Капли радиус,. влияние на давление

Количественно изменение давления паров над каплями с изменением их радиуса описывается известной формулой Кельвина. Над каплями меньших размеров давление насыщенного пара больше, чем над более крупными частицами. Это в- свою очередь приводит к тому, что создается тенденция к испарению малых капель и конденсации избытка паров на крупных каплях. Так как практически аэрозольные системы всегда полидисперсны, то, следовательно, эта полидисперсность должна неминуемо возрастать. Иначе говоря, крупные частицы укрупняются, пока, наконец, не останутся только такие, которые быстро выпадут под влиянием силы тяжести [47]. [c.22]

Последнее уравнение показывает, что капля (кристаллик) с меньшим радиусом находится в равновесии с паром большего давлення . Из-за разности давлений пара вещество переносится от меньшей частицы к большей, которая еще более вырастает, и так продолжается до полного исчезновения меньшей частицы. Можно показать, что эти рассуждения приложимы и к растворимости. Чтобы оценить реальное влияние этого фактора, нужно иметь в виду, что 1п (pr/pj) достигает измеримой величины только для очень мелких частиц и что перенос вещества от одной частицы к другой осуществляется путем диффузии, которая представляет собой медленный процесс, особенно если речь идет о растворах. [c.86]

Предполагается также, что восстановление скорости при движении жидкости вдоль стенки происходит в пределах радиуса проекции невозмущенной капли. Частица жидкости, движущаяся к стенке по оси капли, тормозится в критической точке, полностью теряя скорость, затем под влиянием градиента давления движется вдоль стенки, полностью восстанавливая скорость на расстоянии Rк. к моменту входа в центральное кольцевое сечение диска. Давление в этом сечении падает, естественно, до давления окружающей каплю среды, т. е. до нуля. Аналогичный процесс происходит вдоль всех линий тока, входящих в центральное кольцевое сечение диска профиль скорости в этом сечении прямолинейный, значение скорости определяется условием сплошности и процессом деформации капли. По мере растекания жидкого диска скорость аУц падает. [c.87]

В табл. 1.2 приведены равновесное давление пара воды в воздухе над каплями при 293 °К и равновесное пересыщение пара, вычисленное по уравнению (1.13) для капель, несущих заряд, равный заряду одного электрона (рис. 1.1, кривая 2). При радиусе капли больше 10 см влияние такого заряда практически не сказывается, при меньших радиусах—имеет существенное значение. Например, в то время как пересыщение пара над незаряженной каплей быстро растет с уменьшением радиуса, для заряженных капель оно достигает максимального значения, равного 3,6 (при л=6,7-10" см) при дальнейшем уменьшении радиуса капли величина пересыщения (рис. 1.1) снова падает. Следовательно, незаряженные капли не могут существовать в ненасыщенной газовой смеси, тогда как заряженные капли могут существовать в насыщенном (5=1) и даже в ненасыщенном паре (5<1). В результате, если в газовой смеси присутствуют газовые ионы, то очень мелкие капли не испаряются, даже если газовая смесь не насыщена паром. Однако эти капли не могут вырасти до больших размеров, так как увеличение радиуса капли возможно лишь при 5>1 (рис. 1. 1, кривая 2, восходящая часть АВ). [c.18]

Процесс образования капель тумана в рассматриваемом случае зависит от многих факторов, определяющих численную концентрацию тумана и его дисперсность. Образование зародыщей (а затем и капель) начинается в точке пересечения кривых 1 и 3 при к 0,6 (см. рис. 4.3). Скорость этого процесса (определяемая значением 5) вначале возрастает, достигает максимального значения, а затем резко падает вследствие снижения 5 главным образом в результате конденсации пара на поверхности капель (радиус зародышей очень мал и составляет 10 см, поэтому снижение давления пара за счет их образования незначительно). Образующиеся капли движутся под действием сил термо- и диффузиофореза к поверхности, имеющей более низкую температуру, и осаждаются на ней. Капли во время движения увеличиваются в результате конденсационного роста и коагуляции. При этом все показатели, входящие в уравнения (1.42) и (1.67) и влияющие на скорость образования зародышей и их конденсационный рост [5, М, ф, Т, р — рт Тг) и др.], изменяются во времени, что затрудняет установление общей закономерности для определения дисперсности и численной концентрации тумана в общем виде, поэтому ниже приводятся данные о влиянии на эти показатели только отдельных факторов. [c.137]

Зависимость давления пара от радиуса кривизны поверхности жидкости. Давление пара над вогнутым мениском меньше, чем над плоской поверхностью, а давление пара над выпуклым мениском больше. Из уравнений (9) и (11) видно, что влияние кривизны поверхности жидкости мало, если радиус кривизны достаточно велик. Это приводит к тому, что очень маленькие капельки с выпуклой поверхностью испаряются в замкнутой системе, а на относительно больших каплях происходит конденсация паров. [c.632]

Известно, что равновесное давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью раздела фаз больше, чем над плоской. Конденсация пара на сферической капле с радиусом Н, взвешенной в паре, может происходить только при условии, что Н>Нк, где Ни — критический (минимально возможный) радиус кривизны поверхности раздела фаз. 15 случае тонкой сферической пленки необхо,димо учитывать и влияние ее толщины. [c.286]

Из табл. 8 видно, что механические форсунки дают при распылении самые крупные капли. Даже при давлении топлива перед форсункой р = 20 ати, радиус капли составляет 0,2 мм. Распыление вентиляторным воздухом, вследствие дост1ижения скоростей распылителя 80—100 м/сек, дает значительно меньший (в 5— —10 раз) размер капель. Самое тонкое распыление достигается форсунками высокого давления. Интересно отметить, что при распылении компрессорным воздухом начальная температура воздуха не оказывает влияния на размер капли, поскольку увеличение теплопадения к связано с соответствующим снижением уде1льного веса воздуха в конце расширения, т. е. в месте встречи распылителя с топливом. Это же обстоятельство объясняет сравнительно небольшое уменьшение размера капель в случае применения перегретого пара. Такой вывод получается в результате анализа принятой теоретической схемы распыления. В действительности же повышение начальной температуры воздуха обусловливает более высокое значение его температуры в конце расширения и предотвращает резкое охлаждение мазута, которое привело бы к понижению его вязкости и снижению распыливающего эффекта. Так, например, при адиабатном расширении (в расширяющихся соплах) воздуха, имеющего начальное давление р = [c.34]

В табл. 11 проведены результаты 12 серий измерений Флетчера по описанному выше способу. Эти измерения проводились с масляными каплями, радиус которых г определялся для каждой серии. Каждая серия измерений проводилась при определенном давлении воздуха (от 120 до 200 мм рт. ст.). Наблюдая горизонтальные смещения канли нод влиянием броуновского движения, можно определить ио формуле (8.20) и коэффициент диффузии Ое этих частиц. С другой стороны, зная время седиментации, по формуле (8.22) можно также вычислить коэффициент диффузии Вс. В табл. И приведены отношения Ве1Вс и значения относительной ошибки для каждой серии [c.274]

Аналогичный вид имеет уравнение (13.3) и для цилиндрических капель на плоской подложке [556]. Это не удивительно, поскольку при Я>Ао (Я, в данном случае, — высота капли) условия равновесия не должны зависеть от знака кривизны поверхности за пределами области влияния поверхностных сил. Отличие состоит лищь в том, что значения По при этом отрицательны, так как капиллярное давление капли, имеющей выпуклую поверхность, имеет другой знак По = Р = — о/г, где г — радиус кривизны невозмущенной части капли. Уравнение (13.3) применимо и при Р =0, когда поверхность объемной жидкости плоская и слой имеет форму клина. В этом случае исчезает второй член в правой части уравнения, так как По = Р = 0. [c.213]

При длительном хранении на устойчивость эмульсий могут влиять и другие факторы, например, переход мелких капель в большие посредством диффузии . Различие химического потенциала между жидкостью внутри большой и малой капель возникает в связи с тем, что лаиласовское давление внутри капли обратно пропорционально радиусу (Ар = 2а г). В результате влияние радиуса на растворимость выражается аналогично уравнению Кельвина [c.77]

Одна из проблем, связанных с катализом на пористых материалах, заключается в определении среднего диаметра пор или же, что еще лучше, распределении пор по размерам. Простые методы определения общего объема пор в этом случае неприемлемы, так как если желательно определить влияние размера нор на скорости реакций, то важно знать по крайней мере средний радиус пор. Хорош1ш метод оценки величины радиусов нор базируется на том, что капиллярная конденсация в узких порах происходит при давлениях, меньших, чем давление, насыщенного пара адсорбата. Снижение давления паров над цилиндрическим столбом жидкости, находящейся в капилляре с радиусом г, выражается простым уравнением, которое можно получить, приравнивая работу, проделанную при увеличении сферической капли жидкости, к работе, затраченной при введении молекул внутрь этой капли. [c.168]

Это справедливо при х<а/ . Для Рэлеевского случая имеет место неравенство Ь < уо/ю и возмущение, в основном, происходит под действием сил поверхностного натяжения. Представляет интерес исследовать диапазон 0,05а <0,8а. Верхняя граница соответствует началу нерегулярного истечения струи сразу у фильеры (переход к эмиссии импульсным давлением). Четвертый член намного меньше третьего. Это позволяет пренебречь вязкостью вне особых зон, где велики градиенты скорости (зародыши капель, область у среза сопла, приповерхностный слой струи и область в окрестности распада). Влияние приповерхностного слоя учитывается как малое возмущение. Процесс возмущения струи можно охарактеризовать так. На начальном участке радиус струи изменяется синусоидально с нарастанием амплитуды по линейному закону. По мере роста неоднородностей -до величины долей горбы заостряются, а впадины удлиняются. При некотором х=аЩ(й в вершинах горбов появляются зародыши капель. В дальнейшем впадины продолжают углубляться и выполаживаться, азародыши набухать с увеличением объемов. В частности, для рассматриваемого типового случая при Ь=а/]> координата появления зародышей х 0,38Л, а характерный радиус зародыша капли, достигшего координаты х=А/2, соответствует 1, / (,. [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология