Автоионизация эффект Оже

Изучение функции ионизации различных атомов вблизи порога ионизации с применением приблизительно моноэнергетических электронов обнаруживает сложную структуру этой функции, обусловленную возбуждением различных атомных уровней. Так, например, нерегулярный ход функции ионизации атомов цинка, кадмия и ртути, наблюдающийся на протяжении первых нескольких вольт за порогом ионизации, связывают с автоионизацией возбужденных атомов (эффект Оже), возникающих в результате возбуждения внутренних электронов [757]. Изломы на кривых функции ионизации для Ые2+, Аг2+, Кг + и Хе + (процессы еН-Ые= = Ке2+ -Ь Зе и т. д.) интерпретируются как результат наложения прямолинейных участков, представляющих собой функции ионизации, отвечающие основному ( Р) и возбужденным ( /) и 5) состояниям указанных ионов [760]. Прямолинейный ход функции ионизации на протяжении первых нескольких вольт за порогом ионизации для единичного состояния образующегося иона виден, в частности, из того факта, что функция ионизации гелия, отвечающая процессу е + Не = Ие++2е, строго прямолинейна на протяжении целых восьми вольт. [c.407]

С взаимодействием конфигураций тесно связано еще одно инте-ресное явление — автоионизация или эффект Оже. Смещенные термы, соответствующие возбужденным состояниям исходного иона, расположены выше самой низкой границы ионизации атома. В принципе [c.185]

Рассмотрим теперь случай, когда избыток энергии (Ау — еУ) фотона сравнительно мал. Как перераспределяются электроны, в атоме после удаления внутреннего электрона Следует ожидать, что освободившееся место на внутренней оболочке будет быстро заполнено электроном с более высокого уровня. Этот переход сопровождается испусканием кванта. Время жизни таких возбужденных состояний порядка 10 сек. В с.лучае атома аргона переход электрона с Ь- на Д -оболочку сопровождается испусканием кванта с энергией 2,95 кэв, который может быть поглощен тем же атомом. В результате поглощения с 1-оболочки могут быть удалены один или несколько электронов. Такой процесс ионизации называется эффектом Оже . На фотоснимках, сделанных в камере Вильсона, наблюдалось более 4—5 оже-электронов на атом. Аналогичный эффект (автоионизация, 3, а) имеет место и в области атомного спектра. [c.85]

Этот вопрос был рассмотрен Венцелем 1). За исключе- ф г. 55. Автоионизация, нием общей формулировки и некоторых качественных или эффект Оже, обсуждений, основанных на применении правил отбора, на А -уровне. [c.357]

Явление автоионизации родственно оже-эффекту, а в [20] они рассматриваются вообще как идентичные. Однако в оже-эффекте внутренний электрон удаляется полностью, в то время как при автоионизации он только переходит на уровень с более высокой энергией. Таким образом, оже-эффект возникает всегда, когда энергия падающего излучения выше энергии связи внутреннего электрона, а автоионизация может иметь место только, если квант hv бомбардирующего фотона равен разности энергий основного и некоторого возбужденного состояния нейтральной молекулы, при этом ( бывший ) внутренний электрон занимает одну из внешних оболочек. Прайс [21] описывает автоионизацию как процесс, в котором возбужденный внутренний электрон отдает энергию менее сильно связанному электрону, выбивая его, таким образом, как бы способом внутренней бомбардировки . Это определение указывает на отличие [c.61]

Приведем одно из следствий этого эффекта если энергия падающего фотона близка к той, которая необходима для автоионизации, то ФЭ-полосы оказываются значительно интенсивнее и имеют более богатую тонкую структуру, чем при простой первичной фотоионизации. Так, полосы кислорода в окрестностях 13 и 16,5 эВ значительно ярче выражены в спектре, генерированном Не (16,9эВ),чем-Не (21, эВ), так как кислород имеет возбужденное молекулярное состояние с энергией приблизительно на 17 эВ выше основного состояния [21]. Водород и дейтерий, не имеющие подходящих для автоионизации уровней при 17 эВ, не дают на спектрах этого эффекта. Автоионизацией объясняется появление некоторых ложных линий в ФЭ-спектре воды [22] и некоторые интересные эффекты в спектрах ряда простых молекул. [c.62]

Как уже отмечалось в предыдущих главах, электронная бомбардировка может привести к выбросу собственных электронов атомов или молекул, с которыми произошло соударение, либо в процессе непосредственной ионизации, либо в процессах автоионизации или оже-эффекта. Однако в других случаях первичные электроны сообщают бомбардируемым молекулам энергию, достаточную лишь для возбуждения связанного электрона на более высокий энергетический уровень, но не для его полного удаления из атома. При этом первичный электрон будет рассеиваться с уменьшенной (по сравнению с первоначальной) [c.165]

Применение этой формулы к сложным ионам с дополнительным учетом эффектов автоионизации рассматривается в [64]. [c.318]

Правильный путь к объяснению этого явления был указан Кронигом и Костером, которые обратили внимание на существенную роль эффекта Оже (см. гл. XV, раздел 3) в объяснении природы сателлитов. Они обратили внимание на то, что в однажды ионизованном атоме может происходить автоионизация (эффект Оже), если энергия ионизации его оказывается меньшей, чем энергия перехода одного из электронов на освободившееся место. Обзор состояния вопроса о происхождении сателлитов и полную библиографию читатель найдет в статье F. Hirsh, Jr., Rev. Mod. Phys. 14, 45 (1942). (Прим. ред.) [c.319]

Эффект Оже — это явление автоионизации атома, находящегося в возбужденном состоянии, связанном с внутренним перераспределением энергии возбуждения. В отличие от обычной фотоионизации (см. гл. VIII), когда поглощение фотона приводит непосредственно к вылету электрона из атома, эффект Оже происходит в две стадии. На первой стадии поглощение рентгеновского кванта приводит к возбуждению атома, причем освобождается электрон из К-оболочки. На второй стадии электрон перескакивает в К-вакансию из менее связанной оболочки (например, -оболочки) при этом избыток энергии (е — е ) либо приводит к испусканию рентгеновского кванта, либо обусловливает вылет из атома одного из электронов верхних оболочек. Второй вариант и соответствует эффекту Оже. Отметим, что возбуждать атом можно не только рентгеновскими квантами, но и быстрыми электронами, а также другими частицами. [c.447]

Распад метастабильных состояний лежит в основе целого ряда явлений, К ним относятся, в частности, Ограспад (см. Радиоактивность), колебат. и вращат. предиссоциацил, автоионизация атомов в сильном электрич. поле, ионизация атомов и молекул в сильном электромагн, поле. Туннельное прохождение электронов из одного проводника (или полупроводника) в другой через слой изолятора (туннельный ток) является макроскопич. эффектом, обусловленным Т, э. Это явление лежит в основе туннельной сканирующей микроскопии твердых тел. [c.18]

Потенциалы ионизации, определяемые методом разности задерживающих потенциалов , дают результаты, значительно более близкие к данным, рассчитанным на основании спектроскопических величин, по сравнению с методами, не применяющими моноэнергетические электроны. Это особенно типично для таких молекул, как бензол [633, 965, 1450, 1451], в котором имеются возбужденные состояния иона, близкие к основному [676, 1452]. Тем не менее остается еще ряд проблем, неразрешенных и этим методом [1485], в частности эффективное распределение энергии электронов 0,1 эв неадекватно для всех изучаемых молекул. Не представляется также возможным каждый участок ионизационной кривой приписать отдельному процессу ионизации. Было показано [1835], что в процессах ионизации широко происходит автоионизация. Возможно, что атом при возбуждении двух электронов, будет содержать более чем достаточно энергии для ионизации путем удаления одного из электронов. Такой атом, возбужденный до дискретного энергетического уровня выше первого потенциала ионизации и в области сплошного спектра, характеризуется теми же квантовыми числами и четностью он может участвовать в переходах без излучения в состояния, где он существует как ион и как электрон. Этот эффект иногда называется эффектом Аугера, по аналогии с явлениями, наблюдаемыми для рентгеновских лучей. [c.481]

Может случиться, что конфигурация, в которой возбуждены два электрона, причем каждый из них находится на дискретном уровне исходной одноэлектронной задачи, образует энергетические уровни, лежащие выше наименьшей энергии ионизации атома, т. е. в области непрерывного спектра. Если между этими состояниями и конфигурациями, относящимися к непрерывному спектру, нет взаимодействия, то эти уровни не выделяются никакими специальными свойствами, связанными с их расположением в области непрерывного спектра. Если же, однако, такое взаимодействие имеется, то -функция этого квази-дискретного уровня становится связанной с -функциями близлежащих уровней непрерывного спектра. Вследствие этого состояние приобретает частично характер состояний непрерывного спектра. Наиболее важной чертой состояний непрерывного спектра является их неустойчивость в том смысле, что один из электронов движется по орбите, простирающейся до бесконечности. Таким образом, в результате взаимодействия с ними дискрехный уровень приобретает в некоторой степени свойство спонтанной ионизации, т. е. возможность удаления одного из электронов на бесконечность. Это свойство называется автоионизацией (или эффектом Оже). [c.356]

Непосредственный спектросквпический эффект, связанный с автоионизацией, состоит в уширении линий, вызванных переходами из начальных состояний, обладающих этим свойством, и изменении интенсивности этих линий с изменением концентрации свободных электронов в источнике. Существуют два математически эквивалентных способа рассмотрения расширения этих линий. [c.356]

На важность автоионизации для атомных спектров в оптической области обратили внимание Шенстон и Майорана 1). Шенстон обсудил эффект как в общем виде, так в частности и в связи со спектром Н I. Между прочим, он показал, что этот эффект содержит объяснение ультраионизационных потенциалов, обнаруженных Лоуренсом 2). [c.358]

Аллен изучил также изменения относительной интенсивности линий, происходящих из терма D, с изменением тока в дуге. В этих опытах дуга горела при атмосферном давлении. Было найдено, что линии, происходящие из нестабильных уровней квартета, очень чувствительны к величине тока в дуге, причем их относительная интенсивность стремится к нулю при токах около 1А и к постоянному значению при токах выше 12 А. Эти интенсивности измерялись по отношению к другим линиям спектра, причем дополнительные опыты показали, что линии, не подверженные автоионизации при изменении тока в дуге, сохраняют постоянную относительную интенсивность. Поэтому представляется правдоподобным, что этот эффект связан с тем фактом, что атомы уходят из нестабильных состояний посредством автоионизации, прежде чем они излучат. Но при высокой концентрации свободных электронов вокруг ионов входит в игру обратный процесс, в котором свободные электроны захватываются ионом. Это может компенсировать эффект автоионизации и увеличивает интенсивносгь линий из нестабильного уровня. Этот взгляд не был подвергнут количественному рассмотрению. [c.360]

Эффекты автоионизации, наблюденные в спектрах щелочно-земельных металлов и инертных газов, как показал Уайт ), содержат дальнейшие примеры действия правил отбора. Бейтлер нашел большую серию поглощения в парах Hg, отвечающую переходам 5uil 6s -> 5dQ Pj. Все эти линии расширены вследствие автоионизации, и опыты показали, что величина расширения убывает вдоль серии, показывая, что термы вблизи границы ионизации более нестабильны, чем термы подобного же характера при более высоких энергиях. [c.360]

Теория конфигурационного взаимодействия Фано. В одноэлектронном приближении каждое электронное состояние молекулы может быть охарактеризовано определенной конфигурацией электронов. Реальные состояния могут представлять собой суперпозицию, смесь различных конфигураций одной симметрии. Качественно эффект смешения проявляется в отталкивании уровней, увеличении интервала между уровнями, полученными в одноэлектронном приближении. В теории Фано рассматривается взаимодействие конфигураций дискретного спектра с конфигурациями сплошного спектра — смесь описывает явление автоионизации или автоотщепления электрона (в случае резонанса при взаимодействии атомной или молекулярной системы с электроном). [c.11]

Процессы, ответственные за появление изображающих частиц, таковы в электронном режиме — авто-электронная эмиссия — разновид-ностьхолоднойэмиссии,во аник ающа я под влиянием сильного (10 в см) внешнего электрического поля, и в ионном режиме — автоионизация газа — освобождение одного или нескольких наиболее слабо связанных в атоме (или молекуле) электронов за счет туннельного эффекта в сверхсиль-ном электрическом поле ( 10 е/сл ). Соответственно эмиттер в электронном режиме работает с вакууме тем стабильнее, чем вьш1е вакуум, а в ионном режиме — в разреженном газе (его называют изображающим или рабочим ) при давлении р 10 мм рт. ст. на грани зажигания тлеющего разряда, поскольку, чем выше р, тем ярче, изображение в ионном проекторе. Типичные рабочие газы гелий, водород, неон, аргон. Острия с весьма тонкими концами необходимы для создания сильных полей Е за счет умеренно высоких напряжений V. Обычно радиус закругления кончика острия г для электронных проекторов составляет 10- —10" см, для ионных — 10 —10" см. При таких г и расстояниях от острия до анода 1 — [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология