Релаксация поляризации

С ростом темп-ры максимумы частотной зависимости е" для ДГ- и ДС-потерь сближаются и далее сливаются в один (рнс. 2). При томп-ре на 50—100° С выше темн-ры стеклования наблюдается единый процесс релаксации поляризации, т. е. одна область максимума е" и перегиба е. [c.374]

Значения То, полученные таким способом, для дипольно-групповых потерь обычно находятся в пределах 10 —10 с, т. е. имеют разумный смысл времени тепловых колебаний атомов. При этом Аи = 42—50 кДж/моль. Для дипольно-сегментальных потерь обычно получают значения то = 10 °—10 с, что не имеет физического смысла. Поэтому энергию активации, рассчитанную из наклона таких прямых и имеющую значения от 167 до 585 кДж/моль, называют кажущейся энергией активации. Однако такие значения получаются вследствие экстраполяции прямых, полученных Б очень узком диапазоне температур. В действительности при более высоких температурах вместо двух раздельных процессов— дипольно-сегментальных и дипольно-групповых потерь наблюдается ед] ный процесс релаксации поляризации. При этом кривые 1 и 2 сливаются в одну (рис. 9.6) и при экстраполяции получаются значения То 10 с. Следовательно в более широком диапазоне температур значения АС дт оказываются зависящими от температуры, уменьшаясь с ее повышением. [c.250]

Как и в предыдущем примере, в ПБМА единственная, находящаяся в боковой цепи, полярная группа СОО в своем движении коррелирована с основной цепью. В разбавленном растворе ПБМА наблюдается одна область дипольной релаксации, и, как указывалось выше, можно считать, что времена релаксации поляризации сегментов цепи в растворе определяются только внутримолекулярными барьерами 10]. В блоке ПБМА проявляет либо две сосуществующие при определенных условиях формы, либо одну форму подвижности и поляризации (т. е. а, р или сер) 1[9]. При температу- [c.158]

I) Об измерении времени релаксации поляризации в ударной волне. -Журн.эксперимент.теоретич.физ., 1968, т.54, с.396-400 2) Поляризация l i в ударных волнах. - Журн. эксперимент, теоретич. физ. Письма, 1968, т.7, с.165-168. [c.161]

Уравнение (III. 1) описывает простейшую зависимость х от I при релаксации системы. Процессы релаксации, подчиняющиеся уравнению (III. 1), встречаются часто. В качестве примера приведем релаксацию поляризации жидкого ацетона при 20° С. [c.34]

Допустим, что внешнее электрическое поле отсутствует. Тогда средний электрический момент макроскопического образца жидкого ацетона равен нулю, М = О (подробнее см. [1] гл. 2). Примем теперь, что на жидкий ацетон действует внешнее электрическое поле. Под влиянием внешнего поля ацетон поляризуется. В нем возникает макроскопический электрический момент М. Если внешнее поле убрать, поляризация ацетона исчезает, т.е. макроскопический момент М обратится в нуль. Иначе говоря, произойдет релаксация поляризации к равновесному состоянию, соответствующему исходному внешнему условию й о = 0. Предположим, что внешнее поле исчезло мгновенно. Релаксация поляризации в ацетоне, как показывает опыт, следует уравнению (111.1), т. е. [c.34]

Смысл обозначений здесь тот же, что и в уравнении (II 1.1).] тд — время релаксации поляризации. Оно характеризует относительную скорость процесса исчезновения поляризации. [c.35]

Уравнение Дебая сохраняет силу и в некоторых более сложных случаях, которые будут рассмотрены позже. Здесь пока ограничимся следующим. Уравнение Дебая пригодно, когда процессы, протекающие в изотропной системе при релаксации поляризации, таковы, что поляризация изменяется с временем по экспоненте изменение поляризации может быть описано с помощью одного времени релаксации х у. [c.216]

Уравнение Дебая представляет собой следствие эмпирического соотношения ( 1.222). Но вопрос о том, в каких случаях применимо ( 1.222), при таком подходе, остается открытым. Время релаксации Хху здесь фигурирует как некоторая эмпирическая постоянная. Чтобы выяснить физический смысл х у, нужно знать механизм процесса релаксации поляризации и зависимость х у от величин, характеризующих упомянутый механизм, [c.217]

В полимерах стереоблочного строения наблюдаются две частично перекрывающиеся по температуре области ДГ-потерь, соответствующие релаксации поляризации полярных групп в син-дио- и изотактических последовательностях (рис. 1.11) [113, 114]. [c.40]

При наличии распределения времен релаксации поляризация Р складывается из Р] (т) [c.171]

Время релаксации гетерозаряда, измеренное по спаду соответствующей компоненты термоэлектрета, меньше времени релаксации поляризации Тп в (е + Ае)/е раз. (Учитывая, что е=2- 10 и Ае = 0+-5, получаем, что измеряемое время релаксации в 1—1,5 раза меньше времени релаксации поляризации, т. е. отличается ненамного.) [c.94]

Член 2т]Ро/ . обусловленный изменением геометрических размеров образца, не вносит вклада в пьезоэффект в керамических электретах, где модули упругости весьма высоки. Однако в полимерных электретах модули не так высоки, и пьезоэффект определяется [6, 7] именно членом 2r)Po/S- В работе [10] показано, что для электретов из таких полимеров, как полиамид-12 и ПК, опытное значение d-ц хорошо соответствует расчетным по (167). По порядку величины соответствует расчетному значению пьезомодуль в ПВХ. Пьезоэффект сохраняется до тех пор, пока сохраняется остаточная поляризация, поэтому время жизни — время релаксации пьезоэффекта — соответствует времени релаксации поляризации. [c.116]

Жидкости, как известно, характеризуются тремя основными временами релаксации поляризации (см. гл. I и IV) временами деформации электронных оболочек %е 10" сек, внутримолекулярных колебаний п 10" сек и ориентационных колебаний молекул среды То 10 сек. Ориентационные колебания молекул среды — это или колебательно-вращательные движения диполей (либрационные колебания), или, при наличии ближнего порядка, колебания элементов структуры. Изменение двух последних видов поляризации со временем характеризуется целым набором частот. Поэтому удельную поляризацию удобно представить набором синусоидальных поляризационных волн [c.67]

Рис. 1. Зависимости диэлектрической проницаемости е и коэффициента диэлектрических потерь е" от циклической частоты со ири Т = onst (а) и от температуры при со= onst (б) для диэлектрика с тремя независимыми областями релаксации поляризации (схема).

Если в отдельных звеньях макромолекул содержатся полярные группы различного вида, способные ориентироваться в электрич. поле независимо одна от другой, и времена релаксации поляризации этих групп различны, то наблюдаются два (или более) максимума е" для ДГ-потерь. Это установлено для поли-р-хлорэтил-метакри.тата, смешанных эфиров цианэтилцеллюлозы, смешанных полиэфиров дифенилолметана и двух кислот — терефталевой и себациновой, сополимеров статистич. строения, содержащих полярные сомономеры двух видов. [c.371]

Кроме искажений, возникающих при движении иона, у облака, окружающего ион, имеется некоторое запаздывание электрической поляризации. Как разъяснялось в разд. 5,4.1, компонента диэ.ттсктрического отк.лика, обусловленная продольными диполями, релаксирует медленно. Это увеличивает запаздывание и возникающее трение [121]. Па практике, как указал Р. Мейер, если отдельные диполи переворачиваются очень медленно, основным каналом релаксации поляризации облака будет пространственная диффузия вокруг иона. Грубая оценка, основанная на этом соображении, дает увеличение трения [c.247]

Времена релаксации и энергия активации низкотемпературного процесса совпадают с теми, которые соответствуют слабоконцентрированным растворам полимеров в плохом растворителе. Так, в растворе ПММА в изопропилбензоле при температуре выше температуры расслаивания энергия активации составляет35 кДж/моль, как и для низкотемпературной области поляризации в расслоившейся системе. Поэтому дипольные процессы ниже 6-точки, но выше температуры расслаивания можно отождествить с релаксацией поляризации в малоконцентрированной фазе расслоившейся системы, считая, что они соответствуют тождественным структурным образованиям в растворе. [c.161]

Конкуренция ориентирующего влияния поля и дезупорядочивающего действия теплового движения определяет зависимость ориентационной поляризации от времени. Если принять барьерную модель установления поляризации, то нарастание электрического момента единицы объема диэлектрика во времени (t) после внесения его в поле (или спад электрического момента после внезапного выключения внещнего электрического поля) описывается экспоненциальной функцией времени [93]. Последняя определяет частотные зависимости диэлектрической проницаемости е и фактора потерь е" в форме, соответствующей формулам Дебая. Эта формула удовлетворительно описывает релаксацию дипольной поляризации разбавленных растворов полимеров при не слищком низкой температуре. Для блочных полимеров и концентрированных растворов следует учитывать существование спектра времен релаксации поляризации. [c.35]

Из выражения (22) следует, что изменение времени релаксации есть следствие изменения скоростей обмена протонов и поляризации водородных связей в поле нона и внешнем поле. Таким образом, рассматриваемая релаксация в растворе электролита представляет собой не дипольную релаксацию, как это обычно считают, а релаксацию поляризации водородных связей. Выражение (22) показывает, что Тн может быть найдено из данных магнитного резонанса, измерения то в чистом растворнт( ле и нри учете влияиия иоиа на водородные связи б/ ц . Однако кроме релаксации, обусловленной водородными связями, в растворах электролитов имеет место релаксация ионного ансамбля [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология