Светимость относительная

Все рассмотренные колебания чаще всего находятся за пределами чувствительности или запаздывания датчиков, поэтому системой автоматического управления не воспринимаются и только создают помехи в ее работе. Относительно высокочастотные колебания генерируются самим процессом горения и хорошо просматриваются на осциллограмме светимости факела. [c.139]

Содержание углерода в этих частицах составляет 86—92% и более, а остальное приходится главным образом на водород (4—6%) и отчасти на кислород, серу и азот. Подобные частицы, по-видимому, находятся в жидком или твердом пластическом состоянии и, являясь относительно крупными и по молекулярному строению весьма сложными, медленно реагируют с окислителями, что дает устойчивую светимость факела. [c.182]

Важно отметить, что в отличие от мазутного факела после заверщения процессов горения продукты горения пылевидного топлива обладают еще относительно высокой излучательной способностью ввиду наличия в них взвешенных частиц золы. Степень черноты продуктов горения, содержащих зольные частицы, зависит от формы и размеров частиц, что определяется природой топлива и тонкостью помола, от температуры частиц, количества частиц золы в продуктах горения (С, Г/м ) толщины слоя газов (6, м). Согласно последним данным [131], параметр Сб (Г1м ) хорошо отражает совместное влияние двух последних факторов. Например, для золы печорского угля при температуре 700—900 , среднем диаметре частиц золы порядка =31,9 1 и значении С5 = 5,0 Г/м значение г =0,3 при 1 = 14,7 1 и С6 = 5,0 Г/м 8п = 0,66. Как карбюратор пылевидное топливо уступает жидкому топливу вследствие большего размера углеродистых частиц (для пылевидного топлива этот размер обычно составляет 20—100 ц). При одном и том же весе углеродистого вещества в пламени углеродистые частицы из жидкого топлива, вследствие их меньшего диаметра, имеют общую поверхность, примерно в 100 000 раз большую, чем соответствующие частицы пылевидного топлива. Поэтому для получения одинаковой светимости пламени расход пылевидного карбюратора должен быть значительно больше, чем жидкого учитывая это обстоятельство, приходится считаться с влиянием зольных частиц на службу огнеупоров кладки. [c.212]

Приведенная схема развития процесса сгорания применима и для процесса горения капли дизельного топлива. Из рис. 19, б можно заключить, что и в данном случае в начальный период процесса горения происходит выгорание относительно легких фракций с относительно малым содержанием углерода. В этот период развиваются наиболее высокие температуры, однако светимость и ионизация пламени относительно низки. По мере утяжеления паров топлива и обогащения их углеродом светимость и ионизация пламени повышаются, а температура монотонно снижается. Можно предположить, что и здесь образуется коксовый остаток, однако в таком малом количестве, что его сгорание практически совпадает с конечным периодом сгорания самой капли. [c.48]

Факел в мартеновской печи должен обладать максимальной светимостью, что необходимо для увеличения лучистой теплоотдачи за счет повышения степени черноты пламени. Настильность и протяженность факела необходимы для того, чтобы зону максимальных температур приблизить к поверхности стали и обеспечить непосредственное излучение на нее, минуя слой относительно более холодных продуктов сгорания, содержащих значительное количество трехатомных газов, которые поглощают часть излучения. Эти продукты должны располагаться между факелом и сводом, изолируя последний от зоны наивысших температур. Несоблюдение хотя бы одного из этих требований приводит к замедлению плавки или перегреву свода. [c.284]

Рис. 6.55. Зависимость интегрального усвоения тепла ванной (а), температурного критерия стойкости свода /Г, (б) и критерия неравномерности нагрева (в) от относительной длины пути подсоса факела 1 1 — мазут, светящийся факел 2—природный газ, светящийся факел 3 — природный газ, факел с уменьшенной светимостью 4 — природный газ, несветящийся факел точки 5, 5 — природный газ, несветящийся фа1 л, степень обогащения воздуха кислородом при подаче кислорода в факел 27,5 %(5) и 34,0 (б) точка 7—значение при максимуме 0,—точки 8 и9— светящийся факел природного газа, эквивалентный по самому короткому несветящемуся факелу

Номограммой можно пользоваться также для получения SX, если Еь,1о (пли El) определены экспериментально и известны Т, и Ь. Подобным же образом без труда могут быть получены отношения значений SX, если измерены отношения светимостей. Их в свою очередь можно применять для расчета отношений концентраций с использованием подходяш,их теоретических выражений для относительных численных значений S (см. гл. 7). [c.53]

Часто можно измерить светимости групп спектральных линий относительные интенсивности этих линий можно получить из теоретических соображений (см. гл. 7). В этих случаях целесообразно проверить по крайней мере согласованность экспериментальных данных с помощью такого представления, в котором ясно проявились бы систематические отклонения от теоретических предсказаний. [c.83]

Фиг. 11.2. Положение нулевых линий колебательно-вращательных полос СО2, наблюдаемых при комнатной температуре в интервале 300—-3600 смГ , и кривая относительной светимости макс. черного тела при 600 К (обозначения см.

Ртутные лампы низкого давления представляют собой разрядные трубки относительно больших размеров. Поэтому они могут обеспечить только малые энергетические светимости. К. п. д. их составляет около 20%. С этими лампами нельзя работать в измерительных установках, где нужно фокусировать свет. Они находят применение прежде всего для препаративных фотохимических синтезов в области коротковолнового УФ-света. Большая часть мощности излучения (85%) приходится на линию А, = 253,7 нм, обусловленную переходом Hg( Pl)->-Hg( 5o). [c.127]

Максимальная мощность ламп низкого давления составляет около 150 Вт. Размеры ртутных ламп высокого давления значительно меньше, чем ламп низкого давления. Интенсивность линии 254 нм относительно мала из-за самопоглощения. Ртутные лампы высокого давления обладают высокой энергетической светимостью, большим сроком службы, высокой экономичностью, могут быть изготовлены очень большой мощности (до 60 кВт). [c.127]

Нормативный метод расчета котельных агрегатов дает некоторые указания относительно определения эффективной степени черноты факела как для несветящегося, так и светящегося сажистого пламени. Следует заметить, что приравнивание светимости газового пламени к мазутному не может быть обоснованно. Обычно светимость последнего заметно выше. [c.60]

Технологи не всегда могут сформулировать требования относительно строения факела. В таких случаях задача решается установкой горелок с регулируемой длиной и светимостью факела и регулированием распределения нагрузки по отдельным горелкам при большом числе их, что дает возможность опытным путем устанавливать режим работы горелок, наиболее благоприятный для данного технологического процесса. [c.289]

В этой главе основное внимание будет уделено реакциям фтора в плотной термической плазме. Термин плазма будет использован в широком смысле, чтобы включить в него не только газ, проводящий ток, но и тот же газ при выходе из зоны разряда, когда происходит уменьшение концентрации электронов до довольно низких величин, уже обычно не характерных для плазмы. Термин термическая плазма будет относиться к плазме, полученной при относительно высоком давлении (больше 50 мм рт. ст.), в которой столкновения частиц происходят с большой частотой. При таких условиях достигается локальное равновесие между колебательной, вращательной и поступательной температурами тяжелых частиц. Химический состав такой плазмы также приближается к термохимически равновесному составу. Термическая плазма характеризуется высокой температурой, высокой удельной энтальпией и большой светимостью. [c.182]

Рис. 75. Относительная видность и светимость.

Ранняя фаза сжатия вызывает быстрое увеличение яркости звезды при относительно постоянной температуре поверхности. На следующем этапе сжатие продолжается, но с меньшей скоростью при этом растут температура на поверхности и светимость. Все это время водород в центре звезды расходуется в ядерных реакциях, и медленное сжатие ядра продолжается. Образование тяжелых нуклидов из более легких во внутренних областях звезды само по себе вызывает уменьшение давления, но это компенсируется гравитационным сжатием, которое поддерживается на равновесном уровне сопутствующим подъемом температуры. Дальнейшее повышение температуры вызывает расширение внешних слоев звезды, вследствие чего сквозь относительно большие области поверхности возможно возрастание общего излучения энергии. Процессы такого типа определяют дальнейшую эволюцию звезд. Ядро звезды — место, где преобладают ядерные реакции. Последовательная смена реакций происходит вследствие подъема температуры под действием гравитационного сжатия и возможного поступления вещества нз внешних слоев. [c.39]

На рис. 155 приведена другая, более сложная схема регулирования системы отопления жидким топливом. Регулятор количества протекающего жидкого топлива, зависящий от регулятора температуры продукта, действует здесь косвенно как регулятор давления, который повышением или снижением количества протекающего продукта изменяет потерю давления в ответвлении, а в результате и давление на горелках. Потеря давления в ответвлении устанавливается управляемым вручную вентилем для нормальных условий. При таком расположении количество рас-пыливающего пара регулируется относительным регулятором, который сравнивает количество нара, измеренное на вводном трубопроводе пара, с количеством сожженного жидкого топлива, определяемого разностью количества протекающего жидкого топлива, замеряемого перед и после форсунок иечи. Эта схема регулирования более совершенна тем, что дает возможность регулировать количество распыливающего пара в точном отношении к топливу, что необходимо в тех случаях, когда светимость и длина [c.49]

В настоящее время основными потребителями молибдена и вольфрама являются электровакуумная, электротехническая и химическая промышленность. Молибден используют в качестве нагревателей высокотемпературных (до 1500 "С) печей сопротивления, работающих в восстановительной (водород) атмосфере, а также для теплозащитных экранов вакуумных печей и в испарительных установках. Высокая тугоплавкость и малая летучесть вольфрама дают возможность применить его для изготовления нитей ламп накаливания, катодов радиоламп и рентгеновских трубок. Долговечность ламп накаливания и нх излучательную способность удается значительно повысить путем введения в баллон лампы небольших количеств иода. Эффект при этом достигается за счет протекания обратимой реакции причем иод, реагируя с испарившимся вольфрамом на относительно холодной внутренней поверхности баллона, образует летучий который разлагается на раскаленной нити, регенерируя испарившийся вольфрам. В связи с этим удается существенно повысить температуру нити, а следовательно, ее светимость и одновременно увеличть ресурс лампы. [c.349]

Проводившиеся на экспериментальной станции работы по излучению пламени и по влиянию различных топлив иЛи смесей топлив на дымообразо-вание и светимость пламени позволили дать научно обоснованную оценку различных топлив в излучающем факеле. Подобные сведения в сочетании с углубленным пониманием процесса рециркуляции, происходящей в струйном пламени, позволяют точнее определить относительные количества тепла, передаваемого радиацией и конвекцией, чем это было можно раньше. [c.341]

Основываясь на изложенном, естественно предположить, что профиль кривых распределения температур в вертикально расположенном факеле должен быть симметричным относительно его оси (см. рис. 81). Это одинаково справедливо как для случая горения готовой горючей смеси, так и для случая горения газа в атмосфере воздуха. Уровень темлерагур в пламани, очевидно, будет зависеть от теплоты сгорания горючего газа, а также от физических параметров газа и воздуха и, конечно, от количества первичного воздуха в горючей смеси. При прочих равных условиях пламя предварительно подготовленной горючей смеси будет наименьших размеров и температура его будет наивысшей. По мере уменьшения содержания в смеси первичного воздуха объем и светимость пламени, а также его теплоотдача в окружаюш,ее пространство будут возрастать и, как следствие, будет снижаться температурный уровень факела. Профиль кривой распределения температур в поперечном сечении факела [c.164]

Из сказанного следует, что разложение газообразных углеводородов, сопровождаемое получением относительно крупных углеродных частиц (кокса), возможно только при определенных условиях (по температуре и времени), которые могут и не возникнуть в реальном факеле. Поэтому для получения факела жидкого топлива с устойчивой светимостью целесообразно применять такое жидкое топливо, которое в условиях факела обеспечивает получение относительно крупных углеродистых частиц. Ю. Ф. Просянов и автор [145, 146] показали, что критерием для суждения о способности жидкого топлива давать пламя устойчивой светимости может служить стандартная проба на коксуемость по Коирадсону (%). Ниже приведены данные о коксуемости некоторых углеводородов. [c.197]

Равномерно распределенный радиационный теплообмен, как правило, нецелесообразно применять для вагрева тонких изделий, так как достижение интенсивного внешнего теплообмена связано с необходимостью обеспечивать высокую светимость пламени и, стало быть, значительную высоту рабочего пространства печи существенно же поднимать температуру пламени бывает недопустимо из-за опасности перегрева тонких изделий. Поэтому печи этого типа получаются громоздкими, дорогостоящими. Кроме того, надо учитывать, что при данном режиме теплообмена температура продуктов горения, покидающих рабочее пространство, практически равна температуре пламени, заполняющего печь, вследствие чего коэффициент использования тепла в рабочем пространстве получается относительно [c.294]

Хорошей иллюстрацией к приведенному выше анализу являются результаты испытания котла ДКВР-6,5-13 (табл. 13), оборудованного горелками с периферийной подачей газа в закрученный поток воздуха. Испытания производились при постоянных производительности котла, избытке воздуха, теплоте сгорания газа и компоновке горелок. В опытах изменялась только светимость факела, выдаваемого горелками, путем изменения степени крутки или ее полной ликвидации. При подаче газа в сильно закрученный поток воздуха факел был несветящимся, а при подаче газа в аксиальный поток воздуха имел светимость, характерную для мазутного факела. Полусветящийся факел был получен при уменьшении закрутки воздушного потока. Несмотря на то, что уровень температур на относительной глубине топочной камеры 0,775 при светящемся факеле выше, чем при несветящемся (см. рис. 29, кривые 5 и 6), температура продуктов горения на выходе из камеры догорания практически одинакова (табл. 13). Это обусловлено тем, что светящийся факел заполнял полностью топочную камеру и даже конец его просматривался в камере догорания. Более высокая температура на выходе из камеры догорания (больше на 50° С) получилась при полусветящемся факеле. [c.79]

Если каждой микрочастице отвечает определенная волна, то, согласно теории де Бройля, каждой волне, в свою очередь, должна быть присуща некоторая частица. Примером может служить фотон. Для ряда волновых процессов соответствующие им частицы экспериментально не обнаружены. Однако их введение в науку оказалось очень полезным. Подобные частицы получили название квазичастиц [лат. quasi (квази) — якобы]. Укажем на некоторые из них магноны (квазичастицы магнитного поля), фононы (квазичастицы звуковых волн), гравитоны (квазичастицы гравитационных волн) и др. Понятие квазичастицы относительно. Например, фотон в земных условиях — квазичастица. В то же время фотон, как обычная частица проявляет себя Б световом давлении, отклоняется от прямолинейности движения в гравитационном поле Солнца. В макрокосмосе обнаружены тела, в ядрах которых при температуре порядка миллиардов градусов как бы бушуют фотоны. При этом они могут развить такое огромное внутреннее давление, которое приведет небесное тело к катастрофическому взрыву, сопровождающемуся яркой вспышкой, по своей интенсивности превосходящей светимое Солнце в сотни тысяч раз. Дифракционные и интерференционные картины получены также для протонов, нейтронов, [c.7]

Очевидное развитие приведенного аргумента ведет к заключению, что относительные светимости изолированных спектральных линий всегда измеряются правильно до тех пор, пока аппаратная функция сохраняет вид ё (1со —со , Ь, с ), где Ь и с — константы, не зависящие от со. Этот вывод часто используется при оценках температуры плахмени на основе измерений наблюдаемых относительных светимостей (см. гл. 17). [c.70]

Применение кривых роста для измерений интенсивности в принципе не зависит от разрешающей силы прибора. Однако оценки светимости при уменьшеиии разрешения станут менее точными, так ках реальные спектральные приборы не имеют бесконечной чувствительности, и, следовательно, теряется часть интенсивности линий, заключенная в крыльях. Более того, предположение о том, что все линии полосы будут лежать на одной кривой роста, равносильно предположению, что все линии имеют одну и ту же форму и ширину. Сомнительно, чтобы это требование удов-летворя.тгось для исследуемых линий ОН. Как было раньше отмечено, точки, соответствующие более сильным линиям, проявляют тенденцию располагаться вблизи кривой для а=0. Поскольку величиной ударного уширепия в случае ОН можно вполне пренебречь, это наблюдение снова свидетельствует либо о какой-то систематической ошибке в измерениях относительных и (или) абсолютных интенсивиостей линий, либо о том, что форма линий не остается постоянной. [c.112]

Фиг. 11.1 Положение нулевых линий колебательно-вращательных полос СОа, наблюдаемых при комнатной температуре в интервале 200 —1800 сл"1, и кривая относительной светимости щ/ сомакс черного тела при 300° К.

Фиг. 11.3, Полои ение нулевых линий колебательно-вращательных полос СО2, наблюдаемых при комнатной температуре в интервале 800 — 8000 см 1, и кривая относительной светимости -Йщ/Лимакс. черного тела при 1500° К (обозначения

Все сказанное позволяет считать, что с переводом вращающихся печей на отопление природным газом суммарная теплоотдача материалу не изменяется. Светимость и степень черноты факела в клинкерообжигательных печах имеют относительно меньшее значение, чем, например, в пламенных и стекло—сталеплавильных печах. [c.96]

Следует отметить, что отопление мартеновских печей одним коксовым газом без применения карбюрации жидким топливом целесообразно не во все периоды плавки, а только в периоды завалки, прогрева и в первую половину периода плавления. В остальные периоды, вследствие малой светимости факела и относительно низких тепловых нагрузок, в результате чего выходные скорости газа тоже малы, теплоотдача от факела к ванне становится недостаточной, шлак начинает пениться, толщина его слоя увеличивается и кипение ванны прекращается. Такое явление наблюдалось на всех опытных плавках на заводе Запорожсталь и, судя по литсратуркыж данным, типично не только для высоких обогащений дутья кислородом, но и для случаев сжигания коксового или природного газа в горячем дутье, как с применением кислорода, так и без него. [c.97]

I—относительная видность для дневного зрения (данные Джибсона и Тиндаля), 1а—относительная светимость Солнца в зените, воспринимаемая на уровне моря, 16—относительная светимость ламп с вольфрамовой нитью накала II—относительная видность для сумеречного врчния (данные Люкиша и Тейлора). [c.229]

Первичную продукцию можно считать пропорциональной содержанию хлорофилла. В свою очередь, содержание хлорофилла прямо зависит от освещаемой увлажненной поверхности, которую можно считать приблизительно постоянной в истории Земли. Этому прямолинейному подходу приходится противопоставить ряд ограничений. Солнечная постоянная в геологическом масштабе времени не была постоянной, и светимость Солнца изменялась, а для меньших периодов времени имело значение закономерное изменение положения Земли относительно Солнца. Соотношение увлажненной поверхности менялось в эпохи высокого и низкого стояния материков, в та-лассократические и теократические эпохи. Как уже упоминалось, могла существенно изменяться скорость деструкции. Однако важнейшим фактором, обусловливающим продукцию, является ее ограничение биогенными элементами. Вместо упрощенной формулы продукта первичной реакции фотоавтотрофной ассимиляции углекислоты следует написать обобщенную формулу биомассы с соотношением элементов С Н Р = 106 16 1. В этом случае синтез биомассы может быть ограничен, как действительно наблюдается, доступностью биогенов. [c.12]

При дегазации происходило быстрое, судя по моделям - в течение сотни миллионов лет, выделение основной массы летучих , к которым прежде всего относятся пары воды, азот, углекислота. Относительно других компонентов, особенно восстановленных газов аммиака, метана, сероводорода, твердого суждения нет. Считается, что в первичной атмосфере отсутствовал кислород и она была аноксической, хотя кислород был необходим уже для формирования древнейших окислов железа в формации Исуа 3,8 млрд лет назад. Дегазация с формированием гидросферы и первичной атмосферы представляет главный механизм, который определил дальнейшее взаимодействие биосферы и геосферы. Главным компонентом атмосферы, на который воздействовали биота и литосферные процессы, была углекислота. Ее удаление из атмосферы при возрастании светимости Солнца обеспечило дальнейшее нахождение поверхности Земли в тепловом режиме обитаемости. [c.304]

Подобные же измерения были проведены на воздухонагревателях с различной стабилизацией факела как при воспламенении газа в самом начале штуцера, так и при полной стабилизации факела внизу камеры горения. Связь колебаний давления и светимости была аналогичной описанной выше, с большим или меньшим отличием, однако во всех случаях наблюд-алась общая закономерность максимальное тепло выделение имело место при максимальном давлении или близко к нему по фазе, и, соответственно, минимальное тепловыделение возникало при минимальном или близком к нему давлении. Колебания газовоздушной смеси происходили при значительном смещении по фазе с колебаниями давления (от 135 до 180"). Запаздывание тепловыделения относительно расхода газовоздушной смеси было различным для разных воздухонагревателей, однако было близко к половине периода колебаний. [c.157]

Решение этих уравнений по методу последовательных приближений дает Та= 1560 (1290°) и Qq = 12150000 ккал/час. Если степень черноты и теплоемкость пламени взять не для 1370°, а для 1260° и повторить решение, получится 0= 1270 == 12460000 ккал час, что указывает на низкую чувствительность конечного результата к ггемпературам, при которых берется Eq и Мср. Однако не все теплого передается к водоохлаждаемым поверхностям третий член в уравнении теплоотдачи представляет тепловые потери через стенки. Они составляют 2,3 89,7 1254, или 259000 ккал час. Следовательно, количество тепла, полученного охлаждаемыми водой поверхностями, без учета конвекции к первому ряду труб, составляет 12460000—259000 = = 12201000 ккал час, или 34,8% от теплосодержания подводимого топлива. Главной целью расчетов этого типа, в которых произвольно принято допущение относительно светимости пламени, является определение значения светимости, соответствующего оптимальным условиям работы печи, а также использование этого значения при сооружении печей подобного типа. [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология