Кривая ионизационного тока

Рис. 48. Кривая ионизационного тока.

Как-показали результаты проведенных работ, при температуре продуктов сгорания керосина приблизительно ЗОО" С ток ионизации представляет собой пульсирующую линию с отдельными ясно выраженными пиками, частота и амплитуда которых характеризуют количество и температуру отдельных объемов продуктов сгорания, проходящих через межэлектродный зазор. Осциллографическая запись тока ионизации (рис. 33) свидетельствует о наличии некоторой постоянной составляющей ионизационного тока, соответствующей общему уровню ионизации продуктов сгорания и их температуре. Кривая ионизационного тока, полученная для продуктов сгорания с температурой около 1000° С (см. рис. 33, А), не имеет отдельных ясно выраженных пиков тока ионизации, которые наблюдались при более низкой температуре. Исследование тока ионизации пульсирующего холодного пламени (—250° С) показывает (см. рис. 33, В), что пламя это представляет собой совокупность отдельных гор щих объемов пара, количество которых не остается постоянным во времени в каждой данной точке факела. Осциллографирование тока ионизации при воспламенении и горении распыленного топлива Б турбулентном потоке воздуха при различных условиях дает в общем одинаковую картину (см. рис. 33, Г) с тремя четко выраженными областями, характерными для этого процесса областью первоначального зажигания факела, областью распространения пламени от начального очага горения по всему объему факела и областью установившегося горения. В начальный момент времени, когда в холодной топливо-воздушной смеси происходит электрический заряд, воспламеняющий эту смесь, датчик регистрирует отдельные всплески ионизационного тока, источником которого является сам электрический заряд (линия / на рис. 33). О воспламенении топлива можно судить по линии динамического напора воздуха (линия, 3), которая в этот момент имеет значительный подъем. В последующий период происходит распространение пламени от начального очага по всему объему факела, о чем свидетельствует изменение характера кривой тока ионизации и динамического напора воздушного потока. [c.68]

Рис. 2. Общий вид криво ионизационного Рис. 3. Зависимость цика от поля-тока. ризующего напряжения.

Положение максимума на кривой ионизационного тока определяет объемы У1 и У2 и радиоактивную постоянную эманации. На практике полностью использовать эманацию для регистрации ионизационного тока не удается, поэтому вводится коэффициент использования эманации К в приборе. Этот коэффициент представляет собой отношение наблюдаемой величины ионизационного тока к ионизационному току, соответствующему полному использованию выделяемой препаратом эманации [c.133]

Исследование активного налета производят, обычно измеряя во времени ионизационный ток от активированной пластинки. Характер кривой ионизационного тока различен в случае измерения по а-, 3- или т-лучам. Ионизирующее действие а-лучей во много раз сильнее, чем р- и -лучей, поэтому, если производят измерения по суммарному эффекту, ионизационный ток в основном обусловлен а-излучением. Определение по р- и -излучению рекомендуется проводить на счетчиках. Начальный ионизационный ток зависит от следующих факторов вида и количества эманации (возможно, их смеси), времени активирования, степени использования излучения, определяемой размерами ионизационной камеры и условиями достижения тока насыщения. [c.193]

Коэффициенты Л, В и С кривой ионизационного тока являются функцией только числа первоначально имевшихся атомов RaA, RaB и Ra . Величина коэффициентов использования излучения зависит от размеров ионизационной камеры, энергии а-частиц и степени достижения тока насыщения в камере. [c.195]

Разные ионизационные методы измерения активности различаются участком кривой ионизационного тока, использованным для этих измерений, а также конструктивными особенностями и характеристиками приборов. [c.157]

Разность напряжений Кривая ионизационного тока. [c.217]

Такие определения всегда производятся в непрерывном потоке воздуха. Чтобы определить тот или иной элемент, исследуемая проба, как и в случае определения радия, переводится в раствор или расплав, откуда легко выделяется эманация. Эманация тория или актиния, образующаяся с постоянной скоростью, увлекается струей воздуха, проходит через осушитель и улавливатель ионов и -попадает в ионизационную камеру для измерения ионизационного тока (рис. 38). В зависимости от скорости воздуха ионизационный ток меняется по сложной кривой, так как концентрация эманации в просасываемом воздухе зависит от объема воздуха и времени прохождения от барботера с пробой до ионизационной камеры (рис. 39). [c.132]

Константы В и С можно определить графически. При длительном измерении активности (около 5 ч) второй член в выражении (3) для ионизационного тока исчезает Се Если кривую зависимости ионизационный ток — время построить в полулогарифмических координатах, то для времени больше 5 ч получается прямая, уравнение которой имеет вид [c.137]

По полученным данным строят график зависимости ионизационного тока от времени для различных экспозиций. Определяют значение коэффициентов С и 5 по экспериментальной кривой, вычисляют первоначальные количества ThB и Th . [c.139]

Если рентгеновские лучи проходят через газ, помещенный между электродами, к которым приложена некоторая разность потенциалов, то часть положительных ионов и электронов, двигаясь под действием поля, достигает катода и анода, не успевая взаимно нейтрализоваться при столкновениях. По внешней цепи, соединяющей электроды, потечет ток. Чем выше разность потенциалов, тем большее число электронов и положительных ионов будет попадать на электроды, не успевая рекомбинировать, тем выше будет сила тока. При достаточно высоком напряжении все электроны и положительные ионы, создаваемые в единицу времени, будут достигать электродов и дальнейшее повышение напряжения не может привести к увеличению силы тока. Ток, протекающий при этом по цепи, называется током насыщения. Ситуация здесь аналогична той, которая была описана при обсуждении работы электронной рентгеновской трубки. Кривая рис. 101, показывающая зависимость величины ионизационного тока от приложенного напряжения, на участках / и // вполне соответствует кривой рис. 77. Интенсивность рентгеновских лучей, возбуждающих ионизацию, играет ту же роль, что и величина накала нити катода в рентгеновской трубке. Чем больше интенсивность лучей, тем больше число создаваемых пар, а следовательно, выше ток насыщения. Переход от кривой 1 к кривой 2 характеризует увеличение тока в цепи при повышении интенсивности лучей. [c.165]

Величина ионизационного тока, возникающего в свинцовой камере при измерении сильного у-излучения, зависит от расстояния между препаратом и камерой. Однородный точечный препарат излучает поток у-квантов в телесном угле 4л. На каждый сантиметр расстояния а поток у-квантов ослабляется в 1/а раз. При измерениях с этой камерой целесообразно определить геометрический коэффициент О для различных расстояний и построить кривую поправок 1/С = / (а). [c.149]

Рис, 43. Кривая зависимости ионизационного тока от напряжения на ионизационной камере [c.63]

На рис. 43 представлена кривая зависимости ионизационного тока от напряжения между электродами. При напряжениях, отвечающих участку кривой, заключенной между точками О и А, часть ионов нейтрализуется (рекомбинируется) и не достигает электродов. [c.63]

Вычисляют среднее время и силу ионизационного тока в делениях в минуту для каждого участка шкалы. По этим данным строят кривую относительной чувствительности электроскопа, за которую принимают отношение скорости движения нити на данном участке шкалы к скорости движения нити между ее делениями 140 и 130. Повторяют измерения с препаратом, интенсивность которого в 5 раз больше предыдущего. Сравнивают линейные [c.113]

Значения коэффициентов Л, В и С находят из системы уравнений, составленных по экспериментальной кривой зависимости ионизационного тока от времени. Кривые изменения а-активности активного налета радона для различных соотношений А , В и Со приведены на рис. 129. [c.195]

Для этого строят кривую для ионизационного тока в полулогарифмическом масштабе. Для времени больше 5 час. получается прямая, уравнение которой имеет вид [c.197]

Измерения в области максимального значения ионизационного тока (скорости счета) наиболее точны, поэтому на практике часто проводят измерения активности через 3 ч после введения радона в камеру. Если измерения на электрометре заканчивают раньше чем через 3 ч после введения радона в камеру, то полученные значения нужно привести к трехчасовому току по соответствующей кривой или таблице. [c.367]

Зависимость между скоростью потока воздуха и ионизационным током (скоростью счета) изображается кривой, имеющей максимум, так как при малой скорости большая часть эманации распадается, не достигая камеры, а при слишком большой скорости воздушного потока концентрация эманации в камере становится очень малой. [c.371]

Рис. VI.33. Вольт-амперная характеристика ионизационной камеры (кривая зависимости ток ионизации I — напряжение У).

Измерительную ячейку следует конструировать так, чтобы размеры ее были меньше минимальной величины свободного пробега а-частиц во всех компонентах бинарных газовых смесей, для анализа которых она предназначена. Если расположить электроды в точках и Х2 (см. рис. 146), то возникающий ионизационный ток при заполнении ячейки воздухом будет значительно больше, чем при заполнении ее водородом. Это следует из сравнения площадей, заключенных между соответствующими кривыми удельной ионизации и осью абсцисс в интервале расстояний от до х . [c.284]

По данным табл. 17 построена кривая, показанная на рис. 166. Из рисунка следует, что для некоторых газообразных соединений, в частности углеводородов, соблюдается линейная зависимость между эффективным сечением ионизации и относительным ионизационным током, в то время как для других соединений эта зависимость не соблюдается. [c.306]

Кривые на диаграмме получены в результате совместной работы системы измерения ионизационного тока и развертки напряжения. Поскольку в процессе записи скорость развертки напряжения и скорость движения диаграммы регистратора связаны во времени, то каждая из [c.69]

Ионизационный и сцинтилляционный методы регистрации. Если рентгеновское излучение попадает в пространство между двумя электродами, заполненное газом (лучше одноатомным), и к электродам приложено напряжение, то будут происходить следующие процессы. Кванты излучения ионизируют атомы газа. Часть положительных ионов и электронов, которые движутся под действием приложенного напряжения, достигает катода и анода. По внешней цепи пойдет ток (ионизационный ток). Часть ионов рекомбинируется, давая нейтральные молекулы. Рассмотрим процессы, которые будут происходить в газе при изменении падения напряжения на электродах. На рис. 8. показана кривая зависимости ионизационного тока от напряжения на электродах. [c.16]

Ни изменения состава топливовоздушной смеси, ни переход от одного горючего к другому не влияют на характер кривых распределения частот плп амплитуд ионизационного тока в турбулентном пламени, подтверждая таким образом, что эти колебания иониза- [c.162]

Изложены физ. принципы работы детектора (радиация fi-лучами). В большом диапазоне конц-ций сигнал детектора зависит от конц-ции. Приведены кривые зависимости ионизационного тока от межэлектродного расстояния и напряжения, приложенного к детектору, для различных газов. Найдено, что детектор можно применять для капиллярных и насадочных колонок. [c.171]

Однако нет необходимости ждать, пока наступит равновесие. Ионизационный ток, вызываемый равновесным количеством радия, можно вычислить по кривой нарастания активности данной пробы, для чего необходимо иметь по крайней мере два измерения той же пробы, отличающиеся друг от друга по времени. Ионизационный ток, вызываемый равновесным количеством радия Е, вычисляется из двух измерений по формуле [c.41]

Pii . 214. Кривые ионизационного тока в ламинарном Л и турбулентном 7 нламенах. [c.284]

Для учета перечисленных выше эффектов используют внутренний стандарт с точно измеренным поте1щиалом иоиизации. Результаты экспериментов выражают обычно двумя кривыми для стандартного и исследуемого вещества. Анализ кривых может осуществляться различными методами. Наиболее распространенный, известный под названием метода исчезающего тока , основан на предположении, что в точке С экспериментальной кривой ионный ток принимается равным О (рис. 42). Эта точка связывается с ионизационным потенциалом. Для сравнения кривые располагаются таким образом, [c.176]

Наиболее убедительные доказательства отсутствия равновесия в зоне реакции фронта пламени дают исследования ионизации в пламенах. Так, в опытах Г. С. Аравина, Е. С. Семенова и А. С. Соколика [19] для исследования природы ионизации в водородо-воздушном, а также в пропано-воздушном пламени были произведены измерения ионизационного тока при распространении сферического фронта пламени в бомбе постоянного объема. Одновременная регистрация следа пламени давала возможность точно определить момент прохождения фронта пламени через электродный промежуток, служивший для измерения тока при помощи мембранных оптических монографов измерялось также давление в различные моменты времени, отвечающие соответствующим точкам осциллограммы тока. Кривые тока и давления показаны на рис. 186, из которого видно, что ионизационный ток имеет резкий максимум, отвечающий моменту прохождения фронта пламени через электродный промежуток, [c.579]

В приборе РПСН-5 используются камеры диаметром 8 сж и высотой 10 см. При заполнении камеры аргоном ионизационный ток возрастает в 4,5 раза. Зависимость ионизационного тока от давления аргона показана на рис. 2 (кривая II). При атмосферном давлении Рат — Р — 0) ионизационный ток почти не зависит от давления это значит, что практически весь поток излучения поглощается в камере. Утечка аргона может сказываться на чувствительности прибора, если она превышает 30-1-50%. Для сравнения на рис. 2 показана также кривая 1 для воздуха. [c.229]

Кривую поглощения можно строить в виде 1 ///о = / (с1), как на рис. 45, или, как в нашем случае, в виде lg / = / (й) (объяснить, почему последнее лучше). Интенсивность излучения с поглотителем и без него (/ и /<,) выражают как функцию ионизационного тока (измеренного по скорости разрядки) толщину алюминиевого поглотителя с1 выражают в мг1см . [c.142]

Между препаратом и окошком камеры устанавливают поглощающие слои различной толщины из алюминия, после чего определяют зависимость скорости разрядки от толщины, выраженной в мг/см . Поглощаюший слой при этом устанавливают непосредственно перед окошком камеры. При построении начального и конечного участков кривой поглощения необходимо изменять толщины поглощающих слоев на возможно меньшую величину. Измеренные скорости разрядки являются мерой ионизационных токов в ионизационной камере, а они в свою очередь пропорциональны интенсивностям излучения (необходимо учитывать фон ). При построении кривой поглощения можно использовать либо величину /// = / (ф, как на рис. 45, либо величину lg / = / (с(). Значения / и /д соответствуют интенсивностям излучения с поглотителем и без поглотителя, й — толщина поглощающего, слоя алюминия в мг/см . [c.142]

С увеличением напряженности электрического поля возрастает скорость движения ионов, а следовательно, умень шается вероятность рекомби нации. Поэтому ионизационный ток увеличивается с повышением напряжения на электродах (участок О—А кривой). При дальнейшем увеличении напряжения до некоторого предела ионизационный ток сохраняет ностоянноезначе-ние (участок А—в), так как все ионы, образовавшиеся в пространстве между электродами, достигают их. [c.63]

При малых величинах давления сила ионизационного тока возрастает приблизитатьно пропорционально давлению. Когда при некотором давлении Ро пробег а-частиц сделается равным радиусу ионизационной камеры, достигается максимальный ионизационный ток, который остается постоянным при дальнейшем увеличении давления. Точка излома на кривой зависимости ионизационного тока от давления легко отмечается, и длина пробега соответствующая нормальным температуре и давлению, вычисляется по формуле . [c.127]

Время нахождения радона в эманационной камере начинают учитывать спустя 5—10 мин. после начала продувания. Момент начала отсчета времени записывают и в течение 3 час. производят измерение ионизационного тока. Первые 30 мин. измерение производят через 5 мин., затем через 20 мин.,— до достижения неиз-меняющейся величины ионизационного тока. Измерения в области максимального значения ионизационного тока наиболее точны, поэтому на практике часто измеряют ток через 3 часа после введения радона в камеру. Если измерения заканчивают раньше чем через 3 часа после введения радона в камеру, то полученные значения нужно привести к трехчасовому току по соответствующей кривой или таблице (см. приложение IX, стр. 389). [c.204]

В колбу из стекла пирекс 1, помещенную в термостат < , вносят 127 мл серной кислоты и при энергичном перемешивании добавляют раствор 2,36 г меченой муравьиной кислоты и 11 мл предварительно охлажденной серной кислоты, чтобы избежать подъема температуры реакционной смеси выше температуры термостата. Выделяющуюся СО пропускают через ловушку 4 со смесью аска-рита и драйерита и далее через медный теплообменник 5 для установления теплового равновесия с окружающей средой. Давление газа контролируют с помощью ртутного манометра 7. Как только СО попадает в ионизационную камеру из нержавеющей стали 8, начинают регистрацию активности. Измерение ионизационного тока, соответствующего удельной активности и обусловленного изотопным эффектом, производят по падению напряжения на высокоомном сопротивлении известной величины (10 ом) и записывают с помощью самописца в виде плавной кривой милливольты — минуты. Для каждой точки этой кривой берут соответствующее показание в милливольтах и к нему прибавляют соответствующее показание потенциометра, компенсирующего большую часть напряжения в электрической цепи. Получают значения удельной объемной активности за время /, выраженные в милливольтах. Эти [c.656]

Определение ПП методом электронного удара заключается в построении КЭИ, т. е. кривой зависимости тока ионов данного т е от энергии электронов, задаваемой разностью потенциалов между нитью катода и ионизационной камерой. Так как элек-. троны обладают целым набором энергий при заданном напряжении и так как внутри источника наблюдаются градиенты потенциалов, то энергия ионизирующих электронов не совпадает с прикладываемым напряжением, и шкала энергий электронов должна калиброваться. На практике измеряют разни- цу между пороговым значением ПП интересующего иона и нона с известным ПП, чаще всего ПИ одного из инертных газов. Для улучшения точности определения ПП необходимо [c.249]

Интенсивность турбулентной диффузии колеблется вместе с колебаниями пульсационной скорости в данной точке нламени. Соответственно колеблются и скорость реакции, генерирующей ионы, и величина регистрируемого здесь ионизационного тока. Как показывают измерения, между колебаниями пульсационной скорости (и коэффициента турбулентной диффузии), с одной стороны, и колебаниями ионизационного тока — с другой, в турбулентном пламени имеется полное соответствие — совпадение кривых распределения частот пульсаций скоростей в холодном газе и частот колебаний ионизационного тока в пламени при одинаковой скорости вращения турбу-лизирующпх мешалок в бомбе. [c.162]

Наряду с наперстковыми иоиизационными камерами для измерения интенсивности тормозного излучения в последние десять лет широкое распространение получили квантометры 130]. Квантометр представляет собой плоскопараллельную многосекционную ионизационную камеру, состояш ую из нескольких чередующихся слоев вещества и газа. Принцип его действия основан также на теории Брэгга—Грея. Толщину газовых промежутков выбирают такой, чтобы суммарный ионизационный ток в них был бы пропорционален площади под так называемой переходной кривой, которая представляет собой зависимость ионизационного тока в толстом слое поглотителя от глубины расположения тонкого газового промежутка, много меньшего пробега электронов (позитронов) в данном газе. [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология