Баланс энергии потока

Если для струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли представляет собой закон сохранения механической энергии, то для потока реальной жидкости оно является уравнением баланса энергии с учетом потерь. Энергия, теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения, разумеется, не исчезает бесследно, [c.52]

Баланс энергии процесса теплообмена. Энергетический баланс любого теплообменника сводится обычно к составлению равенства АП = Q, где АН равно изменению энтальпии всех потоков, входящих и выходящих пи аппарата. Полагая, что потери тепла в атмосферу отсутствуют, можно написать [c.160]

В градирне, работающей при определенном установившемся режиме, энтальпия потоков на входе должна быть равна их энтальпии на выходе. Общий баланс энергии градирни при этих условиях можно записать в следующем виде [c.171]

Когда поток излучения из окружающей среды попадает на какое-либо тело (рис. 11-3), то в общем случае часть этого потока Qn отражается от тела, часть поглощается телом и часть проходит через тело. Тогда уравнение баланса энергии в общем виде запишется как [c.271]

Следует заметить, что, если не считать теплообменников, теплота д в балансе энергии потока существенна лишь в тех случаях, когда теплообмен между потоком и окружающей средой организуется специально (например,при охлаждении стенок компрессора проточной водой). Чаще же, идеализируя работу аппарата, происходящий в нем процесс можно считать адиабатным. Тогда уравнение (5.2) упрощается [c.122]

Таким образом, из (5.237)-(5.240) следует уравнение баланса энергии потока горящей газовзвеси [c.457]

Дунаевым [25] проанализирован критический режим течения газожидкостной смеси (захлебывание) на основе баланса энергии потока. Получена полуэмпирическая зависимость для определения максимального коэффициента гидравлического сопротивления, представляющая интерес для расчета технических контактных устройств в пленочных аппаратах [c.226]

Формирование поля скоростей происходит под воздействием поступающего в -й элементарны объем ДУ газового потока, энергия которого обозначена на диаграмме связи элементом 8р. Энергия уходящего газового потока обозначена элементом Изменение кинетической энергии газа отображено узлом О и С-элементом, с которыми связаны упругие свойства газового потока. Затраты энергии на сопротивление слоя потоку газа изображены на диаграмме узлом 1 и Л-элементом, который является обобщенным коэффициентом трения. Передача импульса энергии газового потока твердым частицам представлена ТР-элементом с коэффициентом передачи 8р 8р — суммарное лобовое сечение частиц -го элементарного объема. Элемент 1, отображающий инерционные свойства движущегося материала, и 5 -элемент, соответствующий затратам энергии на преодоление силы тяжести с учетом силы Архимеда, объединены единичным узлом. Согласно методике составления уравнений по диаграмме связи аналитическая форма баланса энергии для Д имеет вид [c.231]

Отсюда видно, чю при малых плотностях потока массы его влияние пренебрежимо мало,. /равнение баланса энергии в газоном потоке имеет ьид [c.90]

Первый закон термодинамики является универсальным законом природы. Он полностью справедлив и для живых организмов. Протекание процессов в живом организме требует затраты энергии. Она необходима для мышечной деятельности и, в частности, для работы сердца и поддержания постоянной температуры тела. Даже в состоянии покоя человек массой 80 кг отдает окружающей среде - 1200 ккал в сутки. Для нормальной жизнедеятельности необходимы потоки веществ из одной части организма в другие. Транспорт этих веществ также требует затраты энергии. В организме совершается и электрическая работа, необходимая для передачи нервных импульсов. Термохимия позволяет составить баланс энергии в живом организме. [c.46]

На рис. 5-14 изображен баланс энергии, соответствующий характеристике половинного открытия золотника (х =12,5 10 см), показанной на рис. 5-13. При неполном открытии золотника главными являются потери из-за частотного использования мощности потока питающей установки. С возрастанием нагрузки и уменьшением скорости гидродвигателя они увеличиваются. Потери дросселирования в золотнике с возрастанием Рг уменьшаются. Оба процесса определяют максимальную мощность и соответственно т)пу. Согласно сказанному, величину можно разделить на коэффициент использования питающей установки [c.376]

Формула (3.11) справедлива при любых числах Пекле и произвольной кинетике гетерогенной химической реакции и является следствием баланса интегральных потоков тепловой энергии и энтальпии на поверхности частицы. [c.241]

Выражение (4.14) является уравнением энергетического баланса для потока реальной капельной жидкости, перемещающейся от сечения 1 — /к сечению 2 —2 при отсутствии обмена энергией с внешней средой. Наличие трения и.других гидравли- [c.104]

Величины da, а и at развернем в соответствии с уравнениями (1.12) и (1.42). Дополнительно к принятым допущениям положим о = 2 О и р1(2Е) = 0. После подстановки получим с учетом и = Ua и р = Ро уравнение баланса работы и энергий потока жидкости в развернутом виде [c.37]

В разд. 12.3 будет выведено общее выражение для избыточного локального потенциала, позволяюш ее рассмотреть, в частности, два предельных случая. Первый случай, когда = О, соответствует проблеме Бенара (гл. 11). Второй случай, когда 52а = 0, соответствует переходу от ламинарного к турбулентному течению в потоке постоянной температуры. В разд. 7.3 было показано (в связи с теоремой Гельмгольца), что предположение о постоянстве температуры допустимо при достаточно медленном потоке, так как в этом случае диссипативные члены, входяш.ие в уравнение баланса энергии (1.42), имеют второй порядок малости и ими можно пренебречь. Мы будем считать это допуш.ение справедливым для всей области ламинарных потоков, вплоть до начала турбулентности. Это также означает, что в задачах с 5 а ф О мы считаем, что поперечный градиент температуры остается постоянным, т. е. таким, как и в покоящейся жидкости (вязкость V и теплопроводность X постоянны). Распределение скоростей и температур в основном потоке показано на рис. 12.1. [c.177]

Уравнение баланса энергии записывается с применением понятия потенциальной работы потока [c.295]

В топках силового типа член баланса, выражающий кинетическую энергию потока, может представлять уже довольно заметную величину, так как в этом случае приходится переходить на значительные форсировки и на дополнительный разгон газового потока за счет сужения топочного канала. В тех случаях, когда хотят достичь наиболее полного использования теплосодержания топочных газов для превращения тепловой энергии в кинетическую, применяют сопло Лаваля, состоящее, как известно, из сужающегося конуса (конфузор) в дозвуковой области движения потока газов и из расширяющегося конуса (диффузора)—в сверхзвуковой К [c.116]

В дополнение к уравнению баланса энергии (П1-1) можно написать уравнение теплопередачи для теплового потока dq и поверхности теплообмена с1Р [c.216]

Представленные выше решения справедливы всюду за исключением небольшой области вблизи передней кромки, где х= 0(L). Хотя рассмотрение общих уравнений баланса энергии и количества движения позволило оценить влияние передней кромки на полный тепловой поток и полное сопротивление, достаточно строгий анализ процесса переноса в области передней кромки отсутствует. Связанная с этим задача состоит в определении картины втекания в пограничный слой /(подсасывания). Бродович [5] установил, что втекание может быть нестационарным и что оно оказывает влияние на течение в пограничном слое, особенно в области передней кромки, где скорости в пограничном слое очень малы. Эти вопросы заслуживают дальнейшего изучения. [c.142]

Баланс энергии для элемента объема может быть составлен путем приравнивания изменения содержания тепла в элементе объема к потоку тепла, поступающему благодаря теплопроводности и теплу, образовавшемуся в самом элементе [c.52]

Конвективный теплообмен тела в свободном молекулярном потоке установлен на основе баланса энергии [c.362]

Заметим как правило, тепловые балансы не учитывают удельной кинетической энергии потоков и /2 (см. главы 6, 7), поскольку она мала в сравнении с энтальпиями / и их перепадом I] - 2- Кинетическая энергия начинает вносить заметный вклад в энергетический баланс, когда значения и исчисляются сотнями метров в секунду. Именно такая ситуация возникает при истечении газов, когда 2 становится соизмеримой со скоростью звука (в некоторых случаях и превосходит ее). [c.210]

Производительность струйных насосов удобно оценивать коэффициентом инжекции )/и = Gy /Gp. Величина коэффициента инжекции при заданном давлении на выходе из струйного насоса и известных параметрах рабочей и перекачиваемой жидкостей, а также размерах насоса может быть рассчитана из баланса энергий и количеств движения потоков. Методика такого расчета подробно изложена в специальной литературе , а применительно к работе инжектора для сжатия и перемещения пара низкого давления с помощью пара высокого давления — в разд. 9.6.7. При увеличении развиваемого струйным насосом напора Н коэффициент инжекции уменьшается. [c.316]

Такое математическое описание представляет собой систему уравнений, выражающих для выбранных процесса и аппарата законы сохранения массы и энергии — материальные балансы по отдельным химическим веществам, балансы тепла и кинетической. энергии потока. Эти балансы записывают для элементарных объемов аппарата, поэтому полученные математические описания представляют собой систему дифференциальных уравнений в частных или полных Ароизводных и лишь иногда — систему алгебраических уравнений. [c.53]

Точно такой же анализ справедлив и для сред, движущихся в направлении оси х параллельно поверхности А, если рассматривать квазигтанионарные условия и пренебрегать потоком энергии вдоль оси х. Пусть Vj — объемный расход сред, (рс Т ау)/, j- (рс1 )у. Уравнения баланса энергии в этом случае имеют вид [c.73]

Тепловые потоки и профили температур в таких системах газ — тЕ1ердые частицы получают на основе решения уравнений баланса энергии, которые соответствуют различным способам переноса энергии. [c.426]

На рис. 3-3 показан баланс энергии рабочего колеса центробежной машины. Здесь обозначено Li — полная удельная энергия потока на входе в колесо к —удельная энергия, пepeдaвaeiMaя потоку в рабочем колесе 2 — полная удельная энергия потока на выходе нз ра-бочс1 о колеса окр.ср потеря энергии в окружаюп1ую среду. [c.36]

Исли изоэнтроппческий газовый поток с температурой Т н скоростью t ПОЛНОСТЬЮ затормаживается, то его кинетическая энергия превращается в теплоту и температура газа повышается до 7 называемой температурой т о р м о ж е II н я. Очевидно, соотношение баланса энергии [c.291]

Таким образом, в период индукции исходная смесь путем диффузии обогащается продуктами горения, постепенно приобретая температуру Т близкую к температуре горения. Тепловой поток из зоны реакции, идя навстречу поступающей непрореагировавшей смеси, обеспечивает ее нагрев и в итоге плавный ход кривой изменения температуры. Величина этого теплового потока может быть относительно значительной, поэтому на окончательный нагрев газов от Т до Тг требуется немного тепла. В балансе энергии зоны горения приходом следует считать выделение тепла в-результате реакции, а расходом— тепло, уносимое продуктами горения из зоны горения, и тепло, затрачиваемое на нагрев не-прореагировавшего газа (за счет теплопроводности, диффузии и излучения). Математическая обработка уравнения баланса тепла привела Я. Б. Зельдовича к следующему уравнению для нормальной скорости распространения пламени [c.140]

Вследствие этого процесс горения в топках парогенераторов протекает в неизотермических условиях и должен рассматриваться как процесс комплексный, показатели которого зависят от изменения любого из указанных факторов. Согласно [1], процесс выгорания потока топлива в реальных условиях с учетом изменения концентраций реагирующих сред и продуктов реакции, а также распределения температур то длине зоны горения описывается системой, состоящей из пяти уравнений уравнения движения, уравнения состояния, кинетического ура1В ени Я, уравнения переноса масс и уравнения теплового баланса энергии. [c.139]

Несмотря на значительное относительное ускорение газового потока, возникающее при двинсении его через топочное пространство вследстБие разогрева за счет тепловыделения сгорающего топлива, прирост кинетической энергии потока в самом топочном устройстве весьма невелик. В топках теплового типа можно пренебречь этим членом энергетического баланса и пользоваться равенством [c.116]

При низких значениях числа Re = Du N на лобовой части направляющей цилиндра (азимутальный угол 0 с 60°) наблюдалось лишь незначительное расслоение местных значений коэффициента теплоотдачи по сравнению с теоретически найденными значениями (например, результаты Эккерта, Кружилина и Шваба). При увеличении пульсационной составляющей скорости расслоение экспериментальных и расчетных значений возрастает и тем сильнее, чем выше локальный перепад давления. На основании анализа размерных уравнений баланса энергии и количества движения в изотропном турбулентном потоке авторы вводят в качестве меры интенсивности турбулентности безразмерный комплекс [c.109]

Весьма существенным фактором при полете тел в разреженных газах является равновесная температура их поверхности. Эта температура характеризует величину так называемого теплового барьера . Для пластинки формулу для расчета ее при целом ряде упрощающих предположений вывел Зенгер [75]. Он исходил из баланса энергии на поверхности пластинки, считая, что поток энергии от газа на пластинку fj равен при тепловом равновесии энергии, испускаемой пластинкой излучением Es и отраженными молекулами Ег- Таким образом, [c.335]

Уравнение теплового потока, выведенное в предыдущем параграфе, дает возможность рассчитать теплообмен при вынужденной конвекции для различных случаев, если сделать соответствующие допущения относительно формы кривой распределения температуры. Прежде чем заняться таким расчетом, необходимо вывести дифференциальное уравнение, описывающее энергетические зависимости в движущейся среде. Это уравнение выводится из баланса энергии в стационарном элементе объема, расположенном в иоле потока. Тепло в элемент объема может быть передано теплопроводностью или перенесено движущейся жидкостью через границы элемента. Кроме того, тепло может быть выделено внутренними источниками. Такие источники тепла всегда присутствуют в движущемся потоке вязкой жидкости, поскольку напряжения сдвига вызывают внутреннее трение и превращают кинетическую энергию в тепло. При небольших скоростях изменения температуры, вызванные внутренним трением, малы и ими обычно можно пренебречь. При больших скоростях потока вопросы влияния трения важны. В деле развития высокоскоро-стнрй авиации оци привлекают к себе большое внимание [c.215]

У стенки задаются либо температурой, либо тепловым потоком. Если у поверхности трубы> имеет место тепловой поток при постоянной скорости ( и=сопз1), тогда баланс энергии жидкости, протекающей через прубу, сразу же приводит К выводу, что яри постояиных свойствах жидкости объемная температура жидкости шовышается линейно в направлении потока. Для термически установившегося потока это должно быть также справедливо для температуры на любом расстоянии г от оси трубы. В соответствии с этим можно записать, что [c.245]

Пусть на участке трубопровода длиной /, радиусом К, толщиной стенки 5 движется поток жидкости плотностью р со скоростью w (рис.2.23). Все необходимые свойства жидкости и материала трубы известны. В какой-то момент времени мгновенно закрывают задвижку на правом конце участка, и скорость в трубе падает до нуля. При этом кинетическая энергия потока Ь ин переходит в работу деформации стенок Ьдеф и сжатия жидкости Ьсж- Подчеркнем здесь приходится учитывать эффекты, которые ранее мы игнорировали деформацию стенок трубы и сжимаемость жидкости под действием возникающего ударного давления. Значение уд можно определить из энергетического баланса — запишем его в форме (1.8г) [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология