют диффузия, химические реакции и т. д. В случае рассматриваемых в книге чистых жидкостей симметрия тензора напряжений следует из закона сохранения момента количества движения. — Прим. пер. [c.104]

Согласно законам классической электродинамики вращение электрически заряженной частицы вокруг некоторой оси дает магнитное поле, совпадающее по направлению с осью вращения. Такая система характеризуется магнитным моментом, пропорциональным угловому моменту количества движения, и эту модель можно использовать для положительно заряженного атомного ядра. [c.8]

Параметры газа в этой горячей зоне (температура, давление, плотность) вычисляются обычно из законов сохранения массы, момента количества движения и энергии во фронте ударной волны. Скорость движения фронта по трубе при этом экспериментально измеряется. За развитием химической реакции в нагретом газе следят, изучая его состояние с помощью оптических или других методов в некоторой точке ударной трубы, когда газ проходит мимо смотровых окон. [c.301]

Число I есть орбитальное квантовое число, определяющее те значения момента количества движения, которые он может принимать в силу квантовых законов. [c.65]

Позитрон выделяется вследствие перехода протона в нейтрон, но при этом должен выполняться закон сохранения количества движения, а точнее, правило суммы спинов. Каждая элементарная частица характеризуется вращением вокруг собственной оси — спином, сумма моментов которых должна сохраняться при взаимопревращениях этих частиц. В связи с этим требованием в уравнение радиоактивного распада вводится частица с исчезающе малой массой и без заряда — нейтрино V. [c.24]

Энергия электрона зависит не только от его расстояния от ядра, но и от момента количества движения, определяемого произведением птг. Орбитальный момент количества движения электрона также подчиняется законам квантования, т.е. ои принимает не любые, а только вполне определенные значения. Орбитальный момент количества движения электрона определяется квантовым числом /, которое называется орбитальным квантовым числом. Оно может принимать целочисленные значения от О до (п—1). Каждому из этих значений I соответствует определенный орбитальный момент количества движения электрона. В свою очередь, каждому орбитальному моменту количества движения соответствует определенная форма орбитали. [c.57]

Закон сохранения момента количества движения относительно оси вращения [c.499]

При движении жидкости через рабочее колесо скорости частиц жидкости непрерывно меняют свое направление и величину, а следовательно, на частицы жидкости со стороны лопастей действуют силы. По третьему закону Ньютона, частицы жидкости действуют на лопасти колеса с той же силой, но в обратном направлении. Найдем момент от воздействия потока воды при установившемся движении на лопасти рабочего колеса и соответствующую развиваемую при этом мощность. Для этого воспользуемся теоремой о изменении момента количества движения, согласно которой производная по времени момента количества движения системы материальных точек равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на эту систему. [c.86]

Таким образом, мы получили для механики сплошной среды в дифференциальной и интегральной формах законы сохранения массы (7,5), количества движения (7,4), момента количества движения (7,8) и энергии (7,11) и (7,16), причем последние два уравнения являются следствиями первых двух. [c.42]

Pi=Ia=mj-(a. Исключая угловую скорость ш, получим Л/=. Поскольку механический момент количества движения квантуется ( по закону Ра = I то для магнитного момента можно записать [c.121]

Определение результирующего момента сил взаимодействия лопастного колеса с потоком жидкости представляет собой задачу гидродинамики. Казалось бы, такую задачу можно ставить лишь после анализа явлений внутри области колеса. Однако на самом деле ее разрешение может быть получено с помощью закона моментов количества движения, причем состояния потока внутри колеса исключаются из рассмотрения и остаются лишь состояния на границах рассматриваемой области, т. е. до и после колеса. Это обстоятельство позволяет решить поставленную задачу в более общем виде, с меньшим числом ограничений, чем это имеет место при исследовании потока внутри области колеса, которое сопря (ено с необходимостью значительно большей схематизации действительного явления. [c.33]

Отсюда выражение для закона моментов количества движения относительно оси для объема т, ограниченного в сп 10шной среде поверхностью /, принимает вид. [c.36]

Переа я процедура ВХОДРК определяет термогазодинамические параметры потока при входе в колесо и потери в нем. Сначала находятся величины Фо = Со1и2, Фог Фв . а затем из закона сохранения момента количества движения — величина фщ. Остальные параметры потока при входе на лопатки колеса получаются решением системы уравнений [c.189]

Рассмотрим образование скачка давления при нагнетании, допуская, что в момент его начала весь газ в нагнетательном трубопроводе имеет нулевую скорость и что нагнетательный клапан открывается мгновенно и полностью. За время с момента начала нагнетания приходит в движение только элементарный слой газа с//, масса которого при плотности р и площади сечення трубопровода / равна р/с//. По закону о количестве движения и feeм [c.257]

Функция / 1 1 не зависит от азимутального угла ip, значок 7 указывает знак квантового числа т дпя т Ф О, двум возможным проекциям т соответствуют значки 7 = . В линейных молекулах симметрию многоэлектронных функций определяют квантовым числом Л = [М, где М проекция полного момента количества движения на ось г, для 2-состояний указывают дополнительно закон преобразования функции при отражении в плоскости симметрии, что отмечается соответственно 2 , 2 (см. гл. 1, 4). Для построения молекулярных термов явный вид функ-ции I несуществен, классификация полной волновой функции может быть выполнена путем задания угловой зависимости одноэлектронных функций [c.201]

К разрешению этой дилеммы можно подойти двумя путями. Во-первых, можно предположить, что законы сохранения, такие, как, например закон сохранения количества движения, недействительны для микротел (для ядра). Во-вторых, можно предположить, что распад в действительности включает третью, пока еще не названную частицу, способную уносить оставшуюся энергию. Эта последняя идея была выдвинута в 1927 г. Паули и в дальнейшем использована Ферми в его формулировке теории бета-распада. Эта новая частица была названа нейтрино, и, для того чтобы удовлетворить известные законы сохранения и объяснить еще не исследованную природу частицы, необходимо было приписать ей отсутствие заряда, очень малый магнитный момент, очень близкую к нулю массу покоя, спин, равный половине, и соответствие статистике Ферми — Дирака. Вероятность взаимодействия с веществом частицы без заряда, магнитного момента или массы покоя практически равна нулю. Действительно, было подсчитано, что если единственной реакцией нейтрино является процесс [c.403]

В пространстве между концами направляющих лопаток и входными кромками лопастей рабочего колёса (иногда его называют предколесное пространство) жидкость движется свободно, а траекторией частиц являются кривые а — Ь иа рис. 3-1. Важно установить, как при этом изменяется скорость. Выделим на этой траектории элементарную массу т на радиусе г. Используем известный закон механики о моменте количества движения для выделенной массы производная по времени от момента количества движения относительно некоторой оси равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на эту массу относительно той же оси. Этот закон представляется формулой [c.62]

Можно представить себе ламинарное движение жидкости в трубе круглого сечения как качение по системе вихревых торов (рис. 1.5). Предположим, что рейнольдсово число потока превзошло значение Rej. Если в произвольном сечении ф = ф1, 2= 2 произошло растяжение вихревой трубки, то по закону сохранения момента количества движения вихревое кольцо реагирует увеличением завихренности и связанной с ней осевой составляющей вектора скорости. Скоростное поле становится, во-первых, асимметричным dvjd(p О, во-вторых, условие dvjdz = О уже не [c.21]

Таким образом, согласно классической теории, при движении ио замкнутой орбите (а = onst) момент количества движения остается постоянным. Это заключение справедливо для любой замкнутой орбиты (закон Кеплера). Одиако, согласно классической электродинамике, возможны любые круговые орбиты. Бор показал, как с помощью квантовой теорип из бесконечного множества мыслимых орбит выбрать относительно небольшое число физически допустимых. [c.107]

Уравнение (81) решается так же, как и в теории Бора, поскольку, согласно закону Кеплера, момент количества движения не зависит от фазы движения следовательно, для полного оборота рц2п = кк, или [c.116]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология