Момент макроскопический

Вектор ядерного магнитного момента частиц должен быть коллинеарен вектору момента количества движения (механического момента), и величины этих векторов должны быть связаны между собой. Можно, например, вычислить магнитный момент макроскопической модели ядра — вращающейся сферической оболочки массы М, заряд которой е равномерно распределен по поверхности сферы. Магнитный момент такого тела ц равен [c.11]

Существенной особенностью дисперсионных взаимодействий является их, так сказать, арифметическая аддитивность (по крайней мере приближенная) для двух объемов конденсированной фазы, разделенных зазором, имеет место суммирование притяжения отдельных молекул (хотя значение величины а может отличаться от ее значения в вакууме из-за взаимного влияния молекул в конденсированной фазе). Роль дисперсионной составляющей особенно велика при взаимодействии молекул конденсированных фаз на больших (по сравнению с молекулярными размерами) расстояниях. Суммарный дипольный момент макроскопических фаз в большинстве случаев равен нулю составляющие их постоянные диполи ориентируются в пространстве таким об-)азом, что их электрические поля взаимно нейтрализуют друг друга. Напротив, жаждая молекула данной фазы будет поляризоваться под влиянием флуктуирующих диполей другой фазы и взаимодействовать с ними. Поэтому па больших расстояниях взаимодействие молекул конденсированных фаз и тем самым образуемых ими частиц практически полностью обусловлено дисперсионным взаимодействием этот случай особенно существен при взаимодействии частиц дисперсной фазы через тонкие прослойки дисперсионной среды, что подробно рассматривается в гл. IX. [c.26]

Релаксация играет важную роль при наблюдении резонансных явлений, описанных в разд. 2. Мы уже объясняли ранее, что в отличие от компонент цг индивидуальных ядерных моментов макроскопическая намагниченность не поворачивается на 180° в отрицательном направлении оси г при наложении полей В с малыми амплитудами, а только отклоняется от оси 2 па малый угол а. Следовательно, даже в момент резонанса намагниченность по оси 2 сохраняется, поскольку система стремится сохранить нормальное больцмановское распределение путем релаксации (уравнение I. 11). Часть поглощенной энергии радиочастотного поля переносится поэтому в конце концов на окружение. Величина новой равновесной намагниченности Мг безусловно является функцией времени продольной релаксации [c.235]

В рамках термодинамики, если мы не интересуемся детальным механизмом процесса, а ограничиваемся рассмотрением начального и конечного состояний системы, можно сказать, что описанное выше устройство принадлежит к классу энтропийных машин . Существует два типа энтропийных машин. Машины первого типа способны создавать механический момент макроскопических компонентов устройства за счет кинетической энергии молекул. Описанное выше устройство относится именно к этому типу. Машины второго типа используют особые части конструкции, способные отбирать горячие частицы , кинетическая энергия которых достаточна для преодоления активационного барьера, стоящего на пути химического превращения. Механизм второго типа можно иллюстрировать примером электролизера и концентрационного гальванического элемента [1]. Таким образом, можно сказать, что оба типа энтропийных машин не используют непосредственно энтропийную часть свободной энергии системы, а превращают ее предварительно в энтальпийную. [c.84]

Допустим, что внешнее электрическое поле отсутствует. Тогда средний электрический момент макроскопического образца жидкого ацетона равен нулю, М = О (подробнее см. [1] гл. 2). Примем теперь, что на жидкий ацетон действует внешнее электрическое поле. Под влиянием внешнего поля ацетон поляризуется. В нем возникает макроскопический электрический момент М. Если внешнее поле убрать, поляризация ацетона исчезает, т.е. макроскопический момент М обратится в нуль. Иначе говоря, произойдет релаксация поляризации к равновесному состоянию, соответствующему исходному внешнему условию й о = 0. Предположим, что внешнее поле исчезло мгновенно. Релаксация поляризации в ацетоне, как показывает опыт, следует уравнению (111.1), т. е. [c.34]

Из опыта известно, что для вещества, находящегося в ферромагнитном состоянии, характерно наличие спонтанного намагничивания . Это означает, что макроскопический кристалл ферромагнетика разбивается на ряд областей (доменов), каждая из которых обладает магнитным моментом при отсутствии внешнего магнитного поля. Однако магнитные моменты этих областей в обычных условиях (без внешнего поля) ориентированы беспорядочно, поэтому общий магнитный момент макроскопического ферромагнитного кристалла равен нулю. При наложении внешнего магнитного поля, [c.152]

С этой точки зрения, величина I — возраст элемента жидкости или, иными словами, время, отсчитываемое от момента доставки элемента жидкости к поверхности. В связи с этим уравнение (1.1), описывающее нестационарное состояние, может быть с успехом применено к стационарным в макроскопическом масштабе процессам. [c.22]

Установим сначала, что представляют собой те величины, которые будут однозначно определять систему в каждый данный момент времени. Подобные исследования направлены на отыскание таких соотношений между этими величинами, знание которых в данный момент позволяло бы полностью предсказать свойства и состояние системы при дальнейшем развитии процесса. Так, например, в случае разложения иодистого водорода на молекулярный водород и иод (одна из хорошо изученных простых реакций) можно, зная начальные концентрации каждого из веществ, описать поведение системы в последующие моменты времени. Подобного рода изучение определяется как феноменологическое . При этом поведение и свойства системы описываются с помощью макроскопически наблюдаемых количественных величин, таких, как давление, температура, состав, объем и время. Этого оказывается достаточно для эмпирического описания реагирующих систем. Такого рода исследования обязательно должны предшествовать более углубленному изучению, Результаты исследований должны быть выражены с помощью общих [c.14]

В этом выражении N относится к заселенности состояния п, а N — к суммарной заселенности всех существующих состояний. У нас есть волновая функция для каждого состояния, и. мы используем термин уровень для обозначения всех состояний, имеющих одну и ту же энергию. Сумма магнитных моментов, взвешенная по заселенности всех индивидуальных состояний, носит название .макроскопический магнитный момент М . Для моля вещества М определяется уравнением (11.14) [c.135]

Как X, так и М — макроскопические величины. При описании магнитных свойств комплексов переходных металлов обычно используют микроскопический параметр, называемый эффективным магнитным моментом Измеряется он в магнетонах Бора и определяется следующим образом [c.137]

Квазихрупкий излом включает в себя характерные признаки вязкого и хрупкого разрушения и образуется возникновением макроскопической деформации, не превышающей 10-15%. Предельная деформация (относительное сужение кромок разрыва) вязкого разрушения составляет более 10-15%. Основной причиной вязкого разрушения является явление потери устойчивости (образование шейки) общей (макроскопической) или локальной пластической деформации (рис. 2.1). Как будет показано ниже, предельная равномерная деформация (до момента образования шейки) составляет около (0,6-1,0)п, где п - коэффициент деформационного упрочнения металла. Для многих сталей п = 0,1-0,4. Следовательно, вязкое разрушение трубопроводов и сосудов должно сопровождаться заметным утонением стенок (более 15%) вдали от разрыва при соот- [c.66]

В системе наступает химическое равновесие. Начиная с этого момента число образовавшихся и распавшихся молекул Н1 будет одинаковым в системе наступит подвижное (динамическое) равновесие. Макроскопические изменения прекращаются, микроскопические сохраняются. В соответствии с (111.2) и (111.3) [c.104]

Когда в смеси содержится менее 40% А, то наблюдают сначала затвердевание непрерывной фазы В (образуется очень хрупкий остов кокса), т. е. пластометр продолжает вращаться, а крутящий момент приобретает большее значение, лишь когда фаза А затвердевает. Когда в смеси содержится 40% компонента А или больше, то затвердевание В происходит незаметно. Смесь сохраняет в макроскопическом масштабе определенную пластичность, а фаза А играет в некотором определенном роде роль пластификатора, который вводят в синтетические смолы для уменьшения их жесткости. [c.116]

Изучение квантовой динамики элементарных атомных и молекулярных столкновений дает возможность, используя аппарат статистической механики [119], получить выражение для макроскопически наблюдаемых свойств, а также, исходя из экспериментальных данных о рассеянии, восстановить потенциалы, приводящие к наблюдаемому рассеянию. Как уже было отмечено выше, в химической реакции должны выполняться динамические законы сохранения, а также принцип микроскопической обратимости (если взаимодействие не изменяется со временем). Все эти требования непосредственно удовлетворяются при использовании 8-матрицы рассеяния. Сохранение материи выражается унитарностью 8-матрицы по отношению к входным и выходным каналам. Сохранение полной энергии и углового момента выполняется, если взять 8-матрицу диагональной по этим величинам. Сохранение полного импульса учитывается переходом к системе центра масс. [c.19]

Таким образом, по кривой расход—напор далеко не всегда можно уловить точку начала псевдоожижения и определить Икр-В этих случаях судить о переходе слоя в состояние псевдожидкости удобно по некоторым косвенным признакам. Так, положенное на верхний уровень стационарного зернистого слоя тяжелое макроскопическое тело остается неподвижным, а при переходе слоя в псевдоожиженное состояние проваливается [17]. Резко падает в этот момент и сила, необходимая для проворачивания мешалки в слое [18]. Обращается в нуль угол естественного откоса (1.4) [19]. Возникновение при псевдоожижении интенсивного перемешивания твердой фазы сопровождается резким усилением теплоотдачи от поверхностей нагретых тел, погруженных в слой, которое может быть зарегистрировано соответствующими датчиками [20]. [c.29]

Векторная сумма всех индуцированных и постоянных дипольных моментов дает макроскопический электрический момент среды. Последний связан с поляризацией жидкого диэлектрика соотношением [c.116]

Процесс образования новых поверхностей в новом теле под нагрузкой связывают с явлением разрушения. Если тело изолировано от внешней среды, разрушение происходит без потери массы. В противном случае разрушение сопровождается с той или иной степенью потери массы в зависимости от активности внешней среды. В некоторых случаях для возникновения разрушения необязательно приложение внешней нагрузки, например, при коррозионном воздействии, хотя в ряде случаев существенно ускоряет его. Разрушение рассматривается не как элементарный акт, а как процесс постепенного образования новых поверхностей в микро- и макромасштабах. В связи с этим механизм разрушения изучают в двух аспектах физика разрушения, базирующаяся на атомных, дислокационных и других моделях и механика разрушения, в основу которой положены модели и реальные конструкции с макроскопическими дефектами (трещинами). В процессе нагружения твердого тела совершается работа и в материале возникают силы сопротивления деформированию, оцениваемые компонентами тензора напряжений и деформаций. В определенный момент времени какой-либо механический фактор Q (движущая сила разрушения) достигает некоторого критического значения К (рис.2.7), после чего конструкция переходит в новое состояние (текучесть, разрушение, изменение первоначаль- [c.75]

В принципе задачу ВЭВ экструдата можно решить, используя макроскопические уравнения сохранения массы и сохранения момента движения в объеме, ограниченном плоскостью выхода капилляра и плоскостью, расположенной ниже по потоку в сечении с прямоугольным профилем скоростей [28]. Этот метод был успешно применен для решения проблемы разбухания струи ньютоновских жидкостей (см. Задачу 13.4). Результаты, полученные при помощи таких уравнений для полимеров, не согласуются с экспериментальными данными. [c.473]

Индуцированная поляризация проявляется и для веществ с постоянным дипольным моментом. Для последних надо, однако, принять во внимание, что макроскопическая поляризация постоянных диполей зависит от температуры, так как из-за теплового движения диполи отклоняются от направления, заданного электрическим полем. Для среднего момента постоянных диполей справедливо следующее выражение [c.100]

В названной модели рассматривается вектор макроскопического магнитного момента (намагниченности), представляющего векторную сумму отдельных ядерных моментов [c.12]

Если состояние жидкости не соответствует непосредственной окрестаости жидкость - пар, то плотаость вероятаости возникновения флуктуации подчиняется нормальному распределению. Это утверждение - следствие принципа Больцмана (см., нащ)имер, /55/). Распределение модуля электрического момента макроскопической области У [c.124]

Увеличение температуры сопровождается учетвереннем числа свободных радикалов в момент макроскопического разрушения. Во-первых, как уже отмечено, прочность связи в таком случае убывает и таким образом облегчается разрыв цепей при данном молекулярном напряжении. Во-вторых, уменьшение межмолекулярного притяжения и увеличение подвижности молекул вызывает более быструю релаксацию молекулярных напряжений. По той же причине, в-третьих, плотность накопленной энергии упругой деформации при данной величине деформации убывает, что в свою очередь будет влиять на стабильность и распространение трещин. В-четвертых, возросшая реакционная способность свободных радикалов может увеличить несоответствия между концентрациями образованных свободных радикалов и обнаруженных радикалов в момент ослабления материала. [c.205]

В отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты частиц парамагнитного вещества ориентированы хаотически, и результирующий магнитный момент макроскопического тела равен нулю. Если же поместить парамагнитное вещество в постоянное магнитное поле, то элементарные магнитные диполи частиц будут ориентироваться под определенным углом к направлению поля. Каждой такой орпентации магнитного диполя соответствует свое значение энергии взаимодействия этого диполя с полем, равное [c.13]

Рассматривая жидкий кристалл таких молекул, легко понять, что без влияния на него внешних воздействий дипольный момент макроскопически малого, но, разумеется, содержащего большое число молекул объема жидкого кристалла, равен нулю. Это связано с тем, что направление директора в жидком кристалле задается ориентацией длинных осей молекул, количество же молекул, дипольный момент которых направлен по директору в ту и другую сторону — для грушеобразных молекул, или для банановидных молекул — поперек направления директора в ту и другую сторону, одинаково. В результате дипольный момент любого макроскопического объема жидкого кристалла равен нулю, так как он равен сумме дипольных моментов отдельных молекул. [c.34]

Прямой однородный цилиндр из бериллия, содержащий некоторое количество был выставлен в оставленной без присмотра части лаборатории. Цилиндр стоял в вертикальном положении на одной из своих плоских поверхностей. В таком состоянии он был подкритичен. Радиус цилиндра 20 см, а высота — 40 см. Макроскопическое сечение содержащегося в нем равно = 1,01297 Однажды новый сотрудник лаборатории, который работал вблизи, решил минуточку отдохнуть и сел на цилиндр. Сложившаяся в этот момент ситуация (в первом приближении) показана на рисупке. Что произойдет в результате этого эксперимента Для решения этой задачи использовать следующие данные [c.400]

Заметим, что уравнение Паули содержит описание на промежуточном уровне - между микро- и макроскопическим. Оно не инвариантно относительно обращения времени, и его решение стремится к некоему фиксированному равновесному распределению. Это уравнение есть уравнение для вероятности распределения по различным состояниям. Эволюция системы описывается им как стохастический процесс. Это уравнение есть просто уравнение Чепмена—Колмогорова, а, следовательно, процесс считается марковским, т.е. уравнение -Яаули определяет вероятности в момент времени > О, если они известны в момент времени г = О [346, 347, 349, 354, 375, 380, 381, 416, 434, 435, 455, 456]. [c.41]

Под влиянием каждого отдельного столкновения происходит очень малое отклонение частицы от ее макроскопической траектории. Эти столкновения весьма многочисленны и чрюзвычайно нерегулярны как по силе, так и по направлению. При этом предсказать положение или скорость броуновской частицы в любой момент времени невозможно, но можно предсказать средний результат большого числа экспериментов, выполненных в одинаковых условиях. Уравнение (2.52) есть уравнение класса стохастических уравнений движения. [c.49]

Сумма по состояниям Q является безразмерной величиной. Значение Q зависит от молекулярного веса вещества, объема, температуры и характера движения молекул (момента инерции молекул, частоты собственных колебаний атомов в молекуле и др.). В случае неидеальных систем Q зависит также от межмолекулярных расстояний и межмолекулярных сил. Сумма но состояниям играет большую роль в статистической термодинамике, так как она связывает между собой микроскопические свойства отдельных молекул, т. е. дискретные уровни энергий, моменты инерции, дипольные моменты и т. п. с макроскопическими свойствами вещества, т. е. с внутренней энер1ией, энтропией, теплоемкостями и т. п. [c.156]

При смещении зарядов диэлектрика (или повороте полярных молекул) в электрическом поле каждый элемент объема ди электрика, в пределах которого произошло смещение, приобре тает дииольный момент, направленный вдоль внешнего поля Размеры этих областей — диполей зависят от расстояний, на ко торые с.местились заряды. Они могут быть различными от моле кулярных раз.меров (что встречается чаще) до макроскопических [c.130]

Допустим, что в жидкой фазе некоторые из молекул или же все молекулы полярны, Дипольные момшты полярных молекул могут быть неодинаковы. Если жидкость изотропна, то средний электрический момент любой макроскопической области, имеющей объем К, должен быть равен нулю (= О). В ходе теплового движения молекул в объеме У могут возникать анизотропные флуктуации, в результате чего электрический момент Л7 макроскопической области будет отличаться от нуля. [c.124]

Поэтому с ростом М вероятность его возникновения быст о падает. Средний квадрат флуктуации электрического момента определяется уравнением, вывод которого имеется в монографии Г.Фрелиха /46/ [c.125]

O-i в присутствии 12 мм рт.ст. НВг и кривая разогрева ЬТ в этой реакции. В период накопления гидроперекиси (первая макроскопическая стадия) наблюдается отчетливый разогрев смеси. В соответствии с соотношением (XI.5) максимум разогрева достигается в период достижения максимальной скорости реакции, т. е. соответствует по времени точке перегиба на кинетической кривой. В точке максимума S max = 0,50°. Скорость ОКИС-ления в этот момент равна 0,13 мм рт. ст.1сек. [c.398]

Происходят по механизму вязкого или хрупкого разрушения. Заметим, что в кислых средах, вызывающих общую коррозию, часто отмечается заметное снижение относительного сужения, хотя равномерное удлинение может быть таким же, как и при испытаниях на воздухе. Важно подчеркнуть, что только лишь в условиях общей коррозии может реализоваться вязкое разрушение бездефектного металла оборудования при нормальных режимах эксплуатации. Это можно объяснить тем, что несмотря на постоянство действующей на объект нагрузки, из-за уменьшения рабочего сечения при коррозии напряжения и деформации возрастают, и в определенный момент времени возможно наступление текучести металла, а затем потеря устойчивости пластических деформаций (шейкообразова-ние) по аналогичному механизму при растяжении образца монотонно возрастающей нагрузкой (рис. 2.7). В условиях локализованной (язвенной, точечной) коррозии коррозионные поражения инициируются в областях с выраженной механохимической неоднородностью свойств. При этом окончательное разрушение происходит в результате сдвига или отрыва (рис. 2.6). Часто имеет место сквозное коррозионное поражение в виде язв без участков долома. Коррозионное растрескивание возможно даже при отсутствии макроскопических дефектов или концентраторов напряжений, например, в средах, содержащих влажный сероводород. Разрушение при коррозионном растрескивании, как правило, хрупкое. В сварных соединениях в большинстве случаев коррозионное растрескивание инициируется в местах перехода от металла шва к основному металлу (рис. 2.6,г). Особенностью разрушений при кор-розионно-механическом воздействии является наличие на из гомах продуктов коррозии, большого количества коррозионных поражений, ветвление трещин и др. [c.71]

Внешняя целостность жидкого тела является до некоторой степени кажущейся, На самом деле оно пронизано множеством поверхностей разрыва, которые при отсутствии растягивающих внешних усилий не успевают развиться, однако спонтанно исчезают в одних местах, одновременно возникая в друтих и образуя в теле, в каждый данный момент времени совокупность микрополостей (кавитаций) в виде трещин, дырок и т.п. Возникновение и исчезновение этих микрополостей является результатом флуктуаций плотности, связанных с тепловым движением. Подобные флуктуации несколько искажают однородность тела в малых объемах, не нарушая ео существенным образом. В макроскопически однородном теле до некоторых граничных внешних условий yп e твyют лишь гомофазные флуктуации. При этом не исключается существование гетерофазных флуктуаций, приводящих при незначительном изменении внешних условий к образованию зародышей новой фазы, например возникновению в жидкости твердой фазы при пониженных температурах, либо паровых пузырьков — при повышенных (естественно, при соответствующих других внешних условиях). Причем значения этих температур находятся вблизи температур застывания (помутнения), либо кипения жидкости. [c.87]

При взаимодействии макроскопических тел в конденсированной среде аддитивное приближение оказывается менее удовлетворительным, чем при взаимодействии в вакууме. Флуктуация заряда в объеме одного из тел индуцирует дипольные моменты не только у молекул другого тела, но и у молекул находящейся в зазоре жидкости. В свою очередь,индуцированные диполи второго тела взаимодействуют не только с первичными диполями первого тела, но и с индуцированными диполями жидкой среды, находящейся между ними [186]. В результате возникает необходимость учета влияния среды на межчастичное взаимодействие в дисперсных системах, в частности, на распространение ловдоновского поля между элементами макроскопических тел и учет конечности величины притяжения частиц средой [187]. Наличие жидкой среды уменьшает силы взаимодействия между частицами, которые в этом случае даже при сравнительно больших R не всегда являются только дисперсионными[188]. Так, резонансная энергия должна вносить существенный вклад в суммарную энергию межчастичного взаимодействия в жидкой среде, особенно если она представлена аромати- [c.99]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология