Светимость спектральная

Светимость изолированных спектральных линий является важным параметром во многих задачах прикладной спектроскопии. Как будет показано в гл. 5, она в принципе может быть измерена с помощью чувствительного спектрального прибора независимо от характера аппаратной функции. Так как для многих практических приложений достаточно рассмотреть только естественное, ударное и допплеровское уширения спектральных линий, то мы ограничимся здесь количественным расчетом светимостей спектральных линий с чисто допплеровским, чисто естественным и ударным уширениями, а в заключение рассмотрим светимости в спектральных линиях в том случае, когда все эти механизмы уширения действуют одновременно. В заключение будет проведено обсуждение кривых роста и контуров линий некоторых излучателей. [c.47]

Номограмма для определения величин В1 , Пь, Хо На фиг. 4.4 показана номограмма, составленная для определения максимальной и полной светимостей спектральных линий с допплеровским контуром. Она может быть использована и как удобный источник данных для Шкалы пронумерованы римскими или арабскими цифрами. Шкалы 3, 5, 13, 15 [c.49]

В общем случае для оценки абсолютных светимостей спектральных линий, контуры которых комбинируются из допплеровского и дисперсионного распределений, может быть использована номограмма для линий с допплеровским уширением, рассмотренная в разд. 4.2, совместно с кривыми роста. Прежде всего с помощью номограммы, приведенной на фиг. 4.4, определяется для а = 0 (т. е. для чисто допплеровского уширения). Отношение ординаты кривой роста нри фиксированном значении Р Х и произвольном а к соответствующей ординате для а = 0 имеет вид [c.62]

ПРИМЕР РАСЧЕТОВ КОНТУРОВ И СВЕТИМОСТИ СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ [c.62]

Электрофизиологический лгетод также используется при изучении проводящих нервных путей зрительного возбуждения за пределами рецепторного слоя. Регистрируются изменения электрического потенциала в тех случаях, когда вводятся микроэлектроды в сетчатку между рецепторами и ганглиозными клетками (рис. 1.3), а рецепторы стимулируются излучением различных длин волн. Однако спектральное распределение этих потенциалов, называемых -потенциалами, резко отличается от распределения рецепторных потенциалов. Обнаружено два типа -потенциалов [416, 470—472, 660]. Первый из них, названный L-потенциалом, отрицателен для всех спектральных стимулов, и, выраженный в функции длины волны, представляет собой сравнительно широкое спектральное распределение. Следует оговориться, что L-потенциалы определяются в условных единицах, поскольку значение этой L-величины, по-видимому, коррелирует со светимостью или яркостью стимула. Второй тип S-потенциалов условно измеряют в так называемых С-величинах, поскольку они коррелируют с ощущением цветности (сочетанием цветового тона и насыщенности) цветового стимула. Потенциалы, измеренные в С-величинах, могут принимать отрицательные или положительные значения в зависимости от длины волны стимула. Существует два вида С-величин (Л — ( ) и (У — В). Измерения величины В — G) дают положительный потенциал при длинноволновых (красных) стимулах и отрицательный при средневолновых (зеленых) стимулах. В результате спектральное распределение амплитуд потенциалов вначале отрицательно, а затем положительно (после пересечения спектральной оси) в области от 400 до 700 нм. Аналогичный характер имеет спектральное распределение амплитуд потенциалов, измеренных в (У — 5)-величинах, но оно отрицательно для всех длин волн в желтой области спектра и положительно — в синей области. Не удивительно, что эти результаты рассматриваются как очевидное доказательство в пользу существования механизмов кодирования цвета, причем в таком кодировании участвуют противоположные процессы. [c.117]

В замкнутом пространстве или полости, стенки которой равномерно нагреты до температуры Т. Лучистый поток выходит через отверстие в стенке полости. Если отверстие достаточно мало, лучистый поток, прошедший через него (энергетическая светимость М), так же как и спектральная плотность лучистого потока, зависит исключительно от температуры стенок полости. Само отверстие является полным излучателем. [c.138]

Температурное поле на поверхности объекта контроля характеризуется спектральной плотностью излучения или спектральной энергетической светимостью, достаточно точно описываемой законом Планка, распространенным на реальные объекты, имеющие фиксированный коэффициент излучения. [c.631]

На рис. 2 показаны типовые характеристики спектрального распределения энергетической светимости тел с температурой 7 =300 Ки7 = 500 К (кривые 1 и 2). [c.631]

Рис. 2. Спектральное распределение энергетической светимости тел

После обозначения спектрального класса римской цифрой указывается класс светимости звезды [c.979]

Содержание гелия в звёздах можно вывести путём подгонки наблюдаемых характеристик к предсказаниям теории внутреннего строения звёзд. Современные представления о внутреннем строении звёзд настолько развиты, что можно многое узнать о химическом составе звезды по её светимости и температуре. В частности, если известно содержание в ней тяжёлых элементов (его часто легко можно оценить по спектру), то можно вывести отсюда содержание гелия. Причём содержание гелия относится в этом случае ко всей массе звезды, а не только к поверхностным слоям, в которых возникают спектральные линии. Определённая таким образом распространённость гелия на Солнце находится в хорошем согласии со значением, полученным методом [c.50]

Как показывает практика многих приложений, развитие технологий разделения стабильных изотопов, приводит к увеличению спроса на различные изотопы. Помимо крайних изотопов кадмия (самого лёгкого и самого тяжёлого), предназначенных для исследования по физике слабого взаимодействия, существует потребность в изотопах кадмия для электрооптических приложений. В частности, чётные изотопы кадмия находят применение в He- d лазерах для повышения их спектральной светимости. [c.220]

Вследствие того что при количественных исследованиях переноса энергии излучения используется большое число параметров, крайне важно принять ряд определений и обозначений (табл. 1.1). Спектральные параметры будем получать, прибавляя к этим обозначениям индексы X, V или (О, которые будут соответствовать измеренным величинам в интервале длин от X до + (IX, в интервале частот от V до v- -dv и в интервале волновых чисел от со до со+ о). Характеристики черного тела, рассматриваемые в этой г.лаве — испускаемый поток излучения, сила света, светимость, яркость источника,— будут отмечаться значком °. [c.15]

Очевидно, Щ представляет спектральную светимость черного излучателя. [c.19]

Согласно (1.8) и (1.9), спектральная (монохроматическая) светимость черного тела определяется выражением [c.21]

Соотношение между частотой V и длиной волны X, у = с1Х, уже использовалось нами здесь с —скорость света (с = 2,998-10 - сж-сек ) волновое число ш — величина, обратная длине волны, т. е. а> = 1/Х. Легко видеть, что спектральная светимость черного тела в частотном интервале от V до v-l-rfv при температуре Т определяется выражением [c.22]

Поскольку электрическое сопротивление в первом приближении пропорционально первой степени температуры, то формулу (1-32) мояшо использовать для вывода соотношений для спектральной и полной светимостей металлов в явном виде. [c.24]

Фиг. 1.1. Схематический чертеж, показывающий изменение спектральной светимости для области оптической плотности с1Х.

Приращение спектральной светимости, соответствующее приращению оптического слоя Х, равно [c.25]

В приведенных формулах символ S обозначает интегральный показатель поглощения а со — волновое число o j в центре линии. Полная светимость изолированной спектральной линии равна [c.48]

Максимальное значение спектральной светимости линии с допплеровским контуром равно [c.49]

Предполагая правильность значений интегральных показателей поглощения и ширины линии, приведенных на фиг. 4.7 и 4.8, проверьте графики спектральных коэффициентов поглощения и вычислите интегральные светимости линий для / Х=100. [c.65]

Равновесная (термическая) светимость изолированной спектральной линии равна [c.69]

Светимость изолированной спектральной линии определяется соотношением [1 — 3] [c.77]

Часто можно измерить светимости групп спектральных линий относительные интенсивности этих линий можно получить из теоретических соображений (см. гл. 7). В этих случаях целесообразно проверить по крайней мере согласованность экспериментальных данных с помощью такого представления, в котором ясно проявились бы систематические отклонения от теоретических предсказаний. [c.83]

Неносредственное экспериментальное определение светимости спектральной линии может быть выполпеио нри соблюдении ограничительных условий, рассмотренных в гл. 5. Получающуюся оценку светимости можно затем исиользовать для определения Р Х и 3 с помощью кривых роста, если только известен параметр формы линии а. Эта операция в общем является удачной только при низких давлениях и повышенных температурах, когда а практически равно нулю (чисто допплеровское уширение). В противном случае для однозначного определешхя Р Х (см. разд. 6.5) должны быть сделаны два измерения. [c.78]

Мы видели, что в пределах нашей Галактики наблюдается чрезвычайно большое разнообразие звезд, которые различаются между собой по цвету, размерам, плотности и светимости. Однако с каждым годом становится все яснее, что для каждой составляющей Галактики характерны звезды более или менее одного типа, причем для них существует определенная зависимость между различными параметрами звезд и прежде всего между цветом звезды или их спектральным классом и светимостью. Эта зависимость видна из диаграммы цвет—светимость (рис, 15), названной диаграммой Герцшпрунга — Рассела. Из этой диаграммы видно, что звезды располагаются на ней не хаотич- [c.50]

Спектральная плотность знергетической светимости полного излучателя определяется законом Планка [c.138]

Физический смысл (1.35) может быть выражен следующим образом спектральная светимость любого вещества равна произведению спектрального коэффициента поглощения па спектра.льпую светимость черного тела, т. е. [c.25]

Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной Ь. Оптическая плотность области бесконечно малой длины (1х есть с1Х =рйх оптическая плотность области длиной Ь есть Х=рЬ. На фиг. 1.1 приведен схематический чертеж, где абсцисса имеет размерность оптической плотности. Получим выражение для полной спектральной светимости принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной Ь. Полная плотность падающего лучистого потока (в эрг1см -сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна ( й/2я), где й/2л — доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если 0 — телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. Легко видеть, что спектральная плотность падающего потока (в дрг см - сек) числеппо равна для приемника, помещенного в центре полусферы радиусом Ь, которая заполнена равномерно распределенными излучателями при давлении р. По этой причине (-Йщ/Ла) = 6(0 обычно называется полусферической спектральной излучательной способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить Ь на эффективный нучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения,, детально описаны в гл. 13, 18 и 19. [c.25]

Из соотношения между спектральной излучательной способностью и электрической проводимостью определить температурную зависимость спектральных и полных светимостей металлов, подчиняющихся закону Друдэ [см. Foote, J. Wash. A ., 5, 1 (1915)]. [c.27]

Различные выражения Р ]/Р, рассмотренные в разд. 4.4, применимы не только для описания контуров спектральных линий, но и для оценки (графической) светимости линии в соответствии с (4.35). Результаты этих расчетов могут быть удобно суммированы (см. [19 — 21]) с помощью кривых роста , показанных на фиг. 4.6, где по оси ординат отложен безра,змерный параметр/ /Д1п 2) /2/2Ь Ди(,, а по оси абсцисс 1 (10,6Р Х) ). [c.60]

Теперь рассмотрим стандартный источник сравнения, который дает спектральную светимость при oi[c.69]

Очевидное развитие приведенного аргумента ведет к заключению, что относительные светимости изолированных спектральных линий всегда измеряются правильно до тех пор, пока аппаратная функция сохраняет вид ё (1со —со , Ь, с ), где Ь и с — константы, не зависящие от со. Этот вывод часто используется при оценках температуры плахмени на основе измерений наблюдаемых относительных светимостей (см. гл. 17). [c.70]

Рассмотрим поглощаютдую систему с длиной оптического пути для которой размерное отношение светимости линии к спектральной светимости излучения черного тела в центре линии имеет значение Щ ). При разумном ирименении зеркал можно изменить эффективное значение длины оптического пути до значения Х , причем мон ет быть выбрано равным произведению Х1 на небольшое число либо можно таким образом изменить физическую систему, чтобы заменить X] на Х , оставляя без изменения все другие параметры, такие, как температура и давление. Пусть отношение Я к Я , соответствующее длине оптического пути Х , равно Для любой определенной физической системы можно исполь- зовать измеренные значения 311 и Ш2, чтобы получить соответствующие ординаты кривых роста. Д.пя каждой из них существует кривая, связывающая а и Р Х, так как отношение Х Х известно. Результирующие графики зависимости а от обычно пересекаются, и точка пересече- [c.80]

Применение кривых роста для измерений интенсивности в принципе не зависит от разрешающей силы прибора. Однако оценки светимости при уменьшеиии разрешения станут менее точными, так ках реальные спектральные приборы не имеют бесконечной чувствительности, и, следовательно, теряется часть интенсивности линий, заключенная в крыльях. Более того, предположение о том, что все линии полосы будут лежать на одной кривой роста, равносильно предположению, что все линии имеют одну и ту же форму и ширину. Сомнительно, чтобы это требование удов-летворя.тгось для исследуемых линий ОН. Как было раньше отмечено, точки, соответствующие более сильным линиям, проявляют тенденцию располагаться вблизи кривой для а=0. Поскольку величиной ударного уширепия в случае ОН можно вполне пренебречь, это наблюдение снова свидетельствует либо о какой-то систематической ошибке в измерениях относительных и (или) абсолютных интенсивиостей линий, либо о том, что форма линий не остается постоянной. [c.112]

В гл. 3 рассмотрено несколько примеров простого (симметричного) уширения линий. Для линий с допплеровским и дисперсионным контурами были получены точные соотношения для подсчета показателей спектрального поглон] еиия и светимостей в зависимости от параметра формы линии а, который содержит только одну эмиирнчески определяемую величину, а именно сумму естественной у и ударной Ьс полуширин (Ъ = Ь -Ьс). [c.164]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология