Расчет в массиве

Этим требованиям отвечают аналитические зависимости, полученные нами для расчёта констант фазового равновесия (4.2),(4.3), молекулярных масс (4.6), энтальпий узких нефтяных фракций различных нефтепродуктов (4.7) - (4.13). [c.96]

Решение. При электролизе практически всегда протекают побочные процессы (взаимодействие образующихся веществ с электролитом и электродами, выделение водорода и т.д.), поэтому на электродах выделяется меньше веществ, чем должно получиться их по расчёту с использованием закона Фарадея. При практических расчетах количеств образующихся веществ вводится коэффициент выхода по току ( Vi ). = 100 % m,/ = m, 96500-100 %/ 3 M t, где m, - масса хрома, выделенного при электролизе опытным путем, г ж - масса хрома, рассчитанная по закону Фарадея,г 3 - сила тока, А Г - время, с М - эквивалентная масса хрома, равная 17,43 г/моль. <Г = т,.96500 100/JM =1,3 - 96500 -100/3 1-7,43 -40 = =6031 с, или 1 ч 40 мин 31 с. [c.81]

В соответствии с действующими нормативными документами для товарно-коммерческих расчётов приемо-сдаточные операции осуществляются в единицах массы. Следовательно, объёмные расходомеры осуществляют косвенный метод измерения массового расхода, что приводит к использованию дополнительного оборудования (необходимость в прямых участках, струевьшрямителях, блоках качества с плотномерами, вискозиметрами, насосами, промывочньпи оборудованием, датчиками давления, температуры и т. п.) и как следствие - возникновению дополнительных погрешностей измерения. [c.115]

Расчёты были проведены при изменении соотношения Н2/0М (водорода к органической массе) от О до 1, температуры Т от 500 до 2500°С, содержания воды в нефтешламе от 5 до 25%. Значение давления брали равным 1 атм (0,1 МПа). [c.96]

Среднее содержание аренов, характерное для нефтей СССР различных типов (в % масс, в расчёте на арены) бензольные - 67%, нафталиновые [c.53]

Поскольку фракционирование На гелях основано на различиях в размерах молекул, то этим методом можно с достаточной степенью точности определить молекулярную -массу белка. Для сефадекса G-75 экспериментальным путем получено уравнение для расчёта молекулярной массы [c.37]

Расшифровка масс-спектров многоатомных молекул значительно упрощается, если известно, что распределение изотопов между различными молекулярными формами является равновероятностным. В этом случае при расчёте изотопного состава элемента, содержащего два изотопа, независимо от их концентрации можно использовать только два ионных пика. В качестве примеров ниже приведены расчётные формулы для определения изотопного состава по масс-спектру N2 и по масс-спектру ССЦ (в ат. долях) [c.95]

В общем случае, при изотопном анализе многоатомных молекул расшифровке и обработке масс-спектра должен предшествовать теоретический анализ возможного масс-спектра выбранной молекулы с учётом всех возможных изотопов составляющей её молекулы с последующим выбором наиболее подходящих ионных пиков для проведения расчёта изотопного состава интересующего элемента. [c.95]

По результатам расчёта мощности, расходуемой на трение газа о коллектор, учёт этой составляющей в балансе мощности необходим только для достаточно лёгких газов с молекулярной массой /х 110-150. [c.161]

Разделение изотопов в разряде постоянного тока (эксперимент). История наблюдения эффекта. В упоминавшейся работе [1] в тлеющем разряде постоянного тока было обнаружено разделение изотопов водорода, а попытка зарегистрировать разделение изотопов ксенона оказалась неудачной. Причиной неудачи была скорее всего недостаточная чувствительность методики, применявшейся для диагностики изменения изотопного состава. Авторы определяли удельный вес по теплопроводности газа в пробах. Масс-спектрометрический метод анализа не применялся. Эффект разделения изотопов водорода был объяснён преобладанием в разряде молекулярных ионов дейтерия. Это качественное объяснение эффекта подтверждено расчётом в последующей подробной работе, посвящённой уже только изотопам водорода [16]. Вопрос о наличии в разрядах постоянного тока разделительного эффекта, непосредственно связанного с различием масс частиц, в течение длительного времени оставался невыясненным. [c.345]

Для сравнения с теорией в разряде постоянного тока используем измеренные величины коэффициента обогащения в криптоне (рис. 7.4.10). Эти результаты показаны на рис. 7.4.17 кружками. Сплошная кривая показывает результат расчёта по формуле (7.4.18), учитывающей действие масс-диффузионного механизма (ионного ветра) и процесса, связанного с различием степеней ионизации изотопов в столкновительной плазме. Пунктирная кривая учитывает только масс-диффузионный эффект. [c.355]

Формула (4.4) была полученг vm расчёта молекулярных масс алкано-вых углеводородов и даёт хорошую согласованность с экспериментальными данными для смесей богатых парафином [21,74]. Формула (2.5.) учитывает химический состав смеси и яЕ1ляется более точной [22,74]. [c.89]

Креймер М.Л., Илембитова Р.Н., Ахмадеева Е.А., Галиаскаров Ф.М. Расчёт молекулярных масс узких нефтяных фракций сернистой и высокосернистой нефтей.- В кн. Перегонка и ректификация сернистых нефтей и нефтепродуктов / Тр.БашНИИ НП, Уфа, вып.14, 1975, с. 160-169, [c.107]

Для упрощения дозировки, а также с учётом того, что хлорирование катализатора в определённой степени способствует подавлению гидрогенолиза, осернение проводят смесью хлор- и сероорганики. Серу подают из расчёта 0,1% от массы катализатора, при этом количество подаваемого хлора составляет 0,05-0,1% мае. Приготовленную смесь подают последовательно в каждый реактор, начиная с первой ступени. При имеющихся условиях возможно одновременное осернение всех реакторов. Общее время, затраченное на операцию, составляет 3-4 часа. [c.68]

Расчёт на ЭВМ многоступенчатой фенольной очистки масляной фракции проводился в трёх режимах 1 - с постоянной кратностью растворителя, 2 - с фиксированным отбором рафината и 3 - с фиксированным качеством рафината. В качестве базовой технологии для сравнения принята схема, в которой ри-сайкл в отгонной части экстрактора создаётся экстрактом (е). Масса рециркулятов фиксирована и составляет 20 % от сырья. [c.146]

Расчеты по химическим уравнениям (стехиометрические расчёты) основаньг на законе сохранения массы веществ. Каждая формула в уравнении выражает [c.7]

Регион Содерзкшис ссры. % масс. Распределение серы в расчёте на общее ее содержание, % масс [c.75]

Можно использовать для расчёта и полные масс-спектры, применяя при этом поевдообралиние матрицы спектров компонент Н [c.139]

Использование для расчётов уравнения (13) позволяет получать решение, оптимальное в смысле метода наименьших квадратов, и учитывать тем самым различного рода шумы и экспериментальные ошибки, присутствунцие в реальных масс-спектрах. Кроме того, в этом случае при работе о пртшм вводом образца нет необходимости проводить калибровку Хфибора, как это рекомендовано Барнардом, так как спектры внутренне нормированы к единице согласно (6), а разницей в эфр зктивных сечениях ионизации молекул, компонент можно пренебречь или рассчитать эти сечения в случав прецизионных расчётов по [I] [c.139]

После получения масс-спектра анализируемого веш,ества для приборов типа МИ (см. выше) и практически всех анализируемых веш,еств, кроме водорода, расчёт концентрации интересуюш,их изотопов можно проводить без использования каких-либо предварительно определённых градуировочных характеристик прибора. Однако это не означает, что расшифровка полученных спектров не представляет никаких проблем. [c.94]

Исторически первой публикацией, посвящённой расчётам каскадов для разделения многокомпонентной смеси изотопов является работа [21]. В 1970-80 гг. теория расчёта каскадов активно развивалась в ВНИПИЭТ, МИФИ, РНЦ Курчатовский институт , ПО ЭХЗ . При разделении полиизотопных смесей в каскадах для получения стабильных изотопов, как было показано в ряде теоретических работ ВНИПИЭТ и МИФИ, понятия идеальной формы каскада не существует, могут быть только различные оптимальные формы при обогащении конкретного изотопа. Другой проблемой, связанной с разделением стабильных изотопов, является то, что для всех изотопов смеси с промежуточной молекулярной массой принципиально необходимо проведение не менее двух циклов обогащения. И, наконец, сравнительно небольшие количества изотопной продукции, которую необходимо получать в большинстве случаев, требуют небольших по объёму, но с достаточным количеством ступеней разделительных установок [19]. [c.165]

Смесь двух и более изотопов, хаотично распределённых в решётке твёрдого тела, означает наличие дефектов в кристаллической решётке, поскольку изотопы отличаются по массе и по молярному объёму. Как известно, между дефектами имеются дальнодействующие силы притяжения [74]. При достаточно низких температурах эта сила приводит к такому замечательному эффекту, как разделение смеси на изотонически обогащённые фазы, например, в случае бинарной смеси, одна фаза будет обогащена лёгким, а другая тяжёлым изотопом. Этот эффект был предсказан И. Пригожиным с коллегами [75] из анализа основного состояния изотопических смесей в рамках теории возмущений. Расчёт показал, что нулевая энергия изотопической смеси больше, чем сумма нулевых энергий чистых изотопов даже в рамках гармонического приближения. Причём Ех для упорядоченной смеси изотопов (типа, например, АВАВ...) оказывается наибольшей — больше, чем для хаотичной смеси. Согласно требованию теоремы Нернста энтропия изотопической смеси [c.70]

Оптические измерения, дающие информацию о некоторых оптических модах колебаний кристалла, были выполнены для высококачественных монокристаллов алмаза во всей области изотопических составов от чистого С до чистого С [89-93], для изотопически обогащённых кристаллов германия [64,94,95]. Частоты колебаний решёток в изотопических смесях (а большинство элементарных кристаллов как раз являются таковыми) хорошо описываются в приближении виртуального кристалла формулой и ОС где в качестве массы фигурирует средняя изотопическая масса смеси. Точные измерения, однако, обнаруживают дополнительный сдвиг частот и уширение фо-нонных линий, которые, как показывает более реалистичная модель — приближение когерентного потенциала, являются прямым следствием рассеяния фононов на флуктуациях массы в смесях. Такой эффект был обнаружен в алмазе [90], Се [64,94-96], о -8п [97] и кремнии [98]. Теоретический анализ эффекта, основанный на расчётах из первых принципов, имеется в работе [99]. На рис. 12.1.5 [c.73]

Квантовые кристаллы. При исследовании изотопических эффектов в теплопроводности твёрдых тел на первом этапе наибольшее внимание было уделено гелию, поскольку его изотопы имеют большую разность в массах и могут быть относительно легко получены в химически очень чистом виде. Кроме того, изменяя давление, можно в широких пределах менять молярный объём гелия и, соответственно, изменять квантовые вклады в равновесные свойства. В экспериментальных работах [151-157] было продемонстрировано, что изотопические примеси сильно подавляют теплопроводность твёрдого гелия. Особенно впечатляющие данные получили Д. Лоусон и Г. Фейер-банк [156], которые сумели получить очень чистые (изотонически и химически) и совершенные монокристаллы Не. Добавление очень небольшого количества Не — десять миллионных частей — привело к значительному, примерно двукратному, уменьшению теплопроводности в максимуме. Анализ уже первых экспериментов на гелии показал, что скорость рассеяния фононов на флуктуациях массы, расчитанная по формуле (12.1.17), является недостаточно сильной, чтобы описать наблюдаемое подавление теплопроводности изотопическими примесями. Дж. Каллауэй [158] предложил, что добавочное сопротивление обусловлено рассеянием фононов на поле деформаций решётки около изотопической примеси. В рамках простой модели П. Клеменс и А. Ма-радудин [159] нашли, что масштаб этого эффекта может быть действительно достаточно большим. Более детальные расчёты [160-163] подтвердили это и показали, что в определённых условиях рассеяние на поле деформаций в гелии может быть в несколько раз сильнее, чем рассеяние на флуктуациях массы. [c.81]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология